Давление, влияние иа горение пламени

Скорость распространения пламени зависит от давления, при котором происходит процесс горения. При снижении давления ниже атмосферного скорость горения вначале несколько возрастает, а затем падает. Нормальная скорость распространения пламени зависит также от температуры горючей смеси, по которой распространяется пламя. На рис. 51 приведена зависимость нормальной скорости распространения пламени от температуры горючей смеси н-гептана. Как видно, скорость распространения пламени увеличивается с повышением температуры по линейному закону. Этот характер зависимости сохраняется и для других классов углеводородов, при этом изменяется лишь угол наклона прямой относительно оси абсцисс. Большое влияние на нормальную скорость распространения пламени оказывает энергия активации молекул топлива чем меньше энергия активации, тем выше скорость нормального распространения пламени (табл. 15). [c.80]

Простейший смеситель показан на рис. 38. Интенсивность смешения в нем можно регулировать различными способами. Длина I конуса смешения может меняться при данном диаметре воздушной трубы. При достаточно большой длине получается хорошее перемешивание. Перемешивание в конусе, пространственный угол которого равен 20°, завершается полностью, если весь конус помещается внутри трубы. Если скорость газа значительно превышает скорость воздуха, то перемешивание ускоряется. В том случае, когда давление достаточно, газовую трубу снабжают наконечником или суживают. Размер, число и расположение отверстий в наконечнике оказывают решающее влияние на степень смешения. Если горелка сконструирована так, что газовую трубу с наконечником можно вынимать из воздушной, то, меняя наконечники, можно получить различное пламя. При необходимости регулировать скорость перемешивания в процессе горения можно использовать описанную горелку, несколько измененного вида, показанную на рис. 39. В ней газ подается через центральную трубу, как в горелке на рис. 38, или через мелкие отверстия на окружности воздушной трубы, или по обоим направлениям одновременно. [c.68]

СКИЙ. При давлениях ниже 10 МПа можно различать зоны первичного (зона газификации) и вторичного (светящегося) пламени, которые разделены темной зоной (рис. 27). В первой зоне протекают реакции N02 с альдегидами, а во второй — реакции N0+00 и N0+NH2. При указанных давлениях вторичное пламя расположено слишком далеко, чтобы оказывать влияние на процессы вблизи поверхности ТРТ, и даже не индуцирует температурный градиент в зоне первичного пламени. В результате на скорость горения влияют лишь процессы в зоне газификации. Такая ситуация соответствует, как правило, закону горения с показателем степени 0,7. С повышением давления вторичное пламя начинает влиять на процессы в зоне газификации, и в дальнейшем обе зоны сливаются. При этом наблюдается переход к закону горения с показателем степени, близким к [c.59]

НЫХ смесей при комнатной температуре (за исключением специально отмеченных в примечании к табл. 1.5 случаев). Приведенные значения являются максимальными температурами пламен, определенными для данного топлива. Концентрации даны в объемных процентах для сухих смесей. Все значения температуры указаны для исходных смесей при комнатной температуре и атмосферном давлении. На экспериментальные значения температур пламени, по-видимому, влияют потери тепла и перемешивание с окружающим воздухом. Однако это влияние во многих случаях не вызывает заметного отклонения от расчетных температур пламени эти значения могут быть использованы как приблизительные значения температур пламени исследуемых смесей [11, с. 578]. Как следует из данных табл. 1.5, при горении воздушных смесей Нг, СО и углеводородов достигается сравнительно высокая температура (2045—1875 °С) в ряде случаев приближающаяся к расчетной адиабатической температуре. Наиболее высокой температурой (по сравнению с другими исследованными пламенами газообразных смесей) обладает пламя ацетилена (2325 С). Пламена воздушных смесей природного газа также имеют сравнительно высокие температуры (1930 °С). [c.42]

К сожалению, нет никаких экспериментальных сведений по-изменению геометрии заряда, подтверждающих предложенную схему поверхностных реакций, а имеющиеся данные говорят скорее в пользу многопламенной структуры, чем структуры с одиночным пламенем, постулированной в работе [72]. Поэтому была предложена статистическая модель [7], базирующаяся на нескольких типах пламен ) (рис. 33, в). В этой модели приняты следующие предположения 1) прогрев связующего и окислителя осуществляется за счет теплопроводности, 2) связующее и окислитель разлагаются эндотермически, 3) между продуктами разложения в конденсированной фазе протекают экзотермические реакции и 4) газообразные продукты улетучиваются и реагируют в газовой фазе. При низком давлении рассматриваются три вида пламени первичное пламя между продуктами разложения связующего и окислителя, пламя окислителя и конечное диффузионное пламя между продуктами двух других пламен. Эта модель предсказывает зависимость скорости горения от содержания окислителя в ТРТ и от начальной температуры топливного заряда, среднюю температуру поверхности и расстояние до фронта пламени. Модель несколько завышает влияние размера частиц по сравнению с наблюдаемым на опыте. Бекстед усовершенствовал модель, применив ее к двухосновному ТРТ [4], а в следующей работе [5] предположил, что горючее и окислитель имеют разную, а не одинаковую (среднюю) температуру поверхности. Он также перешел от осреднения по [c.70]

В настоящее время пламена получены для широчайшего класса химических систем в самых разнообразных физических условиях. В последующих разделах мы ограничимся конкретными пламенами, в которых топливо, окислитель, разбавитель и всевозможные добавки перемешиваются до поступления в горелку. В основном это быстрогорящие пламена при атмосферном давлении, типичными представителями которых являются водородно-кислородные. Кроме того, мы рассмотрим горение смесей ацетилена с кислородом и окиси углерода с кислородом. Все рассмотрение проводится в предположении ламинарного, а не турбулентного режима горения, причем пламя нас интересует как удобный способ создания высоких температур, при которых могут быть изучены химические реакции. В ходе изложения могут встретиться вопросы, связанные с влиянием различных добавок на газовые пламена. Как правило, такие добавки не изменяют деталей химического механизма и не оказывают влияни5 ца перенос вещества в пламени. [c.210]

Процесс горения водорода в ячейке ионнзацнонно-пламен-ного детектора подвержен влиянию случайных колебаний атмосферного давления, скоростей газовых потоков и других факторов, в результате действия которых пламя может погаснуть. [c.323]

Основные свойства распространяющегося пламени. С практической точки зрения требуется 31нание скорости распространения пламени (или угла наклона пламени в случае газотурбинного двигателя). Обычно на эту скорость оказывают влияние состав смеси (отношение топливо —воздух), уровень турбулентности, начальная температура, давление. Пламя в каналах может распространяться или со скоростью, характерной для открытого пламени, или со скоростью, превышающей скорость звука. Пв1р-вый тип распространения пламени называется дефлаграцией, а второй — детонацией. В последнем случае происходит очень быстрое повышение давления, а такое горение может приводить к значительным разрушениям скорость детонации от кинетических К01нстант не зависит. [c.146]