Кривые эффективного выхода ионов

Наблюдаемый выход ионов будет представлять собой зеркальное отражение распределения электронов по энергиям в камере ионизации. Дифференцирование вольт-амперной характеристики источника ионов также может служить методом получения функции распределения электронов по энергиям, но вольт-амперная характеристика учитывает только продольные (по направлению луча) скорости электронов, и одна зависимость тока электронов от напряжения между катодом и камерой ионизации не позволяет однозначно определить место задержки электронов. Кривая эффективного выхода ионов ЗРё дает распределение электронов по энергиям в ионном источнике в области образования ионов. [c.24]

Рис. 9. Кривые эффективного выхода ионов

Рис. 10. Кривые эффективного выхода ионов Н из Нг

Исходным экспериментальным материалом являются кривые эффективного выхода ионов, представляющие собой зависимости ионного тока / от той энергии электрона Едл, которой он обладал при захвате молекулой. Однако для сравнения экспериментальных данных с расчетными кривые эффективного выхода сами по себе использованы быть не могут, поскольку они характеризуют не только способность иона М диссоциировать по данному направлению, но и отражают резонансный характер захвата электрона молекулой. Поэтому для решения поставленной задачи были построены функции типа (кривые распада), где /к — ток ионов, соответствующих к-му каналу диссоциации — полный ионный ток по всем наблюдаемым ка- [c.43]

На рисунке кривая 3 изображает зависимость тока ионов с массой 32 от энергии электронов без напуска тиофена в прибор и при давлении кислорода 5-10 мм рт. ст. Как видно из рисунка, такой фон не мог существенно изменить форму кривой эффективного выхода ионов S . [c.241]

При взаимодействии электронов с молекулами линейных полиенов [84, 85], содержащих систему сопряженных двойных связей и изолированную двойную связь (связи), отрицательные ионы образуются в трех областях энергии электронов. Первые два максимума на кривой эффективного выхода ионов соответствуют энергиям электронов 2,5 и 6 эВ, при которых образуются ионы (СгН)-, (С2Н3) , (М—Н)-. В третьей энергетической области с максимумом 8 эВ наблюдается образование ионов за счет простого разрыва связей без перегруппировок. Ниже приведены масс-спектры 3-метилгептатриена-1,4,6(1) и октатриена-1,3,7 (П) [c.68]

Распределение потенциалов в пространстве ионного источника показано на рис. 8. Электроны, испускаемые накаленным катодом 1, создают электронное облако в катодной коробочке 2 и в пространстве между катодной коробочкой и диафрагмой 3. Пространственный заряд электронов удерживает медленные электроны в области между 2 ш 3. Электроны, энергия которых больше еУ , преодолевают барьер пространственного заряда и входят через щель в диафрагме 4 в камеру ионизации. Изменение потенциала диафрагхмы 3 (ДГ) будет менять величину т. е. возможна работа в режиме квазимонохроматизации потока электронов по методу Фокса. Разностью потенциалов между катодом и камерой ионизации задается энергия электронов в пространстве ионизации. При получении кривых эффективного выхода ионов энергия элек- [c.27]

Влияние вытягивающего ионы электрического поля на энергию электронов экспериментально изучалось на двойном масс-спектрометре с одновременной регистрацией положительных и отрицательных ионов [94—96]. Показано, что нелинейность шкалы энергии электронов от влияния вытягивающего ионы доля и объемного заряда электронов пучка выбором подходящих условий сводится до величины, меньшей 0,1 эв. На рис. 9 показаны кривые эффективного выхода ионов ЗРё из ЗРв (1), из КНд (2), СвЩ (5) и СаН (4) из СбНв, полученные с использованием описанного источника ионов при токе электронов 1 мка и потенциале на диафрагме 8, равном 20 в. На рис. 10 показаны кривые эффективного выхода ионов Н" из Нз, полученные разными авторами. Видно, что воспроизводимость резонансных кривых, несмотря на различие в конструкции ионных источников, достаточна для выявления основных особенностей изучаемого процесса [6—8]. [c.29]

Рис. 20. Кривая эффективного выхода ионов СвН из ме-тилбензоата (СвНбСООСНз) (1) и среднее время жизни т (СбЩ) (2) как функция энергии электронов

Третий пик на кривых эффективного выхода ионов из диметилсульфида можно интерпретировать как переход на кривую Л -с образованием ионов S , СЩ, ЗСЩ, Самый высокоэнерге-тичный пик IV можно рассматривать как переход в состояние Лх-В этой области энергии располагаются состояния (в том числе и симметрии Лх) молекулярного отрицательного иона, связанные с возбуждением молекулярных орбиталей, локализованных на связях С—Н присутствуют ионы (М—Н) , (М—ЗН) , S H . [c.62]

В нафталине, флуорене, антрацене и фенантрене единственный фрагментный ион образуется отрывом атома водорода от молекулярного отрицательного иона [178]. Максимумы кривых эффективного выхода ионов (М—Н) нафталина и флуорена совпадают по энергии электронов с максимумом эффективного выхода ионов (М—Н) бензола, по процесс диссоциативного захвата электронов происходит в более широком интервале энергии электронов, чем процесс образования ионов (М—Н) у бензола. Взаимодействие электронов с молекулами флуорена дает еще один процесс образования ионов (М—Н) с максимумом выхода при энергии электронов 1,6эе. Считается [178], что этот процесс соответствует образованию флуоренил-аниона [c.73]

Интересен факт отличия масс-спектров отрицательных ионов двух изомеров — антрацена и фенантрена. На кривой эффективного выхода ионов (М—Н) антрацена наблюдается перегиб, который у фенантрена выражен слабее, т. е. кривая эффективного выхода ионов (М—Н) фенантрена более симметрична. Кроме того, в антрацене захватом тепловых электронов образуется долгоживущий молекулярный ион с т — 21 мксек. Эти особенности позволяют масс-спектрометрически различать рассматриваемые изомеры. Сечения образования ионов (М—Н) антрацена и фенантрена сечение недиссоциативного захвата электронов молекулами антрацена —10 см . [c.73]

Распад молекулярных ионов состояния Ъ сопровождается выбросом фрагмента G2H3 (ионы с mie 68). Максимум резонансного пика на кривой выхода ионов (М—G2H3) находится при 0,8 эв. Наиболее интенсивные пики в спектре N-окиси пиридина принадлежат ионам, образованным диссоциацией ионов состояния с, максимальный выход наблюдается при энергии электронов 3—3,2 эе. Распад молекулярных ионов этого состояния представлен пиками ионов (М—Н)", (М—ОН)", (М—OGH) , О", 0Н й ионов с mie 64. Состояние d молекулярных ионов просматривается по кривым эффективного выхода ионов 0 , на которых имеются два плохо разрешенных пика. Первый из них (3,2 эе) соответствует сос- [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология