Профиль скорости в пограничном слое

Рис. 1. Схематическое изображение профиля скоростей в пограничном слое, показывающее основные особенности течения в пограничном слое. 1 — внешнее течение (явлениями переноса можно пренебречь) 2 — пограничный слой 3 — внешнее течение (явлениями переноса можно пренебречь).

При наличии градиента давления во внешнем потоке течение в пограничном слое становится более сложным, чем при обтекании плоской пластины. Так как давление остается постоянным поперек пограничного слоя, то влияние градиента давления во внешнем потоке распространяется на весь пограничный слой. Это влияние в основном сводится к изменению профиля скорости в пограничном слое. [c.329]

В отличие от ламинарного течения, для которого связь между коэффициентом сопротивления (или перепадом давления) и расходом жидкости определяется теоретически из решения уравнений Навье — Стокса, при турбулентном режиме такая связь может быть найдена только в том случае, если профиль скорости известен из эксперимента. Как уже указывалось в 4, профиль скорости в пограничном слое на плоской пластине прн Яд = 10 —10 (Ра =2- 10 —10 ) хорошо описывается степенной формулой с показателем 1/7, которая в выбранной системе координат имеет вид [c.351]

Фиг. 9. Профиль скорости в пограничном слое на расстоянии 70 м.<л. от среза сопла (режим II работы [4]).

При граничном условии й = 1 при у — 1 получим следуюш ий профиль скорости в пограничном слое при продольном магнитном поле [c.254]

Рис. 6.6. Универсальный профиль скорости в пограничном слое

Рассмотрим теперь картину обтекания цилиндра в условиях полностью развитого отрыва (рис. 4). В точке раздвоения потока А начинает формироваться пограничный слой, толщина которого постепенно нарастает. Однако угол охвата тела потоком ограничен, так как в некоторой точке должен произойти отрыв пограничного слоя от поверхности. Все количественные особенности этой картины — изменение толщины слоя 6/Я в функции угла 0, отсчитываемого от точки раздвоения, местоположение точки отрыва, профиль скорости в пограничном слое и характер его изменения вдоль потока, т. е. вид функции [c.82]

Приняв профиль скоростей в пограничном слое, на- [c.80]

V 1,A,2. Градиент энтальпии. При анализе процесса теплообмена в критической точке следует также учитывать влияние магнитного поля на градиент энтальпии на стенке, который определяется формой профиля скорости в пограничном слое и изменением свойств воздуха с температурой. Радиальное магнитное поле способствует заполнению профиля скорости (см. раздел IV,A,3), в результате чего увеличивается доля теплового потока, обусловленного градиентом энтальпии. Однако ЭТО увеличение не компенсирует снижения теплоотдачи за счет уменьшения продольного градиента скорости (по крайней мере при постоянной по всему сечению пограничного слоя проводимости). [c.57]

Установлено, что все количественные особенности процесса осаждения, определяющие коэффициент сопротивления, — толщина пограничного слоя в функции угла отрыва, месторасположение точки отрыва, профиль скорости в пограничном слое и характер ее изменения — зависят от значения числа Ке, рассчитываемого для частицы, т. е. [c.56]

Принимаем профиль скоростей в пограничном слое линейны.м. Тогда [c.119]

Профиль скорости в пограничном слое в случае замедленных течений имеет вид, показанный на рис. 5.7. Во внешней части пограничного слоя напряжения трения = ц дv lдy) с ростом координаты у уменьшаются, [c.156]

В результате такого анализа приходим к тому, что в области замедленного внешнего течения профиль скорости в пограничном слое имеет точку [c.156]

Если 5 10 < Ке < 10 , профиль скорости в пограничном слое приближенно соответствует закону одной седьмой [c.194]

Профиль скорости в пограничном слое имеет вид [c.149]

Для того чтобы использовать формулу (9.5.1), необходимо знать, как ъg и а зависят от безразмерных параметров, характеризующих пограничный слой. Ограничения на форму этой зависимости могут быть получены из анализа профиля скорости в пограничном слое (см. [396, 148, 236]). Около поверхности он имеет логарифмический вид (см. разд. 2.4 и рис. 2.4) [c.22]

Рис. 1.2. Профиль скорости в пограничном слое на плоской пла-отипе.

Это предположение подтверждается следующими экспериментальными фактами. Во-первых, профиль скорости в пограничном слое на стенках прямолинейных участков цилиндрических труб такой же, как и профиль скорости на плоской пластине, независимо от того, какое течение — ускоренное или замедленное — предшествовало течению около прямолинейного участка трубы. Во-вторых, профиль скорости над точкой отрыва в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости не зависит от параметров течения во внешнем потоке до точки отрыва. Универсальность отрывного профиля нри различном характере течения до сечения отрыва также говорит о том, что можно пренебречь влиянием внешнего потока вне небольшой окрестности рассматриваемого сечения. Наконец, опыты но исследованию взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем непосредственно показывают, что заметные изменения в пограничном слое происходят лишь на расстоянии, равном всего nei KonbKHM толщинам пограничного слоя. Следовательно, даже очень сильное изменение давления во внешнем потоке, вызванное скачком уплотнения, влияет на характер течения в пограничном слое впереди скачка уплотнения лишь в малой окрестности. [c.332]

Б пограничном слое вдоль водоохлаждаемого тонкого стержня. При данной температуре охладителя градиент скорости у поверхности стержня, вычисленный для устойчивого пламени в предположении блазиусова профиля скоростей в пограничном слое, скоррелирован с соотношением пропан/воздух. На взятой из работы Хоттеля фиг. 4 показана эта связь. На этом же графике воспроизводятся кривые Лошека и др. [11] для пределов скорости при проскоке, а также кривые Харриса и др. [12] для пределов при проскоке и срыве, полученные в исследованиях [c.96]

Рассмотрение конкретных примеров применения приближенных методов теории пограничного слоя конечной толщины целесообразно начать с задачи о продольном обтекании пластины. Помимо очевидных, уже знако.мых нам, упрощений, благодаря которым первоначальное ознакомление с новым методом несомненно облегчается, в этом случае создается важное специфическое преимущество. Как было выяснено, при течении вдоль пластины профиль скорости в пограничном слое не деформируется, оставаясь себе подобным. Иначе говоря, в безразмерном представлении распределение скорости по координате х не изменяется. Но в таком случае функции, аппроксимирующие распределения скорости, не должны содержать формпараметра, который вводится как средство, позволяющее воспроизвести изменение профиля скорости вдоль X. Таким образом, задача о пограничном слое на пластине вообще не связана с понятием формпараметра. Отпадает самая трудная часть решения, связанная с определением формпараметра на основании уравнения импульсов. [c.142]

В работе [9], посвященной экспериментальному и теоретическому исследованию эрозии пыли под действием ударной волны в воздухе, сделана попытка связать подъем частиц пыли с взаимодействием между этими частицами и сдвиговым течением в пограничном слое. Картина развития пылевого облака фотографировалась в серии экспериментов в ударных трубах, затем наблюдаемая в опытах высота облака сравнивалась с расчетной. При этом расчет движения частицы основан на следующих гипотезах. В режиме примыкания к движущейся УВ ламинарный пограничный слой газа очень тонкий, что порождает большие градиенты скорости. Частицы пьши в условиях этого сдвигового слоя приобретают подъемную силу в направлении градиента скорости воздуха (сила Саффмана). Этот факт может использоваться для расчета их траектории. Предполагается, что на подъем первых частиц с поверхности действуют только эта сила и сила аэродинамического сопротивления. Первоначально поднятые частицы формируют затем верхнюю кромку облака частиц. В теоретическом анализе, проводимом таюке в рамках подхода одиночных частиц, профиль скорости в пограничном слое предполагался синусоидальным. Оказалось, что принятая расчетная модель дает согласование с экспериментальными данными по высоте подъема пыли и характеристикам подъема на начальной стадии. Указано, что даже если сила Саффмана не является единственной силой, действующей на частицу в облаке непосредственно после прохождения УВ, она будет определяющей на начальной стадии развития. Поскольку сила Саффмана быстро убывает с увеличением толщины пограничного слоя, а течение в нем переходит к турбулентному режиму, применимость используемой модели ограничена коротким [c.187]

Рис. 4.31. Непоправленный профиль скорости в пограничном слое в непосредственной близости от стенки, измеренный с помощью термоанемометра а —при постоянном диаметре нити датчика, d = 7,2 мкм, и разных значениях скорости набегающего потока Uoo б — при постоянном значении Uoo (в ламинарном пограничном слое Uoo = 2,5 м/с Re = 254 в турбулентном — (Уоо = 5,38 м/с Re = 709) и разных значениях d 1 — U = у 2 — ламинарный профиль скорости 3 — Uoo = 2 м/с (Re = 198) 4 — 2,Ъ (254) 5 — 4,4 (524) 6 — 5,38 (709) 7-8 (1143) 5- 11,8 (1502) 9- 14,7 (1978) d = 3,4мкм //-4,4 12-7,2 /5 — 22,4 / — 41,6. Светлые символы соответствуют ламинарному пограничному слою, а

Химическая реакция в ламинарном пограничном слое. Последняя работа ФридландераиЛитта [49] дает аналитическое решение задачи по диффузии, сопровождающейся быстрой химической реакцией в ламинарном пограничном слое на плоской пластинке. Их решение ограничено случаем, когда скорость массопередачи мала, и нормальной составляющей скорости на пластинке можно пренебречь. Для этого случая профиль скоростей в пограничном слое описывается решением Блазиуса, рассмотренным в гл. 12. [c.710]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология