Ударная теория

Выдвинутая коллективом сотрудников компании Доу , ударная теория исходит из положения, что при соприкосновении травящей эмульсии с металлом клише на нем образуется адсорбционная защитная пленка ПАВ и углеводорода, разрушить которую и произвести травление могут только потоки раствора, обладающие определенной ударной силой [6, 41]. Защита граней в свете этой теории объясняется тем, что травящий раствор направлен по отношению к боковым граням под острым углом и, обладая в связи с этим меньшей ударной силой, не в состоянии разрушить адсорбционные слои на гранях и произвести травление. [c.124]

Исходя из правильных предпосылок, ударная теория весьма упрощенно толкует механизм ингибирования граней печатающих элементов при эмульсионном травлении, объясняя его только разницей давлений на пробелах и гранях. Так, например, при сильно пологих профилях печатающих элементов (угол наклона боковой грани а = 10—15°) давление потока на пробелы и грани почти одинаково, однако повысив концентрацию защитных веществ или понизив интенсивность подачи травящей эмульсии легко получить печатающие элементы такого профиля. Основное положение ударной теории о том, что ингибирование боковых граней при неингибированном растворении пробелов объясняется только меньшим давлением потока эмульсии на грани в сравнении с пробелами, экспериментом не подтверждается. [c.124]

Ударная теория уширения основана на предположении, что излучающий атом подвергается возмущению только в момент столкновения. Если же процесс взаимодействия длится продолжительное время, так что может наступить квазистационарное изменение частоты и сдвиг линии, то можно говорить об уширении под действием давления, для которого определяющим является условие [c.209]

В настоящее время имеются два подхода к истолкованию процессов уширения один из них основывается на рассмотрении мгновенных изменений, происходящих при соударениях между частицами (ударная теория), другой — на статистическом рассмотрении влияния совокупности молекул на данный атом в квазистационар-ных условиях (статистическая теория). Показано, что ударная теория справедлива для центральных частей линии, а статистическая — для крыльев линии. Поскольку в дальнейшем нас будет интересовать только центральная часть линии, которая описывается ударной теорией, остановимся на некоторых выводах этой теории подробнее. [c.21]

В ударных теориях уширения линий оптический поперечник соударения определяется как среднее расстояние между центрами двух соударяющихся атомов, на котором обрывается процесс излучения. Оптический поперечник соударения а можно связать с ударной полушириной Ьс посредством соотношений (3.10) и (3.26). [c.180]

Ударная теория. Вычисление контура линии /(ю) по обш,им формулам (36.3) и (36.6) или эквивалентным им формулам корреляционной теории встречается с серьезными трудностями. Поэтому при решении этой задачи обычно идут на дальнейшие упрощения. В этом разделе будет рассмотрено приближение, получившее название ударного из-за аналогии с ударной теорией уширения Лорентца. В основе [c.463]

ТО изменение фазы при столкновении можно считать мгновенным. Но мгновенность столкновения как раз и является исходной предпосылкой ударной теории, позволяющей крайне просто вычислить /(со)й со. Основную роль в ударном уширении линии играют столкно- [c.473]

Ударная теория уширения с учетом вырождения уровней и нестационарности возмущения ). Рассмотрим сначала случай точного вырождения. Будем исходить из общей формулы (37.10) для функции [c.485]

И воспользуемся приближением ударной теории. Если столкновения мгновенны, то приращение оператора а на интервале т, т + Ат не зависит от величины а (т) и усреднение обоих сомножителей в первом члене этой разности можно проводить раздельно. Поэтому [c.487]

Экспериментальные данные, полученные при небольших значениях давления, меньших 10 атм, находятся в качественном согласии с ударной теорией. Расширение и сдвиг линий пропорциональны концентрации возмуш.ающих частиц. При увеличении давления, обычно начиная с нескольких десятков атмосфер, обнаруживаются отклонения от линейной зависимости, что находится в полном согласии с (40.2). Согласно (36.33) при /г = 6 отношение ширины линии [c.554]

Из сказанного видно, что крылья линии возникают за счет парных близких столкновений, которые можно описывать статистически, а внутренняя часть контура — за счет более слабых взаимодействий, описываемых с учетом изменения фазы колебаний у], т. е. методами ударной теории. Таким образом, разные части одного и того же контура спектральной линии удобно описывать разными теориями. [c.500]

Далее, были исследованы шесть линий Hel, длины волн и сериальная принадлежность которых приведены в табл. 107. Эти линии обнаруживают квадратичный эффект Штарка. Их расширение в основном вызвано возмущающим действием электронов, так как ширина линий при этом явлении пропорциональна (см. 86). К большей части контуров применима ударная теория. Полученные экспериментальные данные приведены на рис. 279. [c.508]

Казалось, напрашивался вывод о том, что в увеличении массы при обжигании основную роль играет воздух . Для проверки наблюдаемых явлений М. В. Ломоносов поставил опыты по обжиганию металлов в пустоте . Результаты этих опытов до нас пе дошли. Можно только предполагать, что он вследствие несовершенства экспериментальной техники, бывшех в его распоряжении, мог наблюдать увеличение массы и после кальцинации металлов в безвоздушном прострапстве. М. В. Ломоносов пользовался одноцилиндровым поршпевым бесклапанным воздушным насосом Лейпольда, позволявшим получать только очень небольшое разрежение давление воздуха понижалось всего лишь до 15—20 мм рт. ст. Естественно, что нагревание в такой пустоте легкоокисляемых металлов (свинца, олова) сопровождалось их окислением и, следовательно, увеличением массы. Чтобы объяснить это, М. В. Ломоносов прибег к помощи ударной теории тяготения, сторонниками которой были Р. Декарт, X. Вольф По их мнению, некая тонкая материя толкает тела к центру земного шара. Разделяя эту ошибочную точку зрения, М. В. Ломоносов полагал, что вследствие уничтожения сцепления частиц кальцинированием, нх поверхности, ранее закрытые взаимным соприкосновением, оказываются уже свободно подверженными тяготи-тельной жидкости и потому сильнее пригнетаются к центру земли [c.87]

Исходя из этого, силу подачи травящего раствора выбирают такой, чтобы пробить пленку на дне пробела, но не )азрушить ее на боковых гранях печатающих элементов. 1оследнее становится возможным по причине перпендикулярной подачи раствора по отношению к пробелу и направленности его под острым углом к боковым граням. В пользу ударной теории свидетельствует тот факт, что одно из основных положений этой теории — необходимость определенного гидродинамического давления для разрушения адсорбционных защитных слоев — полностью подтверждается экспериментом. Кроме того, практикой эмульсионного травления подтверждается ослабление ингибирования граней с ростом гидродинамического давления травящей эмульсии на форму и с существенным отклонением ее подачи от угла 90° (боковое подтравливание). [c.124]

Рис. 1. Области преобладания различных видов уширения по [6] п [65] а — линейный штарк-эффект, С2=10, ат. в. = 1 б — квадратичный штарк-эффект, 04=10- , ат. в. = 1 в — квадратичный штарк-эффект, С4=10- , ат. в. = 50. Ниже штриховой линии преобладает доп-плер-эффект, выше — уширение за счет взаимодействия частиц. Сплошные линии разделяют области, в которых справедливы различные теории I — ударная теория для ионов и электронов II — статистическая теория для ионов и ударная теория для электронов III — статистическая теория для ионов и электронов

Рассмотренные нами в предыдущих параграфах причины расширения спектральных линий не связаны с взаимодействием между атомами. Расширение линий, вызванное взаимодействием между атомами, было впервые разобрано в 1905 г. Лоренцом [ ] на основании классической электронной теории. Лоренц пользовался весьма упрощенной схемой взаимодействия, а именно, пренебрегая затуханием колебаний на длине свободного пути, он полагал, что внутриатомный электрон на всей длине свободного пути атома не возмущен никакими силами и совершает гармоническое колебательное движение с частотой V(,. В момент столкновения с другим атомом колебания электрона обрываются. Таким образом, рассматривается лишь роль ударов между атомами, почему эта упрощенная теория и называется ударной теорией. [c.489]

Изменение частоты можно, очевидно, не учитывать, во-первых, тогда, когда силы взаимодействия быстро убывают с расстоянием ( = 4 или п = 6), и, во-вторых, в случае настолько малых давлений, при которых средняя длина свободного пробега о Ро> де Ро—радиус Вейскопфа. Для сравнительно медленно меняющихся с расстоянием сил ( — 2) и не слишком малых давлений предпосылки ударной теории (см. стр. 500) не выполняются. [c.494]

Прежде всего остановимся на следующем вопросе общего характера. Ударная теория во всех ее вариантах рассматривает излучающий атом как осциллятор, колебания которого возмущены внешним воздействием. С квантовомеханической точки зрения внешние причины возмущают энергетические уровни атомов только в результате возмущения уровней изменяется частота линии, испускаемой при переходе между ними. Как согласовать обе точки зрения Этот вопрос был впервые решен Вейскопфом [ ]. [c.501]

Рассмотрим теперь дальнейшее развитие ударной теории, учитывающее нестационарность процессов столкновений. Как уже отмечалось, и в статистической теории, и в изложенных вариантах ударной теории процесс столкновения рассматривался квазистационарно. Однако, очевидно, при близких столкновениях это условие не будет выполняться. Кроме того, на коротких расстояниях между сталкивающимися атомами поле, создаваемое одним из атомов в месте, где находится второй атом, не может считаться однородным. Оба эти обстоятельства при строгом теоретическом рассмотрении должны учитываться. Попытка такого учета неоднородности поля сделана В. С. Милиянчуком Нестационарность процесса столкновения рассмотрена в работах Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана [ ], которые решают уравнение Шредингера во втором приближении нестационарной теории возмущения. Воздействие возмущающих частиц на рассматриваемый атом описывается зависящим от времени потенциалом V 1). Как и в теории Линдхольма, сдвиг и ширина линии выражаются через два эффективных [c.503]

Контуры линии Nal, 3 2S,/,—3 2Рз, , Х5890А и ТП. 6 2р,, —7 2S./,, Х5350А симметричны. Расширение их вызвано допплеровским эффектом и столкновениями с молекулами азота действие последних относится к области применения ударной теории. Возмущения со стороны заряженных частиц, присутствующих в плазме дуги, для указанных двух линий, ввиду малости для них постоянной квадратичного эффекта Штарка, пренебрежимо малы, na рис. 280 сравнены теоретически вычисленные контуры с экспериментальными точками для линий натрия и таллия. Вычисления проводились по формуле для смешанного допплеровского и лоренцовского контура ( 84). При [c.509]

Х6160,7А резкой серии и Х8194.8А диффузной серии хорошо согласуется с ударной теорией при учете эффекта Допплера. Для линий же X 5153,4 и [c.510]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология