Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Переход дискретно-свободный

    В работах А. Н. Севченко и В. В. Кузнецовой показано, что спектры флуоресценции внутрикомплексных соединений лантанидов сохраняют дискретность и в основе не отличаются от спектров простых солей этих элементов в кристаллическом состоянии. Органические адденды, образующие в комплексе устойчивые пя-ти- или шестичленные циклы сопряженных систем, имеют обычно сплошные спектры поглощения в ближней или средней ультрафиолетовой области. При переходе от свободного адденда к комплексу в спектрах не появляются новые полосы поглощения. Дискретный спектр поглощения, характерный для трехвалентных ионов лантанидов, можно обнаружить лишь при очень больших концентрациях растворов. Коэффициенты поглощения для дискрет- [c.319]


    Таким образом, непрерывный спектр газа объясняется дискретно-свободными и свободно-свободными переходами электронов, то-есть свечением рекомбинации и свечением торможения в изотермической плазме [1199]. [c.385]

    Если анализируемой системе сообщать достаточную энергию, то электроны атомов переходят в возбужденное состояние и примерно через 10 с спонтанно возвращаются на нижележащие энергетические орбитали с эмиссией избыточной энергии в виде дискретных и характеристических для каждого вида атомов электромагнитных колебаний в видимой, ультрафиолетовой или рентгеновской областях спектра. При этом спектры носят линейчатый характер. При возбуждении валентных (оптических) электронов свободных атомов излучаемые линии расположены в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. При возбуждении электронов внутренних орбиталей атома излучаются кванты с более жесткой энергией (рентгеновское излучение). Линейчатые рентгеновские спектры могут быть получены при облучении анализируемого вещества электронами (рентгеноспектральный метод анализа или более жесткими, чем излучаемые, рентгеновскими квантами (рентгенофлуоресцентный метод анализа). [c.8]

    При свободной конвекции от погруженных в жидкость тел, как обсуждалось в 2.5.7, по мере увеличения числа Релея имеет место постепенный переход от находящейся в покое жидкости без направленного течения к течению в топком ламинарном пограничном слое, затем следует быстрый переход к турбулентному пограничному слою. В противоположность этому для жидкости, ограниченной стенками, имеет место ряд дискретных переходов, связанных с увеличивающейся неустойчивостью типа Релея, Такие переходы в скорости циркуляции и интенсивности теплообмена наблюдались экспериментально в [10, И]. В [12] получено выражение для расчета интенсивности теплоотдачи, учитывающее влияние переходов  [c.296]

    Излучение, связанное с возбуждением атомов и ионов при температурах до 6000 К, относится к области светового и ближнего инфракрасного диапазонов длин волн. Это излучение носит дискретный характер и возникает при соударениях, когда при столкновении свободного электрона с атомом или ионом получаемая последними энергия недостаточна для ионизации, но возбуждает атом или ион. Последнее связано с кратковременным переходом электрона соответствующего атома или иона на внешнюю орбиту, В момент возвращения указанного электрона на прежнюю орбиту эквивалентное количество энергии излучается в виде фотона. [c.233]


    Помимо целей химического анализа, применение метода сыграло большую роль в исследовании самых различных свойств вещества. Так, благодаря рентгеновской спектроскопии получены сведения о поведении и свойствах электронов в твердых телах. Именно анализ рентгеновских спектров, обусловленных электронными переходами с глубинных дискретных уровнен атомов на более удаленные орбиты, является наиболее прямым способом для изучения распределения энергетических уровней в валентной и проводящих зонах, дает возможность найти распределение между занятыми и свободными электронными уровнями в твердых телах. При изменении физического или химического состояний вещества наблюдаются небольшие смещения линий в спектрах отдельных элементов, которые позволяют судить о характере и изменении роли электронных орбиталей этих элементов при переходе в химически связанное состояние. Следует отметить, что возможности этого метода для исследования физико-химических свойств твердых тел далеко не исчерпаны и в настоящее время работа в этом направлении продолжается. [c.126]

    Дуализм волн и частиц—фундаментальное свойство микромира оно означает невозможность независимого рассмотрения таких характеристик частицы, которые в классической физике разделялись. Обратим внимание на результат, к которому приводит уравнение Шредингера, если система представляет собой свободную частицу. Свободная частица, описываемая бесконечной волной, есть простейшая система, находящаяся на низшей ступени организации. Энергия частицы не квантуется и, наблюдая ее, мы, вообще говоря, могли ничего не узнать о стационарных состояниях и скачкообразных переходах между различными энергетическими уровнями, столь существенно определяющих химические свойства элемента. Одним из наиболее глубоких по содержанию утверждений квантовой теории является признание дискретности состояний тех систем, на которые наложены какие-либо ограничения. Будем считать наборы различных ограничений признаками организации. <2 этой точки зрения следующая ступень организации есть частица, находящаяся в потенциальном ящике. Значения ее энергии уже квантованы. Эта организация способна существо- [c.50]

    Получение спектров поглощения свободных радикалов по ряду причин более желательно, но часто связано с большими трудностями, чем получение спектров излучения. Если спектр свободного радикала наблюдается в поглощении, то обычно (хотя и не всегда) можно быть уверенным, что нижнее состояние наблюдаемого перехода является основным электронным состоянием радикала. Однако важно хорошо представлять себе, что для изучения спектров поглощения свободных радикалов требуются спектральные приборы с высоким разрешением, по крайней мере в тех случаях, когда спектр — дискретный и имеет четкие линии, так как необходимо выделить непрерывный фон источника по обе стороны от каждой линии поглощения. [c.13]

    Таким образом, введение граничных условий (5,2) сводится к тому, что вектор к пробегает дискретный ряд значений, определяемых условиями (5,4). При переходе к пределу 1->оо расстояние между двумя ближайшими значениями к стремится к нулю, и мы снова вернемся к свободному движению частицы в неограниченном пространстве. [c.23]

    Рассмотрим атом водорода с ядерным спином / = /3, содержащий электрон, который имеет спин, также равный 1 . Таким образом, как для ядра, так и для электрона возможны две ориентации относительно внешнего магнитного поля. Больший магнитный момент связан с электроном, и его ориентации сами по себе приводят к появлению единичной линии поглощения. При каждой ориентации электрона ядро может иметь одну из двух возможных для него ориентаций. Таким образом, верхний и нижний спиновые уровни электрона расщепляются па два уровня. Ядро увеличивает или уменьшает результирующее поле, в котором находится электрон на каждом из своих двух уровней или ориентаций, на дискретную величину. Два уровня для свободного электрона становятся благодаря воздействию атома водорода четырьмя уровнями. Однако разрешены не все переходы между этими четырьмя уровнями. В общем случае колебания электрона происходят независимо от ядерных колебаний. При этом мы имеем правило отбора А/ = 0 другими словами, разрешены только те переходы, нри которых изменяется спин электрона, а ядерный спин остается постоянным. (Возможные примеры запрещенных переходов приведены в работах [92, 133, 137].) В случае атома водорода это приводит к двум линиям, разделенным интервалом 500 гс. Это большая величина для ЭПР, которая является результатом сильного взаимодействия между ядром и одним s-электроном. Крайние линии спектров а, б и г, показанных на рис. 187, обусловлены атомами водорода. Спектры приведены в виде первых производных поглощения. Аномальный вид линий на спектрах виг является результатом насыщения мощности. [c.433]


    В отношении механизма электронного перехода, связанного с экситонным поглощением, и модели самого экситона могут быть две альтернативы переход электрона в какое-то возбужденное состояние иона хлора или переход электрона с иона хлора на соседний ион щелочного металла. Совершенно бесспорно, что собственное поглощение щелочно-галоидных кристаллов обусловлено поглощением света ионами галоида. В связи с этим можно полагать, как и поступает Декстер [15] в своих вычислениях, что возбужденный электрон преимущественно связан с ионом галоида, возбужденное состояние которого подобно 3p 4sP состоянию. Следует отметить, что для свободных отрицательных ионов водорода теоретически доказана возможность существования дискретных уровней энергии, расположенных ниже потенциала ионизации [23]. Напряженность поля, в котором находится избыточный электрон в отрицательном ионе водорода, падает более быстро с расстоянием по сравнению с кулоновским полем. Поэтому в таком поле может быть только ограниченное число дискретных состояний. [c.13]

    В течение многих лет рентгеновская спектроскопия успешно применялась также для изучения свойств электронов в твердых телах. Анализ рентгеновских спектров поглощения или испускания, обусловленных электронными переходами с дискретных внутренних атомных уровней, характеристики которых известны, на различные уровни во внешней энергетической зоне, является самым непосредственным методом для получения сведений о распределении энергетических уровней, образующих зону. На основании рентгеновского спектра можно найти распределение между занятыми и свободными электронными состояниями в твердом теле [2]. При изменении физического или химического состояния вещества в краях рентгеновских спектров поглощения и соседних линиях или полосах в спектрах испускания отдельных элементов происходят заметные изменения, анализ которых позволяет получить сведения об электронных орбиталях элемента в разных соединениях. [c.116]

    Постепенный переход от линейчатого спектра, соответствующего полной селективности излучения и дискретным уровням энергии свободного атома, к сплошному спектру, всё более и более приближающемуся к спектру чёрного излучения, удаётся очень наглядно проследить при изучении спектра паров ртути при всё увеличивающейся их плотности. Снимки этих спектров приведены на рисунках 141 и 142. При каждом спектре помечено то давление паров ртути, при котором он снят, [c.319]

    При решении задачи о вращении молекулы, которая рассматривается как свободно вращающееся твердое тело, значительное упрощение достигается при переходе к величинам, сохраняющим при движении молекулы свое значение. Такими величинами являются вращательный момент, или момент импульса, Ж (момент количества движения) и вращательная энергия Е. В соответствии с законами квантовой механики (см., например, [20]) эти две величины квантуются, принимая определенные дискретные значения. Квадрат момента импульса может иметь величину, подчиняющуюся лишь квантовому условию [c.115]

    Линейчатые спектры обязаны своим появлением переходам электронов между энергетическими уровнями возбужденных атомов или ионов. Дискретный характер спектров связан с квантовым характером уровней. Полосатые спектры принадлежат молекулам, присутствующим в разряде, и являются результатом возбуждения электронных, колебательных или вращательных уровней молекулы. В ряде случаев тонкое строение полос исчезает, и молекулы излучают сплошной спектр. Такой спектр излучается и накаленными твердыми частицами в разряде, а также может появляться в результате переходов излучающего электрона между уровнями, энергия которых не квантуется (так называемые свободно-свободные и свободно-связанные переходы). В различных источниках и даже в разных участках пламени одного и того л е источника, а для источников, питающихся переменным током, и в разные моменты времени, может преимущественно излучаться тот или иной тип спектра и играть основную роль тот или иной механизм излучения. С точки зрения задач спектрального анализа сплошной спектр всегда, а молекулярный — почти всегда, снижают точность измерения интенсивностей спектральных линий, а следовательно, точность и чувствительность анализа. [c.18]

    Энергетические состояния их, таким образом, хорошо экранированы от внешних полей, и переходы почти не теряют в своей остроте по сравнению со свободным атомом. Энергетическая модель поглощения и излучения может быть представлена вне зависимости от энергетических полос кристалла с участием только дискретных состояний самого излучающего атома или иона (рис. 67). [c.294]

    КОЙ, как уравнение (6) разд. 24. В этой задаче производные .г/с//и не могут меняться так свободно, как в задаче о брахистохроне. Мы можем использовать только некоторые направления. В частности, при этом из каждой точки можно идти только по двум направлениям. Хотя в принципе допустимо большее число возможных направлений из каждого узлового состояния, на практике с точки зрения проведения расчетов это сильно усложнило бы выкладки. В задаче о периодической реакции для оптимизации пришлось отыскивать давление, при котором изменение состава при переходе из одного узла сетки в соседние по каждому из двух выбранных направлений осуществляется за минимальное время. Оптимизация, таким образом, проводится, с одной стороны, по давлению и, с другой стороны, по наклону траекторий. Если сетка выбрана достаточно мелкой, истинная минимальная траектория аппроксимируется кусочно-линейной, идущей от узла к узлу вдоль одного из двух выбранных направлений ). Наибольшее различие между обсуждаемыми здесь непрерывным и дискретным методами состоит в введении сетки с двумя фиксированными углами наклона. [c.162]

    Начальным актом межфазного взаимодействия адгезива и субстрата является сорбция. Аналогия между адгезией и адсорбцией очевидна лишь в термодинамическом плане, в молекулярно-кинетическом же аспекте полное отождествление этих явлений неправомерно. Уже при адсорбции межфазный контакт определяется конформационным набором макромолекул, которые могут иметь форму гауссова клубка, петли или плоской ленты. Изотермы адсорбции осложнены конкурирующим влиянием растворителя, развитостью поверхности субстрата и т. д. Строгий анализ показывает, что адсорбция полимеров на плоскости не сопровождается скачком энергии взаимодействия и представляет собой фазовый переход II рода [478-480], тогда как переход макромолекулы из свободного объема (раствора) в ограниченное пространство (микродефект на поверхности субстрата) имеет дискретную энергетическую природу, т.е. это-фазовый переход I рода с энтальпийным эффектом, пропорциональным размерам микродефекта [479, 481]. Так, машинным моделированием конформационных характеристик алифатических углеводородных цепей методом Монте-Карло в приближении Метрополиса установлено, что межфазное взаимодействие с субстратом в существенной мере определяется радиусом кривизны поверхности последнего, причем при небольших значениях этого радиуса минимум свободного состояния соответствует жидкому состоянию адсорбата, а при их повышении-фазовому переходу к более упорядоченному кристаллическому состоянию [482]. [c.104]

    Таким образом, возрастание отношения с а от 1,57 до 1,6333, отвечая переходу от слегка сплюснутой к сферической форме иона, соответствует последовательности смены типов структур от Mg к a-Sm, a-La и Си, характерной и для превраш,ений при повышении температуры [57], Фазовые РГ-диаграммы лантаноидов усложняются также возможностью переходов свободных электронов на дискретные s-, d- и /-уровни. [c.275]

    На рис. 3.24 изображен РК, выполняющий функцию программного реле времени [36, 37]. Он способен преобразовывать ряд интегралов постоянного стабилизированного тока в заданный в виде программы ряд выдержек времени. На рис. 3.24,а показано программно-временное устройство перед зарядкой на рис. 3.24,6 — программно-временное устройство, подготовленное к работе по заданной программе на рис. 3.24,в — подобное устройство с расширенными функциональными возможностями и большим объемом памяти. Корпус устройства выполнен в виде замкнутого кольца, содержащего цилиндрический или спиралеобразный измерительный капилляр 9 и расширения 10 и 12. Расширение 12 разделено на два электродных отсека пористой стеклянной перегородкой 4, пропитанной электролитом ртути, по обе стороны которой расположены инертные к ртути и электролиту сетчатые управляющие электроды 5 и 5 с токовыводами. В стенку расширения 10 впаян сигнальный электрод 7 для расширения функциональных возможностей прибора. Измерительный капилляр содержит две пары радиально и противоположно расположенных сигнальных электродов, одна из которых 1 расположена вблизи расширения 12, а вторая 11 — в центре измерительного капилляра. Внутренняя полость РК заполнена ртутью 8 и электролитом ртути 2. Между расширениями имеется свободный объем 6, который в конструкции, изображенной на рис. 3.24,в, заполнен электролитом фона, не содержащим ионов ртути. Объем 6 введен для разрыва электрической цепи по постоянному току и обеспечения протекания тока интегрирования только через пористую перегородку 4. В процессе работы устройства расширения 10 и 12 исключают проникновение газа или электролита из объема 6 в измерительный капилляр или электродную камеру. При попадании объема 6 в расширение он под действием капиллярных сил в момент соприкосновения ртутных менисков перескакивает (возвращается) в цилиндрическую часть между расширениями, а ртуть определенными порциями (дискретно) переходит из одного расширения в другое. [c.99]

    Как известно, твердые тела разделяют на проводящие и не проводящие электрический ток. Технически важные полупроводники (окислы металлов, сульфиды и многие другие) здесь не рассматриваются. Принято считать, что у проводников (металлов) под влиянием так называемой электродвижущей силы (э.д.с.) электроны могут более или менее легко перемещаться от одного атома к другому и таким образом создавать электрический поток. Полагают, что каждый атом в среднем теряет из своей электронной оболочки один электрон, так что атомный остаток становится положительно заряженным. Отсюда также следует, что из-за образующихся в веществе зарядов передвижение свободных электронов может осуществляться только при приложении к проводнику электрического напряжения. У непроводников, наоборот, электроны так прочно связаны с определенной орбитой, что в общем случае под влиянием внешних полей происходит лишь смещение электронных орбит, а не переход электронов от атома к атому. Согласно представлениям квантовой теории, электроны образуют статистическое облако зарядов вокруг атомного ядра. Все же в первом приближении достаточно представлять электроны в виде точечных частичек, движущихся по определенным дискретным орбитам вокруг ядра. Для полимеров ввиду отсутствия свободных электронов едва ли следует рассматривать проводимость электронов. Наоборот, определенную роль играет здесь ионная проводимость. Величина ее зависит как от числа ионов, так и от строения и вязкости рассматриваемых веществ. [c.626]

    Невозможность построить функцию Грина в случае стержня со свободными концами. Предельный переход от задачи о колебаниях дискретной, цепочки к интегральному уравнению колебаний стержня. Эквивалентность интегрального уравнения и дифференциальной схемы задачи Штурма — Лиувилля. Пример физической задачи другого типа, приводящей к интегральному уравнению задача об идеальном оптическом изображении. [c.453]

    Ясность могут внести измерения спектров в смеси нейтрального и протоноакцеиторного ])астворителей. На рис. 5 в спектре триброманилина в смеси четыреххлорггстого углерода и диоксана отчетливо проявляется дискретный характер перехода от свободных аминогрупп к связанным . Повышение температуры раствора приводит к снижению полос связанных аминогрупп. Аналогичны проявления и у ряда других замещенных анилина [6]. [c.164]

    Здесь под конфигурационный интеграл входит произведение константы Генри для адсорбции квазижесткой молекулы с данным значением угла а на вероятность этого угла для молекулы в свободном состоянии. В частном случае дискретных поворотных изомеров это уравнение переходит в уравнение (9.46). [c.191]

    В 1970-е гг. было показано, что некоторые реакции металл комплексного катализа протекают через дискретные одноэле тронные переходы с образованием свободных радикалов, а меп локомплексный катализатор проявляет парамагнетизм. Описи соединения, в которых неспаренный электрон локализован на ] талле, например  [c.542]

    Если рассматривать упорядоченную фазу при температурах ниже температуры фазового перехода второго рода, то непрерывное изменение сверхструктурного вектора обратной решетки с температурой и составом оказывается, строго говоря, невозможным. Дело заключается в том, что в этих условиях свободная энергия сплава становится неаналитической функцией волнового вектора ко- Она имеет разрывы во всех точках обратного пространства, представляющих собой рациональные доли структурных векторов обратной решетки. Последнее связано с тем обстоятельством, что бесконечно малые изменения волнового вектора ко при фиксированных значениях параметров дальнего порядка, отличных от нуля, приводят к конечным (и. большим) изменениям вероятности п (г) распределения атомов по узлам кристаллической решетки. Неаналитичность свободной энергии служит причиной того, что при изменении температуры и состава изменения волнового вектора ко происходят не непрерывным, а дискретным образом. При этом волновой вектор ко будет принимать значения, отвечающие различным рациональным долям структурных векторов обратной решетки. Соответствующая перестройка кристаллической решетки осуществляется в результате последовательного ряда фазовых переходов первого рода. [c.52]

    Поглощая энергию, А. переходит из осн. состояния с минимумом энергии в одно из возбужденных, его электронная конфигурация при этом изменяется. Каждый А. обладает присущей только ему системой дискретных энергетич. состояний, к-рым соответствуют определ. уровни эиергии. Последние сходятся к т. н. границе ионизации (ионизац. пределу), к-рой отвечает значение энергии, необходимой для отрыва электрона от А. в осн. состоянии. Квантовые переходы между уровнями энергии свободных или слабо взаимодействующих А. обусловливают атомные спектры. Пропорциональная энергии состояния А. величина, выраженная в см , наз. атомным термом. [c.58]

    Важность распространения концепции Курнакова определяется еще, — и это главное, — потребностями более полного раскрытия сущности химических изменений, необходимостью более глубокого понимания энергетического состояния вещества при взаимо-действ1Ш его частиц дрзт с другом, а также с частицами реакционной среды — сореагентом, растворителем, стенкой сосуда, катализатором и примесями. Ведь дальнейшее развитие концепции Курнакова неизбежно приводит к выводу о том, что главной характеристикой дискретной формы химической организации вещества является полновалентное или близкое к нему межатомное химическое взаимодействие, т. е. приблизительно двухэлектронные заряды связей с энергией более 50—70 ккал/моль. Л главной характерной чертой непрерывной формы химической организации вещества является наличие в структуре неполновалентного межатомного взаимодействия (одноэлектронной и менее чем одноэлектронной ковалентной связи, неполных протонных переходов, незавершенных переходов электронной пары и т. п.) и вместе с тем наличие ненасыщенности — свободных валентностей в виде холостых электронов или электронного и дырочного газа, донорно-акцепторной способности и т. д. [c.197]

    Часто переходы электронов между состояниями непрерывного и дискретного спектров называются свободно-связанными переходами, переходы между состояниями непрерывного спектра свободно-свободными. Надо отметить, что эта терминология, удобная вследствие (йзоей краткости, не совсем удачна, так как состояние непрерывного спектра отнюдь не является состоянием свободного движения. При рассмотрении перечисленных выше процессов основное внимание будет уделено вопросам, представляюш.им наибольший интерес для непрерывного излучения в видимой, ультрафиолетовой и отчасти ближней рентгеновской областях спектра. Поэтому мы ограничимся нерелятивистским приближением и будем пренебрегать запаздыванием 90 взаимодействии системы с полем излучения ). [c.423]

    Современная электронная теория металлов и полупроводников исходит из того, что нрп соединении отдельных атомов в кристаллическую решётку энергетические уровни электронов смещаются под действием электрических полей соседних атомов так, что возможные уровни энергии всей совокупности электронов в атомах, составляющих кристаллическую решётку твёрдого тола, превращаются из дискретных далеко отстояпцгх друг от друга атомных энергетических уровней в целые энергетические ПОЛОСЫ)) с густо расиоложенными в них возможными, т. е. удовлетворяющими квантовым законам, уровнями. В металлах энергетические полосы перекрывают друг друга, и поэтому, несмотря на дискретность отдельных фовней, распределение по энергиям может быть представлено законом распределения Ферми с точностью, достаточной для решения многих вопросов, в том числе и для построения теории термоэлектронной эмиссии металлов. В случае диэлектриков и полупроводников возможные но квантовым законам полосы энергии не перекрываются, а отделены друг от друга запрещёнными зонами, как это схематически показано на рис. 8 для диэлектриков и на рис. 9 для полупроводников. Так же как и в металлах, при низких температурах заняты все нижние энергетические уровни. Выше полностью занятых энергетических полос лежат другие незаполненные, но возможные полосы энергетических уровней. Переход электронов на уровни этих полос может иметь место за счёт энергии теплового движения атомов кристаллической решётки или за счёт поглощения электронами световых квантов, проникающих внутрь кристалла. Так как в нижних полосах все уровни заняты, то электроны, энергетическое состояние которых соответствует етим полосам, не могут переходить в другое энергетическое состояние, лежащее в пределах той же полосы, а поэтому не могут свободно передвигаться в пространстве под действием внешнего электрического поля. Для осуществления электропроводности электронного характера необходимо наличие электронов в верхней, незаполненной полосе энергетических уровней, называемой полосой проводимости. [c.45]

    Однако излучение световых квантов при переходе свободных электронов на дискретные (хотя и размазанные) уровни ещё недостаточно для объяснения непрерывного сплощного спектра во всех областях длин волн. Энергия, отдаваемая электроном, оседающим на дискретном атомном энергетическом уровне, по меньшей мере равна энергии отрыва электрона с этого уровня, и спе1< тр рекомбинации должен был бы иметь более или менее резкую границу со стороны длинных волн. [c.385]

    Но кванты электромагнитного излучения возникают не только при переходе электронов на дискретные атомные уровни, но и при торможении электронов. Пример такого излучения торможения мы имеем при генерации белого рентгеновского излучения при ударе электронов об антикатод рентгеновской трубки. Это торможение можно уподобить переходу электрона с одного недискретного (свободного) энергетического уровня на другой, также недискретный (свободный) уровень. Электрон, движущийся в хаосе микрополей плазмы, не может не попадать на отдельных участках своего пути в тормозящее поле. Торможение вызовет и неизбежное излучение. Значение разности энергий обоих свободных уровней, между которыми происходит переход электрона, а следовательно, и энергия излучаемого кванта могут быть любыми. Спектр излучения может простираться сколь угодно далеко в сторону как длинных, так и коротких волн. [c.385]

    В основе поворотно-изомерной модели, введенной в физику макромолекул М. В. Волькекштейном [68] и детально разрабатываемой в последние годы Флори [70], лежит допущение о дискретности поворотных изомеров. Это означает, что каждый поворотный -изомер характеризуется определенным значением свободной энергии Р, занимает бесконечно малый объем в пространстве параметров [пики потенциальных кривых / (ср) переходят в б-функции] и отделен от других поворотных изомеров бес- [c.37]

    Повышение давления, так же как и температуры, может привестп к изменению электронного состояния атомов в кристалле или жидкости, а следовательно, и к фазовым переходам вещества. При высоких давлениях могут разрушаться направленные двухэлектронные связи в ковалентных кристаллах, переходящих вследствие этого в металлическое состояние. Металлы могут испытывать необычные фазовые превращения. Электроны из свободного состояния могут переходить на дискретные уровни, что сопровождается изменением типа проводимости от металлического к полупроводниковому. В последние годы [230—235] уделяется очень большое внимание экспериментальному изучению влияния высоких давлений на структуру и свойства металлических и неметаллических элементов, полупроводниковых и ионных соединений построены РГ-диа-граммы для большого числа веществ. [c.258]

    Новые возможности квантовой сопоставимости выдвигаются до авангардного положения при измерениях, которые ведутся в генетике и на разных уровнях нервной системы. Квантово-стати-стическая сопоставимость распространяется на низшие дискретные единицы генетической системы еш е до того, как они оказываются ее частью. Между квантово-статистической неразличимостью, которая известна при условии равной энергии, например для электронов, с одной стороны, и для нуклеотидов — с другой, есть очень важное различие. Электроны представляют собой квантовые формы внутри физического атома или в свободном состоянии и в обоих случаях проявляют свою неразличимость, заметную помеху в задаче повышения объективируемости. Своеобразие положения неразличимости нуклеотидов в генетической системе состоит в том, что свободные нуклеотиды есть неквантовые формы до соприкосновения с матрицей и перехода во внутригенное положение. Нуклеотиды приобретают неразличимость уже в граничном околоматричном пространстве, еш е не попав в генный материал, т. е. обладают ею на уровне переходном от химического к генному состоянию, облегчая этим измерение. Оказываясь при таких свойствах рядом с более совершенной и компетентной но возможностям измерения матрицей, они вместе с повышением на одну ступень квантовой статистики влияют и на квантовую каузальность. Для квантовой статистики важно приобретение нуклеотидами неразличимости до включения. [c.63]


Смотреть страницы где упоминается термин Переход дискретно-свободный: [c.48]    [c.58]    [c.401]    [c.48]    [c.14]    [c.173]    [c.136]    [c.263]    [c.324]    [c.434]    [c.507]    [c.508]   
Электрические явления в газах и вакууме (1950) -- [ c.388 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Дискретность



© 2025 chem21.info Реклама на сайте