Паровое число бесконечное

На практике режим полного орошения обычно реализуется лишь в лабораторных условиях, путем полной конденсации верхних паров и возврата всего конденсата в качестве жидкого орошения, а также испарения в кипятильнике всей нижней флегмы и возврата этих паров в низ колонны в качестве парового орошения. При этом, очевидно, сырье не подводится, поскольку не отводятся продукты разделения. Следовательно, можно считать, что g]D = оо и С/Л = оо. Равны бесконечности также и пропорциональные флегмовому и паровому числам относительный приток тепла в кипятильник и съем тепла в конденсаторе [c.177]

Даже небольшое увеличение флегмового числа (или, что то же, парового числа колонны, ибо эти параметры взаимозависимы) против минимального значения сразу сокращает число тарелок колонны от бесконечно большого до вполне конечного и, как правило, небольшого. Последовательное увеличение количества орошения сопровождается уже значительно меньшим влиянием на число тарелок в дальнейшем с ростом флегмового числа оно асимптотически приближается к минимальному. [c.180]

Расчет числа тарелок при бесконечном орошении. При флегмовом И паровом числах, стремящихся к бесконечности, рабочие ЛИНИИ в обеих частях колонны сливаются с диагональю диаграммы X—у. В этом случае составы паровой и жидкой фаз, встречающиеся в любом сечении колонны, будут равны, т. е. [c.264]

Рис. XIV- . Схема потоков в колонне прн бесконечном флегмовом и паровом числах.

При уменьшении парового числа рабочая линия приближается к кривой равновесия фаз, а необходимое число теоретических тарелок увеличивается, достигая бесконечно большой величины при минимальном паровом числе П = (G/W) . [c.130]

При бесконечном флегмовом и паровом числах рабочие линии обеих частей колонны сливаются с диагональю диаграммы х—у. В этом случае, как следует из уравнения рабочей линии, составы потоков паров и жидкости, являющиеся встречными на одном уровне, будут равны для любого сечения колонны [c.137]

Ранее было отмечено, что при бесконечном флегмовом (паровом) числе в колонне будет минимальное число тарелок [c.141]

При уменьшении флегмового (парового) числа число тарелок в колонне увеличивается. При минимальном флегмовом числе (паровом числе n in) число тарелок, обеспечивающих заданное разделение исходной смеси, возрастает до бесконечно большого. [c.142]

Для двухсекционных бесконечных адиабатических колонн при конечной флегме (обе секции бесконечны) имеется только два независимых параметра режима флегмовое (паровое) число (5) и величина отбора 0(1 ). Поэтому многообразие возможных составов продуктов разделения в концентрационном симплексе двумерно. [c.157]

Таким образом, установлены две принципиальные причины возникновения новой зоны постоянных концентраций при возрастании флегмового (парового) числа в бесконечных колоннах внутри концентрационного симплекса, а не на его границе, как это имеет место для идеальных смесей. Если эти причины отсутствуют, новая зона возникает, как и для идея - с .и-сей, при исчерпывании компонента. [c.177]

Как известно, число степеней свободы проектирования рабочего режима колонны равно четырем [2]. Например, закрепляемыми параметрами могут быть число тарелок в укрепляющей и отгонной секциях колонны, расход орошения и величина теплоподвода в кипятильнике. При режиме минимального орошения двумя закрепленными параметрами являются бесконечно большое число тарелок в обеих секциях колонны. При режиме полного орошения такими параметрами являются бесконечно большие флегмовое и паровое числа. Этим объясняется полу- [c.26]

Полный возврат флегмы в исчерпывающей секции (паровое число равно бесконечности). Если Lq определяется каким-либо конечным значением, а D берется равным F, то реализуется условие полного возврата флегмы в исчерпывающей секции. Следующие ниже уравнения материального баланса для исчерпывающей секции получаются аналогично уравнениям для случая полного возврата флегмы в укрепляющей секции [c.234]

С увеличением парового числа отгонной секции и флегмового числа укрепляющей составы встречных на одном уровне разноименных фаз сближаются и, как это видно из уравнений концентраций (IV.18) и (IV.48), в гипотетическом случае, когда g/D т С/В оказываются бесконечно большими, эти составы совпадают. Оба уравнения концентраций приходят к одному и тому же ви-ДУг/1+ 1 = (присчете тарелок сверху вниз), поэтому на диаграмме [c.191]

Рассмотрим вначале режим полного орошения сложной колонны, отвечающий бесконечно большому значению флегмового числа и = glD или, что то же, бесконечно большому значению парового числа 8 = С К. [c.313]

При анализе работы простой отгонной колонны было показано, что каждому определенному составу жидкого питания отвечает для данного состава остатка свое единственное значение парового числа, при котором лишь бесконечно большое количество контактных ступеней могло бы обеспечить назначенное разделение. Чтобы в простой отгонной колонне мог происходить процесс разделения с вполне конечным числом равновесных ступеней контакта, необходимо работать с паровым числом, превосходящим то минимальное его значение, которое отвечает выбранной четкости разделения. [c.342]

В колонне заданные составы продуктов могут быть получены при варьировании флегмового (парового) числа в определенных пределах и соответствующем изменении числа тарелок в ко- П п лонне. Ранее было отмечено, что при бесконечном орошении число тарелок будет минимальным Л тт- При уменьшении флегмового (парового) числа число тарелок в колонне уве-личивается, и при некотором минимальном орошении / тш (паровом [c.243]

Пусть в перегонном кубе к некоторому текущему моменту времени число молей кипящей жидкости равно g, ее состав х, а концентрация равновесной паровой фазы у. При бесконечно малом выкипании кубовой жидкости в паровую фазу перейдет у ду кмолей низкокипящего компонента (НКК). Материальный баланс этого элементарного процесса по НКК представится уравнением [c.69]

В том случае, когда Si и S совпадают, иначе говоря, когда оперативная линия SiG совмещается с конодой, отгонная колонна будет работать уже при минимальном паровом числе и предположенное разделенпе потребует бесконечного числа контактных ступеней. [c.154]

Общий вид уравнения рабочей линии для верхней и нижней частей колонны. Уравнения рабочих линий (ГУ.7) и (IV. 14) соответственно для верхней и нижней частей колонны имеют разные формы записи. Однако их можно привести к одному виду, если ввести величину Ф = д/С, т.е. отношение масс потоков флегмы и паров, или внутреннее флегмовое число. Очевидно, что для верхней части колонны Ф < 1, так как С > д, а для нижней Ф < 1, так как С < д. Случай Ф = 1 соответствует работе колонны с бесконечными флегмовым и паровым числами при выполнении равенства потоков жидкости и пара для любого сечения колонны д = С. [c.112]

Рис. 1У-19. Схема работы колонны с бесконечным флегмовым (паровым) числом

При рабочих флегмовом и паровом числах расчет числа теоретических тарелок можно свести к случаю работы колонны с бесконечным флегмовым (паровым) числом, если проделать дополнительные преобразования уравнений равновесия и рабочей линии, а также диаграммы х—у (рис. ГУ-20). [c.139]

На рис. 97 показаны различные положения рабочих лпнпп отгонной колонны при закрытом обогреве. Если рабочая линия занимает положение В А (рис. 97,а), то рабочая концентрация пара на верхней тарелке будет равна равновесной концентрацип У В этом случае обогащения пара и обеднения жидкости на верхней тарелке не будет, а следовательно, ие будет и на нижележащих тарелках, поэтому необходимо иметь колонну с бесконечным числом тарелок. По всей видимости, данное положение следует считать критическим, а число орошения — теоретическим. Прп таком положении рабочей линии число орошения будет максимальным, а паровое число — минимальным, следовательно, при бесконечно большом числе тарелок предельный расход пара па процесс разделения минимальный (теоретический расход). Однако реальная колонна не может иметь бесконечное число тарелок, поэтому для нее LjO должно быть меньше L/G теоретического, а расход пара — больше. [c.291]

Рассмотрим кратко общие качественные закономерности ректификации идеальных смесей при конечной флегме в бесконечных колоннах [76]. Для анализа влияния флегмового (парового) числа на составы продуктов разделения зафиксируем величину отбора (D = onst). Из уравнений (V.1) и (V.2) следует, что с увеличением R при достаточно малых R(S) (первый класс фракционирования, x iB = x iH=Xip) фигуративные точки продуктов с постоянной скоростью удаляются от точки питания по прямой, проходящей через ноду жидкой фазы питания. При этих условиях сохраняется термодинамическая обратимость при смешении потоков в точке питания и сохраняют свою силу уравнения материального баланса и фазового равновесия в районе питания, выведенные для процесса обратимой ректификации. [c.158]

Рассмотрим третий класс фракционирования. Если при граничном режиме второго класса фракционирования точка верхнего продукта лежит на отрезке ( 1 2 Ообр, 5 = 5 гр), то при дальнейшем увеличении флегмового (парового) числа точка верхнего продукта должна перемещаться к границе области ректификации (линия /). Если при граничном режиме второго класса фракционирования (при 5=5 гр), продуктовыми точками являются точки 2 и /, т. е. осуществляется разделение (2,3 1), то при бесконечной флагме зона постоянных концентраций имеет состав седловой особой точки 12. [c.180]

Ф > 1, так как С . Случай Ф = 1 соответствует работе колонны с бесконечными флегмовым и паровым числами при выполнении равенства потоков жидкости и пара для любого сечения колонны д = О. [c.116]

В случае уменьшения флегмового (парового) числа до некоторой минимальной величины = н и Р = Рмин (Ф = Фмин) процесс ректификации с-заданной четкостью деления будет возможен только при бесконечно большом числе. теоретических тарелок N— 00. Этот случай реализуется, когда встречающиеся на одном уровне потоки пара и жидкости находятся в равновесии, начиная с сечения ввода сырья. [c.240]

Можно считать, что линии открытого испарения совпадают с кривой ректификации в аппарате с непрерывным изменением состава фаз при- бесконечном флегмовом числе и при сосредоточении сопротивления м сопере-даче в паровой фазе. Учитывая это, допустим, что в общем случае тенденции распределения компонентов по высоте колонны непрерывного действия с дифференциальным изменением состава фаз качественно подобны распределению составов по лини 1 дистилляции. [c.201]

Для построения теории процессов перегонки нефтяных фракций оказался плодотворным предложенный А. М. Трегубовым метод, согласно которому нефтяную фракцию представляют как непрерывную систему, состоящую из практически бесконечно большого числа компонентов. При этом, очевидно, мольная доля каждого псевдокомпопента в жпдкой пли паровой фазе представится дифференциалом х или у, ибо отдельные составляющие могут входить в такую систему только в. бесконечно малом количестве, п на кривой ИТК сложной нефтяной фракции каждый компонент представится точкой. [c.104]

Больше того, поскольку мольные потоки паров и флегмы по всей высоте колонны бесконечно больше конечного количества сырья, то ввод последнего на каком бы то ни было уровне колонны, в каком бы то ни было фазовом состоянии никак не может отразиться на составах проходящих через это сечение паровых и жидких потоков. Поэтому понятие тарелки питания, столь важное в анализе работы колонны с конечным флегмовым числом, утрачивает смысл и значение при исследовании режима полного орошения для всей колонны в целом. [c.357]

В насадочндй противоточной колонне достижение равновеспя кидкого и парового потоков даже па очень малом, но конечном отрезке по высоте ггасадкп было бы по существу эквивалентно бесконечному числу тарелок. [c.79]

Пусть 1 перегонном кубе в некоторый текущий момент времени число молей кипян ей жпдкости равно g, ее состав х, а концентрация равновесной паровой фазы у. При бесконечно малом выкииании кубовой жидкости в паровую фазу перейдет ydg молей НКК. Матерпальпый баланс этого элемоптарного процесса по количеству НКК представится уравнением [c.91]

С увеличением парового чнсла отгонпо1[ сс]сции п флегмового числа укрепляюще составы встреч И, х на одном уровне раз о-именных фаз сблшкаются и, как это видно нз уравиепий конце -трацпй (IV.18) и (IV.48), в гипотетическом случае, когда еЮ и ст оказываются бесконечно большими, эти состав ,I совпадают. Оба уравнения концентраций приходят к одному н тому же ви-ДУ 2/1 + 1 = (ири счете тарелок сверху вниз), поэтому на диаграмме [c.191]

Ионные кристаллы состоят из бесконечных рядов чередующихся положительных и отрицательных ионов, удерживаемых вместе электростатическими силами. Эти силы ничем не отличаются от тех, которые обеспечивают устойчивость молекулы Na l в паровой фазе. В твердом Na l ионы Na " и l расположены таким образом, чтобы между ними обеспечивалось максимальное электростатическое притяжение, и это обусловливает кристаллическую структуру, показанную на рис. 14-9. В кристалле Na l каждый ион Na имеет координационное число 6 и каждый ион С1 точно так же окружен шестью ионами Na . Ионные связи обладают боль- [c.607]