Рассеиватель

Оптические свойства отдельных рассеивателей характеризуются поперечными сечениями поглощения а и рассеяния Ор, а также амплитудной матрицей рассеяния тр(/, связывающей комплексные амплитуды напряженностей падающей (/о) и рассеянной Е (I) волн соотнощением [c.40]

Рассмотрим бесконечную среду, в которую непрерывно и равномерно по всему пространству вводятся нейтроны с энергией Е со скоростью нейтронов в единицу времени и в единицу объема. В этой среде в конечном счете установится стационарное состояние, и число нейтронов в любом данном энергетическом интервале АЕ и данном объеме останется постоянным во времени. Продолжая далее идеализацию среды, предположим, что ядра представляют собой чистые рассеиватели, т. е. Е) = 0. Поскольку распределение источников нейтронов однородно, то раснределение первых рассеивающих столкновений также будет однородным. [c.62]

Равенство (4.103) следует из того физического требования, что при отсутствии поглотителя q u) = q 0). Таким образом, смесь чистых рассеивателей можно рассматривать как один рассеиватель со средней величиной определяемой уравнением (4.102). Такое определение физически правомерно, потому что ядра каждого сорта вносят свой вклад и замедление нейтронов пропорционально доле рассеивающие столкновений на этих ядрах. Следует отметить, что так как 2, и) зависит от летаргии, то и I (и) должно зависеть от и, но эта зависимость слабая. Обычно выбирают одно значение , чтобы описать всю интересующую область летаргии. [c.79]

Определение мутности исследуемой системы основано на уравнивании световых потоков, рассеянных раствором в кювете 14 и рассеивателем 2, путем изменения степени раскрытия измерительных диафрагм. При исследовании сильно разбавленных растворов уравнивание световых [c.148]

Для определения мутности растворов в абсолютных единицах рассеиватель предварительно градуируют по эталонной призме с известной мутностью Тэт- Равенство световых потоков, идущих от эталонной призмы и от рассеивателя, выражается следующим уравнением [c.149]

После этого в измерительную кювету наливают 20 мл растворителя, кювету закрывают стеклянной крышкой и устанавливают ее вместо эталонной призмы в центре камеры 13. При том же рассеивателе и светофильтре определяют значение гпр. По формуле (V. 38) рассчитывают мутность растворителя tq. [c.150]

Если мутность объекта высока и превышает (Мутность рассеивателя, то полностью открывают правую диафрагму (правый барабан ставят на отметку 100) и выравнивают яркость полей зрения, вращая левый барабан (т. е. уменьшая интенсивность света, рассеянного испытуемым объектом). [c.161]

Для расчета мутности объекта прибор калибруют. (не меняя светофильтр и рассеиватель) с помощью эталонной рассеивающей призмы, прилагаемой к прибору. [c.161]

После промывки световую камеру заполняют дистиллированной водой до метки на ее внутренней стенке. Измерительную кювету промывают изнутри и снаружи дистиллированной водой. Через стеклянный фильтр в нее фильтруют дистиллированную воду, дважды ополаскивают фильтратом, а затем заполняют им кювету на 3/4 высоты. Устанавливают кювету в световую камеру таким образом, чтобы дно кюветы вошло в углубление центратора без перекоса. Вводят в ход лучей светофильтр № 5 (зеленый), рассеиватель № 2 и производят измерение, уравнивая интенсивности полей зрения. После этого опорожняют кювету, фильтруют в нее [c.162]

Если при неподвижных источнике и рассеивателе получать дифракционный максимум при б = О на одном и том же источнике, а концентрацию мессбауэровского изотопа менять в рассеивателе от с = О до с = С2, то, как это будет ясно из следующего пункта, появляется возможность, регистрируя отражение, учитывать вклад в общую интенсивность рассеяния от Л .. Сравнивая эксп (Н) и (Н), можно находить кристаллографические плоскости, в которых располагаются ядра мессбауэровского изотопа. [c.233]

Если источник имеет некоторую скорость движения относительно рассеивателя, то задаваемый таким образом доплеровский сдвиг скорости для линии испускания приводит к возможно- [c.233]

Турбидиметрические и нефелометрические определения проводятся В фотоэлектрических колориметрах-нефелометрах ФЭКН-57, нефелометре НФМ, действие которого основано на принципе уравнивания двух световых потоков одного от рассеивающей взвеси, другого от матового или молочного стеклянного рассеивателя прибора. Уравнивание потоков производится с помощью переменной диафрагмы. [c.271]

Начинают измерения с пробы, имеющей наибольшую концентрацию. Раствор помещают в кювету. Устанавливают светофильтр, цвет которого близок к окраске исследуемого раствора в рассеянном свете. Если жидкость бесцветна, устанавливают зеленый светофильтр. Оба отсчетные барабаны ставят на О и подбирают такой рассеиватель, при котором в окуляре левое фотометрическое поле будет несколько светлее правого. Вращением правого барабана уравнивают фотометрические поля по яркости и отсчитывают кажущуюся оптическую плотность, [c.273]

Для определения мутности раствора применяют нефелометр, позволяющий сопоставить интенсивность света, рассеянного коллоидным раствором под углом 135° к падающему свету, с интенсивностью света, идущего от стандартной мутной пластинки — рассеивателя. Определение основано на уравнивании с помощью измерительных диафрагм световых потоков, идущих от раствора и рассеивателя. Для этого диафрагму на пути светового потока от раствора полностью открывают (степень раскрытия диафрагмы, выраженная в %, равна 100) и постепенным закрытием диафрагмы на пути светового потока от рассеивателя добиваются равенства световых потоков. При равенстве световых потоков справедливо уравнение [c.123]

Равенство световых потоков, идущих от эталонной призмы и от рассеивателя, в этом случае можно выразить уравнением [c.123]

В цилиндрическую кювету наливают 20 мл исследуемого раствора ПАБ и кювету помещают в камеру нефелометра с дистиллированной водой. Через 15—20 мин, когда установится одинаковая температура в кювете и камере, проводят измерение. Для этого 1) полностью открывают диафрагму, располо кенную на пути светового потока, идущего от раствора показание соответствующего барабана должно быть 100 2) постепенно закрывая диафрагму, находящуюся на пути светового потока, идущего от рассеивателя, добиваются одинаковой освещенности обеих половин поля зрения прибора записывают показания соответствующего отсчетного барабана. Измерение проводят четыре раза и вычисляют среднее значение п . [c.124]

К прибору прилагаются четыре рассеивателя, создающие световые потоки различной интенсивности. С возрастанием номера рассеивателя увеличивается интенсивность света. [c.124]

Неодинаковость чувствительности разных участков поверхности фотоэлемента. Поэтому следует осветитель настраивать так, чтобы при параллельных измерениях всегда освещался один и тот же участок иоверхности фотоэлемента. Диаметр освещаемого пятна должен быть равен примерно 1 см. Иногда равномерная освещенность фотоэлементов достигается применением матовых рассеивателей. [c.240]

Если в рассеянии участвует не одно ядро, а некоторый коллектив ядер, то рассеяние медленных нейтронов будет иметь когерентную и некогерентную составляющие. Когерентное рассеяние вызывается упорядоченным расположением ядер. В некогерентном рассеянии ядра участвуют несогласованно, что говорит о беспорядке в расположении ядер. Наличие у нейтрона магнитного момента приводит к магнитному рассеянию нейтронов веществом. Если магнитные моменты атомов или ионов рассеивателя ориентированы хаотически (парамагнетики), то магнитное рассеяние имеет диффузный характер. Если же последние [c.40]

Как установил А. М. Зубов, в условиях термоциклирования и износа чугунных прессформ фарных рассеивателей способ отливки заготовок и размеры графитовых включений оказывают большее влияние на жаростойкость, чем низкое легирование серого чугуна. Повысить жаростойкость серых чугунов можно присадками, способствующими измельчению графитовых включений, такими как 51, N1, Си, или отливкой чугуна в металлическую форму, что обеспечивает прочное врастание образующихся при окислении чугуна окисных пленок в металл и зарастание выходов на поверхность графитовых включений. Условиями, обеспечивающими эти процессы, являются мелкозернистость и плотность чугуна, равномерное распределение виходов графитовых включений вдоль окие-ляемой поверхности, средняя длина графитовых включений у яб- [c.139]

Реальные материалы могут быть оптически анизотропными и неоднородными. Оптическая неоднородность сред обусловлена сложной зависимостью диэлектрической проницаемости от пространственных координат. Опт>1ческие свойства дисперсных систем определяются совокупностью четырех факторов рассеянием света на отдельных частицах (рассеивателях), когерентным электромагнитным взаимодействием рассеивателей, интерференцией рассеянного света и некогерентным взаимным облучением частиц рассеянным ими светом [30]. [c.40]

Специальный выбор констант (7.266) обусловлен желанием наиболее ярко представить свойства замедлителя (рассеивателя) М и поглотителя Р. Легко видеть относительное уменьнюние потока в области поглотителя по сравнению с областью рассеивателя. Отметим также, что относительно более высокая плотность нейтронов в рассеивателе приводит к появлению тока нейтронов в поглотитель. [c.278]

ИСТОЧНИК мета 2 —рассеиватели З./О— отсчетные барабаны —объективы 5 —свето4 ИЛьтр б —окуляр 7.//,/ —линзы —призмы /5—свеголоиушка / —камера / -—кювета /5 —кон .(. Нсор /7—стеклянная иластиика. [c.148]

Световой поток, прошедший через кювету, гасится в светолоаун -ке 12. Свет, рассеянный под углом 1.35° к падающему потоку, проходит через линзу 11, попадает в фотометрическую головку и вызывает освещение одной половины поля зрения в окуляре 6. Часть светового потока, отраженного от пластинки 17, попадает на рассеиватель 2, а затем в фотометрическую головку, что создает определенную ярр ость освещения второй половины поля зрения. [c.148]

Камеру 13 нефелометра заполняют водой, обеспыленной методом ультрафильтрации, и помещают в нее эталонную призму. Устанавливают пригодные для исследуемых систем светофильтр и рассеиватель (по указанию преподавателя), включают источник света и определяют значение тр(эт). [c.149]

Равенство световых шотоков от эталонной призмы мутности и рассеивателя можно выразить аналогичньш уравнением [c.162]

Спектральное распределение интенсивности ядерного резонансного рассеяния имеет два максимума, происхождение которых связано со сдвигом между резонансными частотами рассеивателя и источника. Это может быть как изомерный сдвиг, так и сдвиг линий испускания и рассеяния за счет доп.перовской скорости, сообщаемой источнику или поглотителю. Наконец, интерференционный член имеет довольно сложный вид зависимости. Уинтррф (и), которая при т = ( 1 меняет знак. Таким образом, Лцнтерф дает заметный вклад в интенсивность рассеяния при достаточной бли- [c.227]

В экспериментах по исследованию эффекта Мёссбауэра в схеме на рассеяние, в особенности нри изучении дифракции мессбауэровских 7-квантов, удобно использовать так называемую фокусирующую схему в расположении источника, рассеивателя и детектора 7-квантов (рис. ХП.З). Такая геометрия съемки позволяет получать наибольшее угловое разрешение. Наиболее часто используется схема фокусировки по Бреггу — Брентано, для чего в конструкции мессбауэровских дифрактометров удобно использовать рентгеновские гониометры типа ГУР. [c.232]

При неподвижном источнике и рассеивателе, расположенном под брегговским углом отражения к пучку падающих фотонов, исследуют дифракционные максимумы, полученные с одного рассеивателя на излучении разных по химическому составу источников, один из которых идентичен рассеивателю. В результате такого эксперимента получаем б = О и соответственно Л = + С г, а при б 6= О интенсивность Л = Лд- [c.233]

В экспериментах по резонансному рассеянию у-квантов изучаемый объект-рассеиватель обычно состоит из атомов различных сортов. Даже в том случае, когда рассеяние исследуется на чистом ВёШ,естве, в решетке никогда пе бывает стопроцентного содержания 11ессбауэровского изотопа (например, в природном железе на долю изотопа Ге приходится лишь 2,17%), причем вследствие химиче- [c.234]

Пусть имеется два образца-рассеивателя с разной концентрацией с мессбауэровского изотопа, причем мессбауэровские атомы образуют центросимметричную конфигурацию в нецентросимметрич-Ьом кристалле. Тогда структурные амп.питуды рассеяния для рассматриваемых образцов будут иметь вид [c.236]

Оптическая с.хеыа нефелометра НФМ изображена иа рис. 106. Свет от лампы накаливания 1 проходит через стеклянную пластинку 2, конденсор 3 и попадает з кювету 4, помещенную в камеру с дистиллированной водой. Камеру с водой применяют для того, чтобы уменьшить рассеивание света стенками кюветы. Световой поток, прошедший через кювету, гасится в светоловушке 5, а части светового потока, рассеянного частицами взвеси в кювете 4 и стеклянным рассеивателем 17, собираются насадочными линзами 6 и 16. Образовавшиеся два пучка проходят через диафрагмы 7 и 15, связанные с отсчетными барабанами и объективами 8 и 14, направляются в ромбические призмы 9 и 13. Бипризма 10 дает возможность наблюдать в поле зрения окуляра 12 интен- [c.272]

Если рассеиватель предварительно отградуировать по эталонной призме с известной мутностью то по результатам нефелометри-ческих измерений можно вычислить мутность раствора в абсолютных единицах. [c.123]

Световой поток от лампы 1 падает на прозрачную пластинку 2 и часть этого потока попадает в камеру 3 с дистиллированной водой, в которой помещается кювета с исследуемым коллоидным раствором. Свет, рассеянный коллоидными частицами, под углом 135° к падающему, пройдя через линзу 5, попадает в фотометрический узел прибора и обусловливает яркость одной половины поля зрения. Другая часть светового потока, отраженная от прозрачной пластинки 2, попадает на рассеиватель 4 . Свет, прошедший через рассеиватель п линзу 5, также попадает в фотометрический узел, создавая яркость второй половины поля зрения. Световые потоки, попавшие в фотометрический узел, проходят соответствующие измерительные диафрагмы 6, каждая из которых связана со своим отсчетным барабаном (левым и правым). Оба потока, пройдя объективы 7, призмы 8, фокусирующую линзу 9, светофильтр 10 и окуляр 11, попадают в глаз наблюдателя, который видит поле зрения и форме круга, разделенного пополам вертикальной линией. Яркость левой половины поля зрения определяется интенсивностью света, прошедшего правую диафрагму, а яркость правой половины — интенсивностью света, прошедшего левую диафрагму. На отсчетных барабанах нанесены шкалы. Отсчет ведут но черной шкале, показывающей (в о) отношение площади диафрагмы при данном раскрытии к площади макси-малыгого раскрытия диафрагмы. [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология