Поле центральной силы

Лекция 6. Закон сохранения момента импульса. Движение в поле центральных сил. [c.163]

Таким образом, с учетом спинового квантового числа состояние электрона в поле центральных сил полностью определяется заданием четырех квантовых чисел п, /, т и т, . Никаких других, неза- [c.47]

Однако идея де Бройля послужи.па только началом создания квантовой механики. Она рассматривала поведение микрообъекта, свободного от силового поля. В действительности же материальные частицы, например электроны, всегда находятся в поле действия определенных сил. С этой точки зрения электроны в атоме движутся в центрально-симметричном поле, для которого потенциальная энергия зависит только от расстояния до ядра. Законы движения в поле центральных сил образуют основу атомной механики решение общей задачи о движении электронов в атоме опирается на результаты, относящиеся к движению одной частицы в поле центральных сил. На основании гипотезы де Бройля австрийский ученый [c.27]

Таким образом, с учетом спинового квантового числа состояние электрона в поле центральных сил полностью определяется заданием четырех квантовых чисел п, /, т и т . Никаких других, независимых от указанных квантовых чисел, характеристик для этого не требуется. Теперь в развитие (П1.32) данному значению главного квантового числа п будет отвечать отдельных состояний Фп,1,т.т (г, в, <р), т.е. [c.36]

Здесь ку— силовая постоянная и т — масса одного атома. Две другие частоты в случае модели с полем центральных сил находятся в следующем [c.446]

ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦЫ В ПОЛЕ ЦЕНТРАЛЬНЫХ СИЛ [c.163]

ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦЫ в ПОЛЕ ЦЕНТРАЛЬНЫХ СИЛ [ГЛ. VI [c.164]

Энергетические состояния атомов обусловлены движением их электронов, которое происходит в электрическом поле атомного ядра, являющемся полем центральных сил. Многообразие энергетических состояний атома и энергии переходов между этими состояниями зависят от числа электронов атома и их распределения в электронной оболочке. Как известно, состояния отдельного электрона атома однозначно характеризуются значениями четырех квантовых чисел электрона главного квантового числа п, которое для каждого электрона может принимать любое целочисленное значение, большее нуля (п = 1, 2, 3,. . . ) квантового числа орбитального момента количества движения электрона I, которое для данного п принимает целочисленные значения в пределах О п — 1 магнитного квантового числа 1П1, принимающего 21 + 1 значение 1,1 — 1,. . ., — /), и квантового числа спина электрона ms, равного + /а. Энергия электрона зависит главным образом от величины квантового числа ив меньшей степени от величины квантового числа I. Электроны, отличающиеся только значениями квантовых чисел ш и /Ия, в отсутствие внешнего магнитного или электрического поля обладают одинаковой энергией, а соответствующие им состояния являются-вырожденными. Поэтому распределение электронов в электронной оболочке атома, или его электронная конфигурация, в отсутствие внешнего поля однозначно определяется значениями двух квантовых чисел, пи/, каждого электрона. Символическая запись электронной конфигурации атома может быть представлена в виде [c.32]

Одним из простейших приближений является приближение поля центральных сил, которое исходит из предположения о том, что силы, удерживающие молекулу в ее равновесном состоянии, действуют лишь вдоль линий, соединяющих каждую пару атомов. В этом случае, если в качестве внутренних координат выбирается полный набор изменений всех межатомных расстояний (координаты поля центральных сил), выражение для потенциальной энергии (П4.4) содержит только квадратичные члены этих координат и не содержит перекрестных Следует отметить, что на практике такое приближение совершенно неприменимо к линейным молекулам, а силовые постоянные, вычисленные в этом приближении, имеют смысл лишь в случае чисто ионных взаимодействий. [c.978]

Т, е. матрица силовых, постоянных в приближении поля центральных сил диагональна. [c.978]

Поле центральных сил — кулоновского типа оно включает притяжение электронов к центральному положительно заряженному ядру, и эти силы гораздо больше всех остальных, как и должно быть, чтобы атом был стабильным. Прототипом в этой части проблемы является атом водорода или водородоподобный ион, а поэтому решение уравнения Шредингера для атома водорода дает схему одноэлектронных орбит, которые могут заполняться электронами поочередно в соответствии с принципом заполнения и принципом Паули [32, 46, 152]. [c.218]

Для решения векового уравнения применяют поэтому упрощающие предположения например, полагают, что между атомами в молекуле действуют центральные силы (представление о поле центральных сил). Ближе к действительности представление о валентно-силовом поле. [c.27]

Поскольку относительное движение, описываемое вектором г, лежит в плоскости, состояние системы определяется двумя обобщенными координатами, углом ф и модулем г. Относительный гамильтониан частицы с массой л и импульсом р, движущейся в поле центральной силы с потенциалом Т (г), [c.183]

В случае поля центральной силы потенциал V определяется только расстоянием между электроном и ядром и, следовательно, не зависит от углов 6 й а поэтому потенциал в уравнении (13.8) и представлен как функция от г, т. е. V (г). [c.67]

Данная форма уравнения распространяется на любое поле центральной силы. Однако в случае водородоподобного атома потенциальную энергию V (г) можно определить в явном виде. Рассматриваемая система состоит из электрона с зарядом г, движущегося на расстоянии г от ядра, причем движение про- [c.71]

ИСХОДИТ в поле центральной силы ядра, имеющего эффективный заряд, равный Поэтому [c.72]

Одним из методов является постулирование такого силового поля, потенциальная функция которого включала бы меньшее число постоянных коэфициентов. Было предложено два типа силового поля. Одним из них является поле центральных сил, соответственно которому сила притяжения, действующая на атом, смещенный из положения равновесия, зависит только от величины смещения, но не от направления. Второй тип силового поля — поле валентных сил — по крайней мере в первом приближении находится в согласии с тем, что можно ожидать с точки зрения химического рассмотрения вопроса. Оно постулирует два вида возвращающей силы —один, который препятствует растягиванию валентных связей, и другой, который противодействует изгибанию (деформации) связей. Потенциальная функция для поля валентных сил, таким образом, принимает вид [c.292]

Бинарное столкновение может быть описано с помощью эквивалентной задачи о движении одного тела — частицы с приведенной массой т и начальной скоростью g в поле центральных сил, обладающем сферической симметрией. Уравнения для этой эквивалентной задачи о движении одного тела легко могут быть выведены из уравнений для задачи о движении двух тел простым переносом начала координат из центра масс двух сталкивающихся частиц с массами /П и mj в положение частицы с массой (или т<). Уравнения движения могут быть выведены из законов сохранения момента количества движения и энергии. Они имеют аид [c.380]

Однако идея де Бройля послужила только началом создания квантовой механики. Она рассматривала поведение микрообъекта, свободного от силового поля. В действительности же материальные частицы, например электроны, всегда находятся в поле действия определенных сил. С этой точки зрения электроны в атоме движутся в центрально-симметричном поле, для которого потенциальная энергия зависит только от расстояния до ядра. Законы движения в поле центральных сил образуют основу атомной механики решение общей задачи о движении электронов в атоме опирается на результаты, относящиеся к движению одной частицы в поле центральных сил. На основе гипотезы де Бройля австрийский ученый Шрёдингер (1925—1926) интуитивно использовал волновое уравнение классической механики в качестве модели для описания поведения электрона в атоме. Из учения о колебаниях и волнах известно, что распространение волны вдоль координатной оси х (рис. [c.37]

В связи с теориями коидснсироваиных состоян 1П материи может представить известный интерес модель молекулы, в которой все четыре атома одинаковы. Независимо от допущения наличия поля валентных сил или поля центральных сил наимепьшая частота колебания плоской четырехатомной систел1ы равна [c.446]

Начальное состояние /(-электрона в данном элементе можно считать не зависящим от его химического соединения с другими элементами. Правила отбора для поля центральных сил требуют, чтобы в атоме состояние 1 5 комбинировалось с каким-нибудь незанятым р-состоянием. Из этого положения исходил Коссель [5] при объяснении некоторых данных по тонкой структуре вблизи /С-края поглощения. Спектр, полученный Перрет-том [6] для газообразного аргона, рассматривают в качестве примера чисто косселевской структуры . В этом спектре переходы 15 — 4 р, 1 5 — 5 р и др. в связанное состояние, по-видимому, совершаются в диапазоне около 3 эв. За этой областью непосредственно следует область непрерывного спектра, в которой электрон получает свободу поступательного движения. Область непрерывного спектра не обнаруживает тонкой структуры. [c.124]

В подобных атомах уровни располагаются в порядке главных квантовых чисел п = 1, 2, 3..., и наименьшее значение п даот самый глубокий уровень. При этом все уровни с разными т при данном I сливаются в поле центральных сил без учета дальнейших поправок в кулоновом поле сливаются также все уровни с разными I при данном п. Одпако даже в случае водорода и водородоподобных атомов с одним лишь э.лектроном в вышеприведенную простую формулу следует ввести ряд поправок, что, впрочем, но сказывается на порядке уровней в атомах. [c.68]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология