Уайтлоу

Частицы конденсационных аэрозолей полученных при умеренных температурах как правило не заряжены, но вследствие диф фузии к ним газовых ионов постепенно заряжаются пока не будет ДОСТИГНУТО стационарное состояние Уайтлоу Грей и Паттерсон приводят пример такой электризации аэрозолей хлорида аммо ния стеариновой кислоты и канифоли полученных путем испарения при низкой температуре Вначале число заряженных частиц составляло несколько процентов но затем оно быстро увеличива пось и в случае хлорида аммония через 2 ч было заряжено 707о частиц причем имелись некоторые указания на то что по истечении этого времени доля заряженных частиц продолжала медленно расти В дымах стеариновой кислоты число положи тельно п отрицатетьно заряженных частиц было приблизительно одинаково как видно из табл 3 5 [c.91]

В противоположность конденсационным аэрозолям, дым окиси магния или дымы, образующиеся в дуговом разряде с самого начала имеют высокий заряд По Уайтлоу-Грею, в среднем заряжено 92 /о частиц, причем количество положительно и отрицатепьно заряженных частиц одинаково В табл 3 5 и 3 6 собраны более поздние данные Высокий процент заряженных частиц сохра няется в течение нескольких часов даже при коагуляции дыма. [c.94]

В работе подробно опнсаи удобный прибор для ультрамнкроскопнческнх измерении аналогичный прибору Уайтлоу Грея н др но с некоторыми усовер шенствованиями дающими возможность измерять испарение аэрозольных частиц в течение длительного времени После определеиня времени падения частицы в кюветке можно возвратить частицу в исходное положение с помощью воздуш иого поршня с ввинчивающимся штоком и повторить наблюдение Кроме того кюветку можно наклонять и таким путем возвращать в середину кюветки частицы сместившиеся в сторону под действием броуновского движения Для устранения коагуляции в кюветку вво дится сильно разбавленный аэрозоль а чтобы воздух в кюветке не насытился парами капелек после нескольких изме рении ее тщательно продувают чистым воздухом [c.103]

Такое уравнение было получено Уайтлоу Греем и Паттерсоном , но они не смогли определить значение р за исключением релеевской области и области отражения Это удалось сделать Синклеру и Ла Меру на основе значений (11 -Ь12), приведенных в таблицах Лоуена Они построили кривую зависимости 1д(г -Ь 2) от %г, затем определили ее наклон в различных точках и отсюда на шли значения р в функции г для нескольких углов рассеяния [c.127]

Многие интересные эффекты связанные с фотофорезом, спи саны в книге Уайтлоу Грея и Паттерсона = р При положи тельном фотофорезе частицы перемещаются вдоль световых пучей от источника счета обратный же эффект именуется отрицательным фотофорезом У одних веществ наблюдается только положитеть ный фотофорез, частицы других веществ могут двигаться в разные стороны [c.195]

Если частицы смога коагулируют 1ак же, как частицы дыма, то при исходной концентрации 10 частиц1см за 3,5 ч число частиц уменьшится примерно вдвое, а спустя 8 ч — в 20 раз Трудно сказать, что происходит в действительности, когда в воздух из различ ных источников непрерывно поступают новые аэрозольные ча стицы Уайтлоу-Грей и Паттерсон считают, что число аэрозольных частиц в атмосферном воздухе опреде пяется динамическим равно весием между скоростью поступления частиц и скоростью их уда ления за счет коагуляции седиментации и турбулентной диффузии Как установил Мисам , среднее время жизни частиц дыма в атмо сфере над Англией равно шести дням, и большое количество за грязнений в конце концов выдувается в море [c.368]

Уайтлоу-Грей Р. и Паттерсон. Дым. Исследования в области аэродисперсных [c.113]

Аэрозоли многих неорганических и органических веществ часто получают, либо пропуская слабый поток воздуха, создаваемый вентилятором, над нагреваемым в чашке веществом, либо продувая очищенный от пыли воздух над веществом, нагретым в маленькой лодочке. В первом случае условия конденсации и разбавления пара практически не контролируются, и поэтому не удивительно, что образующиеся при этом аэрозоли заметно поли-дисперсны и даже в самой ранней стадии образования имеют широкий интервал размеров частиц. Применяя второй способ и тщательно контролируя условия, Уайтлоу-Грей и Паттерсонсмогли получить воспроизводимые аэрозоли, особенно стеариновой кислоты. Хотя эти аэрозоли и уступают по монодисперсности аэрозолям, полученным в генераторе Ла Мера (см. ниже), тем не менее они содержат частицы сравнительно близкого размера. По этому способу лодочка, содержащая навеску испаряемого вещества, помещается в длинную нагреваемую трубку. Через трубку непрерывно продувается с определенной скоростью воздух, который [c.26]

Единственные теоретические работы по скорости оседания несферических частиц в стоксовской области относятся к частицам эллипсоидальной формы (в том числе эллиптическим и круглым дискам). Уайтлоу-Грей и Паттерсон приводят выполненные Пржибрамом расчеты радиуса г, который следует подставлять в уравнение Стокса для вычисления скорости оседания эллипсоидов вращения, движущихся в направлении своей большой или малой оси. Для эллипсоидов, имеющих отношение осей от 2 до 1, значение г мало отличается от радиуса шара того же объема Гэкв. однако, при осевом отношении, равном 5—6, Гв Гэкв. Уравнения Ганса приведенные в графической форме Дейвисом также позволяют выразить скорость оседания частиц различной формы через скорость оседания шара того же объема. [c.81]

Данные Уайтлоу-Грея и Паттерсона . [c.93]

Одно из наиболее интересных свойств аэрозолей — их непрерывная и самопроизвольная коагуляция. Частицы любого вещества при соприкосновении сливаются или слипаются, аэрозоль становится постепенно все более грубым и, наконец, выпадает в виде хлопьев. Впервые ясное доказательство коагуляции дымов было получено Толменом и его сотрудниками , измерявшими изменения интенсивности конуса Тиндаля в находящемся в камере дыме. Весовая концентрация дыма уменьшалась с течением времени линейно, интенсивность конуса Тиндаля убывала быстрее, чем концентрация, и кинетика убывания выражалась кривой линией. Установив зависимость показаний тиндаллиметра от весовой концентрации и среднего размера частиц дыма на основе независимых экспериментов, авторы пришли к выводу, что быстрое падение интенсивности конуса Тиндаля может быть объяснено лишь коагуляцией дыма. Однако эти опыты не позволяли получить сведений о числе и размере частиц в каждый момент времени в различных аэрозолях. Правильное объяснение природы процесса коагуляции было дано лишь в основополагающих исследованиях Уайтлоу-Грея 2 с сотрудниками, которые впервые разработали надежные методы счета частиц в аэрозолях (см. главу 7) и затем применили их для определения изменения числа частиц с течением времени, т. е. вида кривой коагуляции. Они показали, что коагуляция очень многих аэрозолей подчиняется простому закону. Если п — число частиц в 1 см в некоторый момент времени /, а По — в момент образования дыма, то [c.146]

Результаты опытов по выяснению влияния униполярной электрической зарядки на скорость коагуляции аэрозоля не достаточно ясны. В дымах, заряженных одним знаком посредством униполярного электростатического разряда, частицы быстро исчезают 2. Авторы предположили, что это может быть либо результатом притяжения частиц стенками дымовой камеры, на которых индуцировался заряд противоположного знака, либо следствием индукционных сил, которые в случае большой разницы в зарядах и размерах частиц могли бы вызвать притяжение (а не отталкивание) их друг к другу на близких расстояниях. При более Низком потенциале зарядки были получены слабее заряженные, но более униполярные дымы, и не было обнаружено разницы в стабильности униполярно заряженных и нейтральных аэрозолей Ч Усовершенствовав метод униполярной зарядки аэрозолей в коронном разряде, Фукс и Петрянов получили высоко заряженные аэрозоли с более высокой степенью униполярности, чем в опытах Уайтлоу-Грея и Паттерсона и подтвердили вывод последних, что униполярно заряженные аэрозоли значительно менее устойчивы, чем незаряженные. Некоторые данные о скорости убывания счетной концентрации униполярно заряженных масляных туманов показаны на рис. 5.9. Обнаруженное быстрое уменьшение числа частиц фактически является результатом их взаимного отталкивания под влиянием униполярных зарядов. Скорость уменьшения концентрации частиц [c.163]

Некоторые микрометоды определения весовой концентрации аэрозолей описаны в книге Уайтлоу-Грея и Паттерсона Они применяли фильтры в виде тонкой стеклянной трубки длиной около 2 см с небольшим сужением внизу. В трубку вдавливался до сужения небольшой комочек асбеста и закреплялся в этом положении с помощью разбавленного раствора коллодия. Некоторые высокодисперсные аэрозоли неполностью задерживаются такими фильтрами, и для устранения проскока в стенку трубки впаивалась платиновая проволока, соединенная во время отбора пробы с источником высокого напряжения с целью повышения эффективности фильтра. Эти фильтры взвешивались на кварцевых микровесах, позволяющих взвесить 100 мг с точностью 0,0002 мг. Другой метод, применявшийся для дыма хлорида аммония, состоит в пропускании аэрозоля через нагретую до 400—500° С трубку, где частицы возгоняются затем образовавшийся пар поступает в другую охлаждаемую водой трубку и конден-сируется на ее стенках, а вес конденсата определяется на микровесах. Ла Мер подобным же образом определял весовую концентрацию туманов серной кислоты, конденсируя ее пары в охлаждаемой жидким кислородом спиральной трубке. [c.263]

Первый ультрамикроскоп, предназначенный для изучения малых частиц, не видимых под световым микроскопом, был создан в 1903 г. [268]. Примерно через двадцать лет щелевой ультрамикроскоп Зигмонди был применен Уайтлоу-Греем и его сотрудниками для определения числа частиц аэрозолей [414]. Впоследствии был предложен ряд иностранных и отечественных конструкций щелевых ультрамикроскопов с различными усовершенствованиями, предназначенных для изучения аэрозолей. Сведения о первых конструкциях ультрамикроскопов можно найти в книге Гана [268], а краткий обзор развития ультрамикроскопии в последние десятилетия — в дополнениях к книге Грина и Лейна [38], сделанных Фуксом. [c.226]

В лаборатории Уайтлоу-Грея [24] производились опыты с каплями воды, анилина, хинолина, метилсалицилата и /г-крезола радиусом 1—2 мм, помещенными на чашку кварцевых микровесов. В случае воды чашка покрывалась тонким слоем сажи для того,чтобы капля не смачивала чашки. Во всех случаях поверхность капли изменялась линейно с временем (рис. 1), хотя объем капли уменьшался в течение опыта примерно в сто раз. Согласно сказанному на стр. 15, можно заключить, что в этих опытах капли испарялись, сохраняя свою форму, и к ним применима теорема Срезневского (см. стр. 12). [c.31]

Рнс. 1. Испарение водяных капель, помещенных на чашке микровесов (Уайтлоу-Грэй) [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология