Изменение среднего течения

Поведение реального физического процесса в данных условиях может совпадать с поведением идеального процесса, а может и не совпадать с ним. Так, при движении твердых частиц в жидкости при захлебывании наблюдается нарушение только условия стационарности. Поведение потока в данном случае может быть описано в рамках принятой нами модели идеального дисперсного потока, но с использованием нестационарных уравнений. При движении пузырей в условиях, близких к захлебыванию, в среднем поток остается стационарным (расходы фаз не изменяются), но нарушаются условия отсутствия коалесценции и монодисперсности частиц, что приводит к существенным изменениям картины течения и соответственно к кризису принятой модели идеального дисперсного потока. В частности, существенно изменяется сила межфазного взаимодействия, появляется значительная неравномерность распределения пузырей по сечению аппарата, а движение фаз, по-видимому, уже не может быть удовлетворительно описано с помощью двухскоростной модели. [c.96]

Изменение среднего течения [c.261]

Рис. 35. Изменение средней глубины коррозии образцов сталей в течение длительного времени (усредненные данные испытаний в различных почвах по Денисону)

В звуковом поле возникают не зависящие от времени радиационные напряжения, связанные с изменением среднего во времени импульса. Постоянная по времени сила определяется как среднее по времени от тензора напряжений. Радиационное давление приводит к появлению ультразвукового фонтанирования на границе раздела двух разнородных жидкостей, перемещает малые включения (частицы и пузырьки) в жидкостях и газах, создает акустические течения [6 - 8]. [c.55]

Кинетика процесса сушки представляет собой изменение среднего влагосодержания и средней температуры тела с течением вре- [c.184]

Различают стационарные (рис, 2) и нестационарные (рис. 3) случайные процессы. Стационарные случайные процессы протекают во времени приблизительно однородно и имеют вид случайных колебаний вокруг некоторого среднего значения, причем ни средняя амплитуда, ни характер этих колебаний не обнаруживают существенных изменений с течением времени. Исследуя стационарный процесс на любом участке времени, получают одни и те же характеристики. Нестационарные случайные процессы имеют определенную тенденцию развития во времени, характеристики такого процесса зависят от начала отсчета. Если изменение технологических пара.метров объекта носит характер нестационарного случайного процесса, принципиально невозможно получить модель процесса в виде алгебраического уравнения (3) с постоянными коэффициентами, Это встречается, например, нри моделировании процесса в каталитическом реакторе, если характеристики катализатора резко меняются за период его эксплуатации. [c.7]

Влияние сжимаемости газа, по-видимому, становится существенным при скоростях основного потока жидкости, составляющих от 20 до 50% скорости звука. В большинстве обычных конструкций при изменении направления потока в коленах или при обтекании препятствий, как правило, образуются небольшие области, в которых местные скорости в 2—5 раз превышают среднюю скорость и, следовательно, могут приблизиться или даже превысить скорость звука, если скорость основного потока составляет более 20% скорости звука. В таких случаях влияние сжимаемости в этих локальных областях может привести к большим изменениям режима течения и, следовательно, к большому увеличению потерь давления. Отношение скорости газа к скорости звука называется числом Маха. На рис. 3.12 показано влияние скорости воздуха на потери давления в двух лучших из нескольких вариантов колен для [c.52]

Термодинамическая неустойчивость коллоидных растворов приводит в отдельных системах к их быстрому разрушению. В то же время многочисленные системы (коллоидные растворы золота, иодида серебра, сульфида мышьяка и др.) могут существовать без изменения в течение многих лет. Связано это с препятствующим коагуляции одноименным зарядом коллоидных частиц. Энергия двойного слоя создает потенциальные барьеры между частицами, существенно превышающие среднюю энергию броуновского движения частиц. [c.415]

Для проверки предположения о техногенной природе увеличения концентрации 804 приведем рис. 5.6 (см. цвет, вкладку, с. 9), на котором показана динамика изменения средних концентраций ионов по данным 6-компонентного анализа за период с 1989 г. (шкала концентраций - логарифмическая). Из рисунка следует, что концентрация всех ионов, кроме сульфата, в течение рассматри- [c.132]

Рис. 5.2. График изменения средней концентрации паров в наземном резервуаре в течение цикла технологических операций

ШИМ и большим временами жизни. После отдыха в течение 24 ч при комнатной температуре наблюдается увеличение времени жизни обоих компонентов и снижение интенсивности более долгоживущего. Характер происходя-ших изменений позволяет предположить, что при деформации происходит перестройка надмолекулярной структуры полиимида межмолекулярные связи разрушаются и образуются микродефекты - свободные объемы, достаточные для локализации позитрона. Величина долгоживущего компонента Ti в этом случае должна отражать изменения среднего размера, а интенсивность h - концентрацию таких дефектов. Аналогичные изменения в спектрах наблюдали при образовании и отжиге дефектов в металлах и полупроводниках. Данные изменения обычно анализируют с помощью модели захвата позитронов. Эта модель качественно хорошо отражает наблюдаемые при деформации полиимида изменения во временных спектрах. Уменьшение времени жизни короткого компонента, связанного с аннигиляцией в бездефектной части полимера, обуслов- [c.69]

Таким образом, несмотря на изменение средней скорости течения газа и его удельного веса, величина коэффициента потерь напора по длине X вдоль газопровода не меняется. [c.829]

Полностью турбулентный слой на течение еще влияет эффект стенки, однако турбулентность развита уже в такой степени, что вязкими напряжениями можно пренебречь, т. е. у (поскольку изменение средней скорости в этой области практически следует логарифмическому закону, область часто называют логарифмическим слоем). [c.44]

Изменение средних значений физических величин с течением времени [c.74]

ИЗМЕНЕНИЕ СРЕДНИХ ЗНАЧЕНИЙ С ТЕЧЕНИЕМ ВРЕМЕНИ [c.75]

Неизотермический характер течения расплавов обусловлен прежде всего значительным диссипативным разогревом, являющимся следствием высокой вязкости полимерных расплавов. Строгий анализ неизотермического течения удается выполнить только численным методом. Однако на практике в большинстве случаев оказывается достаточным использовать приближенные методы, основанные на учете изменений средней температуры потока. Полученные при этом решения правильно описывают изменения профиля давлений и температур в одномерных течениях простейших типов. [c.187]

Таким образом, необходимо знать по крайней мере порядок этих масштабов для данной задачи, поэтому пришлось кратко изложить основные экспериментальные результаты, касающиеся некоторых обычных турбулентных течений. В конце книги э ги результаты используются в расчетах изменений средней -концентрации и гидродинамического сопротивления, главным образом для случая турбулентного течения в длинных цилиндрических каналах. [c.10]

Эти результаты будут использованы в разд. 5.4 при определении изменений средней концентрации в условиях турбулентного течения, но даже сейчас ясно, какое практическое значение имеет знание по крайней мере порядков величин X, х я средних ускорений, если они существуют, для предсказания поведения частиц при турбулентном режиме течения с заданными граничными условиями. В следующей главе мы приведем некоторые количественные экспериментальные результаты, полученные для турбулентных течений однородной жидкости. Эти результаты применимы к суспензиям, когда объемная и массовая концентрация малы по сравнению с 1. В общем случае, когда эти, условия не выполняются, будем предполагать, за неимением надежных экспериментальных данных, что порядок величин основных параметров данного турбулентного течения одинаков для однородной жидкости и суспензии. [c.142]

ИЗМЕНЕНИЕ СРЕДНЕЙ КОНЦЕНТРАЦИИ ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ ТЕЧЕНИИ СУСПЕНЗИИ [c.159]

Введение коэффициентов турбулентной диффузии само по себе не позволяет в общем случае рещить задачу определения изменений средней концентрации, поскольку эти коэффициенты зависят от структуры течения. Строго говоря, необходимо решить задачу о турбулентном течении суспензий в целом, исходя из уравнений движения и граничных условий, определяющих рассматриваемую частную задачу. [c.161]

Во многих случаях можно предсказать изменения средней концентрации или по крайней мере характер этих изменений, не решая полностью задачи о турбулентном течении. Для этого используются уравнения неразрывности, а также результаты,, полученные в гл. 4 при анализе уравнений движения и экспериментальных данных по турбулентности однородных жидкостей. Рассмотрим некоторые из таких частных случаев, соответствующие обычным практическим задачам. [c.161]

Если турбулентное течение установившееся, то средняя концентрация зависит только от у. Чтобы определить изменение средней концентрации по поперечному сечению, т. е. в зависимости от у, воспользуемся формулой, приведенной на стр. 167, в предположении. [c.169]

Суспензия в среднем движется поступательно с постоянным ускорением. Если движение суспензии представляет собой однородное и изотропное турбулентное течение в системе координат, перемещающейся поступательно с постоянным ускорением, то изменения средних концентраций вычисляются по формулам, полученным для случая течения в гравитационном поле с заменой величины g на ускорение рассматриваемого движения. [c.190]

Закон распределения скоростей в диффузоре. Найдем закон изменения средней скорости с по радиусу, полагая течение безотрывным и пренебрегая изменением коэффициента заполнения сечения (Хг,. [c.248]

Отмеченные особенности аэродинамики составных струй отражают зависимость условных границ струи от продольной координаты (нелинейность границ в пределах первого и второго участков), искривление линии максимальной скорости (первый участок), характер изменения средней скорости вдоль оси течения и т. д. [c.91]

Здесь уравнения (4.62)—(4.66) описывают средние скорости изменения концентраций инициатора, радикалов, мономеров и суммарной степени превращения в частицах дисперсной фазы. Уравнение (4.67) описывает нестационарный перенос тепла от единичного включения к сплошной фазе. Уравнения теплового баланса (4.68)—(4.69) для реактора и рубашки составлены при допущении полного перемепшвания сплошной фазы в реакторе и теплоносителя в рубашке. Уравнение БСА (4.70) характеризует изменение в течение процесса функции распределения частиц дисперсной фазы по массам р (М, 1). В уравнениях (4.62)—(4.70) введены следующие обозначения / ( г) — эффективность инициирования X — суммарная степень превращения мономеров АЯ — теплота полимеризации — эффективная энергия активации полимеризации 2 — коэффициент теплопроводности гранул р . — плотность смеси — теплоемкость смеси — коэффициент теплоотдачи от поверхности гранулы к сплошной среде Оои сво — начальные концентрации мономеров кр (х) — эффективный коэффициент теплопередачи — поверхность теплообмена между реагирующей средой и теплоносителем, Ут — объем теплоносителя в рубашке Гу, и Тт — температура теплоносителя на входе в рубашку и в рубашке соответственно Qт— объемный расход теплоносителя V — объем смеси в реакторе — объем смеси [c.275]

Опытные данные многих исследователей однако не подтверждают вытекающей из аналитического решения Нуссельта однозначной зависимости отношения Кш/ин от безразмерного комплекса Пю. Расхождение между теоретическими и опытными данными обусловлено ошибочностью принятой при аналитическом решении предпосылки, что механическое взаимодействие между движущимся паром и пленкой конденсата приводит лишь к изменению средней скорости и толщины пленки, но не влияет на режим ее течения. В действительности же, как показывают исследования Бермана [26, 30], Фукса [139, 140] и других авторов, паровой поток вызывает благодаря действию силы трения на поверхности раздела фаз изменение профиля скоростей в поперечном сечении пленки и соответственно изменение средней скорости и толщины пленки при сохранении ламинарного режима ее течения и с другой стороны является источником возмущений, вызывающих существенную перестройку режима течения пленки, ускоряющему переход от ламинарного течения к волновому и турбулентному. Соответственно изменяется и механизм переноса тепла через пленку конденсата, когда чисто молекулярный перенос дополняется даже при малых значениях Кепл более интенсивным конвективным переносом. [c.134]

Во время проведения эксперимента контролируется изменение толщины пленки нефти на поверхности металлической сферы, опущенной ниже границы раздела нефть — вода. Исследуемые жидкости помещены в металлический стакан. Измерение емкости конденсатора, одной обкладкой которого служит поверхность сферы, а другой — граница раздела нефть — вода, производится емкостным мостом. Течение пленки возникает под действием архимедовых сил и отражается в изменении средней толщины пленки при выдавливании ее в основной объем нефти. При малом зазоре между обкладками конденсатора связь измеряемой величины емкости со средней толщиной пленки выражается следующей формулой [10] [c.52]

Важное значение при оценке полученных результатов имеет объемная доля дисперсной фазы. Нефтяной пек, лаковый битум и асфальтены обладают повышенной склонностью к образованию дисперсной фазы. Уже при 2% концентрации из них образуется дисперсная фаза с высокой объемной концентрацией (17-34%). Это соответствует объемной доле сажевых агрегатов в суспензии при концентрации сажи около 12%. Этим определяется характер взаимодействия структур различной природы в наполненных растворах ВМС нефти. При низких концентрациях ВМС имеет место их взаимодействие с агрегатами сажевых частиц. Это можно наблюдать по изменению средней прочности струк1ур и энергии активации вязкого течения. Однако, верхний предел концентрации, когда еще имеет место такое взаимодействие, зависит от природы ВМС нефти и, очевидно, масла-растворителя. Как указывалось выше, для лакового битума, асфальтенов и нефтяного пека эта концентрация ниже 2%, а для асфальтитов — она достигает 5- 10%. Из данных по проч1Юсти структур видно, что взаимодействие структур представляет собой поглощение сажевыми агрегатами полимерных структур. А это возможно, когда размеры полимерной фазы меньше частиц сажи, и соответственно размеры межчастичных пустот в сажевых агрегатах, которые для технического углерода ПМ-100 составляют 250-300 Л. Можно сделать вывод, что при малых концентрациях (меньше 2%) асфальтены, лаковый битум и нефтяной пек образуют дисперсную фазу с субмикронными размерами частиц. [c.263]

Перенос тепла от наклонных цилиндров. Первое систематическое исследование этой задачи сделано, по-видимому, в статье [45]. Выполнены эксперименты с цилиндром длиною 1,829 м и внешним диаметром 3,175 мм при изменении угла наклона от горизонтального до вертикального положения. Цилиндр нагревался электрическим током при условии постоянной плотности теплового потока на поверхности. Найдено, что с возрастанием угла наклона -у, отсчитываемого от горизонтального направления, коэффициент теплоотдачи уменьшается. Какого-либо обобщения экспериментальных данных в виде корреляционного соотношения не сделано. Като и Ито [88] проанализировали перенос тепла с помощью критериев подобия и получили расчетную формулу для среднего числа Нуссельта. Полученные ими экспериментальные величины числа Нуссельта больше расчетных. Сэвидж [148] показал, что для цилиндра бесконечной длины, т. е. при отсутствии изменения параметров течения в направлении г, существуют автомодельные решения уравнений пограничного слоя для изотермической поверхности. Формы поперечного сечения, допускающие автомодельность, показаны на рис. 5.1.2, а, где зависимость г от 2 определяется уравнениями (5.4.4) и (5.4.5). В частности, при Рг = 0,72 получены профили скорости и температуры для наклонного цилиндра с параболической формой сечения носовой части (/п = оо в уравнении (5.4.4)). Для изотермического наклонного цилиндра бесконечной длины в статье [134] при Рг=0,72 получены численные решения. [c.280]

Киселев [3, 343а] утверждает, что в вакуумны.к условиях удельная поверхность и объем пор понижаются пропорционально друг другу и что первичные сферические частицы проявляют текучесть и расходуются одновременно, т. е. наблюдается объемная диффузия. Патрик, Фройер и Руш [3436] показали, что капилляры в силикагеле начинают затягиваться, когда кремнезем нагревается до УОО С. Миллиган и Хешфорд [344] провели тщательное исследование воздействий повышенных температур на силикагель, имеющий удельную поверхность 380 м /г. Образцы нагревали в течение 2 ч при 200—ЮОО С. Изучение образцов методом дифракции рентгеновских лучей ни в одном случае не выявило какой-либо кристаллизации, Нагревание вплоть до 500 С не сказывалось на величине удельной поверхности нли на структ ре пор. Слабое спекание наблюдалось при 650°С, и более быстрые потери удельной поверхности имели место при более высоких температурах, но при этом диаметр пор оставался постоянным и равным - 5,6 нм. Было показано, что в коммерческом силикагеле с диаметром пор около 2 нм и в алюмосиликатном ксерогеле, имевшем диаметр пор около 4 нм, не наблюдалось никаких изменений среднего размера пор по мере развития процесса спекания [345, 346]. По-впдимому, поры разрушаются каким-то способом по мере того, как кремнезем переходит из пористого состояния в непористое, хотя размер остающихся пор не претерпевает каких-либо изменений. [c.750]

При высоком давлении и повышенных температурах некоторые цеолиты могут поглош,ать такие газы, которые при обычных условпях пе адсорбируются из-за большого размера их молекул. Например, при 350 °С и давлении 2СС0—4СС0 атм цеолит КА адсорбирует заметные количества метана, аргона и криптона (рис. 8.9). После охлаждения до комнатной температуры газы остаются запертыми в полостях цеолита. Такое явление называется капсулированием . Средняя плотность аргона или криптона, капсулированных в цеолите КА, вдвое меньше плотности сжиженного газа при нормальной температуре кипения и приблизительно равна критической плотности. Такие цеолиты с заключенными в них газами могут сохраняться без изменений в течение длительного времени. Чтобы газ десорбировался, нужно нагреть цеолит до высокой температуры или разрушить его структуру путем химического воздействия [50, 51]. [c.643]

Изменение растворимости целлюлозы в течение реакции частичного замещения более правильно отражает ее доступность, челт изменение средней степени замещения, ибо при одинаковой средней степени замещения двух продуктов раснределение задмсстителей может быть совершенно различным. В одном случае одна небольшая часть целлюлозы может прореагировать до высокой степени. замещения, а другая часть остаться почти химически неизменной. В другом случае вся. масса целлюлозы прореагировала более или менее однородно, но до невысокой степени замещения. Соответственно этому растворимость этих двух продуктов будет совершенно различной. Таким образом, фракционирование по растворимости продуктов реакции является способом наблюдения как за доступностью целлюлозы, так и ее однородностью. [c.32]

Таким образом, для вычисления изменения с течением времени средних значений величин, относящихся к динамической подсистеме, надо знать уравнения, определяющие изменение во времени статистического оператора ра. Вообще говоря, это изменение зависит от состояния диссипативной системы. Однако если диссипативная система очень велика, а ее взаимодействие с динамической системой мало, то можно пренебречь обратным влиянием динамической системы на диссипативную, т. е. можно предположить, что диссипативная система все время находится в одном состоянии и все средние, относящиеся к этой системе, не зависят от времени. Таким образом, если до включения взаимодействия (1 0) между динамической и диссипативными системами статистический оператор нзобрал ался в виде произведения [c.484]

В поворотном колене, т. е. при изменении направления среднего течения, а коэффициент сопротивления движению суспензии, содержащей мелкие частицы, может влиять число Рейнольдса, тогда как в случае однородной жидкости коэффициент не зависит от этого числа. Под действием центробежной силы концентрация в колене может значительно изменяться, в то время как в длинном цилиндрическом канале распределение концентраций тех же частиц при той же средней скорости почти равномериое. Это изменение [c.209]

Таким образом, несмотря на заметные количественные различия, характер изменения средних величин скорости и температуры в изотермических и слабоподогретых (АГо 30 К) струях, подверженных действию турбулйзатора, сохраняется качественно тем же, что и в обычных, естественных турбулентных струях. Это позволяет предположить, что качественно неизменной остается в первом приближении и пульсацнонная структура струйного течения при наложении низкочастотных колебаний. Такое предположение требует, конечно, прямой проверки опытом. Эксперимент, проведенный при весьма малых значениях числа 5Ь (порядка показывает что в этих условиях в струе устанавливается, вообще говоря, весьма сложное колебательное движение. Последнее характеризуется, видимо, более высокой, чем типичное турбулентное, степенью корреляции и сохранением первоначальной вихревой структуры нестационарного потока на значительных расстояниях от сопла. В частности, и это свидетельствует об упорядоченности вынужденных колебаний в струе и о способности к своеобразному [c.155]

Гебхарт [5] применил интегральный метод для расчета изменения температуры стенки и характеристик течения в условиях естественной конвекции при изменении по врёмеяи плЬт -ности теплового потока (/"(т), созданного внутренним тепло-подводом к элементу вертикальной стенки высоты Ь, имеющему существенную теплоемкость с". В этом исследовании учитывалось влияние теплоемкости элемента стенки. На достаточном удалении от передней кромки изменения средней температуры стенки, толщины пограничного слоя и скорости выражаются с помощью следующих параметров (черточка сверху относится ж мгновенным значениям осредненных в направлении потока [c.444]