Квазиодномерные структуры

Описанный здесь метод исследования происхождения кристаллических структур на основе электронных и вибронных свойств образующих кристалл компонент на примере изомеров двухвалентной меди в действительности имеет более общее значение и может быть использован для рассмотрения широкого класса соединений. К последним относятся, в частности, различные цепочечные образования металлоорганической природы и другие квазиодномерные структуры (см., например, [440]). [c.300]

Кластерные материалы. Представляют собой матрицу, в к-рой равномерно распределены металлич. К.-соед. или частицы. Матрицами чаще всего служат карбоцепные полимеры, напр, полиэтилен, графит и цеолиты. Установлена связь уникальных физ. характеристик кластерных материалов (квазиодномерной металлич. проводимости, полупроводниковых, сверхпроводящих, магн. св-в, особенностей взаимод. с излучением и др.) именно с наличием у них значительных взаимод. металл-металл, определяющих тип структуры материалов. Возможность достаточно широкого варьирования межъядерных расстояний металл-металл, природы и числа лигандов, степени окисления металла и др. факторов позволяет создавать материалы с тем или иным типом проводимости. [c.403]

Построение зонной структуры цепочки [Р1(СК)4] " (л следует начать с рассмотрения граничных молекулярных орбиталей изолированного квадратного комплекса [Р1(СК)4] , который является в данном случае элементарной ячейкой квазиодномерной решетки. Согласно теории поля лигандов взаимодействие валентных 5й -орбиталей катионов Р1 с групповыми молекулярными орбиталями четырех лигандов СК" приводит к образованию сильно дестабилизированной (разрыхляющей) молекулярной о -орбита-ли, основной вклад в которую дает -орбиталь, и четырех близко расположенных по энергии й у-, с1у - и с1 1 -орбиталей [c.35]

Переход к трехмерным системам не требует каких-либо существенных модификаций подходов, развитых для описания зонной структуры одномерных или квазиодномерных кристаллов. Единственное изменение касается формы записи выражения для блоховских функций трехмерного кристалла [c.73]

OD- те. т. структура порядок — беспорядок on -dimension(al) одномерная структура квазиодномерная структура ordered упорядоченная структура orthorhombi крист. (орто)ромбическая структура [c.494]

В данной главе будут рассмотрены две другие системы с реагирующим потоком, в которых явления переноса несущественны. В 2 обсуждаются вопросы установившегося квазиодномерного течения реагирующей среды и вопросы, связанные с течениями в сонлах ракетных двигателей. Затем в 3 излагается метод характеристик для потоков с химическими реакциями и рассматривается структура одномерной неустановившейся звуковой волны в реагирующем газе. Эти примеры должны служить иллюстрацией эффективных аналитических методов решения задач такого типа. [c.92]

Расчет скорости детонации из уравнений квазиодномерного течения значительно более труден, чем расчеты, о которых шла речь в главе 2. Так, скорость волны теперь зависит от профилей статического и динамического давлений в зоне реакции, т. е. структура волны в данном случае влияет на величину скорости детонации. Еще одна трудность связана с определением той точки за волной, в которой следует использовать условие Чепмена — Жуге Моо = 1. Это условие нельзя использовать в точке х = оо, так как при некотором конечном значении координаты х пограничный слой будет заполнять все сечение трубы. Фэй преодолел эту трудность, воспользовавшись тем, что увеличение площади и подвод тепла оказывают противоположное действие на квазиодномерное течение (в дозвуковом режиме подвод тепла приводит к увеличению, а увеличение площади — к уменьшению числа М). Здесь может наблюдаться явление, подобное тому, какое имеет место в горле сопла Лаваля. В некоторой точке сопла, где скорость роста площади реакционной зоны соответствующим образом связана со скоростью увеличения энтальпии торможения потока, может наблюдаться плавный переход через М = 1отМ< 1кМ 1. Следовательно, условие Чепмена — Жуге нужно использовать в точке х, где скорость роста пограничного слоя соответствующим образом связана со скоростью химической реакции. При этом характеристики течения в области, расположенной вниз по потоку от этой плоскости (М = 1), не могут влиять па детонационную волну, так как в этой области скорость газа относительно волны превышает скорость звука как внутри, так и вне пограничного слоя. [c.217]

Характерная особенность кристаллич. структуры М. о.-наличие регулярных стопок , слоев, цепочек, состоящих из доноров и акцепторов электронов. В мономерных М. о. расстояния между молекулами в стопках существенно меньше ван-дер-ваальсовых и значительно меньше расстояний между самими стопками. Благодаря особенностям кристаллич. структуры М.о.-квазиодномерные проводники, т.е. для них характерна анизотропия электрич. проводимости, к-рая максимальна вдоль длинной оси кристалла и минимальна в перпендикулярном направлении ( T /aJ достигает 10 ). [c.54]

Если тип а характерен для чистых КВЦ, образованных жесткими или полностью выпрямленными и полностью закристаллизованными цепями, то типы бив характеризуются чередованием аморфных и кристаллических зон, образующих уже знакомые нам большие периоды, но в одном случае цепи все же развернуты, так что можно говорить о незавершенных КВЦ, а в другом мы явно имеем дело с типичными КСЦ. Существенно здесь то, что при растяжении таких систем на прочность работают именно аморфные участки [51], но в структуре б (фибриллы по Стэттону, или фибриллы с пучностями) из одной кристаллической области в другую переходит почти 100 % цепей (если бы цепи были бесконечны, то было бы в точности 100 %), а в структуре в — значительно меньше часть цепей возвращается в свой кристаллит, а часть концов цепей теряется в межкристаллитной области. В структуре же типа а дефекты образованы лишь стыками между концами цепей, которые, по-видимому, проявляют некоторую тенденцию к сегрегации. Обратим внимание на то, что структура а обладает некоторыми чертами сходства с одномерным нематическим монокристаллом, а структура б — с квазиодномерным смектиком. [c.370]

В дополнение к данным об аэродинамике факела с повы-шеЯным уровнем пульсаций приведем результаты исследования энергетических и макрокинетических характеристик. Не обсуждая деталей расчета тепловых потоков, удельного тепловыделения и других характеристик, укажем на целесообразность проведения его в рамках приближенной квазиодномерной (вдоль линий тока) схемы принципиально двумерного (плоского или осесимметричного) течения. Такой расчет сводится к определению (на основе данных о динамическом и тепловом полях) конвективного и кондуктивных потоков тепла при заимствовании эффективных значений теплопроводности из полуэмпирических теорий турбулентности. В результате может быть получена подробная информация о тепловой структуре факела. Последнее позволяет рассчитать изменение вдоль линий тока удельного тепловыделения, определить эффективные значения суммарных кинетических констант горения, сопоставить между собой кинетические характеристики ламинарного и турбулентного факелов, а также данные, соответствующие различным условиям проведения эксперимента (в частности при наложении пульсаций и без них). [c.200]

Преодоление вычислительных трудностей сделало метод ЛКАО достаточно удобной и надежной схемой при изучении многих характеристик электронной структуры кристаллов (ширины валентных и запрещенных зон, распределения электронной плотности и характера химической связи, оптических и рентгеновских спектров). Метод ЛКАО сочетает в себе сравнительную простоту и универсальность и позволяет с одинаковым успехом рассматривать как блоховские (зонные), так и локализованные состояния в кристаллах, как трехмерные, так и квазидвухмерные (слоистые) и квазиодномерные кристаллические структуры. [c.168]

В качестве более сложного примера построения зонной структуры одномерных систем, содержащих несколько орбиталей в элементарной ячейке, рассмотрим соединения, состав которых может быть выражен общей формулой А [Р1(СК)4]Х,,- Ш2О (А = К+, С +, КН4+ и др. X = Вг", С1, Р , (РНР)" и др.). Трехмерная кристаллическая структура этих соединений представляет собой совокупность слабо взаимодействующих друг с другом линейных цепочек квадратных комплексов [ 1(СК)4]" , разделенных крупными катионами А+ и анионами X . Поскольку взаимодействие между цепочками [Р1(СМ)4] (л-) очень слабое, многие физические свойства этого класса соединений будут зависеть в первую очередь от характера химического связывания атомов платины внутри цепочки. Такие кристаллические структуры часто называют квазиодномерными. Наиболее изученными среди них являются комплексная соль К2[Р1(СМ)4] ЗН2О и ее бромзамещенное произ- [c.34]

Из расчетов, представленных в табл.2 (для значений энтропии 5=8,5 кДж/кг.К и 5=9,0 кДж/кг.К), видно, что при увеличении энтропии результаты расчетов улучшаются, и это вполне ясно, так как. газ начинает приближаться к идеальному состоянию. В реально интересующих нефтегазовую отрасль термодинамических процессах природных газов (газов, по составам близких к чисто метановым) величина энтропии 5>8,8 кДж/кг.К. Поэтому именно формулу (10) и получающиеся при ее использовании термогазодинамические соотношения весьма простой структуры рекомендуются в инженерных расчетах технологических процессов газовой промышленности (для расчетов компрессоров, эжекторов, турбодетандеров и процессов истечения). В реальных практических случаях величина АТ не превышает 40-50 К и, следовательно, погрешность от использования формул типа (10) по сравнению с формально точным (в рамках квазиодномерных моделей) газодинамическим расчетом составит не более 0,1-0,3 %, что на порядок меньше величин других погрешностей. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология