Ограниченные струи

Ограниченные струи исследованы также достаточно подробно [3,4, 19, 28, 30, 134]. Результаты некоторых из этих исследований, проведенных на моделях аппаратов, при наличии в них сопротивления, рассредоточенного по сечению (зернистых слоев), будут рассмотрены ниже. [c.53]

В пустом аппарате наблюдается уменьшение неравномерности распределения скоростей по мере удаления от входного отверстия. При этом, если в сечении Sj 15,6 профиль скорости еще имеет точку перегиба аналогично профилю скорости свободной струи, то в более удаленных сечениях точка перегиба уже отсутствует, площади поперечного сечения ограниченной струи возрастают по сравнению с соответствующими площадями сечения свободной струи, а коэффициенты неравномерности Ms и N , уменьшаются. [c.269]

Движение газов в свободном реакционном пространстве печи осуществляется в виде отдельных потоков или струй. В зависимости от условий движения различают следующие виды струи свободную затопленную свободную незатопленную, несвободную или ограниченную струю, образующуюся из нескольких отдельных струй. [c.30]

Распределение скоростей в ограниченной струе. [c.320]

Угол раскрытия ограниченной струи до критического сечения составляет 10—14°, т. е. является промежуточным между углами раскрытия для свободной струи и для ядра постоянной массы. [c.92]

Таким образом, в ограниченной струе в связи с превращением части кинетической энергии в потенциальную значительно меньшая доля энергии расходуется на вовлечение в движение окружающей атмосферы. [c.94]

Если ядро постоянной массы между двумя сечениями ограниченной струи, расположенными на расстоянии I, имеет среднее сечение радиуса Я, площади Р и характеризуется средней скоростью т, то изменение количества движения между двумя этими сечениями, т. е. затрату энергии на этом участке, можно описать уравнением [c.102]

Расход потока в проточной зоне (1 пр) ограниченной струи существенно отличается от расхода свободной струи (Уев)- На [c.102]

Рис. 54. Относительный расход потока проточной зоны ограниченной стру.и

Опыты (рис. 55) показывают, что по дальнобойности при одинаковых начальных условиях ограниченная струя, в конечном итоге, уступает как настильной, так и свободной струям, что в основном определяется быстротой падения относительной скорости /—)на участке после отхода спутной ветви циркуляционно- [c.104]

До критического сечения ( — =12,7) ограниченная струя по [c.104]

ПЕРЕМЕШИВАНИЕ ОГРАНИЧЕННЫХ СТРУЙ [c.108]

Процесс перемещивания ограниченных струй протекает более интенсивно, чем перемешивание свободных струй. Условия перемешивания ограниченных струй существенно зависят от поперечных размеров ограниченного пространства, причем чем меньше это поперечное сечение, тем более интенсивно совершается процесс перемешивания, так как в этом случае перемешивающиеся потоки в меньшей степени обедняются за счет циркуляции среды, заполняющей ограниченное пространство. [c.108]

Перемешивание ограниченных струй [c.111]

Присутствие в факеле горящего пылевидного топлива не вносит существенных изменений в аэродинамику гомогенной ограниченной струи. Для иллюстрации этого на рис. 136 приведено [c.242]

Для дуговых плазмотронов характерна высокая пространственно-временная стабильность плазменной струи и ее физических параметров (распределения температуры, электронной концентрации и др.). Диаметр плазменного шнура ограничен струей холодного газа и пинч-эффектом, вследствие чего увеличение силы тока не приводит к значимому расширению поперечного сечения шнура это создает возможность эффективно регулировать температуру плазмы путем вариации силы тока. При изменении силы тока от единиц до десятков [c.367]

На рис. 6.12, б приведена зависимость характеристики турбулентной ограниченной струи от параметра Dyd. Значение [ й> / ] ах характеризует максимум уровня турбулентности на оси ограниченной изотермической струи, где — скорость на оси, [c.501]

Рис. 1.4. Истечение осесимметричной полу ограниченной струи в неподвижный слой частиц алюмосиликата и струйный пробой слоя

В зависимости от того, в каком объеме распространяется струя, она может быть свободной и несвободной (ограниченной). Свободная струя истекает в пространство, не имеющее границ, способных помешать истечению ограниченная струя, напротив, распространяется в определенном объеме и может взаимодействовать с элементами ограничивающей поверхности. [c.319]

Для техники наиболее важны закономерности незатопленных ограниченных струй, однако целесообразно предварительно рассмотреть гидродинамические характеристики наиболее изученной простейшей круглой затопленной струи. [c.319]

Попов В. П., Исследование характеристик турбулентности ограниченной струи, сб. Тепло- и массообмен тел с окружающей газовой средой ,. Минск, 1965, стр. 160—167. [c.123]

Рассмотрим опытные данные, полученные в эксперименте с полу ограниченной струей. Можно полагать, что течение лленки прн этом происходит не только под действием силы тяжести, но и под действием начального, импульса, полученного при истечении из сопла. В связи с этим опытные данные первоначально описывались завислыость.ч). Nu=f(ReL, Рг). где Nu=a// X ReL = гi)o /v Рг=оа2(,/( г) шо —среднерасходная скорость истечения из плоского сопла физические свойства воды выбирались ио температуре Г . [c.208]

Ограниченные струи. Значительная часть работ последнего времени, посвященных сгоранию струи топлива в ограниченном объеме, проведена Трингом с его сотрудниками. Например, на рис. 38 показаны опубликованные результаты [3], полученные в печи квадратного сечения 2 X 2 jn и длиной 6,5 м, в которой сжигали 190 кг мазута в час. Факел I был получен при расходе 118 кг ч сжатого воздуха для распыливания и транспорта топлива, суммарный избыток воздуха при этом равен 30% факел II — при расходе 63 кг ч водяного пара без избытка воздуха. На рис. 38 показаны также кривые для равноценной холодной струи, но подсос воздуха в печь обусловливал различия окончательных величин на участках, где кривые для сгорания и соответствующей холодной струи становятся сравнительно пологими. Основываясь на температуре струи для системы сгорания, остальные различия в форме кривых можно объяснить следующим образом. Поступающая струя ведет себя как свободная струя при фактической температуре на входе в печь, и, следовательно, кривая поднимается круче, чем следует из расчета для эквивалентной горячей струи согласно уравнениям, обычно применяемым для опытов на моделях. Однако, как только начинается рециркуляция, что в показанных на рис. 38 опытах достигалось при < i, [c.332]

На основании кривой, построенной по данным для ограниченной струи, Тринг и Ньюбай предложили для струи в камере сгорания большого объема с ограниченной подачей воздуха другую форму ранее выведенного уравнения свободной струи, а именно [c.333]

Двигаясь по ограниченному пространству, ядро постоянной массы приводит в движение окружающую атмосферу, которая движется по самостоятельным замкнутым контурам. Между ядром постоянной массы и движущейся атмосферой совершается материальный обмен, но это не меняет гидродинамическую картину движения газов. Для свободной струи скорости среды вне струи равны нулю, для ограниченной струи скорости среды вне струи могут быть эпачительны по величине и иметь различное направление. В случае свободной струи по ходу ее присоединенная масса возрастает, в случае же ограниченной струи расход спутной ветви прилегающего циркуляционного потока изменяется в различных сечениях по длине струи. Этот расход вначале увеличивается, а после критического сечения уменьшается. [c.87]

Для случая 0 = 0,031 лг, р = 0,13 к.Г-сек 1м ш)о= 12,27 м1сек и а = 0,07, подставляя соответствующие значения в уравнение (87), найдем следующее распределение энергии по длине ограниченной струи, поступающей с начальной скоростью = = 12,27 м1сек (табл. 1). [c.97]

Величина потерь унергии на турбулентное трение по длине ограниченной струи не зависит от высоты камеры (в изученных случаях), но работа противодавления возрастает при уменьшении высоты камеры. Так, при Я=100 мм работа противодавления составляет 5—8%, а потеря на турбулентное трение 95— 92°/о от изменения кинетической энергии. Для камеры, где Н — = 75 мм, работа и потеря соответственно составляют 12 и 88%. так как абсолютное значение работы противодавления возрастает. Количество движения ядра постоянной массы по длине ка-меры меньшей высоты уменьшается быстрее, чем объясняется увеличение абсолютного значения работы противодавления. [c.103]

С. Гоберис. О некоторых свойствах ограниченной струи . Московский институт стали, 1952. [c.563]

Были также экспериментально изучены параметры кольцевой ограниченной струи в камере смешения при m = 8 10 12,3 18—25. Анализ распределения относительного статического давления в аппарате показал, что на на- (р, чальном участке камеры смешения давление не подчиняется гидростатическому закону. Выравнивание эпюры давлений по поперечному сечению начинается на расстоянии (5-ч-б) г и заканчивается в конце камеры смешения ( % lOdr). Выравнивание эпюры скоростей происходит на расстоянии (5-5-10) dr. [c.45]

Рис. 3. Затухание максимальной концентрации ограниченных струй природного газа, вытекающих из сопла диаметром 5,00 мм, в смесителе (ш, = 48 м1сек 1)см = 24. иж) при переменных значениях средней концентрации С и из сопла диаметром 9,7 мм (ш, — 8,6 м/сек, > = 43,5 мм) при значении средней концен-

Дальнобойность ограниченной струи после отхода спутной ветви шркуляционного движения ( = 12,7) несколько меньше дальнобойности свободной струи. [c.100]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология