Формулы структур по Френкелю

Растворы лакового битума характеризуются низкими значениями величин А и, следовательно, большими размерами агрегированных структур, чем растворы асфальтита. Для неразрушенных структур этот эффект резко усиливается при введении сажи. Аналогичный эффект появляется в растворах асфальтенов. Растворы нефтяного пека при низкой концентрации характеризуются мелкими структурными образованиями, соизмеримыми с агрегатами сажевых частиц. Поэтому при низких концентрациях возможно их взаимодействие с контракцией объема фаз. Расчеты по формуле Муни — Ванда находятся в согласии с таким предположением. Таким образом, уравнения Френкеля — Андраде являются важным инструментом изучения нефтяных дисперсных систем, позволяющим оценить устойчивость и размеры части агрегированных структур в этих системах. [c.262]

С ростом градиента скорости е (напряжения Р), при Р > Р, (рие. 51, в), число разрушенных поперечных связей оказывается больше числа восстановленных под действием броуновского движения. Освободившаяся от поперечных связей частичка попадает в сферу действия частичек, образующих продольную цепочку. В результате этого продольные цепочки упрочняются. С увеличением градиента скорости прочность продольной цепочки возрастает. Влияние броуновского движения на частички цепочки заметно убывает, течение происходит с меньшей вязкостью т] (Р). При достижении градиентом скорости значения (напряжение достигает значения Р т) число поперечных связей становится минимальным (рис. 51, г). Жидкость вновь течет как ньютоновская, но уже с вязкостью т], , соответствующей предельно разрушенной структуре. Другими словами, структура с вязкостью состоит из предельно упорядоченных частичек, образующих продольные цепочки. После снятия нагрузки находящиеся под напряжением продольные цепочки расширяются и искривляются. Связи между частичками цепочки ослабляются, что облегчает броуновское движение. Под действием оставшихся свободных от связей частичек и броуновского движения происходит разрушение уже продольных связей и полное тиксотропное восстановление изотропной структуры. Указанный механизм течения может быть описан несколько измененной формулой Я. И. Френкеля [c.139]

Для завершения картины тонкой структуры в отсутствие внешних полей мы рассмотрим эффект спина электрона. Его влияние в одноэлектронных спектрах обязано взаимодействию магнитного момента электрона с эффективным магнитным полем, возникающим благодаря его движению вокруг ядра. В данном случае, как и во всех исследованиях, связанных со спином электрона, мы должны выбрать в гамильтониане член, который описывает это взаимодействие таким образом, чтобы получить согласие с экспериментом. На основании модели электрона как вращающегося волчка Томас ) и Френкель ) получили формулу, которая согласуется с экспериментом и имеет такой же тип, который получается из теории Дирака (раздел 5 настоящей главы). Их формула для энергии взаимо- [c.121]

Экспериментальные исследования изменения вязкости т) жидкостей различного происхождения, структуры и состава при 293°К< Т<373 К показали, что оно раскрывается формулой Френкеля [ 38 а] [c.83]

Вязкость жидкости связана с ее структурой. В соответствии с формулой Френкеля [8] [c.179]

Рассмотрим характер седиментации, происходящей без разрушения непрерывной структуры. Структуру дисперсной системы можно рассматривать как квазикристаллическую решетку, подобную кристаллической решетке твердого тела. Часть узлов решетки свободна, чему соответствует наличие в системе дырок . Аналогичная схема рассуждений принята в дырочных теориях жидкостей, например в теории Френкеля [37]. Согласно модели Френкеля седиментация в дисперсной системе —это процесс вытеснения дырок из объема системы через ее свободную поверхность (контактирующую с воздухом). Оценим вероятность перехода частицы в расположенный ниже вакантный узел решетки под действием силы тяжести в единицу времени. Для этого воспользуемся формулой, приведенной в работе [38], полагая, что период квазикристаллической решетки порядка )о, а ширина потенциальной ямы, соответствующей узлу решетки, составляет значение порядка дальности действия поверхностных сил Лк. Для рассматриваемых систем кк Во, поэтому потенциальная кривая частицы имеет вид далеко отстоя- [c.39]

Проводился анализ структурообразования в масляных фракциях при введении в них различных количеств дистиллятных крекинг-остатков [142] с помощью термодинамических параметров активации вязкого течения (АОАН, Д5), рассчитанных по экспоненциальной формуле Эйринга — Френкеля. Полученн 11е данные показали, что образованию наиболее прочной коагуляционной структуры соответствуют максимальные значения АО и Д5. [c.37]

Расхождение экспериментальной и рассчитанной но формуле Карплуса — Френкеля величин расщепления обычно не менее 3—5 %. Для большей точности необходимо использоватД) недиагональные члены ( -матрицы, с помощью которых учитывается спиновая плотность, локализованная на связях между атомами, а также внести поправку на отклонение структуры рассматриваемого фрагмента от плоской. При этом для различных фрагментов с центральным атомом [c.57]

Ионные кристаллы в случае идеальной решетки являются изоляторами, обладают малой поверхностной энергией и поэтому их каталитическая активность мала. Если же решетка нарушена и имеет дефекты, то появляется электропроводность, зависящая от температуры. При повышении давления водорода возникает стехиометрический избыток катиона на поверхности окисла. Однако работа, необходимая для образования дефекта по Френкелю , зависит от объема в междоузлии, доступного для иона. Она будет гораздо меньше в том случае, если в кристалле имеются вакантные места для стехиометрического избытка катионов. Такие вакантные места всегда имеются в большом количестве в кристалле вещества формулы МХг (ThO , ZrO-). По условию сохранения заряда стехиометрический избыток ионов тория вызывает появление эквивалентного количества квазисвободных электронов в междоузлиях- Четырехвалентные катионы будут образовывать в два раза больше активных центров, чем двухвалентные. Поэтому ТЬОг и 2гОг должны обладать большей активностью, чем СаРг, несмотря на одинаковую структуру. От кристаллов формулы MX нельзя ожидать активности. [c.99]

В последние годы Ферхуген" исследовал комплексную проводимость кристаллов кварца с точ ыи зрвиия современной теории Френкеля о недостатке кислорода в структурах окислов и силикатов (см. D. I, 32).-Это исследование имеет решающее значение, так как оно позволило определить коэффициенты диффузии для катионов калия, натрия и лития, которые выражаются формулой Dr = e 4lRT .де Q — энергия активации. Классическая теория каналов Кюри яе может объяснить явления регенерации токов (см. А. II, 163, сноску 4), которое отчетливо выражено в результатах, полученных Ферхугеном. [c.139]

Иногда считают, что у бертоллиды, можно рассматривать как логическое расширение класса твердых веществ, чьи оптические, электрические и кинетические свойства можно интерпретировать на основании механи ма, впервые предложенного Шоттки [279] и Френкелем [115] для чрезвычайно низких концентраций дефектов. В системах окислов и халькогенидов концентрация дефектов достаточно высока и оказывает влияние на формулу соединения и объем элементарной ячейки. В связи с тем, что в окислах и халькогенидах структура сама влияет на изменения состава или зависит от них, предложенный Шоттки и Френкелем механизм потребовал дальнейшего уточнения. [c.108]

Кристаллохимические формулы химических соединений со структурой внедрения и структурой по Френкелю. Формулы таких соеди1шний следует писать с указанием атомов в междуузлиях, применяя круглые скобки (см. [2, стр. 10]) и индекс Z, папример образование структур внедрения [c.382]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология