Облучение альфа-частицами

Рентгеновские лучи, альфа-частицы, гамма-лучи, нейтроны и др. излучения большой энергии также вызывают в веществе глубокие физико-химические изменения и инициируют разнообразные реакции. Так, прн действии ионизирующих излучений на кислород образуется озон, алмаз превращается в графит, оксиды марганца выделяют кислород и т. д. При облучении смеси азота и кислорода или воздуха образуются оксиды азота, в присутствии кислорода ЗОз переходит в 50з и т. д. При действии ионизирующих излучений на воду происходит ее радиолиз. [c.221]

Рис. 19. Радиолиз цетана при низких температурах при облучении нейтронами и альфа-частицами.

Бром-82 образуется также при делении урана под действием нейтронов [5] и альфа-частиц высокой энергии [6]. Анализ продуктов деления ряда других тяжелых элементов [тория, висмута, таллия и др.], облученных альфа-частицами, дейтронами и нейтронами, также показал наличие упомянутого изотопа брома. [c.187]

ИЗ бензола. При облучении альфа-частицами радона величины О равны 4,9 1115] и 4,2 [134] соответственно. Было найдено, что значение С выхода газов составляет 0,76. Однако для чистого бензола при 115° и давлении 600 мм рт. ст. величина равна 0,14 12]. [c.139]

Плутоний-239 испускает альфа-частицы, обладающие энергией приблизительно 5 -10 кДж/моль. Период полураспада этого изотопа составляет около 24 ООО лет. Считается, что плутоний наиболее опасен при вдыхании пыли, в которой он содержится. Почему вдыхание пыли, содержащей плутоний, представляет намного большую опасность, чем просто облучение радиоактивным плутонием из окружающей среды [c.279]

Элемент астат (2=85) синтезирован впервые при облучении висмута альфа-частицами с энергией 32 Мэе по реакции В12° (а, 2n)At K Все изотопы астата имеют короткий период полураспада, и поэтому этот элемент не удается получить в весомых количествах. [c.92]

Так, небольшое содержание в смазочном материале лития или бора влечет за собой интенсивное облучение образца альфа-частицами, образующимися по реакции [c.239]

Единицей дозы облучения рентгеновского или гамма-излу-чения является рентген. Рентген определяется как доза рентгеновского и гамма-излучения в воздухе, при которой сопряженная корпускулярная эмиссия на 0,001293 г воздуха производит в воздухе ионы, несущие заряд в одну электростатическую единицу количества электричества каждого знака. Для характеристики поля других видов излучения (электроны, альфа-частицы, прото- [c.241]

Приведенную выше реакцию облучения висмута альфа частицами можно использовать и для синтеза других изо топов астата. Достаточно повысить энергию бомбардирую [c.296]

Практическое использование актиния ограничивается источниками нейтронов. Нейтроны в них образуются при облучении бериллия-9 альфа-частицами. А дают альфа-частицы дочерние продукты актиния-227. Есть основания [c.331]

Кроме этих двух изотопов протактиния, сейчас известны еще 17 с массовыми числами от 216 до 238 и периодами полураспада от долей секунды до нескольких дней. Все они образуются искусственным путем в цепочках радиоактивных распадов, идущих при облучении урана-238 и тория-232 протонами, дейтронами или альфа-частицами. [c.348]

Чтобы получить их, образцы плутония бомбардировали нейтронами и дейтронами, а затем, исследуя облученные мишени, пытались обнаружить характерное для нового элемента альфа-излучение. Новые элементы могли и должны были образоваться и при непосредственном взаимодействии ядер плутония с бомбардирующим дейтроном (заряд увеличивается па единицу), и при бета-распаде перегруженных нейтронами новых изотопов. Серия последовательных бета-превращений могла сдвинуть вправо номер элемента на несколько единиц. Таким образом, бомбардируя плутоний нейтронами, физики уповали на бета-распад как на средство достижения цели. А на альфа-распад — как на своего рода индикатор, ибо для надежной ядерно-физической идентификации нового изотопа нужно знать пе только период полураспада его атомных ядер, но и энергию испускаемых альфа-частиц. Для радиоактивного изотопа это почти такая же индивидуальная характеристика, как для элемента линии рентгеновского спектра, [c.406]

Энергия фотонов. Фотоны образуются исключительно в результате тормозного излучения. Последнее явление имеет место главным образом при бета-излучении. Однако оно может возникать и при гамма-облучении и в меньшей степени при облучениях протонами, дейтонами и альфа-частицами как следствие вторичного бета-излучения, испускаемого этими частицами. [c.206]

Хотя радиационные выходы С для этой реакции оказались значительна меньше единицы, подобное превращение полициклических ароматических углеводородов в легкие насыщенные соединения (и неидентифпцированный полимер на самой поверхности) под действием интенсивного альфа-излучения представляет исключительный интерес. Оно иллюстрирует специфические и необычные реакции, возможные при неценном радиационном воздействии в результате регулирования как обоих параметров облучения (облучение альфа-частицами или нейтронами), так и внешних параметров, например каталитической природы поверхностей. Поверхность играет исключи- [c.156]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

Следует напомнить, что для бета-облучения с достаточной энергией значительная часть (до 15%) от общей рассеянной энергии превращается в фотоны тормозного излучения. Большая часть этих фотонов (см. рис. 10) обладает малой энергией. Косвенным путем гамма-облучение может также вызвать тормозное излучение. Действительно, 90% гамма-энергии превращается во вторичное бета-излучение с высокой энергией в итоге общая энергия тормозного излучения имеет величину того же порядка, что и при бета-облучении. Другие частицы не дают фотонов тормозного излучения в результате непосредственного взаимодействия с веиХеством. Однако вторичное бета-излучение, возникающее от действия протонов, дейтонов и альфа-частиц, а также в результате взаимодействия атомов мишени и горячих атомов, образующихся при столкновении с быстрыми нейтронами, может дать такое тормозное излучение энергия его, однако, не велика, так как она пропорциональна энергии бета-облучения. Доля общей энергии, рассеянной в виде непрерывного спектра фотонов, составляет, таким образом, лишь несколько процентов. [c.212]

Чрезвычайно редко встречаются такие ядра-мишени, которые дают один специфический тип ядерной реакции. Наоборот, данное ядро в результате бомбардировки альфа-частицами подвержено нескольким различным типам ядерных реакций, например возможны (а, п)- и (а, р)-реакции и большое число других, менее вероятных реакций. Кроме того, разнообразие возможных реакций увеличивается при использовании разных бомбардирующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, фотонов и даже заряженных атомов тяжелых элементов). Для каждого из этих процессов атомное ядро будет иметь специфическое поперечное сечение. В качестве примера рассмотрим облучение теллура фотонами, имеющими энергию до 70 Мэе. Такое облучение приведет в основном к у, п)-и (V. р)-реакциям, причем преобладающей будет (у, /г)-реакция. Однако можно наблюдать довольно большое число менее обычных реакций. Они могут охватывать диапазон от обычных реакций, таких, как (7, 2п), до таких редко встречающихся реакций, как (7,ЗрЗ/г)-реакция. Общее поперечное сечение превращения будет определяться первыми двумя типами реакций. Однако другие реакции также будут вносить свои вклады. Далее, если использовать другую область значений энергий фотона, то окажется, что соотношение поперечных сеченийУразличных реакций будет изменяться. Если энергия фотона уменьшится, то можно ожидать, что (у, /г)-реакция будет вносить еще больший вклад в поперечное сечение, а если энергия фотона увеличится, то увеличится вклад других реакций. В общем случае следует ожидать, что уменьшение энергии падающей частицы будет благоприятствовать испусканию незаряженной частицы. Это, по-видимому, связано с повышением потенциального барьера для излучаемой частицы при увеличении ее заряда. В общем случае, если падающая частица обладает более низкой энергией, происходит испускание нейтрона или протона. Эти тенденции хорошо иллюстрируются рис. 11-14, на котором приведена зависимость поперечного сечения индуцированных альфа-частицами реакций для N1 от энepгии . Из рис. 11-14 видно, что поперечное сечение реакции зависит не только от ядоз-мишани и типа реакции, но также и от энергии бомбардирующей частицы. [c.416]

В связи с тем, что бериллий имеет значение в современной ядерной технике, следует несколько подробнее остановиться на его ядерных свойствах [170, 1155, 1157]. Бериллий имеет только один природный изотоп — Be . Искусственно получено несколько изотопов, из которых наиболее интересен изотоп Ве . Он может образоваться при облучении Ве нейтронами или гамма-лучами. Период полураспада Ве составляет всего 0,61 сек., поэтому он немедленно распадается на два атома гелия —Не в металле, облученном нейтронами (в ядерных реакторах), обнаруживаются включения газа, выделяющиеся при температуре выше 450° С в виде пузырей [170]. При воздействии альфа-частиц (ядер гелия) идет реакция [c.432]

Полоний, также входящий в эту группу элементов, радиоактивен (подобно астату в группе галогенов), поэтому в этой главе не рассматривается. В отличие от астата полоний был впервые обнаружен в природных радиоактивных рудах как промежуточное вещество при превращении радия в свинец астат впервые был искусственно синтезирован в циклотроне при облучении висмута альфа-частицами. [c.7]

Радиозащитное действие тиомочевины, метилтиомочевипы, тио-ацетамида, АЭТ, метилалилизотиомочевины при их применении В момент облучения альфа-частицами и тепловыми нейтронами или [c.169]

Точный расчет допустимых потоков на ткани кроме принадлежности их к определенной группе критических органов (см. табл. 1) требует учета поглощения и рассеяния частиц в экранирующих тканях. При оценке дозы внешнего облучения потоком слабопроникающих излучений (бета-частицы и электроны, альфа-частицы, протоны и другие заряженные частицы небольшой энергии) следует иметь в виду, что толщина слоя тканей и жидкостей, экранирующих хрусталик глаза, принята равной 300 мг см толщина кожи — 100 мг1см , в том числе толщина эпидермиса кожи, экранирующего базальиый слой эпителия, — 7 мг1см . [c.233]

Наконец, большой интерес представляют данные о влиянии типа применяемого излучения на протекание такой нецепной реакции. Возможно, что различные излучения оказывают неодинаковое химическое действие. Причины этого заключаются в том, что при облучении тяжелыми несуп1 ими большой заряд частицами (например, альфа-частицами или ядрами гелия) образующиеся в исходном веществе химические промежуточные продукты на несколько порядков величин ближе друг к другу, чем при облучении легкими частицами с меньшим зарядом [5]. Это непосредственно следует из того, что проникающая способность данной частицы в поглощающем веществе тем меньше, чем тяжелее частица и чем больше ее заряд. [c.153]

Еще один способ получения астата основан на реакциях расщепления ядер урана или тория при облучении их альфа-частицами или протонами высоких энергий. Так, например, при облучении 1 г металлического тория протонами с энергией 660 Мэв на синхроциклотроне Объединенного института ядерных исследований к Дубне получается около 20 микрокюри (иначе 3-10 атомов) астата. Однако в этом случае гораздо труднее выделить астат из слонгнон смеси элементов. Эту нелегкую проблему сумела решить группа радиохимиков из Дубны во главе с В. А. Халки-ным. [c.297]

Счетчик заработал полным ходом, когда к его окну поднесли облученную плавиковую кислоту. Сделав вывод, что с помощью дейтронов можпо превратить нерадиоактивные ядра в радиоактивные, Ферми не остановился на этом. Ои решил подвергнуть нейтронному обстрелу тяже-лые элементы. Это было важпое решение в опытах супругов Жолио-Кюри бомбардировка вольфрама, золота и свинца ничего не дала. Это и понятно заряд тяжелых ядер велик, и они, разумеется, отталкивают одноименно заряженную альфа-частицу с огромной силой. Альфа-снаряд не долетает до ядра-мишени. [c.378]

В XX в. новой эры, нашей эры, этот элемент был воссоздан. Из 100 возможных изотопов плутония синтезированы 25. У 15 из иих изучены ядерные свойства. Четыре нашли практическое применение. Л открыли его совсем недавно. В декабре 1940 г. при облучении урана ядрами тяжелого водорода группа американских радиохимиков во главе с Гленном Т. Сиборгом обнаружила неизвестный прежде излучатель альфа-частиц с периодом полураспада 90 лет. Этим излучателем оказался изотоп элемента № 94 с массовым числом 238. В том же году, но [c.392]

Другой метод основан на облучении блин<айших тяжелых трансурановых мишеней заряженными частицами. При обстреле ядра протонами его заряд (а следовательно, и номер элемента) может увеличиться на единицу, при бомбардировке ускоренными альфа-частицами — на две. В частности, этим методом был впервые получен менделевий. [c.457]

В Дубне элементом № 103 начали заниматься лишь через четыре года после появления этой первой и, прямо скажем, не слишком убедительной публикации. При облучении америция-243 ионами кислорода-18 получили изотоп 103 с периодом полураспада 35+10 секунд. Б 1966—1967 гг. были более детально изучены его радиоактивные характеристики, в частности сложный спектр альфа-излучения с энергией от 8,35 до 8,60 Мэв и ярко выраженным максимумом вблизи 8,42 Мэв. Затем были предприняты попытки получить и изотоп с массовым числом 257, описанный в работе 1961 г. Однако обнаружить изотоп 103 Го элемента с периодом полураспада около 8 секунд и энергией альфа-частиц 8,6 Мэв так и не удалось ни в одной ядерной реакции, которая бы могла привести к образованию иуотода 403. [c.469]

Привлекают внимание весьма высокие значения Огаз- Следует напомнить, что синтез аммиака в гомогенной фазе под действием альфа-частиц исследовался различными авторами [26, 27]. В условиях эксперимента, аналогичных примененным нами, были получены значения С в пределах от 0,9 до 1,5. В нащих опытах Огаз и Отом были одного порядка, но количество аммиака было настолько мало, что его нельзя было обнаружить. Этот пример иллюстрирует роль, которую играют твердые тела в радиационном катализе . Эффективность гетеро генной реакции, индуцированной радиацией, оказалась в несколько сот раз больще ожидаемой величины. Настоящее исследование носит предварительный характер, тем не менее мы считаем, что механизм гетерогенной реакции существенно отличается от механизма гомогенной реакции. В ходе гетерогенной реакции образуется вода, количество которой равно количеству образующегося аммиака. Наоборот, в случае облучения катализатора в присутствии водорода или азота не наблюдается образования воды. [c.178]

При рассмотрении взаимодействий с электронной оболочкой следует обратить внимание на два важных свойства 1) в противоположность бета-излучениро можно провести четкую границу между исходным и вторичным излучением. Последнее состоит из электронов и фотонов 2) статистически энергия, переданная электрону мишени входящей частицей, зависит от соотношения масс обеих взаимодействующих частиц. Протоны, дейтоны и альфа-частицы с энергиями около I Мэе могут сообщать электрону энергию в количестве лишь 1 кэв. Поэтому, когда мишени состоят из элементов с атомными номерами большими 10, при облучении частицами с энергией менее нескольких миллиоьюв электрон-вольт только внешние электроны могут взаимодействовать с поступающими частицами. Кроме того, в случае протонов, дейтонов и альфа-частиц, энергия которых значительно больше 1 кэв, основным фактором, обусловливающим рассеяние энергии, является возбуждение, а не ионизация, тогда как при бета-излучении этот процесс становится заметным лишь для энергий меньших 100 эв. [c.200]

Энергия ионов. Ионы содержат в потенциальной форме энергию, которая может достигать около 100 кэв в случае воздействия на мишени с тяжелыми элементами гамма- и бета-излучений. Соответствующая величина не превышает и нескольких килоэлектрон-вольт при облучении протонами, дейтонами и альфа-частицами и нескольких сотен электрон-вольт при облучении осколками деления. [c.206]

Альфа-частицы — это поток положительно заряженных ядер гелия. Они обладают очень высокой ионизирующей способностью, бол.ьшой энергией, но длина пробега их в воздухе составляет всего цесколько сантиметров, что при внешнем облучении практически не представляет для человека опасности, так как одежда и поверхностный роговой слой кожи защищают организм от облучения. [c.125]

Наиболее долгоживущие — альфа-радцоактпвный изотоп 24 вк и бета-радиоактивны изотоп Вк с периодами полураспада соответственно 1380 и 314 дней. Единственным изотопом, к-рый удается получать в весовых количествах в ядерных реакторах при длительном (в течение нескольких лет) облучении плутония нейтронами, является изотоп sJSBk. Изотоп 2 7Вк получают при облучении кюриевых мишеней ускоренными альфа-частицами. Металлический Б. существует в двух модификациях гранецентрированной кубической структуре с периодом решетки а = 4,997 0,004 А и двойной гексагональной структуре плотной упаковки, подобной структуре альфа-лантана, с периодами решетки [c.136]

КАЛИФОРНИЙ [ alifornium от назв. штата Калифорния ( alifornia) в США], f — искусственно полученный радиоактивный хим. элемент ат. н. 98 ойюсится к актиноидам. Для К. характерна степень окисления + 3. Впервые синтезирован и идентифицирован в 1950 амер. учеными С. Томпсоном, А. Гиорсо и Г. Сиборгом в виде изотопа к-рый образовывался в результате облучения мишени из изотопа ускоренными альфа-частицами. Стабильных изотопов не имеет. Известны [c.530]

Производство радиоизотопов без носителей из мишеней, облученных дейтронами или альфа-частицами в циклотроне U-120 (в Кракове). Часть 2. Получение радиоизотопов гадолиния, самария и тулия из самариевых, неодимовых и гольмиевых мищеней. [c.547]

Наработка необходимых количеств Тс в ходе реакций Мо( Не, 2п) Еи (2,7 сут ЭЗ) Тс и Мо( Не, рп) Тс требует длительного облучения мишеней Мо альфа-частицами. Так при облучении мишени обогащённого 9 Мо (> 90%, 10 мг/см2) альфа-частицами с энергией 30 МэВ в течение 70 ч количество полученного Тс составило 3,5 мкг, а уровень примесей через 150 сут после конца облучения не превышал 10 -10 . Методика радиохимического выделения Тс из смеси продуктов ядерных реакций была достаточно простой — для получения чистых препаратов Тс использовали двойную дистиляцию ТС2О7 [28]. [c.362]

Известно, что на твердых поверхностях, находящихся в атмосфере органических соединений и подвергающихся действию тлеющего разряда, образуются полимерные отложения [1—7]. Аналогичные полимерные пленки могут быть получены облучением поверхности электронами [8—10], рентгеновскими и ультрафиолетовыми лучами, альфа-частицами [1 ]. Принципиальное отличие этих способов активации состоит в возмон<ности получения активных частиц, образование которых при термическом воздействии ограничено, что позволяет получать полимерные вещества, не образующиеся в значительных количествах ни при каких температурах. Если обычно решающую роль в полимеризации играет наличие в молекулах ненасыщенных связей или функциональных групп, то здесь это условие не является необходимым, поскольку в зоне разряда образуется большое количество радикалов и ион-радикалов, взаимодействие которых друг с другом или с молекулами исходного вещества и приводит к образованию твердого по.чимера [2, 3]. [c.55]

Природный фосфор в от.пичие от подавляющего большинства элементов состоит только из одного изотопа Р. В ядерных реакциях синтезировано несколько короткоживущих радиоактинных изотопов элемента Л 15. Один из них — фосфор-30 оказался вообще первым изотопом, полученным искусственным путем. Это его по.яучили в 1934 году Фредерик и Ирен Жолио-Кюри при облучении алюминия альфа-частицами. Фосфор-30 имеет период полураспада 2,55 минуты и, распадаясь, излучает позитроны ( положительные электроны ). Сейчас известны шесть радиоактивных изотопов фосфора. Наиболее долгоживущий из них Р имеет период полураспада 25 дней. Изотопы фосфора применяются главным образом в биологических исследованпях — в качестве меченых атомов . [c.243]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология