Поток газа ламинарный

При определении оптимального времени контакта и условий закалки очень важно установить, где образуется ацетилен — в зоне горения или за пламенем. Этот вопрос важен с технологической точки зрения, так как определяет время реакции, зависящее в этом случае не только от времени контакта (о бъем реактора расход), но и от формы и размеров пламени. Определение зоны, в которой происходит конверсия в ацетилен, определяет конструкционные характеристики горелки, гидродинамические характеристики потока газов (ламинарный или турбулентный), место ввода охлаждающей воды для замораживания равновесия и т. д. [c.112]

Теплообменники. Такие аппараты, как теплообменники типа труба в трубе , можно адекватно описать при помощи математической модели с распределенными параметрами в случае, если участвующие в обмене тепла потоки представляют собой конденсирующиеся пары или сильно турбулизованные газы или жидкости. Однако при нагревании или охлаждении потоков в ламинарном или переходном режимах полностью удовлетворительной модели пока не существует. Еще большее внимание следует уделить изучению моделей потоков перемешивающихся фаз (например, смеси газов и жидкостей), чтобы получить подходящие модели для анализа динамики процесса. [c.181]

В нашем случае Яе 0,3, т. е. поток газа ламинарный. За неимением точных значений приняты две крайние величины О = [c.76]

Коэффициент теплоотдачи а соответствует количеству тепла, которое передается на 1 поверхности нагрева за I час при разности температур в 1° и зависит от характера потока газа (ламинарного или турбулентного), скорости его движения, расположения и формы поверхности нагрева и физических свойств протекающей среды. Коэффициент теплоотдачи конвекцией больше при турбулентном движении и больших скоростях потока газа, так как при этом в единицу времени большее количество частиц газа будет соприкасаться с нагреваемой поверхностью. Аналогично коэффициент теплоотдачи увеличивается при шероховатой поверхности и форме ее, способствующей завихрению потока газа. [c.68]

Основными характеристиками пламени являются его температура и состав. Чаще всего применяют горючие смеси, предварительно смешанные с окислителем, например кислородом воздуха, горящие в ламинарном режиме. В этом случае фронт пламени поддерживается над срезом горелки быстрым потоком газа. Фронт пламени — это зона, в которой бурно протекают химические реакции. Ламинарное пламя имеет сложную структуру и состоит из нескольких зон. Во внутренней зоне происходят первичные реакции сгорания горючей смеси с образованием различных радикалов (молекул), например С , Сз, ОН, СН и др. Верхняя часть этой зоны имеет вид ярко светящегося конуса. В реагирующих газах нет термодинамического равновесия. Аналитическое значение имеет внешний конус пламени, где происходят реакции полного сгорания образующихся во внутреннем конусе радикалов в кислороде воздуха, диффундирующего из окружающей атмосферы. Этот конус слабо окрашен и практически не имеет собственного фона в видимой области спектра. [c.11]

Значение п определяет характер потока газа, который в свою очередь зависит от формы сужения. В случае диафрагмы получается турбулентный поток, для которого п равно 2. При капиллярном сужении поток газа ламинарный, и для него п равно — 1. [c.25]

На рис. 30.20 приведена принципиальная схема пламенного спектрофотометра. Одной из основных частей пламенного фотометра или спектрофотометра являются распылители и горелки. В пламенной фотометрии применяют горелки двух типов нераспыляющие (ламинарные) и распыляющие (турбулентные). Нераспыляющие горелки имеют внешнюю распылительную систему. Образуемые в ней аэрозоли вместе с газом-окислителем подаются в конденсационную камеру — смеситель, где смешиваются с горючим газом и затем попадают в пламя горелки. В комбинированных горелках-распылителях окислителя применяют кислород. Для стабилизации режима горения таких горелок необходимо увеличивать скорость истечения газов из сопла горелки, что делает поток газов турбулентным. В горелках такого типа анализируемый раствор втягивается газом-окислителем в капилляр и затем распыляется в реакционную зону пламени. Существенной частью нераспыляющих горелок являются их наконечники с тонкой защитной сеткой или щелевые, обеспечивающие равномерное горение пламени без проскока его в корпус горелки. [c.695]

На практике это условие выполняется в случае турбулентного потока любого из газов, так как для них значение Рг близко к 1. Для жидкостей аналогия Рейнольдса действительна только в исключительных случаях (когда поток турбулентен и значение Рг близко к 1). Для ламинарных потоков газов и жидкостей аналогия Рейнольдса недействительна. [c.97]

Реактор радиального нейтрализатора с 2-образным движением газов представляет собой три коаксиальные трубы (рис. 1). Стенки внутренней и кольцевой труб перфорированы, конец внутренней трубы заглушен. Таким образом, весь поступающий поток газа фильтруется через зернистый слой катализатора, попадает в кольцевой зазор с заглушенным передним торцом и выбрасывается в атмосферу через кольцевое отверстие в конце камеры. Приведем методику расчета аэродинамики аппарата в предположении, что течение в коллекторах является ламинарным. [c.81]

Из соотношения (IV. 99) видно, что в отличие от объемного вязкого потока [уравнение Гагена — Пуазейля (IV. 94)] объемный кнудсеновский поток пропорционален радиусу капилляра в первой степени (вязкий поток I г ), не зависит от вязкости газа (вязкий поток I 1/л). обратно пропорционален давлению газа (вязкий поток не зависит от давления газа). Кнудсеновский поток более чем на порядок интенсивнее, чем если бы при одинаковых градиентах давления этот поток был вязким. Однако в капиллярах очень малого диаметра не может образоваться вязкий (аэродинамический) поток ни ламинарного, ни турбулентного характера. Под действием разности давлений газ ие может течь сплошными потоками, он перемещается только в результате теплового движения молекул. [c.236]

Если поток неньютоновский (ламинарный), то это означает, что имеются неупругие процессы, которые превращают энергию движущихся пластин в тепловую энергию. Это в свою очередь приведет к тому, что внутри газа возникнут градиенты плотности и температуры. Во всех случаях такие градиенты существуют и происходит переход тепла возле стенок, но для малых скоростей такие градиенты обычно малы. [c.156]

Когда пленка продукта реакции плотная и число пор в ней невелико, сопротивление переносу газообразного реагента на этом этапе значительно выше сопротивления диффузии в ламинарной пленке около зерна. В таких случаях сопротивление газовой пленки можно не учитывать. Необходимо также указать, что сопротивление диффузии через пленку продукта и сопротивление химической реакции не зависят от скорости основного потока газа. [c.268]

Анализ гидравлического сопротивления при движении ламинарного потока газа в сухой насадке приводит к соотношению между гидравлическим уклоном и скоростью потока газа, аналогичному уравнению Козени для пористых и зернистых сред [10] [c.407]

Опыты показывают, что в определенных условиях может произойти самовоспламенение горючей смеси. Когда поток газов течет ламинарно, то конус пламени, возникающий над отверстием трубы, образует вокруг нее небольшое пространство с прямым фронтом [c.87]

В случае очень быстрых реакций, когда определяющим этапом процесса является перенос массы в ламинарном потоке газа, для получения приближенного значения <5 реактор необходимо разделить на множество секций, в пределах которых можно было бы считать ТУ д постоянной величиной (средней от значений, соответствующих входу и выходу из секции). [c.149]

Конвективное ламинарное движение парогазовой смеси можно описать законом Дарси для газов. При этом массовая плотность потока газа через образец относится к среднему давлению (если оно достаточно велико) [c.143]

Вычисление потерь давления для двух фазного течения сильно усложняется существованием большого разнообразия возмож ных видов течения. Для пузырькового тече ПИЯ в первом приближении влияние пу зырьков весьма приближенно эквивалентно увеличению вязкости жидкости. Для коль цевого течения положение намного сложнее, так как течение жидкости нли газа может быть либо ламинарным, либо турбулент ным. При этом возможно существование четырех режимов двухфазного кольцевого течения с жидкой пленкой, а именно тече ние обеих фаз турбулентно течение обеих фаз ламинарно течение газа турбулентно, течение жидкости ламинарно течение жид кости турбулентно, течение газа ламинарно. Кроме того, в поток газа может поступать либо больше, либо меньше мелких капель, и это оказывает влияние на обмен колп чеством движения по мере того, как капли попадают в поток газа или покидают его, влияя, таким образом, на градиент давле пня. [c.100]

Закономерности движения твердых частиц в потоке газа обычно рассматриваются на примере одиночной шарообразной частицы. На практике наблюдаются три-режима обтекания шарообразной частицы. Ламинарный режим (Re = 1- -2-Ю- ) характеризуется линейной зависимостью коэффициента сопротивления Л от критерия Рейнольдса [c.177]

Для различных горючих газовых смесей должны использоваться специально сконструированные горелки. При подаче смеси газов фронт пламени поддерживается над соплом горелки за счет быстрого протока газа через сопло. Фактически скорость протока газа обычно в 2—3 раза превышает скорость распространения пламени. Наиболее распространены в практике атомно-абсорбционного анализа щелевые горелки, позволяющие получать тонкие плоские пламена с большой длиной поглощающего слоя (рис. 3.38). Горелка состоит из двух идентичных заготовок из подходящего сплава. При совмещении этих заготовок в верхней части образуется прямоугольная щель длиной до 12 см, шириной менее 1 мм и высотой около 1 см, обеспечивающая ламинарный поток газа. Обе части горелки стягиваются винтами. Горелку можно поворачивать относительно оси, меняя тем самым длину поглощающего слоя. [c.150]

С физической точки зрения теплоотдача конвекцией представляет двустадийный процесс, поскольку характер движения газа у поверхности нагрева и в отдалении от нее принципиально различен. Как известно, движение у поверхности в пограничном слое толщиной б носит всегда ламинарный характер, тогда как в отдалении оно может быть ламинарным, но чаще всего турбулентным. Перенос тепла ъ пограничном ламинарном слое сводится к молекулярному диффузионному процессу — теплопроводности (к), тогда как в потоке, движущемся турбулентно, носит характер молярной тепловой диффузии, который, однако, тоже возможно характеризовать некоторым эквивалентным коэффициентом теплопроводности Х3. Если весь поток движется ламинарно, то— =1 и поэтому весь процесс теплообмена сводится [c.356]

В ламинарном пламени нераспыляющей горелки различают три основные зоны внутренний и внешний конусы и тонкую высокотемпературную зону. Поверхность внутреннего конуса пламени определяется положением фронта горения газовой смеси. Для стабилизации пламени в пространстве необходимо, чтобы скорость истечения потока газов из сопла горелки и скорость распространения фронта горения газовой смесн были примерно одинаковыми. Скорость распространения фронта горения для обычно применяемых в пламенной фотометрии смесей горючих газов с воздухом составляет 0,2—0,4 м/с, а с кислородом — на порядок выше. Поэтому для обеспечения стабильного режима горения необходимо выбирать и соответствующую скорость истечения горючей смеси из сопла горелки. [c.696]

Теоретическое уравнение для можно получить интегрированием дифференциальных уравнений диффузии при некоторых допущениях о распределении скоростей в потоке газа и о концентрации газа на границе раздела фаз. При ламинарном движении получено [2] [c.355]

Высота диффузионного пламени зависит от многих причин и прежде всего от скорости движения горючих паров и газов. Когда скорость движения потока горючих газов ниже критической, т. е. находится в ламинарной области, высота пламени прямо пропорциональна скорости потока (р пс. 15, схемы /, 2, 3). Однако такое пламя образуется только при очень малой площади горения и малых поперечных сечениях потока газов. Это бывает у таких очагов горения, как газовая горелка, свеча и другие. Например, средняя скорость вступления воздуха в пламя свечи не превышает величины 0,5 м сек, что соответствует значениям критерия Рейнольдса 200—300. Эти величины значительно меньше критических [c.56]

В этой главе сначала выводится уравнение, описывающее статистические свойства распыленного топлива ( 2), затем в 3 это уравнение применяется в случае очень упрощенной модели ракетной камеры сгорания для оценки полноты сгорания. Этот пример, так же как и другие, рассмотренные в работе Шапиро и Эриксона Р], показывает, что некоторые существенные результаты могут быть получены без учета влияния частиц на газ (см. выше (в)). Однако, поскольку в большинстве задач о горении распыленного топлива взаимодействие частиц и газа является существенным, далее в 4 приводятся уравнения сохранения для установившегося потока газа, содержащего в малой концентрации распыленные частицы. В 6 получены решения этих уравнений в случае более точной модели ракетной камеры сгорания. В 7 эти уравнения используются для определения скорости гетерогенного ламинарного горения распыленного топлива. Влияние горящих частиц на поток газа теоретически было изучено [c.330]

Прй больших частотах колебаний картина резко изменяется. Процессы в пограничном слое становятся существенно нестационарными, нестационарной становится вследствие этого и теплоотдача. Теоретический анализ этого явления, как, впрочем, и экспериментальное его изучение представляют огромные трудности. Сравнительно недавно Лайтхиллом было получено приближенное теоретическое решение подобной задачи для ламинарного обтекания бесконечно длинной проволоки, обдуваемой потоком газа, направленного нормально к ней, скорость течения которого имеет малую синусоидальную составляющую ). Полученный им результат сводится вкратце к следующему если частота колебаний весьма велика, то независимо от этой частоты фаза возмущения теплоотдачи начинает отставать от фазы возмущения [c.420]

Пленки жидкости и поток газа (пара) в кожухотрубчатых П. а. могут двигаться в противоположном (противоток, рис. 2,а) и одном (прямоток, рис. 2, б, в, г) направлении. Гидродинамич. взаимод. фаз слабое, когда толщина и скорость течения пленки не зависят от скорости движения второй фазы (рис. 2, о, б) сильное взаимод. обычно сопровождается образоваиием и уносом капель газовым потоком (рис. 2, в, г). В пределах каждой фазы течение м. б. ламинарным или турбулентным. [c.575]

В следующих параграфах будут рассмотрены основные вопросы высокоскоростных потоков газа, такие, как различие между статическими и общими состояниями и измерение параметров состояния. Сведения по температуре восстановления, которую принимают ненагретая плоская пластина и цилиндр в высокоскоростном потоке газа, будут представлены, так же как и зависимости, которые позволяют вычислять перенос тепла для плоской пластины в потоке с одинаковой скоростью для ламинарных и турбулентных пограничных слоев с точностью, достаточной для проектных целей. [c.328]

Рис. 10-7. Кривые распределения температуры в ламинарном пограничном слое на нагреваемой или охлаждаемой плите при высоких скоро-потоком газа начинается движения газа,

Рассмотрим ламинарный поток газа, параллельный стенке, с градиентом скорости и температуры, перпендикулярным стенке (рис. 10-9). Молекулы движутся вперед и назад через произвольную плоскость аа, параллельную стенке. В течение интервала времени йх молекулы с составляющими скоростями VI, перпендикулярными плоскости аа, пройдут эту плоскость, когда они находятся на расстоянии 1) йх от плоскости. Число молекул в единице объема равно п. Средняя составляющая скорости по направлению плоскости аа всех молекул будет некоторой частью средней молекулярной скорости. Поэтому все молекулы в объеме йх пройдут через единицу площади [c.340]

Рассчитайте распределение статической и полной температур в газе через канал, создаваемый двумя параллельными стенками. Примите, что поток постоянный, ламинарный и полностью развит, а стенки изолированы. [c.384]

В обогревательных каналах поток газов ламинарно-турбулентный, поэтому смешение дополнительно введенной углекислоты с основной массой газа не всегда полное, необходимо достоверность полученных анализов проверять по формуле (2). Для оценки реци1рнуляции должны приниматься лишь те анализы, по которым количество продуктов горения в отопительном канале [c.424]

Влияние Ке на Ре зависит от режима течения потока. При ламинарном режиме V не зависит от Ке, и поле концентраций в слое эпределяется величиной Рем. Если при таком режиме графически представлены зависимости Ре от Рем, то должна получаться единая корреляционная кривая для газов и жидкостей. Для режима развитой турбулентн ости и не я,вля1ется функцией Ке, поэтому для зависимости Ре от Ре также должна существовать единая корреляционная кривая. [c.193]

Омывание зерен насадки ( вихревая диффузия). Движение потока гааа через колонку с насадкой происходит так, что зерна насадки хотя бы частично омываются этим потоком и даже при медленном ламинарном движении это при-пэдит к завихрениям потока газа вокруг зерен насадки, что также ведет к размыванию полосы. Поток движется около зерна диаметром в течение времени, [c.581]

Адиабатические процессы происходят без отвода (или подвода) тепла из слоя катализатора при ламинарном потоке газа, текущего по принципу идеального вытеснения. В результате температура по высоте слбя изменяется по уравнению адиабаты пропорционально тепловому эффекту реакции концентрации основного исходного реагента в газовой смеси и степени его превращения х. Уравнение адиабаты в зависимости от известных параметров процесса и задачи расчета выражается различно [2, 3, П —13, 32, 39, 73]. [c.49]

В теплообменных аппаратах разборной конструкции внутренние трубы в ряде случаев с наружной поверхности выполняются с оребрением, позволяющим в 4 —5 раз увеличить их поверхность теплообмена. Оребре-ние внутренних труб используют, как правило, в тех случаях, когда со стороны одной из теплообменивающихся сред трудно обеспечить высокий коэффициент теплоотдачи (движется газ, вязкая жидкость, поток имеет ламинарный характер и т.п.). В этом случае оребрение поверхности со сто- [c.576]

При интенсивном повторном увлечении частиц около стенки образуется густое облако, и результирующий перенос частиц диффузией будет отрицательным. При низком коэффициенте диффузии поток газа — почти ламинарный, а к. п. д. не является экспоненциальной величиной. При больших коэффициентах диффузии к. п. д. представляет собой экспоненциально зависимую величину, но при этом показатель отличается от показателя в уравнении Дойча. [c.462]

Теперь можно уста[ювить размеры матрицы, удовлетворяя всем изложенным выше требованиям. В соответствии с начальными ус ювия,мп длина к анала в направлении движения газа низкого давления равна 2,16 фут (0,66 м), а длина каждого хода на стороне воздуха высокого давления равна 2,4 2 = 1,2 фут (0,36 м). Пользуясь этими данн1>1ми и только что определенным полным объемом матртн) , находим ширину матрищз в нанравлении, перпендикулярном направлениям движения обоих потоков газа 1,062 (2,16-1,2) === 0,41 фут (0,125 ж). Теперь остается проверить допущения, принятые в начале расчета. Число Рейнольдса для потока воздуха высокого давления равно 1100, а для потока газа низкого давления — 1000 следовательно, первоначальные предположения о ламинарном характере течения обоих теплоносителей оказываются справедливыми. Значения параметра x dG равны для потоков высокого и низкого давлений соответственно 84,5 и 85, что подтверждает правильность исходных предпосылок, использованных для определения коэффициента теплоотдачи. Эффективности ребер, равны примерно 93 и 89% для потоков газа высокого и низкого давлений. И в этом случае очевидно, что начальные упрощающие допущения внесли относительно небольшую ошибку. [c.196]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология