Обтекание системы дисперсных частиц

При этом коэффициент присоединенной массы представляет собой некоторую функцию от объемной концентрации дисперсных частиц. К сожалению, какие-либо опытные или теоретические данные относительно значения /(м(ф) в конкретизированной дисперсной системе отсутствуют. Результаты приближенной оценки /(м(ф) для случая обтекания решетки частиц идеальной жидкостью [56] даны на рис. 1.16. Как видно из рисунка, при изменении содержания дисперсной фазы в пределах от 0,01 до [c.72]

С помощью такого приближения, получившего название модели точечных сил , можно описать стесненное обтекание поли-дисперсной системы частиц. [c.43]

Не исключено, что определенную роль в повышении NUp по сравнению с одиночной частицей играет дополнительна турбулизация потока вследствие изменения направления струй ожижающего агента, более частого в неподвижном слое, чем в псевдоожиженном. В этом аспекте представляет также интерес концепция Кришера и Мосбергера базирующаяся на сопоставлении в рассматриваемых дисперсных системах длины обтекания и диаметра частиц. Наконец, более низкие значения NUp для псевдоожиженного слоя могут быть в ряде случаев объяснены использованием для расчета среднелогарифмической разности температур, завышенной из-за некоторого продольного перемешивания ожижающего агента. [c.461]

Дополнительное сопротивление сдвиговому движению соседних слоев суспензии возникает вследствие того, что при обтекании частиц средой траектории движения струй искривляются, т. е. удлиняется путь, и увеличиваются потери энергии на поддержание заданной скорости деформации дисперсной системы. Решение соответствующей гидродинамической задачи дано Эйнштейном и приводит к уравнению [c.681]

Задача о массообмене движущейся твердой частицы, капли или пузыря с окружающей средой лежит в основе расчета многих технологических процессов, связанных с растворением, экстракцией, испарением, горением, химическими превращениями в дисперсной системе, осаждением коллоидов и т.п. Так, в промышленности процесс экстракции проводится из капель или пузырей, широко применяются гетерогенные превращения с использованием частиц катализатора, взвешенных в жидкости или газе. При этом скорость экстракции и интенсивность каталитического процесса в значительной мере определяются величиной полного диффузионного притока реагента к поверхности частиц дисперсной фазы, который в свою очередь зависит от характера обтекания и формы частицы, влияния соседних частиц, кинетики поверхностной химической реакции и других факторов. [c.136]

Добавлением дисперсной среды или растворяемого вещества увеличивают вязкость дисперсионной системы или раствора. При этом расстояния между частицами дисперсной среды или молекулами растворенного вещества сокращаются, что приводит к увеличению вязкости. Приняв во внимание, что размеры твердых частиц значительно выше, чем размеры молекул растворителя, и малы по сравнению с размерами сосуда, а также, сделав ряд других допущений о гидродинамике обтекания твердых частиц растворителем и о концентрации этих частиц, Эйнштейн вывел формулу [c.71]

Кроме примесей ионной (молекулярной) степени дисперсности, в кристаллизуемых расплавах могут присутствовать значительно большие по размерам инородные частицы, взаимодействующие с движущимся фронтом кристаллизации. Инородная частица у границы раздела фаз находится под действием двух противоположно направленных сил-силы расклинивающего давления, обеспечивающей поступление кристаллизуемого вещества в зазор между частицей и поверхностью кристалла и отталкивающей частицу от этой поверхности, и второй силы, прижимающей частицу к фронту кристаллизации, которая обусловлена обтеканием частицы вязким расплавом [86]. Если скорость кристаллизации / меньше некоторой критической для данной системы скорости /с, частица отталкивается поверхностью раздела фаз и движется впереди нее. При/>/с сила притяжения превосходит силу отталкивания и частица захватывается твердой фазой. [c.37]

В различных тепло- и массообменных процессах, протекающих в дисперсных системах (теплообмен, абсорбция, ректификация, экстракция, сушка, растворение, кристаллизация, фильтрование и т.д.), приходится решать внешнюю гидродинамическую задачу обтекания частиц и тел различной геометрической формы жидкостью или газом. Это позволяет рассчитывать гидравлическое сопротивление соответствующих аппаратов, определять силу воздействия жидкости на обтекаемые тела или частицы, находить поле скоростей в жидкой среде, необходимое для соответствующего описания конвективного тепло- и массопереноса. [c.204]

Ранее в разд. 2.8 были рассмотрены различные аспекты гидродинамики стесненного обтекания системы частиц, основанные на модели точечных сил и ячеечной модели. Ниже будет кратко описан массо- и теплообмен в таких системах при больших числах Некле. Будем исследовать либо достаточно разреженные системы частиц, либо системы с нерегулярной структурой, когда диффузионным взаимодействием отдельных частиц можно пренебречь. (Регулярные дисперсные системы, в которых необходимо учитывать взаимодействие диффузионных следов и погранслоев отдельных частиц, исследовались в работе [69] на основе результатов, изложенных в разд. 4.15.) [c.210]

Ориентация частиц сказывается на вязкости дисперсной системы благодаря тому, что при этом прекращается свободное вращение частиц в потоке [45]. Схематично механизм возникновения вязкостного эффекта вращения выглядит следующим образом частица, как щарик, зажатый между двумя параллельными и движущимися в разные стороны плоскостями, почти не оказывает сопротивления их движению, поскольку линейные скорости плоскостей и поверхности частиц в точках их соприкосновения совпадают. В таких условиях отсутствует проскальзывание движущихся с разными скоростями тел (плоскости и щарика) в точках контакта, и поэтому отсутствует трение скольжения. В ща-рикоподшипниках используется именно этот принцип. Если любым способом предотвратить свободное вращение щарика, то относительное движение плоскостей будет возможно только за счет их проскальзывания относительно поверхности щарика и соответствующего увеличения силы трения. Применительно к суспензии в этой модели плоскости нужно заменить слоями жидкости, прилегающими к поверхности частиц, проскальзывание — локальной величиной градиента скорости течения жидкости и трение скольжения — внутренним трением жидкости. При этом проскальзывание (градиент скорости течения) имеется как при свободном вращении частицы, так и при ее полном торможении, но величина его во втором случае несколько больще, и, соответственно, повыщается вязкое сопротивление обтеканию частицы потоками среды. Количественно это различие выражается в том, что при полном торможении вращения частиц вращательная составляющая вязкости возрастает до величины [c.688]

При вычислении диссипативной функции не учитывался вихревой характер обтекания частиц средой, который, как было показано ранее, влечет за собой потери энергии, обусловленные вращением частиц. В соответствии с формулой Эйнштейна для вязкости взвеси эти потери равны аг оф(у ) . Кроме того, имеются потери в самой среде, примерно равные т1о(у ) - Приближение связано с тем, что среда занимает только часть всего объема дисперсной системы, и скорость деформации среды отличается от скорости деформации дисперсной системы у. Полные потери энергии д в единице объема за единицу времешг составят, следовательно [c.715]