Уравнение Лотки

Пусть при /<0 реакция отсутствовала, а в момент / = 0 начинается реагирование. Если т —время релаксации реакции, то при 1 < 5 реакция не влияет на потоки тепла и другие макроскопические процессы. Рассмотрим, что происходит при Наличие реакции не изменяет вида общих термодинамических уравнений для потока тепла (6-44) и (6-50). Это происходит вследствие того, что реакция определяется скалярными величинами скоростью реакции и химической активностью, в то время как лоток тепла является вектором. Линейная связь между вектором и скаляром может быть лишь в том случае, если коэффициент пропорциональности является вектором. Таким образом, феноменологический коэффициент, характеризующий связь теплового потока и химической реакции, должен быть вектором. Но, с другой стороны, этот коэффициент должен быть изотропен, поскольку он относится к изотропной среде. Единственный изотропный вектор есть нулевой вектор, чем и объясняется отсутствие непосредственной связи между тепловым потоком и химической реакцией. [c.278]

Это трансцендентное уравнение необходимо решать либо численно, либо графически, составив, например, графики изменения обеих частей уравнения с изменением и и определив точку пересечения кривых. Таким образом, для и можно получить значение и= 1,419. Следовательно, максимальный тепловой лоток через ребро данного веса получается, когда справедливо следующее равенство [c.71]

Результирующий граф механизма всегда содержит циклы, поэтому перед его расчетом циклы необходимо выделить и найти минимальное число разрывов, которое нужно сделать для размыкания графа. Алгоритмы выделения циклов и определения минимального числа разрывов приведены в работе [124, с. 108—112] и реализованы программно. В графе на рис. 22 имеется один цикл, включающий блоки 13, 15—17. Необходимо сделать 1 разрыв, например разорвать лоток между блоками 15 и 16. После этого расчет вычислительного графа в общем случае сводится к решению системы нелинейных уравнений [c.202]

Уравнение расхода через лоток Вентури при измерении уровня промышленными приборами имеет вид [c.17]

В общем случае [18] массовый лоток М вещества, проходящего через мембрану, можно определять ио основному уравнению массопередачи [c.401]

Тепловой лоток, переданный конвекцией в турбулентный подслой, складывается за счет осредненного потока и пульсационного переноса. Запишем уравнения переноса теплоты г и полного [c.48]

В предыдущей главе на примере простых реакций было пока зано, что размер химического реактора в значит ыюй степени зависит от его типа и гидродинамической модели лотока. Переходя теперь к анализу сложных реакций, еще раз отметим разницу между простыми и сложными реакциями для полного опиов ния кинетических характеристик любой простой реа1 цни достаточно располагать только одним уравнением скорости, в то время как для сложной реакции этого недостаточно. [c.163]

Предположим случай, когда частица движется в тангенциальном направлении с постоянной скоростью, а в радиальном направлении -ее движение отвечает условиям справедливости закона Стокса Яе < 1,5), тогда АШг О и = Шр и, таким образом, давление лотока на частицу будет отсутствовать. Сила тяжести очень мала по сравнению с центробежной силой и ею можно пренебречь. Предположим также, -что -и действием поперечной -силы, направленной обратно центробежной, также можно пренебречь. Если далее -предполож ить, что ч-астица имеет сферическую форму и неизменные размеры, а также не меняется форма вращающегося потока и равномерность распределения в нем пыли, то -можно -написать уравнение, исходя из того, что центробежная сила, под действием которой частица движется в радиальном 1направлен-ии, должна быть равна -силе сопротивления среды [уравнение (129)] [c.524]

Наряду с испарителем особую роль играет тройник делителя потока. Эта часть прибора работает надежно только при соблюдении определенных условий. Подлежащий делению газовый поток должен подаваться на вход капилляра вдоль капилляра, а не под прямым углом. Только в этом случае можно избежать изменения сечения около входа в капилляр, которое приводит в соответствии с уравнением Бернулли к неконтролируемому повышению или понижению давления. Участок трубки делителя, в который входит капилляр, должен быть рассверлен по всей высоте до конца капилляра так, чтобы площадь сечения кольцевого зазора между капилляром и трубкой равнялась внутреннему сечению делителя (рис. 12). В этом случае скорость лотока на всех участках одинакова и в делителе не возникает локальных изменений давления. [c.173]

При наличии разветвлений в грубопроводе уравнение неразрыв- ости относится соответственно к - сумме отдельных разветвляющихся лотоков. [c.53]

Для потоков с устойчивым руслом (канал, лоток) существует постоянная однозначная завнсююсть между расходом Q и глубин011 потока Н, выраженная уравнением [c.243]

Электровибрационный питатель представляет собой лоток, под которым расположен вибратор. Производительность элект-ровибропитателя зависит от амплитуды колебаний и угла наклона лотка и определяется по уравнению [c.164]

Б. В. Канторович [60—62] решил одномерную задачу по горению потока топлива (распыленного твердого, жидкого и газообразного). Основными уравнениями, описывающими процесс горения лотока топлива, выбраны [c.123]

Теория систем с циркуляционным контуром изложена в fJI. 9]. Решение основывается на представлениях о рабочей и равновесной линиях, которые наносятся на общий график на стороне холодного лотока используются координаты /ц, tx, на стороне горячего потока U, tn. и, наконец, для общей характеристики системы tr, В результате получаются следующие уравнения [c.32]

Твердый материал или жидкость может поступать в приемную камеру струйного аппарата без примеси газа или в смеси с воздухом или газом. Если в качестве инжектируемой среды в приемную камеру струйного аппарата поступает твердый материал или жидкость без примеси газа, а также в тех случаях, когда инжектируемой средой является смесь газа с твердым телом или жидкостью, но степень сжатия, создаваемая аппаратом, мала (рс/рв < 1,2 - 1,4), для расчета таких разнофазных струйных аппаратов принципиально применимы расчетные уравнения, относящиеся к расчету газоструйных инжекторов с большой степенью расширения рабочего потока и малой степенью сжатия инжектируемого лотока (см. гл. 4), так как эти уравнения получены для несжимаемой среды. При этом предполагается, что в движущемся потоке, состоящем из газа и твердого тела или жидкости, твердая или жидкая фаза равномерно распределена в объеме газовой фазы и скорости твердой (жидкой) и газовой фаз одинаковы по сечению. [c.204]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология