Первый момент линии

Определите волновые числа первых десяти линий в спектре поглощения H P в дальней ИК-области. Момент инерции молекулы возьмите из справочника [М.]. [c.25]

При отсутствии эффектов насыщения площадь под кривой сигнала пропорциональна числу ядер. Поэтому можно считать, что отношение площадей под кривыми, ограничивающими широкую и узкую компоненту сигнала (или отношение первых моментов линий при записи производной функции поглощения), равно отношению чисел ядер в кристаллической и аморфной части образца. [c.159]

Если известно, что линия симметрична, но записана с ошибкой, то для корректного определения центра спектра следует рассчитать первый момент линии в произвольной системе координат и найти смещение центра по формуле а = т. е. [c.186]

Таким образом, первый момент регистрируемой в условиях модуляции линии всегда пропорционален площади S ,, т. е. числу парамагнитных центров (в отсутствие микроволнового насыщения). Это обстоятельство позволяет определить число парамагнитных центров в образце путем сравнения первых моментов линий образца и эталона. [c.205]

При постоянном флегмовом числе наклон рабочих линий не зависит от концентраций. Пусть в первый момент ректификации концентрация летучего в кубовой жидкости составляет величину Xf, [c.304]

При применении дугового источника возбуждения спектров также можно наблюдать неравномерное изменение относительной интенсивности спектральных линий в первые моменты времени после включения разряда, однако время обжига короче. Помимо процессов диффузии из глубинных слоев большую роль играют реакции окисления и азотирования па поверхности электродов. [c.116]

Линии фосфора при испарении фосфатов всегда наблюдаются в первые моменты после зажигания дуги. [c.204]

Для равновесной конфигурации молекулы циклопента-диена (см. рис. 5, а) электрический дипольный момент должен лежать в плоскости симметрии, проходящей через ядро атома С в группе СН2 и через середину линии, соединяющей ядра атомов С, связанных ординарной связью, перпендикулярно этой линии. Если для равновесной конфигурации молекулы циклопентадиена все ядра С лежат в одной плоскости, то эта плоскость служит второй плоскостью симметрии, пересекающейся с первой, а линия пересечения этих плоскостей симметрии является осью симметрии С2, вдоль которой и будет направлен дипольный момент. Если ядра атомов С не лежат все в одной плоскости, молекула в равновесной конфигурации будет иметь только один элемент симметрии — указанную выше первую плоскость симметрии, а о направлении дипольного момента в этой плоскости на основании симметрии ничего более определенного сказать нельзя. [c.85]

Момент инерции равен 18,75-кг-м . Вычислить частоту (в см ) и длину волны (в см) для первых четырех линий чисто вращательного спектра. [c.488]

Определить длину волны (в см) первых четырех линий чисто вращательного спектра Na l. Момент инерции дан в задаче 15.3. [c.490]

В связи с нестабильностью линии фосфора в первые моменты горения искры оценку интенсивности следует производить через 20—30 сек. после включения источника света. Присутствие значительных концентраций углерода уменьшает интенсивность линии фосфора [196]. Оценка содержания фосфора производится по данным, приведенным в табл. 13. [c.70]

При постоянном флегмовом числе наклон рабочих линий не зависит от концентраций. Пусть в первый момент ректификации концентрация летучего в кубовой жидкости составляет Xf, а в дистилляте Xpf (рис. 12.18,б). По мере течения процесса концентрация летучего в кубовой жидкости будет уменьшаться и принимать значения Хи хг и т. д., вплоть до конечного значения Xw. Соответственно будет уменьшаться и концентрация летучего компонента в дистилляте Xpf, Xpi, Хр2 и т. д. В итоге рассмотренного процесса будет получен дистиллят среднего состава в пределах Xpf — Хр и остаток состава Xw [c.281]

Большей частью в первые моменты после начала разряда интенсивность аналитических линий монотонно падает или же возрастает до некоторого предела в зависимости от обш,его состава сплава и от свойств определяемых элементов. [c.232]

В принятой методике измерений не учитывались возможные изменения формы линии ЭПР в зависимости от условий опыта. При высокой концентрации парамагнитных молекул растворенного кислорода возможно уширение линии ЭПР свободного радикала. В ряде опытов при не очень высоких скоростях инициирования в первый момент после прекращения подачи кислорода наблюдалось некоторое увеличение амплитуды сигнала (до 50%). Это могло быть связано с уменьшением общей ширины пинии ЭПР в результате падения концентрации кислорода в растворе. [c.65]

Часто при хемосорбции за начальным быстрым поглощением газа следует более медленный процесс. Если в уравнении (16) ,3=0, то весь процесс является кинетически монотонным, но при возможно, что уравнение (16) будет описывать только медленный процесс, но не быстрое поглощение. Эти случаи, однако, легко обнаружить. Если первые одна или две точки располагаются ниже прямой линии [когда lg( +/o) откладывают по оси абсцисс] или если константа а, полученная из графика, значительно меньше количества газа, в действительности адсорбированного в первый момент времени, то в данном случае имеет место начальная быстрая хемосорбция, подчиняющаяся другому кинетическому закону (значение [c.513]

На рисунке 196 представлены технологические схемы вакуум-насосной установки и технического водоснабжения мелиоративной насосной станции. Вакуум-насосная установка решена по второй схеме и состоит из двух вакуум-насосов 9 (один из них резервный), общей всасывающей линии 10, к которой подходят трубы от насосов, подле-жащих последовательной заливке, циркуляционного бачка 8. От циркуляционного бачка отходит сливная труба, соединенная со сливной системой труб. Всасывающие трубы вакуум-насосов присоединены к общей всасывающей трубе 10, а нагнетательные трубы 11 — к крышке циркуляционного бачка. Питание чистой водой вакуум-насосов осуществляется через циркуляционный бачок, в первый момент заполняемый ручным насосом 12, а далее от напорных трубопроводов основных насосов 15. Если вода, подаваемая основными насосами, содержит примеси, то питание вакуум-системы производится через фильтр 19 (рис. 197, а), а всасывающие трубы вакуум-насосов подключаются [c.229]

В [57] приведено экспериментальное подтверждение зависимости наблюдаемого второго момента от Нт. В 158] показано, что двойной интеграл первой производной сигнала поглощения ЭПР или его первый момент приблизительно пропорционален амплитуде модуляции при величинах амплитуд модуляции вплоть до удвоенной ширины линии от пика до пика . В [591 даются поправки для моментов линий при детектировании на любой гармонике модуляционной частоты. В [60] рассматривается влияние амплитуды модуляции на эффект Оверхаузера (см. также [61]). [c.230]

Выше было установлено, что все нечетные моменты симметричных линий (например, гауссовой или лоренцевой) обращаются в нуль. У симметричных же дисперсионных линий равны нулю четные моменты. Моменты первой производной линии поглощения определяются так, чтобы имело место соответствие с моментами самой линии (см. следующий параграф). [c.420]

Площадь и моменты первой производной линии поглощения [c.421]

В гл. 12 рассматривались методы интегрирования спектров ЭПР с целью определения количества спинов, моментов линий и др. Разбивая спектр на интервалы, равные четверти ширины линии, удавалось при помощи обычных арифмометров выполнять двойное интегрирование спектров с точностью 5% [193]. В [35] описан быстрый аналоговый метод определения площади спек-тральной линии по ее первой производной. Для этого использо- [c.544]

Спектры пламени щелочноземельных металлов не связаны, "как это имело место для щелочных металлов, со свободными атомами. При более значительной разрешающей силе спектроскопа оказывается, что многие линии спектров пламени щелочноземельных металлов, отличающиеся значительной шириной и отсутствием резкой границы, в действительности состоят из большого числа очень близких линий, из так называемых полос. Ранее уже было отмечено, что полосатые спектры приписывают молекулам. Поэтому в зависимости от того, исследуется ли спектр фторида, хлорида или окисла щелочноземельного металла, получают совершенно различные полосы. Если в пламя на платиновой проволоке внести каплю солянокислого раствора какого-нибудь щелочноземельного металла, то в первый момент возникает спектр хлорида, который, однако, тотчас же переходит в спектр окисла, наряду с которым одновременно появляются также и линии свободного металла. Если вновь смочить платиновую проволоку соляной кислотой, то опять появляется спектр хлорида и т. д. Несмотря на изменяющийся вид спектров пламени щелочноземельных металлов, ими все же можно пользоваться для открытия этих металлов при этом следует обращать внимание главным образом на характерные, особенно отчетливо проявляющиеся линии или соответственно полосы, которые приведены в табл. 51. Указанные в этой таблице длины волн относятся к серединам этих полос (поскольку речь идет не о резких линиях, а о полосах). [c.280]

Таким образом, первый момент (расстояние от начала координат до центра тяжести линии) всегда аддитивен. [c.28]

Площадь под кривой поглощения можно получить путем расчета первого момента [461], использования электронных аналоговых или цифровых вычислительных машин для интегрирования [468] или, наконец, путем взвешивания кусков бумаги, вырезанных из ленты самописца под кривой поглощения. При этом необходимо, чтобы нулевая линия не смещалась, в противном случае следует вводить поправку на это смещение после каждого интегрирования. [c.502]

Предложено много полуэмпирических методов оценки зарядов, основанных на концепции электроотрицательности. Лучшим из них является метод Сандерсона [26, 33, 46, 47, 61]. При формировании химической связи электронная плотность между атомами А и В смещается до тех пор, пока значения х для обоих атомов не станут одинаковыми. В первый момент атом с большим значением х сильнее притягивает электроны (рис. 4.33,0 и б ср. наклон пунктирных линий для Хв° и Х о). [c.123]

На фиг. 38, а показаны линии тока при обтекании профиля в первый момент движения. На фиг. 38, б показано, как в последующий момент за крылом образуется начальный вихрь,. [c.63]

Температурная зависимость второго момента линии ЯМР полиэфирных смол, полученных конденсацией малеинового ангидрида с диэтиленгликолем и отвержденных нагреванием со стиролом, указывает па наличие двух переходов в полимере Первый переход при температуре от —3 до —6 °С обусловлен началом движения протонов в метиленовых группах диэтиленгликоля, удаленных от мест сшивки. Форма линии ЯМР при комнатной температуре показывает, что в интенсивном молекулярном движении находится около 30% всех протонов. Второй переход связан с началом движения молекул полиэфира. Температура перехода возрастает от 36 до 60 °С с увеличением содержания стирола в смеси. Выше температуры второго перехода, происходящего в полимере, в спектре ЯМР смолы имеется узкая линия, но сохраняются крылья , соответствующие протонам, расположенным вблизи поперечных мостиков между цепями, где подвижность ограничена. [c.278]

Свэр [13] вычислил третьи моменты для > /сГ и показал, что при низких температурах линии парамагнетиков асимметричны. Из уравнения (7) вытекает, что первые моменты линий, получаемых экспериментально, равны нулю. Если же центр линии выбран нри невозмущающем резонансном поле, то первый момент может быть отличен от нуля (см., например, [14]). [c.421]

Причину интенсифицирующего воздействия перемешивания на процессы переноса поясним на примере растворения твердого зерна / в жидкости (рис.5.26). Растворение происходит при возникновении градиента концентраций С/Ап растворяемого вещества в приповерхностной зоне чем круче идет концентрационная кривая у поверхности зерна, тем быстрее растворение. В первые моменты времени (т]) контакта зерна с жидкостью этот фадиент достаточно велик — растворение идет быстро. С течением времени (тз > Т2 > Т]) слои жидкости, прилегающие к поверхности зерна, начинают насыщаться растворяемым веществом — фадиент понижается, и растворение замедляется. Перемешивание жидкости способствует переносу к поверхности зерна свежих (слабо насыщенных) порций жидкости в результате фадиент возрастает (штриховая линия, отмеченная пикто-фаммой 4), а значит интенсифицируется процесс растворения. [c.437]

А. Ii. Русанов [72] открывал индий при возбуждении спектра конденсированной искрой по линиям In 4511 и 4101 A. Индий предварительно выделялся из разбавленного раствора на пластинке из чистого цинка площадью около 9 мм (в течение суток). Одним электродом служила цинковая пластинка с выделенным индием, другим — модный стерженек. Продолжительность видимости линий зависит от количества индия на поверхности цинка. При минимальных количествах индия линия вспыхивает только в первый момент пропускания искры. Метод позволяет открывать 0,001 мг In в 10 МпИ раствора. В присутствии больших количеств солей моди, которая также выделяется на цинке, чувствительность открытия сильно понижается. В этом случае цинк с высадившимися на нем металлами растворяют в 20%-ной НС1, нерастворившую металлическую медь отфильтровывают на фильтре из стеклянной ваты, раствор нейтрализуют NH4OH и из него снова высаживают индий на цинковую пластинку. А. К. Русанов открывал этим методом индий в солях цинка и цинковой обманке. [c.219]

В качестве эталона выбран тетраметнлсилан (СНз)481, сигнал протонов которого находятся в более сильном поле, чем сигналы протонов большинства органических соединений. Интенсивность сигналов (форма полосы) характеризуется своей полушириной 51 или М) ( первым моментом") и "вторым моментом" или Л/], являющимся среднеквадратичной пжрипой. Бтс юй момент" зависит от расстояния между двумя соседними протонами, а поскольку этп расст<тния в одинаковых структурных группах одинаковы, то, если анализируемый объект представляет собой смесь углеводородов, при использовании ЯМР Н-спектроскопии низкого разрешения (спектроскопия широких линий) они дают один широкий сигнал. Вследствие этого - X 5, [c.129]

В правой части рис. 9 показана температурная зависимость второго момента линии протонного резонанса поликристаллического циклопентана [34]. Температуры нижнего и верхнего переходов первого порядка и точка плавления отмечены соответственно цифрами I и П и буквами М.Р. Это те же самые фазовые изменения, которые очевидны и на кривых теплоемкости (рис. 7). В левой части рис. 9 для того же вещества показана зависимость ширины линии (взятой на половине высоты пика) от температуры. Нижние части каждой половины рисунка представляют в увеличенном виде нижние ветви кривых, показанных на верхних частях рисунка. Следует отметить внезапное сужение линии при низкотемпературном переходе до одного гаусса, т. е. до величины, обусловленной только влиянием протонов соседних молекул. После второго перехода имеет место постепенное сужение до значений, характерных для жидкости. Ниже показано, что такое внезапное сужение, несомненно, обусловлено появлением вращения при высококооперативном нижнем переходе первого порядка, тогда как дальнейшее сужение после верхнего перехода связано с макродиффузией в кристалле. Вопрос о том, насколько свободно вращение, возникающее при нижнем переходе, остается открытым. Оно происходит, очевидно, вокруг всех осей. [c.494]

Следующий шаг состоит в вычислении площади, а также второго и четвертого моментов. Это сделано в табл. 12.3 со значениями г/) и Hj — Яо), исправленными так, что корректирующие члены В и В равны нулю. Вычисления, выполненные при составлении таблицы, не нуждаются в пояснениях. Использование уравнений (32), (34) и (35) для вычисления А, (Я > и (Я ) проиллюстрировано примерами в нижней части таблицы. Заметим, что частичные суммы в седьмом и восьмом столбцах для первой половины линии (1 < 7 < 8) и для второй ее половины (9 < < 17) существенно отличаются. Однако если интервалы по оси магнитного поля сделать достаточно малыми, так что Я — Я, 1 1 <С АНрр, то частичные суммы для каждой половины линии станут равными и не будут различаться в 2—3 раза. Интересно отметить, что, несмотря на большую величину Hj — Hj , вычисленные моменты хорошо соответствуют теоретическим значениям, приведенным в табл. 12.5. Это объясняется тем, что ошибки в двух половинах резонансной линии имеют противоположные знаки и компенсируются. Если участки на оси магнитного поля достаточно малы, то [c.424]

Вычисление илощадп, а также второго и четвертого моментов первой производной линии гауссовой формы по методу нечетных моментов [c.430]

Другой участок линии газа (от его источника до ротаметра) следует проверить, пспользовав всегда имеющийся в линии манометр. Для этого надо найти способ перекрыть линию где-либо за манометром (мо кно и па выходе из прибора), дать установиться давлению (оно будет определяться редуктором иа баллоне с газо.м-носителолг) и затем пере <рыть поступление газа в линию, закрыв редуктор. В первый момент показания манометра несколько снизятся поэтому следует выждать 2—3 мин. После этого кадо записать показания манометра и через 15 лит записать пх снова. Если показания манометра не изменятся пли будут уменьшаться очень мало, то герметичность линии достаточна в противном случае надо искать утечку -. [c.149]

Здесь А = В. Детерминистическое кинетическое уравнение для модели Эдельстейна имеет решение с тремя стационарными состояниями (сплошная линия на рис. 3.5) из них два устойчивых и одно неустойчивое А, лежащее между А1 и Однако стохастическое рассмотрение предсказывает только одну стационарную функцию распределения, т. е. только одну макроскопическую концентрацию для данного значения параметра А. Стохастическое моделирование позволяет легко определить функцию распределения и ее моменты. Первый момент функции распределения (штриховая линия на рис. 3.5.) имеет только одно значение для каждого значения параметра А, так что не наблюдается никакого гистерезиса при передвижении какой-либо точки А влево и вправо по оси абсцисс, как это имеет место для детерминистических уравнений (сплошная кривая). На этом примере мы видим, что среднее стохастическое поведение может отличаться от детерминистических предсказаний. Перейдем к описанию флюктуаций с помощью нелинейного управляющего уравнения. [c.99]

Физическая сторона явления возникновения гидравлического удара при этом сводится к следующему. В первый момент после выключения электродвигателя вся масса воды как во всасывающем, так и в напорном трубопроводах насоса продолжает двигаться по инерции со скоростью, постепенно уменьщающейся до нуля, засасывая за собой воду из всасывающей линии . [c.225]

Все известные до сих пор масс-спектры индивидуальных веществ получены опытным путем. Достаточно строгий теоретический расчет распределения интенсивностей линий в масс-спектре удалось произвести только для простейшего случая — молекулы Н,. В последние годы школой Эйринга [41 была выдвинута полуколичествеиная теория масс-спектров сложных молекул, основанная на предположении, что в первый момент после удара электрона образуются всегда только молекулярные возбужденные, но еще не диссоциировавшие ионы, которые при достаточной энергии ионизирующих электронов равномерно распределены по энергиям возбуждения от Е = О цо Е = макз- Затем происходит распад, константа скорости которого вычисляется по формулам теории молекулярного распада. При подборе значений -Емякс и эмпирического множителя частоты, входящего в выражение константы скорости мопомолекулярного распада возбужденного иона, удалось получить удовлетворите.чьное совпадение с опытом для случая бутена и низших сложных эфиров нри этом, однако, было показано, что теория неверна для низких энергий ионизирующих электронов, когда большая часть осколков образуется при прямой диссоциации электронным ударом. Пока- [c.461]

К первому направлению относится, например, экспериментальное изучение полимеризации этилакрилата, акрилонитрила, метилметакрилата в работе Шибата На рис. 126 показано увеличение второго момента линии ЯМР в процессе полимеризации этилакрилата под действием у ЛУ ей от источника Со. Однако теоретическое объяснение полученных результатов требует учета влияния изменения вязкости на времена релаксации и для такой сложной системы, вероятно, затруднительно. На возможности изучения полимеризации по изменению ширины и второго момерта линии ЯМР указывает Лёше . [c.263]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология