Поток тепла в теплот плавления

Благодаря большому числу зародышей, которые конкурируют друг с другом во время своего роста, образующиеся кристаллы не могут достигать значительных размеров и в наружных частях слитка получается зона мелких равноосных кристаллов. Вследствие быстрой кристаллизации стали в этих слоях освобождается значительное количество тепла (теплота плавления). Это тепло, а также тепло, приносимое потоками стали из внутренних, более горячих областей изложницы, приводят к некоторому повышению температуры на фронте кристаллизации. При этом несколько снижается переохлаждение и вследствие уменьшения с. з. ц. к. происходит рост ранее возникших кристаллов на внутренней границе корочки, образовавшейся на стенках изложницы. Такой рост кристаллов приводит к возникновению зоны столбчатых кристаллов. [c.397]

Все процессы переработки нефти и газа связаны с нагреванием или охлаждением материальных потоков, т. е. подводом или отводом тепла. Ведение этих процессов, а также технологические расчеты, проектирование нефтезаводской аппаратуры требуют всестороннего-изучения тепловых свойств нефтей и нефтепродуктов. К тепловым свойствам относятся удельная теплоемкость, теплота парообразования, энтальпия, теплота плавления и сублимации, теплота сгорания, теплопроводность и др. Лабораторное определение тепловых свойств — дело весьма сложное. По этой причине в технических расчетах прибегают к обобщающим эмпирическим формулам или графикам, рассматриваемым ниже. [c.62]

В последние годы большое значение приобрели теплоизолирующие абляционные покрытия, предназначенные для работы при больших тепловых нагрузках и значительных скоростях набегающего газового потока. Тепло, подводимое извне, расходуется на плавление, испарение и унос наружного слоя абляционного покрытия. В результате уноса материала температура поверхности изолируемого тела остается почти постоянной за все время абляции. Материалы покрытия должны обладать большой теплоемкостью и малой теплопроводностью, надлежащей температурой начала абляции и высокой теплотой (энтальпией) абляции. Последняя измеряется количеством теплоты, затрачиваемой на унос одного килограмма материала. Абляционные или, по другой терминологии, жертвенные покрытия имеют значительную толщину и создаются на основе теплоизолирующих материалов (окислы, стекловолокно, волокнистые силикаты и т. п.) со смоляными и кремнеорганическими связующими [271]. [c.168]

Было испытано несколько изменений в конструкции экрана и горелки. Экран меньших размеров отражает слишком мало тепла и требует продолжительного нагрева, а экран большего размера не улучшает работу. Линейная скорость потока воздуха, необходимого для сожжения, должна поддерживаться низкой насколько возможно на практике вата в основании экрана регулирует этот воздушный поток. Если скорость потока воздуха недостаточна, то вода, образующаяся при сожжении, конденсируется на боковых стенках экрана щита н собирается в нижнем канале этого следует избегать. Когда термопару помещают на 1,5 см выше верха пламени, оно светится тускло-красным светом, если не сжигается никакая проба. Это свечение облегчает регулировку. Если термопара помещена слишком низко, она попадает в холодный конус пламени, при выходе большого пика если ее поместить слишком высоко, то чувствительность уменьшается. В первых работах термопару припаивали серебром, но потом нашли, что необъяснимый перегиб в высоких пиках на самом деле объясняется скрытой теплотой плавления крошечной капли серебряного припоя. После этого стали применять сваренные термопары. [c.162]

В целом стационарные модели термического состояния осевых зон СОХ позволили провести анализ довольно сложных двух и трех мерных интегральных моделей формирования термического режима осевых зон с учетом процессов сегрегации и миграции расплава к осевой зоне, образования коры и рельефа поверхности литосферы. Однако тепловой эффект выделения или поглощения скрытой теплоты плавления базальта трактовался в них очень грубо через условия на тепловой поток на оси хребта, априорное задание источников и стоков тепла в осевой зоне и через задание нереально высоких температур расплава. По этой причине стационарные модели не подходят для анализа эволюции термического режима осевой зоны хребтов, возникновения и развития коровых очагов магмы, так как в указанных процессах поглощение скрытой теплоты при плавлении пород и выделение ее при их затвердевании играет определяющую роль. Эти же процессы определяют и существенную не-стационарность моделей формирования корового очага. Нестационарная модель формирования магматических очагов в рифтовых зонах СОХ в условиях дискретно-непрерывного режима спрединга позволила сделать следующие выводы. [c.173]

Мате.матически процесс распространения тепла в осесимметричных цилиндрических резервуарах, длина которых значительно превышает диаметр в цилиндрической системе координат (г, 2, <р), можно описать двумерным уравнением теплопроводнмости в круге со свободной границей (задача Стефана). Граница раздела фаз характеризуется разрывом потока (выделяется скрытая теплота плавления) и определяется температурой за- [c.31]

Левая часть уравнения представляет собой поток тепла, посту-паюш,ий за счет теплопроводности от горячей поверхности пленки к очагу тавления (к единичной поверхности раздела). Первый член в правой части — произведение интенсивности плавления на единичной поверхности раздела на теплоту плавления второй член — поток тепла, отводимого от поверхности раздела. Так как происходит плавление, то дТ ду < 0. Поэтому левая часть уравнения положительна и выражает тепло, которое, как это видно из правой части уравнения, используется для двух целей плавления расплава при Т — Тт нагрева полимера до температуры плавления. [c.284]

В п. 3.4 мы выяснили, что защитные материалы, разрушающиеся путем плавления и испарения, доллигы иметь большую теплоту испарения и большую вязкость, что способствует поглощению тепла в жидкой фазе, и малую теплопроводность, что способствует повышению теплосодержания слоя расплава и препятствует проникновению потока тепла к находящейся под ним твердой поверхности, а также ускоряет испарение. [c.95]

Модификацию решения Д.Мак Кензи для учета эффекта выделения скрытой теплоты плавления предпринял Д.Олденбург в моделях 1973 и 1975 годов. Он искал распределение температур в океанической литосфере в рамках решения типичной задачи Стефана, задавая на нижней переменной границе литосферы температуру, равную температуре солидуса г = Яд(х) Г = Г/, и определяя на этой границе скачок теплового потока, обусловленный выделением скрытой теплоты плавления материала мантии К- Пх-дТ1дх + ЛгЭТУЭг) = -Ь-р-У. Чтобы избежать особенности в решении на оси хребта, вводилось дополнительное условие при х = ОиО<2< 1 -А -(ЭГ/Эх) = p F [ -f p (Г , - 2/)], которое предполагало, что все тепло, приносимое интрузиями в осевую зону, уносится горизонтальным тепловым потоком. Выше 1 - значения толщины литосферы на оси, предполагаемое заранее, Tf - эффективная температура интрузий, п - и -компоненты вектора внешней нормали к нижней границе литосферы Н/Хх). Задача решается численно, но из характера решения следует, что глубины изотерм, рельеф, тепловой поток и мощность литосферы остаются функциями tив этой модели решения. С удалением от оси, в области х 2Л-К/р-У-Ср, где при [c.153]

Уравнение решалось в области О < х < 140 км, О < z < 90-100 км с постоянной температурой Т= Tf = 1200 °С в основании области счета. Тепловой эффект высвобождения скрытой теплоты плавления в пределах корового слоя на оси спрединга во время процесса остывания интрузий моделировался эффективным увеличением температуры вещества интрузий до 1520°С, что на 320 С превосходило температуру мантии на глубине. Охлаждение коры гидротермальной конвекцией ими-тировалось увеличением коэффициента теплопроводности в Nu раз в пределах всей коры, где число Нуссельта, Nu, эквивалентно отношению гидротермального потока тепла к кондуктив-ному [209]. В моделях предполагалось, что породы [c.156]

Выше были рассмотрены первые модели формирования коровых очагов магмы в рифтовых зонах [494, 498, 411, 561]. Анализ проблемы в них осуществлялся в рамках модели литосферы постоянной толщины с решением в виде разложения в ряды Фурье и с вариацией теплового потока и температуры иа оси хребта. Подбором распределения источников и стоков тепла, имитировавших вьщеление скрытой теплоты плавления в процессе остывания осевых эффузивов и интрузий, и вынос тепла гидротермами, авторам удалось получить распределение температур в осевой зоне близкое к наблюдаемому и воспроизвести плоскую форму кровли корового очага магмы. [c.159]

СЛОЯ к границе разде ла. Второй член описывает обратный поток тепла, приходящий к границе раздела от твердой фазы и обусловленный плавлением, химическими реакциями или испарением. Третий член представляет энтальпию, переносимую от границы раздела внутрь пограничного слоя за счет потока массы от поверхности стенки. Если бы рассматривался перенос массы через твердый пеплавящийся пористый материал, второй член представлял бы теплоту, переносимую к границе раздела жидкостью, просачивающейся через поры. [c.359]

Если процесс перекристаллизации в зоне массообмена проис-лодит в адиабатических условиях и теплоты кристаллизации обоих компонентов смеси одинаковы, то поток кристаллов остается неизменным по высоте зоны, и рабочие линии будут прямыми. При неадиабатических условиях потоки обеих фаз изменяются по длине зоны. При дополнительном подводе тепла к зоне массообмена поток кристаллов по мере движения к зоне плавления (плавителю) уменьшается, а при отводе тепла — увеличивается. Рабочие линии в этом случае, естественно, будут кривыми. [c.192]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология