Радиоизотопы получение в ядерных реакторах

Получение радиоизотопов в ядерных реакторах 289 [c.289]

Радиоактивные изотопы золота, свободные от носителя, можно получить посредством различных ядерных реакций с заряженными частицами из изотопов иридия, платины, ртути и таллия. Однако радиоизотопы, полученные на ускорителях, трудно доступны и дороги. Из числа радиоактивных изотопов золота, которые получают нейтронным облучением в реакторе, изотоп Au можно выделить свободным от носителя из облученной нейтронами пла-тины. Этот изотоп образуется по цепочке реакций [c.53]

Главные физические процессы, в которых образуются техногенные искусственные радионуклиды, — это деление ядер и нейтронная активация. Деление ядер, индуцированное нейтронами и используемое для получения энергии в ядерных реакторах, является основным источником искусственных радионуклидов. При взрывах атомных и водородных бомб деление ядер также является преимущественным процессом их образования. Получающиеся при делении тяжелых атомных ядер радионуклиды (осколки) и продукты их распада представляют собой набор из нескольких сотен радиоизотопов с периодами полураспада от долей секунды до миллионов лет. Распределение выходов осколков на деление зависит от типа и энергии бомбардирующих частиц (тепловые и быстрые нейтроны, протоны, ионы гелия [c.157]

Радиоизотопы, используемые как индикаторы. При облучении ускоренными в циклотроне частицами или нейтронами, полученными в ядерном реакторе, из каждого устойчивого изотопа было получено несколько радиоактивных изотопов. В то время как Б общем случае при реакциях в циклотроне можно получить лишь очень небольшие количества изотопов, метод облучения нейтронами в ядерном реакторе позволяет получить изотопы в миллиграммовых и даже граммовых количествах. Большие количества изотопов (до килограмма) выделяют при разделении продуктов реакций ядерных расщеплений, происходящих в ядерном реакторе (см. стр. 774). [c.772]

Пробу ( 500 мг) и соответствующие эталоны облучают в ядерном реакторе нейтронным потоком 1,2-10 нейтр (см -сек) в течение 20 час. при определении Мп, Ni и Си или в течение 200 час. при определении Сг, Со и Zn. Облученную пробу промывают царской водкой на холоду и растворяют в царской водке при нагревании. Прибавляют НВг для восстановления As(V) до As(III), раствор пропускают со скоростью 2—3 мл мин через колонку (15 X X 240 мм), содержащую 50 г силикагеля марки КСК (размер зерен 100 мкм), гидрофобизированного диметилдихлорсиланом и пропитанного ТБФ (30 мл)-, промывают колонку 8 М НС1 (75 мл). При этом определяемые примеси проходят в фильтрат, aGa(III) и As(III) остаются на колонке. Для разделения примесей фильтрат пропускают со скоростью 2—3 мл мин через вторую колонку (10 X 220 мм) с 10 г силикагеля, пропитанного триоктиламином (6 мл), и проводят последовательное элюирование Сг, Мп и Ni раствором 8 М НС1 (40 мл), Со и Си — 1 М раствором НС1 (30 мл) и Zn — водой (60 мл). В полученных фракциях измеряют активность радиоизотопов i r, 5бМп, <>Со, Си и Zn при помощи гамма-спектрометра с кристаллом [c.104]

Природный лютеций состоит всего из двух изотопов — стабильного лютеция-175 (97,412%) и бета-активного лютеция-176 (2,588%) с периодом полураспада 20 миллиардов лет. Так что за время существования нашей планеты количество лютеция слегка уменьшилось. Искусственным путем получены еще несколько радиоизотопов лютеция с периодами полураспада от 22 минут до 500 дней. Последний изотоп лютеция (нейтронно-дефицитный, с массовым числом 166) получен в 1968 году в Дубне. Из других атомных разновидностей элемента 71 неко-торьп интерес представляет изомер лютеция-176, который может быть использован для определения содержания лютеция в соединениях редкоземельных элементов методом активационного ана.чиза. Получают лютеций-176 (изомер) из природного лютеция в нейтронных потоках ядерных реакторов. Период полураспада изомера во много раз меньше, чем у изотопа в основном состоянии он [c.118]

Применяемая в Физико-химическом институте им. Л. Я. Карпова методика измерений сводится к следующему. Испытуемый образец металла или сплава облучается на ядерном реакторе в потоке нейтронов (1—4) 10 н см сек в течение нескольких часов или суток. Одновременно с ним облучаются предварительно взвешенные эталонные образцы. В случае сплавов эталоны представляют собой образцы чистых компонентов, входящих в состав сплава. Затем испытуемый образец помещается в соответствующую агрессивную среду и выдерживается в ней в интересующих исследователя условиях в течение времени, достаточного для установления стационарной скорости растворения, о чем можно судить по результатам радиохимического анализа периодически отбираемых проб электролита. Анализ осуществляется с помощью многоканальных сцинтилляционных гамма-спектрометров, собранных на базе датчиков с кристаллом NaJ, и стандартных амплитудных анализаторов импульсов, например типа АИ-100 или АИ-128. Количественный расчет содержания того или иного элемента в пробе проводится путем сравнения сумм импульсов (за вычетом фона) в 10 каналах спектрометра в области фотопика от соответствующего радиоизотопа для этой пробы и для эталонного раствора. Последний готовится путем полного растворения соответствующего эталонного образца, облученного вместе с испытуемым образцом на реакторе, и разбавления полученного раствора. Разбавление проводится для уменьшения уровня излучения до 10 мкрЫас, что контролируется с помощью сцинтилляционного радиометра типа Кристалл . Это обеспечивает получение хорошей статистики при продолжительности измерения 1—2 мин и позволяет не делать поправку на мертвое время спектрометра. Продолжительность измерения рабочих проб на у-спектро-метре составляет обычно 1—10 мин точность 10—30%. [c.96]

Объем исследований по моделированию радиационной аварии зависит от реальной возможности провести такую работу, состояния или наличия источника излучения (будь то критическая сборка, ядерный реактор, ускоритель заряженных частиц, рентгеновская установка, радиоизотоп-ный прибор или просто закрытый источник излучения), квалификации персонала, наличия необходимых дозиметрических и спектрометрических приборов. Когда активность источника велика и не представляется возможным провести измерение дозы (мощности дозы) на небольпшх расстояниях от него (например, при моделировании аварийного облучения пальцев рук, когда источник находился непосредственно в руках пострадавшего), необходимо измерить мощность дозы (дозу) на больших расстояниях от источника (желательно в нескольких точках, на различных расстояниях от источника), что позволит уже расчетным путем с достаточной степенью точности оценить дозу излучения в соответствующих участках тела пострадавшего. Для получения информации о глубинном распределении дозы 7- и нейтронного излучения и спектров нейтронов на передней и задней относительно положения источника излучения поверхностях тела человека целесообразно использовать фантомы тела человека или его отдельных частей (головы, конечностей, торса). Более детальную информацию об исследовании радиационной обстановки на месте аварии, моделировании радиационной аварии можно найти в монографии С.Н. Крайтера Дозиметрия при радиационных авариях , М. Атомиздат, 1979 г. [c.255]

Радиоактивные изотопы элемептов, иначе, — радиоатомы, еще иначе, — меченые атомы (их меченость заключается в их радиоактивности), полученные путем ядерных реакций различных типов (см. 3) либо специально, либо при работе атомных реакторов (см. ниже), получили за последние 20 лет очень важное и разнообразное применение в различных областях науки (химия, биология, медицина, геология, сельское хозяйство), в промышленности и технике. Применение их [метод меченых атомов) основано на том, что заряженные частицы (электроны), а также 7-лучи, нспускао.мые даже ничтожно малыми концентрациями радиоизотопов, примешанных к обычным атомам, легко выявляют себя вызывают сцинтилляцию (искрение) особых экранов , оставляют на фотопластинке след — радиоавтограф , регистрируются при помощи специальных счетчиков (Гейгера, Гейгера — Мюллера и др.) . [c.174]

Для получения радиоактивных изотопов, которые по каким-либо причинам ие могут быть изготовлены в реакторе, используется более универсальный, но менее выгодный экономически метод получения радиоизотопов с помощью ускоренных заряженных частиц, главным образом протонов и дейтронов. В результате ядерных реакций, вызываемых заряженными частицами, образуются изотопы новых, отличных от вещества миилени элементов. Эти изотошл химическим путем могут быть выделены практи- [c.9]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология