ГЕОМЕТРИЯ ЗЕРНИСТОГО СЛОЯ

Геометрия зернистого слоя [c.5]

ГЕОМЕТРИЯ ЗЕРНИСТОГО СЛОЯ [c.5]

Геометрия зернистого слоя вблизи стенок аппарата. Из многочисленных исследований укладок вблизи плоской стенки следует, что е у стенки в 1,3—1,6 раза больше, чем в средней части аппарата, поэтому геометрия поля скоростей и концентрационных полей в пристеночных участках может существенно отличаться от таковых в объеме аппарата. По этой причине результаты возможных лабораторных экспериментов в трубах, диаметр которых соизмерим с диаметром зерен, переносить на аппараты большого диаметра можно только крайне осторожно. Площадь пристеночных участков растет пропорционально диаметру аппарата, а его общая площадь пропорциональна квадрату диаметра, следовательно, влияние стенки может быть уменьшено увеличением отношения диаметр аппарата/диаметр зерна. Количественные соотношения, характеризующие влияние пристеночного эффекта на вид выходной кривой и распределение вещества по слою в динамическом опыте, весьма сложны и, к сожалению, все еще недостаточно изучены. Тем не менее расчет и опыт показывают, что если диаметр аппарата в 30—50 раз больше диаметра зерна, то влияние пристеночного эффекта на динамику сорбционного опыта можно не принимать во внимание. [c.61]

П. Процесс теплоотдачи от шара в слое к газовому потоку — внешняя задача теплообмена. В отличие от обтекания одиночных тел в данном случае на формирование пограничного слоя влияют соседние шары. Они разбивают пространство вокруг шара на" отдельные зоны, дробят поток на струи, создают вихревые зоны в кормовых областях. Чем плотнее укладка шаров, тем больше число контактов каждого шара с соседними и тем сильнее выражено влияние последних, приводящие к уменьшению средней толщины пограничных слоев. Следовательно, порозность влияет не только на скорости газа в слое, но и на толщину пограничных слоев, образующихся на поверхности шаров. Поэтому эквивалентный диаметр для зернистого слоя э = 4е/а может служить геометрическим масштабом процесса теплоотдачи шаров в слое и характеризовать среднюю толщину пограничных слоев. В данном случае использования э при больших Кеэ не связано с рассмотрением течения газа в слое как внутренней задачи движения по ряду криволинейных каналов, а означает только, что определяющий размер для зернистого слоя не равен размеру его элементов, а зависит от геометрии свободных зон между ними. [c.151]

Гидродинамика потока. Характерные черты гидродинамики потока в зернистом слое непосредственно связаны с его геометрией. В этой книге будем рассматривать только особенности течения жидкости или газа через зернистый слой, которые непосредственно влияют на процессы переноса вещества и тепла. При умеренных [c.214]

В то же время феноменологические представления о зернистом слое сорбента, как о квазиоднородной среде, и возможность распространения на нее феноменологических уравнений, базирующихся на законах усреднения в столь сложной с точки зрения геометрии и гидродинамики гетерогенной системы, как зернистый слой, требуют более детального обсуждения допустимости перечисленных приближений. Без такой детализации невозможно построение и феноменологических моделей, учитывающих химическое взаимодействие диффундирующих частиц. [c.52]

Гидродинамическое сопротивление. Изучению гидравлического сопротивления зернистого слоя при протекании через него потока жидкости или газа посвящено большое число работ. Предложено много формул, связывающих геометрию зернистого материала и его гидравлическое сопротивление. Их обзор и критическое сопоставление между собой можно найти во многих монографиях 122, 57]. [c.64]

Как указывалось выше, другим фактором, влияющим на движущую силу, является потеря давления при течении раствора в пучке полых волокон. Теоретически описать поток в межволоконном пространстве весьма сложно из-за особенностей геометрии системы, а формулы, рекомендуемые для расчета потерь давления в пористых средах и зернистых слоях, удовлетворительных результатов не дают. Наиболее надежны корреляции, основанные на экспериментальном изучении гидродинамического сопротивления при течении в пучке полых волокон и последующей обработке опытных данных по известной формуле (7.210). При этом коэффициент сопротивления искали в виде зависимости [c.232]

Гидродинамика потока. Характерные черты гидродинамики потока в зернистом слое непосредственно связаны с его геометрией. [c.214]

В связи с этим был выполнен теоретический расчет движения несжимаемой жидкости в зернистом слое со скачкообразным изменением проницаемости и проведен специальный эксперимент для нровер-ки результатов расчета. Расчет осуш,ествлялся на основе системы уравнений движения, учитывающей порождаемое геометрией зернистого слоя явление переноса импульса на молярном уровне. В декартовых координатах для случая стационарного течения указанная система может быть записана так [c.82]

Монография посвящена описанию принципов работы и устройства аппаратов с неподвижным и псевдо-ожижеыным зернистым слоем. Рассмотрены геометрия зернистого слоя, аэродинамика и внутренняя гидродинамика неподвижного, псевдоожиженного и плотного движущегося слоев. Изложены вопросы тепло- и массо-обмена в этих слоях и протекающие в них типовые процессы (адсорбция, ионный обмен, гетерогенный катализ, осушка, обжиг, восстановление, окисление, дегидратация и др.). Книга снабжена исчерпывающей библиографией. [c.2]

Фиксированные размеры параметров, определяющих геометрию устройства, в расчете следующие = 6, Яз = 1 Яг = 5 Яц = 0,2, т. е. ширина коллектора I в 5 раз меньше, а коллектора II в 5 раз больше ширины рабочей зоны (слоя катализатора). Изображенные на рис. 2 ЛИППИ тока и изобары свидетельствуют о значительной неоднородности скоростной структуры потока в слое прп факторе сопротивления Res = 50. Об этом же свидетельствуют и профили нормальной составляющей скоростп в различных сечениях зернистого слоя (рис. 3). Но мере протекания потока [c.74]

В связи с разработкой крупнотоннажных каталитических реакторов с неподвпншыми слоями катализатора возникает необходимость более детального рассмотрения влияния стенки на формирование их структуры. Исследования нористости зернистого слоя у стенки проводились многими авторами, например [11, в результате было установлено, что ее влияние распространяется на глубину порядка 3 -н 4 диаметров частиц катализатора. Пористость в этой зоне всегда увеличена по сравнению со средней пористостью всего слоя. Это связано с изменением геометрии укладки зерен вблизи стенки. Кроме того, результаты работы [21 наводят на мысль о том, что пристеночный эффект во многих случаях проявляется в повышении пористости насыпного слоя не только в области, непосредственно примыкаюш ей к стенке, но п на значительном удалении от стенки (до нескольких десятков диаметров зерна). [c.94]

Подробнее о геометрии и сопротивлении зернистых слоев и слоев из тел нерегулярной формы см. работу М. Э. Аэрова и О. М. Тодеса [38]. [c.378]

Застойные зоны возникают, если конфшурация реакционного пространства такова, что не обеспечивается одинаковая доступность всех его частей. На рис. 2.55 показаны застойные зоны (они заштрихованы), обусловленные геометрией аппарата (а, б) и образующиеся в зернистом слое (в). В них реагирующая смесь задерживается, обмен веществом (и теплом) с основным объемом ограничен, превращение в этих зонах протекает в иных условиях. Это может сказываться на общем превращении и даже создавать аварийные ситуации. Известны случаи, когда в процессе жидкофазного каталитического окисления в застойной зоне, как на рис. 2.55,а, скапливался каталитический комплекс. Создавалась кислая окислительная среда, протекала химическая коррозия стенки реактора, происходил разрыв стенки с серьезными аварийными последствиями. [c.128]

Р. И. Аюкаев. К сожалению, в обсуждаемых нами работах не затрагивается эффект граничного слоя — изменение геометрии упаковки корпускул пористых тел вблизи его поверхности. Вместе с тем многочисленными исследованиями установлено искажение структуры зернистого слоя [c.72]

Наиболее показательной характеристикой струи в зернистом слое является зона циркулящ1и материала вокруг нее. В пределах этой зоны происходит активное перемешивание частиц слоя, значительно возрастает теплообмен [55, 66, 67, 79, 87]. Моделирование слоя путем рационального расположения струй с сопровождающими их областями циркуляции обеспечивает активное перемешивание в прирешеточной зоне аппарата и позволяет исключить нежелательные застойные зоны. Показано [71, 73], что геометрия зоны активной циркуляции материала в окрестности струи описывается изотахой Uy = U вертикальной составляющей скорости газа в слое. Величина U зависит от физических свойств частиц и ожижающего газа. В качестве первого приближения можно принять U = 0,217в (где i/в-скорость витания частиц). [c.111]

Угол 0 и коэффш иенты струи С и С определяют границы растечки газа в слое зернистого материала при истечении его соответственно из плоской щели или из круглого сопла. Параметры 0в, Св и Св определяют, в свою очередь, границы газового факела (геометрию каверны). Взаимосвязь между параметрами С и Св, С и С , 0 и 0в находим из анализа выражений (2.28). В результате для неограниченной круглой струи, полуограниченной струи и плоской струи получим соответственно [c.64]