Ударное уширение спектральных лини

Таблица 2ПП Параметры ударного уширения спектральных линий

Для ударно-уширенных спектральных линий, которые пе перекрываются, можно применять (8.26) в форме [c.187]

Помимо возможности объяснения ударного уширения спектральных линий и полос в газовой фазе (см. 4.2), с помощью преобразований Фурье интерпретируется целый ряд других физических процессов и, в частности, явления [c.162]

Лоренцевское (столкновительное или ударное) уширение. Столкновение возбужденных атомов или молекул с такими же или другими частицами, находящимися в основном состоянии, приводит к небольшим энергетическим возмущениям и уширению спектральных линий. В конденсированных средах оно составляет порядка -10" нм. [c.205]

Светимость изолированных спектральных линий является важным параметром во многих задачах прикладной спектроскопии. Как будет показано в гл. 5, она в принципе может быть измерена с помощью чувствительного спектрального прибора независимо от характера аппаратной функции. Так как для многих практических приложений достаточно рассмотреть только естественное, ударное и допплеровское уширения спектральных линий, то мы ограничимся здесь количественным расчетом светимостей спектральных линий с чисто допплеровским, чисто естественным и ударным уширениями, а в заключение рассмотрим светимости в спектральных линиях в том случае, когда все эти механизмы уширения действуют одновременно. В заключение будет проведено обсуждение кривых роста и контуров линий некоторых излучателей. [c.47]

Эти лампы работают при еще более высоких температурах и при давлениях в десятки и сотни атмосфер. Уширение спектральных линий, обусловленное температурой и давлением, в этом случае больше, но интенсивность континуума тоже больше (см. рис. 57). Как было сказано выше, излучение в области 255— 275 нм в этих лампах почти полностью отсутствует. Наиболее часто используются компактные лампы высокого давления. Они состоят из небольшой кварцевой колбы с двумя мощными электродами и имеют сравнительно небольшую длину дуги по конструкции эти лампы похожи на ксеноновые лампы, описанные ранее. Дуга в этом случае занимает малый объем, и за счет этого достигается очень высокая удельная яркость. Некоторые лампы имеют третий электрод для поджига, который впаян в боковую часть колбы. Малые размеры источника и большая яркость этих ламп особенно удобны при использовании их с монохроматором для выделения широких линий ртути с длиной волны более 297 нм. Они также имеют полосу испускания в области 250 нм. Спектр испускания ламп высокого давления (см. табл. 14) аналогичен по форме спектру ламп сверхвысокого давления (см. рис. 57), но линии имеют несколько меньшее ударное уширение. Выход света на 1 Вт входной мощности у этих ламп приблизительно одинаков. [c.171]

Аналогичную качественную интерпретацию имеет рассматриваемое явление и в классической теории. При этом исходят из того, что в результате столкновений происходит изменение, фазы затухающего колебания осциллятора, т. е. иными словами, сокращение длительности квазигармонического колебательного процесса, а это, в свою очередь, неизбежно должно приводить к расширению соответствующего спектра (см. Приложение IV). В настоящее время имеется несколько вариантов теории уширения спектральных линий вследствие столкновений. Все они приводят к более или менее близким выражениям для ударного контура, простейшее из которых имеет вид [c.30]

Если возбужденный атом взаимодействует с другими частицами, например, сталкивается с ними, то столкновения могут уменьшить время его жизни в возбужденном состоянии, согласно соотношению неопределенности это приведет к уширению такого энергетического уровня и спектральная линия, обусловленная переходом атома на данный уровень (или с данного уровня),станет шире. (Это так называемое ударное уширение.) [c.12]

Отклонения от закона Ламберта — Беера особенно велики в области индуцированной предиссоциации (см. ниже), где увеличение концентрации или простое повышение давления за счет любого постороннего газа при неизменной концентрации поглощающего газа приводит к аномально большому расширению линий поглощения. Причина аномального уши-рения спектральных линий в данном случае состоит в том, что здесь, в отличие от обычного — ударного или допплеровского уширения — площадь линии, т. е. величина интеграла определяющего вероятность квантового перехода, не остается постоянной (с учетом поправки, вносимой полным поглощением света в центре линии, см. выше), а растет с увеличением давления. [c.304]

После того как мы оценили теоретически полную интенсивность излучения изолированной спектральной линии с комбинированным допплеровским, ударным и естественным уширениями, обсудим требования, предъявляемые при измерениях поглощения и излучения для однозначного онределения интегрального и эффективного коэффициентов пропускания и интегрального коэффициента поглощения. [c.66]

Теоретические соотношения для двухатомных молекул с ударно-уширенными линиями. Для ударного уширения линий двухатомных молекул, не обладающих ( -ветвью, спектральный показатель ноглощения основной полосы дается приближенным выражением [ср. (7.85) и (7.86)] [c.181]

ОБЛАСТЕЙ (СПЕКТРАЛЬНЫЕ ЛИНИИ С ДОППЛЕРОВСКИМ И УДАРНЫМ УШИРЕНИЕМ, МАКСИМУМЫ СВЕТИМОСТИ) [21]. [c.436]

Следует подчеркнуть, что, измеряя в эксперименте полуширину 8Х допплеровского контура линии, мы тем самым находим температуру газа. Применение этого метода при высоких давлениях (Р 1 атм) затруднительно вследствие того, что ширина спектральных линий в этих условиях определяется в основном штарковским и. ударным уширениями. Однако иногда удается найти линии (например, в спектрах редких земель и переходных элементов), ширина которых определяется лишь эффектом Допплера [51]. [c.400]

Поступательная температура частиц плазмы может быть измерена путем определения допплеровской полуширины спектральных линий, излучаемых атомами и молекулами системы. Однако основой этого метода является предположение о максвелловском распределении излучающих частиц по скоростям (см. стр. 399). Проверку этого предположения практически невозможно выполнить. При давлениях 1 атм и выше это предположение, по-видимому, вполне реально, но в этих условиях допплеровское уширение линий, как правило, существенно меньше ударного или штарковского. При пониженном давлении можно ожидать отклонений функции распределения скоростей излучающих частиц от максвелловской. Но, вероятно, они не должны быть значительными вследствие того, что для поступательных степеней свободы максвелловское распределение устанавливается очень быстро [3] (после одного-двух соударений). [c.406]

Можно получить простое аналитическое выражение для эффективной интенсивности излучения, ноглощенного в колебательно-вращательных полосах с ударно-уширенными спектральными линиями. Окончательные соотношения сильно сокращают объем труда, необходимого для получения наблюдаемых колебательно-вращательных полуширин из экспериментальных измерений. [c.186]

Отклонения от закона Ламберта — Беера особенно велики в области индуцированной предиссоциации (см. ниже), где увеличение концентрации или простое повыгнение давления посредством добавки любого постороннего газа при неизменной концентрации поглощающего газа приводит к аномально большому расширению линий поглощения. Причина аномального уширения спектральных линий в данном случае состоит в том, что здесь, в отличие от обычного — ударного или допплеровского уширения, [c.347]

Выражение для ку является сложным и определяется влиянием различных факторов уширения спектральной линии, Прн больших значениях наиболее существенно лорентцево ударное уширение, которое, как показали Джеймс и Сагден [39], при- [c.225]

Описанный метод можно обобщить на случай определения поступательных температур но контуру спектральных линий, который определяется эффектом Допплера и ударным уширением [7,8]. В этом случае следует применять уравнения для спектрального пока.зателя поглощения, приведенные в разд. 4.4. [c.417]

Чтобы распространить расчеты, выполненные для спектральных линий с допплеровским контуром, на спектральные линии, форма которых обусловлена совместным действием допплеровского и ударного уширений, удобно воспользоваться кривыми роста (см. фиг. 4.6). Форма линии опять определяется параметром а. Для заданных значений произведения оптической плотности (X) и максимума показателя поглощепия для линий с чистым доннлеровским контуром = Рмакс.) ордината кривой роста дает величину, пронорциональпую полной изморенной светимости 7 для произвольно выбранного значения иараметра контура линии а. Таким образом, из кривых роста легко получить, Rj (a-=0), R a)IR] a = Q) наконец, абсолютное значение Rb a)- Подробностей трудоемких, но непо-сродстр.енных расчетов мы здесь касаться но будем. [c.429]

Полосы с неперекрывающимися спектральными линиями, контуры которых определяются допплеровским и ударным уширениями. Численный метод расчета и результаты даны в разд. 14.6. [c.487]

В гл. 3 рассмотрено несколько примеров простого (симметричного) уширения линий. Для линий с допплеровским и дисперсионным контурами были получены точные соотношения для подсчета показателей спектрального поглон] еиия и светимостей в зависимости от параметра формы линии а, который содержит только одну эмиирнчески определяемую величину, а именно сумму естественной у и ударной Ьс полуширин (Ъ = Ь -Ьс). [c.164]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология