Еще о расширении жидкостей

Обратимся к рассмотрению зависимости давления насыщенного пара от температуры. Схема процесса испарения, использованная нами, несмотря на свою упрощенность, позволяет все же в качественной форме предвидеть, как изменение температуры будет влиять на давление насыщенного пара. При повышении температуры кинетическая энергия молекул возрастает и, следовательно, большая доля молекул окажется обладающей энергией, достаточной для перехода в пар к тому же, вследствие происходящего при этом расширения жидкости, взаимное притяжение молекул будет ослабляться и теплота испарения уменьшаться. Так как оба эти фактора действуют в одном направлении, то число молекул, вылетающих из жидкости в 1 сек, при повышении температуры должно, сильно увеличиться и, следовательно, равновесие пара с жидкостью будет достигнуто только при более высоких концентрациях пара. Таким образом, с повышением температуры давление насыщенного пара должно увеличиться. Опыт вполне подтверждает этот вывод. [c.171]

В уравнениях 9.17—9.19 приняты следующие обозначения т — скорость жидкости э — эквивалентный диаметр V — кинематическая вязкость жидкости ц — динамическая вязкость жидкости р — плотность жидкости X — коэффициент теплопроводности жидкости g — ускорение свободного падения <ст — температура стенки I — температура жидкости Р — коэффициент объемного расширения жидкости, К" . [c.254]

Свойства — зависимости от температу-р ы давление пара Ру, энтальпия испарения Наса, плотность жидкости плотность пара ру теплоемкость жидкости с , теплоемкость пара су вязкость жидкости ць вязкость пара теплопроводность жидкости X, поверхностное натяжение а коэффициент термического расширения жидкости а парахор Рсь- [c.186]

В рабочем интервале температур предел прочности большинства смазок составляет от 1 до 30 г см . Для определения предела прочности смазок существует прибор пластомер К-2, созданный К. И. Климовым. Схема пластомера К-2 приведена на рис. ПО. Определение предела прочности смазок по этому методу (ГОСТ 7143—54) основано на фиксировании минимального давления, вызывающего сдвиг смазки в капилляре 2 пластомера К-2. При нагреве резервуара б за счет термического расширения жидкости давления в герметически замкнутой системе прибора повышается. В момент сдвига столбика смазки за счет увеличения объема системы давление падает. Максимальное давление, достигнутое при определении, фиксируемое манометром, соответствует пределу прочности смазки. [c.193]

Изображенная на рис. 18-4 кривая зависимости равновесного давления пара от температуры не поднимается вверх бесконечно она резко обрывается в так называемой критической точке, которая для воды соответствует = 218 атм и 7 р т = 374°С. Когда вещество достигает этой точки, молярный объем его паровой фазы уменьшается из-за повышенного давления, а молярный объем жидкости, которая, будучи конденсированной фазой, менее восприимчива к изменениям давления, возрастает вследствие повышения температуры. Таким образом, по мере подъема вдоль кривой равновесия жидкость-пар, показанной на рис. 18-4, жидкая фаза расширяется, а паровая фаза, наоборот, сжимается. Вещество достигает критической точки, когда молярные объемы его жидкой и паровой фаз становятся одинаковыми, так что различие между двумя отдельными фазами исчезает. В критической точке Н2О находится в одной фазе и имеет молярный объем 57 см -моль тогда как жидкая вода (плотность 1 г-см ) имеет молярный объем 18 см моль а пары воды при 298 К-молярный объем 24450 см -моль . Следовательно, критическая точка достигается главным образом не за счет расширения жидкости, а за счет сжимания газа до тех пор, пока он не уменьшит свой молярный объем до молярного объема жидкости. [c.128]

Можно предположить, что такая зависимость плотности воды от температуры отражает две различные температурные зависимости. Первая из них отвечает тепловому расширению жидкости. С повышением температуры в результате теплового расширения плотность должна уменьшаться (прямая 2 на рис. 3.4). Вторая составляющая (прямая 3) отражает изменение степени упаковки молекул при повышении температуры. Из-за разрушения рыхлых льдоподобных структур плотность возрастает с повышением температуры. При температуре ниже +4°С вто- [c.78]

В соответствии с ГОСТ 3900-85, результаты измерений плотности приводят к температуре 20 °С с использованием таблиц (Приложение 1 к стандарту). В соответствии с ASTM D 1298, результаты измерений плотности приводят к температуре 15 °С с использованием международных таблиц стандартных справочных данных. Поправка к показаниям, отсчитанным по ареометру при некоторой температуре, отличной от нормальной, подсчитывается на основании табличных данных о коэффициенте расширения жидкости. Если таких данных нет, проводится научно-исследовательская работа по экспериментальному определению температурных коэффициентов расширения жидкости. Поправка на изменение объема стекла ареометра равна +Р (г- iij pr. где Р - коэффициент объемного расширения стекла, t - нормальная температура жидкости, t -температура жидкости, -плотность жидкости. [c.243]

Из других работ Менделеева в областях, относящихся к физической химии, следует назвать его работы по упругости газов, введению универсальной газовой постоянной в уравнение состояния идеального газа, изучению термического расширения жидкостей и их поверхностного натяжения при различных температурах. В частности, последние работы привели к установлению Менделеевым существования температуры абсолютного кипения жидкостей (критической температуры). [c.17]

Большой коэффициент термического расширения жидкостей может быть отнесен к уменьшению (по сравнению с твердым телом) энергии образования вакансий и связанным с этим возрастанием их числа с ростом температуры. Скачкообразное возрастание концентрации вакансий при температуре плавления в некоторых отношениях аналогично процессу разупорядочивания. Действительно, оба процесса являются лавинными. Энергия образования вакансий зависит от числа уже имеюш,ихся вакансий и убывает с ростом их концентрации. По аналогии с процессами скачкообразных изменений свойств (конденсации, расслоения растворов) можно полагать, что при некоторой температуре осуществляется скачок концентрации вакансий. [c.287]

Во-первых, часть рабочего объема рабочих камер занимает газ, поступающий вместе с жидкостью и выделяющийся из нее во время всасывания, а также пузырьки, заполненные парами жидкости, если насос действует в кавитационном режиме (см. 50). Некоторая часть рабочего объема полезно не используется в связи с запаздыванием закрытия клапанов в начале всасывания в цилиндр поступает жидкость из полости нагнетания, а в начале хода нагнетания — вытесняется обратно в полость всасывания. Наконец, отрицательное влияние на подачу насоса оказывает расширение жидкости, остающейся в рабочей камере после закрытия нагнетательного клапана, а также податливость стенок рабочей камеры. [c.109]

Приведем такой пример. Во время испытания трехплунжерного насоса при давлении Рк = 30—50 МПа вследствие расширения жидкости, остающейся в мертвом пространстве, объем которого в 26 раз больше рабочего объема, коэффициент подачи составлял всего а = 0,5, но к. п. д. оставался высоким (т) = 0,86). [c.117]

Прирост внутренней энергии Л / сп. при расширении жидкости до объема насыш,енного пара (процесс, эквивалентный испарению) определяется выражением [c.127]

Дальнейшее расширение жидкости происходит за счет растяжения стенок резервуара в пределах упругости. Сушественна сжимаемость жидкости Дальнейшее расширение жидкости происходит за счет растяжения стенок резервуара за пределами упругости [c.103]

N0, температура жидкости (/ и /о) и давление в обеих установках. По значениям двух последних параметров вычисляются поправочные коэффициенты К], К2, Кз, Кд, К5, Кб по формулам вида Кд = 1 + а -х, где а - коэффициент влияния измеряемой величины (коэффициент термического расширения жидкости и металла, сжимаемости жидкости и влияния давления на объем ТПУ) х - влияющая величина (температура, давление, разность температур и давлений). [c.113]

В. Температурный коэффициент объемного расширения жидкостей. В таблицах разд. 4.5 приведены значения плотностей многих жидкостей при различных температурах. На основе этих илн других известных данных можно рассчитать или графически оценить температурный коэффициент объемного расширения = дУ1У дТ]р. Если данные о плотности или удельном объеме отсутствуют, величину р можно оценить по коэффициенту расширения со (см. рис. 2). [c.150]

Такое перескакивание молекул, очевидно, определяет возможность их теплового перемещения в жидкости, или самодиффузии. При увеличении температуры скорость самодиффузии возрастает, так как при этом молекула, расположенная рядом с дыркой, имеет большую вероятность приобрести энергию, необходимую для преодоления энергетического барьера. Помимо этого скорость диффузии растет с температурой из-за увеличения числа дырок в результате термического расширения жидкости. Минимальная энергия, необходимая для того, чтобы молекула жидкости могла переместиться из одного временного положения равновесия в другое, называется энергией активации диффузии. Эта величина зависит от компактности упаковки молекул, их размера и от межмолекулярных сил. [c.56]

Для нефтепродуктов 0,0006 — 0,0008 большая цифра соответствует меньшей плотности жидкости. Поскольку температурное расширение жидкостей составляет незначительную величину, при гидравлических расчетах им обычно пренебрегают. [c.29]

ОБЪЕМНОЕ РАСШИРЕНИЕ ЖИДКОСТЕЙ [c.568]

Во время измерения температуры не все части термометра находятся в одинаковых условиях. Шарик и нижняя часть столбика жидкости находятся Б зоне измеряемой температуры, верхняя его часть не входит в нее. Это вызывает неравномерное расширение жидкости, заполняющей капилляр термометра, и, следовательно, неправильные его показания. Для получения точных результатов в показания термометра необходимо вводить поправки [c.14]

Давление паров может быть измерено с помощью термостатированной бомбы , присоединенной к манометру. Объем ее заполняется не полностью. Это необходимо для расширения жидкости в период между отбором пробы и измерением температуры. [c.86]

К той же средней температуре относится и объемный коэффициент расширения жидкости [c.324]

Теория регулярных растворов была развита в 30 годах Гильдебрандом с сотрудниками. Гильдебрандом было показано, что внутреннее давление неполярных жидкостей, представляющее собой изменение внут)ренней энергии при изотермическом расширении жидкости, приблизительно ра вно плотности энергии когезии [c.17]

Кроме того, при повышении температуры и увеличении энергии теплового движения все большее число молекул обладает энергией, необходимой для совершения скачка. Наконец, с повышением температуры происходит термическое расширение жидкости, что приводит к возрастанию числа дырок и к увеличению их размера. Все это обусловливает значительное снижение внутреннего трения или повышение текучести. Так, вязкость воды при изменении температуры на 1 °С в интервале не слишком высоких температур изменяется на 2—3%. [c.325]

Для поправок, в целях достижения большей точности, принимается в соображение коэфициент расширения жидкостей. Если, напр. i — температура и ос — ко.эфициент расширения воды, то исправленная высота столбика будет [c.51]

Подвижные емкости, как и стационарные, рассчитывают для лропана на внутреннее избыточное давление 1447,9 кПа, для бу-.тана —482,6 кПа с поправкой на расширение жидкости и распле- [c.133]

Для объяснения этих фактов следует выяснить, какой вклад вносит в температурный коэффициент каждый пз факторов, определяющих поверхностное натяжение. С этой целью построены [46] зависимости поверхностного натяжения гомологического ряда нормальных парафиновых углеводородов от температуры при постоянных давлениях насыщенного пара — изобары поверхностного натяжения. По углу наклона этих прямых найдены температурные коэффициенты только за счет теплового расширения жидкостей. Значения их оказались равными 0,03 дин см град), т. е. общему температурному коэффициенту в системе жидкость — жидкость, так как изменения, происходящие в результате растворимости пд[ра-финовых углеводородов, при повышении температуры практически не сказываются на поверхностном натяжении. Общий температурный коэффициент поверхностного натяженпя парафиновых углеводородов равен 0,1 дин [см-град). Таким образом, за счет изменения давления насыщенного пара (1а (1Т = 0,07. [c.438]

Смотреть страницы где упоминается термин Еще о расширении жидкостей: [c.31] [c.126] [c.50] [c.182] [c.164] [c.102] [c.234] [c.163] [c.67] [c.171] [c.129] [c.496] [c.131] [c.135] [c.173] [c.229] [c.187] [c.282] [c.330] [c.285] [c.78] [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология