Классические законы трения

До появления первых работ Н. П. Петрова в инженерной практике не делалось принципиального различия между трением смазанных и несмазанных поверхностей твердых тел. Для расчетов в технической механике использовали примитивный закон Амонтона. Закон внутреннего трения жидкостей, определяемый классической гипотезой Ньютона [c.228]

Классические законы трения, установленные еще Леонардо да Винчи и Амонтоном, сводятся к следующему [c.223]

Классические законы использовались многие годы без существенного их изменения, и может быть поэтому считалось, что они имеют общий характер. В свете последних достижений, однако, эти законы не подтверждаются во всех случаях трения. [c.22]

Классические законы трения [c.22]

В условиях жидкостного трения оказывается несправедливым классический закон трения, утверждающий, что коэффициент про- [c.36]

Когда скользящие поверхности полностью отделяются друг от друга тонкой пленкой жидкости или газа, имеет место жидкостное трение. В этом случае силы трения подчиняются законам вязкого течения жидкости. Именно такое явление наблюдается в подшипниках жидкостного трения. Закономерности жидкостного трения очень интенсивно изучались со времен классической работы Осборна Рейнольдса, выполненной в 1886 г. [18]. [c.91]

Выше уже отмечалось, что при обтекании тел газодинамическим потоком диссипативные явления, связанные с вязкостью и теплопроводностью, имеют место в тонком слое газа, образующего фронт ударной волны, и в слое газа малой толщины, называемом пограничным, вблизи поверхности обтекаемого тела. Процессы в самом фронте ударной волны изучались мало. В этом, может быть, и не имеется особо большой надобности, так как ввиду малой толщины слоя, в котором осуществляется само явление удара, его можно трактовать как поверхность разрыва физических величин с выполнением при прохождении газа сквозь эту поверхность законов сохранения массы, импульса и энергии. На основе последних, как мы видели, возможно развить феноменологическую теорию ударных волн, весьма полезную для практических целей. Явления в пограничном слое у поверхности обтекаемого тела нельзя уже оставить без подробного рассмотрения, так как процессы трения и теплообмена всецело обусловлены полями скоростей и температур именно в пограничном слое. В нем же могут происходить и другие, более сложные и весьма важные явления образования отрывающихся от тела вихрей и ударных волн. Поэтому теории пограничного слоя было посвящено большое количество работ, начиная с классических исследований Прандтля и Кармана [52], заложивших основы учения [c.230]

Иногда говорят не об одном, а о трех законах внешнего ( сухого ) трения. Б. В. Дерягин считает [25], что первый закон описывает независимость силы трения от номинальной площади контакта между телами (классический пример с кирпичом на столе в трех положениях плашмя, на ребре и на торце при этом сила трения кирпича Р будет одна и та же). [c.80]

Предположение, высказанное в 1850 г. Стоксом, в некоторых случаях применимо и сейчас. Он рассчитал сопротивление трения движущегося в континууме сферического тела на основе законов классической гидродинамики. Это сопротивление трения зависит от радиуса сферы Гг, вязкости растворителя Tji и коэффициента трения скольжения между сферой и жидкостью . Согласно Стоксу, гидродинамическое трение скольжения определяется как [c.185]

В предыдущем разделе закон Фика был выведен на основе предположения, что формальная сила, равная градиенту химического потенциала, является движущей силой для процесса диффузии. Для расчета скорости потока было использовано представление о сопротивлении трения при движении. Ввиду строго механической картины сопротивления трения, которая была рассмотрена в разделе 19, такой подход к проблеме диффузии неубедителен, если не может быть показано, что формальная сила в уравнении (21-4) или (21-5) действительно механическая сила. То, что это действительно так, показано в классических работах Эйнштейна по процессам диффузии Механическая сила вызывается беспорядочными столкновениями диффундирующих молекул с молекулами растворителя (а при высоких концентрациях друг с другом). Эта сила приводит к беспорядочному движению [c.403]

Среди выведенных начал нет второго закона классической термодинамики Клаузиуса. Оказывается, природа его не знает. Следовательно, вместе с ним теряют силу и все его запреты, включая тепловую смерть мира, неосуществимость вечного двигателя второго рода, по терминологии В. Оствальда (вечного реального самопроизвольного движения с трением), невозможность практического использования теплоты одного источника (источника одной температуры) — земли, воды или воздуха, невозможность преобразования теплоты в работу [c.9]

В соответствии с классической моделью Прандтля турбулентный пограничный слой разделяется на две области течения турбулентное ядро и вязкий (ламинарный) подслой, в котором все процессы обмена носят чисто молекулярный характер. В полуэмпирических теориях турбулентного пограничного слоя толщина ламинарного подслоя 5ц считается одним из основных параметров, поскольку выбор закона изменения 5 в зависимости от условий течения в пограничном слое во многом определяет закон сопротивления, устанавливающий связь между напряжением трения и полной толщиной турбулентного пограничного слоя. Закон сопротивления находится из условия сопряжения на границе ламинарного подслоя профилей скорости в подслое и в турбулентном ядре пограничного слоя. [c.132]

Материал, загруженный в экструдер в виде гранул, чешуек или порошка, уплотняется, и монолитная масса перемещается по винтовому каналу, как цробка. В этой пробке деформация сдвига отсутствует до тех пор, пока температура материала не достигнет точки плавления. Таким образом, в первоначальной стадии, когда материал нагревается в твердом состоянии, движение пробки подчиняется классическим законам трения. Рассматривая движение материала в зоне загрузки с этой точки зрения, можно получить соотношения, позволяющие определить давление в любой точке вдоль оси червяка. [c.39]

Ариано [26] в 1929 г. установил, что вопреки классическим законам трения коэффициент трения резин увеличивается с ростом скорости скольжения. Его наблюдения позднее подтвердили Дерье в 1934 г. и Рот и др. в 1942 г. [26]. Рот провел широкие лабораторные исследования и определил уменьшение коэффициента трения скольжения с увеличением нагрузки и ростом шероховатости контртела. Он также обнаружил значительное влияние загрязнений поверхности на трение. Тирион [27] предложил эмпирическое выражение для описания зависимости трения резин от нагрузки. Шалламах [28] показал, что объяснить зависимость силы трения от нагрузки можно, предположив, что резина упруго сжимается неровностями контртела, имеющими сферическую форму. Используя соотношение Герца для зависимости площади контакта от нагрузки, он нашел, что коэффициент трения скольжения нронорционален площади контакта. [c.12]

Классические законы трения, которые следуют из ранних работ да Винчи, Амонтона и Кулона, могут быть сфорлхулированы следующим образом [c.22]

Классические законы трения были сформулированы как вывод из экспериментов, продолжавшихся на протяжении десятилетий. Описанные выше теории могут рассматриваться лишь как попытка объяснить природу наб.чюдаемых явлений трения в различных условиях. С появлением более точных методов измерения и контроля при проведении экспериментов, а также большого числа новых данных некоторые, достоверные ранее теории, будут подвергаться дополнительной проверке. [c.24]

Описанные модели реостабильных (неньютоновских) жидкостей являются идеальными. Реальные жидкости при различных скоростях сдвига и в различных процессах могут подчиняться разным реологическим уравнениям состояния. Например, масляная краска, считающаяся классическим образцом жидкости Шведова - Бингама, при очень маленьких скоростях сдвига ведет себя как ньютоновская жидкость с большой вязкостью. Следовательно, закон трения нужно выбирать, учитывая скорость [c.24]

Во-первых, полимер обязательно должен быть полярен. Но это немедленно вызывает во-вторых . Например, многие хорошие изоляторы для постоянного тока начинают проводить в случае переменного, даже не очень высокой частоты. Классическим в этом смысле объектом является поливинилхлорид. В то время как диссипация механической энергии за счет внутреннего трения в нем происходит по тем же законам, что в других гибкоцепных полимерах примерно той же гибкости, в переменном электрическом поле возникает совершенно иная ситуация. Невозможность свободного движения дипольных участков повторяющихся звеньев в такт полю приводит к гораздо более сильному саморазогреву, чем при диссипации механической энергии. Начинается химическая деградация, появляется ионная проводимость, II диэлектрик перестает быть изолятором. Это касается его использования, а при исследовании возникает ряд а priori неучитываемых обратных связей, резко ограничивающие область ТВЭ малыми частотами — подчас даже ниже 50 Гц. [c.301]

Современная теория необратимых процессов опирается не только на законы классической термодинамики, но и на известные закономерности проте1 ания различных необратимых процессов—теплопроводности, диффузии, вязкости, химических реакций и др. К ним относятся законы пропорциональности потока тепла — градиенту температуры (Фурье), потока массы — градиенту концентрации (Фика), силы внутреннего трения жидкостей — градиенту скорости (Ньютона), скорости химической реакции — величине химического сродства и др. [c.77]

От конститутивных явлений ориентации, затемняющих аддитивные закономерности, можно освободиться, измеряя внутреннее трение в сравнительно разбавленных растворах. Этот метод, примененный в классических исследованиях Штаудингера (Staudinger, 1930) и его учеников, привел к нахождению закона, который Штаудингер назвал з а-коном вязкости. Штаудингер определяет удельную вязкость, как увеличение вязкости по сравнению с вязкостью чистого растворителя у растворов одинаковой концентрации, выраженной в основных молярностях (например, 1,4%-ные растворы), при одинаковой температуре. У веществ, у которых молекулярный диаметр Мал по сравнению с длиной молекулы (так называемые нитевидные молекулы), как правило, для гомологических рядов оправдывается аддитивное соот.-ношение [c.201]

Наиболее грубым следует считать допущение, что вал и вкладыши подшипника являются идеально гладкими цилиндрическими телами, которые не деформируются в процессе приложения нагрузки. Действительное положение значительно отличается от такой идеализированной схемы. Под влиянием деформаций существенно изменяется классическая схема распределения давлений, приведенная на рис. 2. Как показали опыты Ф. П. Снеговского [8—10], торцевое истечение масла в области нагруженной зоны некоторых подшипников практически отсутствует и, следовательно, давление в продольном сечении не изменяется по закону параболы, а остается постоянным. Экспериментальные определения закономерностей распределения давлений по поперечному сечению подшипников также показывают значительные отклонения от теоретических предположений. Имеются "существенные неточности в разработке, температурной задачи и в расчетных построениях теплового баланса подшипника. Эти неточности связаны спред-положением об охлаждении подшипника за счет торцевой утечки в нагруженной зоне, с осреднением температуры масла по окружности подшипника, с пренебрежением потерями на трение в ненагруженной зоне. [c.19]

Чтобы справиться с указанной трудностью, Онзагером была редложена термодинамика необратимых процессов, уже со-ержавшая и время, и пространство, и эффекты выделения еплоты трения в необратимых (неравновесных) процессах. Это был революционный шаг принципиальной важности. Однако теория Онзагера по-прежнему имеет в своей основе второй закон классической термодинамики, с помощью которого вводится понятие энтропии, справедливой только для состояния равновесия. Поэтому, строго говоря, применение термодинамики Онзагера ограничивается лишь процессами, бесконечно мало отклоняющимися от состояний равновесия. Это направление получило широкое развитие, особенно в рамках нидерландско-бельгийской школы термодинамика необратимых процессов стала именоваться термодинамикой неравновесных процессов, но фундамент ее не претерпел изменений. [c.4]

Нетрудно показать, что все законы Ньютона, а следовательно, и вся классическая механика вытекают как частные случаи из законов общей теории [21, с. 207]. Например, первый закон Ньютона есть следствие второго и третьего начал ОТ. Согласно закону состояния (см. вторую строчку уравнения (308)), скорость системы не может измениться, если отсутствуют воздействия извне, то есть не изменяются экстенсоры системы за счет окружающей среды. Что касается самопроизвольного изменения экстенсоров внутри изолированной системы, то такая возможность исключается вторым началом ОТ. Кстати, из пятого и седьмого начал ОТ следует, что первый закон Ньютона есть закон приближенный, ибо всякое движение обязательно сопровождается диссипацией (трением). Поэтому прав был Аристотель, который более двух тысяч лет тому назад утверждал, что для любого движения требуется иметь постоянно действующую силу. [c.398]

Все классические теории волн рассматривали установившееся волнение, которое существует после прекращения действия внешнего импульса, т. е. свободные гравитационные волны, которым больше всего отвечает зыбь., В этих теориях исследовалась форма волнового профиля при различной глубине моря, кинематическая структура, закон изменения движения с глубиной и были получены формулы для основных элементов волн. Одной из ранних теорий волн на большой глубине была теория трохоидальных волн, опубликованная в 1802 г. чешским ученым Герстнером. Она построена на допущениях, что море бесконечно глубоко, вода состоит из отдельных материальных частиц, лишенных внутреннего трения, частицы, находящиеся на одной и той же глубине, описывают замкнутые орбиты одинакового радиуса, но различаются по фазе, так как [c.113]