Энтальпия торможения

Энтальпия торможения при выходе из ступени + i [c.200]

Разность энтальпий торможения в начале и конце процесса определяется выражением [c.78]

После этого КПД можно представить в зависимости от приведенной разности энтальпий торможения [c.78]

Безразмерная энтальпия торможения в выходном сечении ступени, согласно формуле (2.68), [c.82]

Остальные параметры определяют так же, как и в предыдущем расчете, а давление заторможенного потока при выходе из ОНА и, значит, при входе во вторую ступень находят по известным энтропии и энтальпии торможения ре = / ( . е). [c.101]

Поскольку энтальпия и кинетическая энергия — функции состояния газа, их объединяют в один параметр, называемый полной энтальпией (или энтальпией торможения) [c.197]

ИЗ которого следует, что полная энтальпия торможения (А -Ь и 2) постоянна вдоль линий тока. Уравнение (60) проще, чем стационарное уравнение (39), а энтальпию обычно рассчитывать проще чем энтропию, поэтому в большинстве случаев удобно вместо энтропии 5 выбрать в качестве новой неизвестной функции величину А + г 72 и использовать уравнение (60) и стационарные уравнения (36), (38) и (44) в качестве основных дифференциальных уравнений сохранения для установившегося течения. Нецелесообразность такого выбора в случае неустановивше-гося течения с очевидностью следует из того факта, что уравнение (59) содержит производную др д1 и, следовательно, оно должно быть использовано при расчете характеристических поверхностей уравнений для давления и скорости наряду с уравнениями (36) и (44). [c.117]

Сделанное в 4 главы 1 предположение о малой скорости течения дает возможность пренебречь кинетической энергией. При числе Прандтля, равном единице, уравнения (1), (11) и (12), так же как и уравнение (15), останутся справедливыми и в случаях, когда кинетической энергией пренебрегать нельзя (например, сверхзвуковые пограничные слои), если вместо термодинамической энтальпии ввести энтальпию торможения, т. е. величину т [c.390]

О — массовый расход газа ко — энтальпия торможения Рц — мощность дуги. [c.331]

В [2] были разработаны метод и программа для решения осложненных задач двухмерного пограничного слоя при движении газов и их смесей. В основу был положен метод приведения дифференциальных уравнений переноса момента, массы и энтальпии торможения к системе алгебраических уравнений. В некоторых случаях методы решения задач пограничного слоя могут быть применены при решении задач о конденсации паров. Сполдинг приме- [c.198]

Известно, что энтальпия торможения продуктов сгорания высока и распределена по различным степеням свободы молекул в виде поступательного, вращательного и колебательного движений, а также энергии диссоциации молекул (энергию электронного возбуждения и ионизации можно не рассматривать, так как температуры в камере сгорания не настолько высоки). [c.20]

На рис. 5 показано изменение кинетической энергии и энтальпии торможения периферийного и приосевого потоков по длине камеры в виде зависимости е = = е1 т 112) и 1= (1—1 1) 1 т 112) от z=z/ o [76] здесь е — средняя кинетическая энергия рассматриваемого потока, Дж I и / 1 — соответственно средняя удельная энтальпия рассматриваемого потока и средняя статическая энтальпия периферийного потока в сопловом сечении, Дж/кг г — расстояние по оси от соплового до рассматриваемого сечения. При перемещении периферийного закрученного потока вдоль камеры уменьшается его кинетическая энергия и возрастает энтальпия торможения. Как следует из графиков, прирост энтальпии более чем в 2 раза превышает ее прирост, ко- [c.11]

Такая форма записи оказывается часто полезной для диссоциированного или ионизированного газа. Если, как обычно, определить энтальпию торможения /г —и член, связанный с давлением, выразить из уравнения движения, то получим [c.13]

Магнитное поле при отсутствии электрического не оказывает непосредственного влияния на энтальпию торможения. Однако оно воздействует на величину вязкой диссипации и должно уменьшать теплоотдачу, так как уменьшается сопротивление, хотя невозможно априори утверждать о применимости аналогии Рейнольдса в магнитной гидродинамике. [c.19]

Энергия анодного падения напряжения jUa передается от электрического поля электронам. Электроны путем столкновения передают часть этой энергии тяжелым частицам. Остальная часть энергии остается у электронов и идет а повышение энтальпии торможения электронов. Так как скорость течения в пограничном слое (параллельно поверхности анода) составляет всего около 10 сж/се/с, то электроны практически не отклоняются от своих траекторий, перпендикулярных поверхности анода. Поэтому можно с достаточной уверенностью предположить, что та часть энергии анодного падения напряжения, которая остается у электронов, локально в том же месте передается поверхности анода. В разделе 11,3 указывалось, что вследствие высокой напряженности электрического поля в зоне анодного падения напряжения относительно большая часть энергии анодного падения напряжения переходит в энтальпию торможения электронов. Остальная часть энергии анодного падения напряжения, сообщаемая тяжелым частицам, сносится потоком. Поэтому эта доля энергии только частично передается анодной поверхности в рассматриваемом месте, остальная энергия уносится потоком газа в радиальном направлении. Однако вследствие того, что толщина слоя анодного падения напряжения мала по сравнению с толщиной теплового пограничного слоя, можно в качестве первого прибли-132 [c.132]

Теплофизическая вариационная задача. Разность энтальпии торможения на входе и выходе канала является характеристикой канала в тепловом отношении. Рассмотрим функционал [c.57]

Эту сумму назовем энтальпией торможения потока энтальпии торможения при всех изолированных течениях струй постоянны. [c.268]

Уравнением (III— 26) пользуются для определения скорости в любом сечении теплоизолированной струи по энтальпии торможения и значению энтальпии в данном сечении [c.269]

Энтальпия торможения может быть найдена из равенства (III— 26), если в каком-либо сечении струи известны скорость, и энтальпия. [c.269]

Энтальпия торможения в данном сечении [c.269]

Элементарная теория ударных течений в сопле Лаваля основывается на законах о постоянстве количества движения, весового расхода и энтальпии торможения при переходе через сечение разрыва, если скорости до и после удара рассматривать относительно этого сечения, предполагаемого неподвижным. [c.279]

При неравенстве скоростей g и j предшествующие выводы сохранятся, если вместо действительных энтальпий рассматривать энтальпии торможения по формуле (П1—26). Введем удельную полезную работу элементарной ступени, как сумму изменения скоростного напора и удельной работы повышения давления по адиа- [c.474]

Поток энтальпии торможения через сечение ступени определяется как сумма элементарных потоков энтальпии торможения через элементы сечения (111 —26). [c.501]

В случае, если по условиям работы осевого компрессора этого сделать нельзя, то вместо (V—95) следует ввести адиабатический к. п. д., определяемый по энтальпиям торможения, [c.527]

Приращение энтальпии торможения, ккал/кГ............ [c.538]

Сразу после определения энтальпии торможения по уравнению (3.1) необходимо решить вложенную систему (1а) и затем определить по уравнению (3.5). В итоге будут получены параметры точки второго приближения н2, для которой по уравнению (3.1) находят энтальпию торможения Г,2- Процесс решения сходится довольно быстро и прекрашается, когда значение энтропии 8н, заложенное в уравнение (3.1), совпадает со значением 5 , полученным по уравнению (3.5), с требуемой точностью. Вложенная система уравнений (1а) решается итерациями по рн. [c.85]

Условия совместности (49) могут быть проинтегрированы, если V = О, а энтропия и энтальпия торможения являются постоянными в рассматриваемой области течепия. В этом случае условия совместности можно записать в виде [c.176]

Расчет скорости детонации из уравнений квазиодномерного течения значительно более труден, чем расчеты, о которых шла речь в главе 2. Так, скорость волны теперь зависит от профилей статического и динамического давлений в зоне реакции, т. е. структура волны в данном случае влияет на величину скорости детонации. Еще одна трудность связана с определением той точки за волной, в которой следует использовать условие Чепмена — Жуге Моо = 1. Это условие нельзя использовать в точке х = оо, так как при некотором конечном значении координаты х пограничный слой будет заполнять все сечение трубы. Фэй преодолел эту трудность, воспользовавшись тем, что увеличение площади и подвод тепла оказывают противоположное действие на квазиодномерное течение (в дозвуковом режиме подвод тепла приводит к увеличению, а увеличение площади — к уменьшению числа М). Здесь может наблюдаться явление, подобное тому, какое имеет место в горле сопла Лаваля. В некоторой точке сопла, где скорость роста площади реакционной зоны соответствующим образом связана со скоростью увеличения энтальпии торможения потока, может наблюдаться плавный переход через М = 1отМ< 1кМ 1. Следовательно, условие Чепмена — Жуге нужно использовать в точке х, где скорость роста пограничного слоя соответствующим образом связана со скоростью химической реакции. При этом характеристики течения в области, расположенной вниз по потоку от этой плоскости (М = 1), не могут влиять па детонационную волну, так как в этой области скорость газа относительно волны превышает скорость звука как внутри, так и вне пограничного слоя. [c.217]

Здесь Уз, Рз, Ьд, 7 — скорость, статическое давление, энтальпия торможения и эффективный показатель адиабаты в дозвуковом высо-коэнтальнийном потоке р — давление торможения в гиперзвуковом потоке. Эффективные радиусы тела и модели определяются формулами [c.44]

Отсюда видно, что нтальпия торможения увеличивается за счет добавочной энергии ] Е. Этого и следовало ожидать, так как даже для неподвижной лсидкости ]=1аЕ и омическим нагревом нельзя пренебрегать. Если электрическое поле отсутствует, то магнитное поле явно не влияет на энтальпию торможения, его влияние сказывается через вязкостный член. Таким образом, уравнение (21) обычно используется и для течений сжимаемой жидкости при нулевом электрическом поле, например, в передней критической точке затупленных тел (раздел VI). [c.13]

Россоу нашел, что адиабатическая температура стенки не зависит от магнитного ноля, что не является неожиданным, так как от магнитного поля не зависит энтальпия торможения (см. раздел П,В,3). [c.47]

Таким образом, при подводе энергии к газовой струе извне сумма приращений энтальпий и скоростного напора равна сумме элементарных теплопритока и энергоподвода на участке ds струи. Если теплоприток и энергоподвод имеют разные знаки и взаимно уравновешиваются, то несмотря на отсутствие изоляции струи энтальпия торможения будет постоянной di = 0). [c.270]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология