Лазера принцип работы

Для эмиссионного спектрального анализа преимущественно применяются твердотелые лазеры, которые испускают монохроматический свет только одной длины волны. Наиболее распространен рубиновый лазер, на примере которого мы рассмотрим основные принципы работы твердотелых лазеров. [c.103]

ОСНОВНЫЕ ПРИНЦИПЫ РАБОТЫ ЛАЗЕРОВ [c.189]

Принцип работы лазера [c.11]

В приложении рассмотрены основные принципы работы лазеров, анализ веществ высокой чистоты, приведены ряды летучести Русанова и таблицы основных характеристик наиболее широко используемых в настоящее время ламп с полым катодом, выпускаемых отечественной промышленностью и промышленностью ГДР. [c.3]

Приложение 1, Основные принципы работы лазеров Приложение 2, Анализ веществ высокой чистоты [c.213]

Рассмотрим принцип работы лазера несколько подробнее. Мы уже говорили о том, что молекула в электронно-возбужденном состоянии 2 неустойчива и может спонтанно возвращаться в основное состояние, излучая фотон Попадание излученного фотона hv в другую молекулу, находящуюся в возбужденном состоянии стимулирует излучение этой молекулой еще одного фотона с энергией /IV (рис. 66). Важно то, что фотон, порожденный такого рода стимулированным вынужденным) излучением, находится в фазе с тем фотоном, который стимулировал излучение. Если существует точная корреляция между фазами монохроматического света при двух выбранных точках в данной световой волне, т. е. если можно [c.297]

Рис. 55. Схема энергетических уровней, поясняющая принцип работы рубинового лазера

Основные принципы работы лазеров [c.9]

В этой главе рассмотрены основные принципы работы лазеров. После вводного раздела (разд. 1.1) следует описание основных элементов лазера активной среды (характеристики которой обсуждаются в разд. 1.2, посвященном взаимодействию излучения с веществом), систем накачки (разд. 1.3, процессы [c.57]

Принцип работы такого прибора легко понять из рис. 2.2, на котором схематически изображен аналогичный прибор. Основными его частями являются лазер с модулятором добротности, микроскоп для юстировки образца и фокусировки излучения на его поверхности, а также система электродов для вспомогательного поперечного искрового возбуждения. Источники питания лазера и искрового разрядника не показаны. Приборы такого типа первоначально были разработаны для эмиссионной спектроскопии, в которой лазерное излучение служило источником тепла для испарения и возбуждения паров исследуемого образца при проведении локального анализа и микроанализа. В данном случае последний тип анализа сводится к локальному анализу, поскольку микропробу можно проанализировать только тогда, когда она либо уже сконцентрирована, либо ее можно сконцентрировать локально. [c.63]

На рис. 13 показана схема такого источника пучка, предложенного в работе [90]. Как видно из схемы, принцип работы источника состоит в поддержании непрерывного оптического разряда газа в области, близкой к соплу. Разряд зажигается при помощи высоковольтного электрода и поддерживается излучением лазера на СОг, сфокусированного на оси сопла. Перемещение положения фокуса позволяет менять расстояние от зоны разряда до сопла вплоть до сдвига области разряда на срез сопла. Ски мирование выходящего из сопла факела позволяет получить пучок атомов с высокой энергией. Авторы этой конструкции использовали СОг-лазер для поддержания плазмы в Хе или смеси Хе и Ог при давлении торможения [c.152]

Работа лазеров основана на получении вынужденного излучения от возбужденной системы, а не на спонтанном излучении, которое мы рассматривали до этого. Чистое вынужденное излучение наблюдается только в системах, где заселенность возбужденного состояния больше, чем основного состояния, — ситуация, называемая инверсией заселенности (см. разд. 2.3). Наша основная цель здесь — описать способы достижения инверсии, но сначала мы должны понять основные принципы действия лазера. [c.141]

Принцип работы лазерного микроспектрального анализатора основан на испарении пробы с анализируемого участка шлифа диаметром 20—30 мкм с помощью фокусированпого лазерного пучка. Лазерный микроанализатор состоит из отражательного микроскопа и лазерной головки, в которой возбуждается лазерное излучение с частотой 200 мксек , сконцентрированпое на анализируемом участке пробы посредством системы линз. Пары пробы окружают два графитовых электрода, расположенных непосредственно над ее поверхностью. Синхронно с возбуждением лазера на электроды подают высокое напряжение и возбужденные пары фокусируют на щель спектрографа. Спектр пробы регистрируют и анализируют обычным способом. [c.121]

На рис. 55 показана схема энергетических уровней, поясняющая принцип работы рубинового лазера. Уровни Е , Е, Ег соответствуют энергетическим состояниям ионов хрома. До импульса ксеноно-вой лампы ионы хрома находятся на основном уровне Ео. В момент импульса ионы хрома, поглощая сине-зеленое излучение лампы (Я = 560 нм), переходят в возбужденное состояние на уровень 2. Время жизни иона на уровне 2 очень мало, порядка 10 -—10 с. Часть возбужденных ионов вновь возвращается на основной уровень Е(у, а часть, отдавая избыточную энергию кристаллической решетке, переходит на уровень Е не излучая при этом фотона (безызлучательный переход). [c.104]

Принцип работы ряда экспериментальных установок следующий. Интенсивный световой импульс разделяется на две, резко отличающиеся по интенсивности части. Одна из них, обладающая высокой интенсивностью, проходя через кювету с жидкостью (нанример, с сероуглеродом), вызывает в ней способность к двойному лучепреломлению. Эта часть импульса управляет работой сверхскоростного оптического затвора. Другая, во много раз менее интенсивная часть импульса используется для изучения быстропротекающих процессов. Схема устройства представлена на рис. 27 [60]. Лазер излучает последовательность пикосекундных импульсов, один из которых выделяется с помощью ячейки Поккельса . Небольшая доля света этого одиночного импульса превращается после прохождения кристалла КОР (дигидрофосфат калия КН2РО4) в импульс с удвоенной частотой. Разделительная пластинка 5 пропускает свет второй гармоники, тогда как [c.88]

Основной принцип работы полупроводниковых лазеров объяснен в первой главе и вкратце может быть сформулирован следующим образом. Если через полупроводниковый диод в прямом направлении протекает электрический ток, в р — п-переходе возникает спонтанное исиускание вследствие радиационной рекомбинации электронов и дырок. Длина волны этого спонтанного испускания определяется величиной запрещенной зоны полупроводника, а ширина полосы излучения составляет несколько обратных сантиметров. [c.258]

В передней части автомобиля на раме установлен кронштейн для крепления пробоотборных устройств, которые гибким шлангом соединяются с системой ЛГА и с побудителем расхода. Приборный и афегатный отсеки вентилируются через жалюзи и отверстия в баковых стенках кузова. Принцип работы лаборатории основан на измерении поглощения инфракрасного излучения метаном. В качестве источника излучения используется лазер (квантовый генератор), излучающий на длине волны 3,39 мкм. Применение лазера обеспечивает высокую избирательность системы ЛГА. Порядок анализа следующий. Через пробоотборное устройство и устройство пробойодготовки с помощью побудителя расхода засасывают пробу воздуха в измерительную камеру. При этом излучение лазера разделяется на два луча —опорный и измерительный. Измерительный луч, прежде чем попасть на фотоприемник, проходит через измерительную камеру. [c.88]

Еще в 1917 г. А.Эйнштейн выдвинул гипотезу о существовании не только спонтанных, но и вынужденных (стимулированных или индуцированных) переходов в атомах, сопровождающихся излучением. Попытка обнаружения стимулированного излучения в газовом разряде была предпринята Р.Ландебурном в 30-е годы, а в 1М0 г. В.А.Фабрикант сформулировал необходимые для этого условия. После второй мировой войны многие физики вернулись в лзбор атории, привнеся в работу опыт, полученный с радиолокационной техникой СВЧ. Одним из таких физиков, занявшихся СВЧ-спектроскопией, — как пишет Дж. Пирс [7], — был Чарльз Таунс. .. В 1951 г., сидя на парковой скамейке в Вашингтоне перед деловой встречей, Таунс впервые представил себе принцип, на котором сейчас базируется действие лазера . В 1954 г., почти одновременно, Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым в СССР (в Физическом институте им. П.Н. Лебедева) и Ч. Таунсом с сотрудниками в США (в Колумбийском университете) был создан первый молекулярный генератор на аммиаке, излучающий радиоволны с длиной волны около 1 см. Эта работа была отмечена Нобелевской премией. В 1960 г. Т. Мейман (фирма Хьюз , США) создал первый в мире рубиновый оптический квантовый генератор. Дальнейшее развитие квантовой электроники и нелинейной оптики — результат работы многих отечественных и зарубежных ученых [8]. [c.96]

Рассмотрение эксимеров и эксиплексов в разд. 5.4 указывает и другой путь получения инверсии заселенности. Поскольку время жизни основного состояния образующей комплекс пары не превышает одного периода колебания, его заселенность пренебрежимо. мала. Образование возбужденного комплекса неизбежно обеспечит большую заселенность, чем гипотетического основного состояния, и действие лазера становится возможным. Эксимерные лазеры работают по тому же принципу, хотя для некоторых напболее важных примеров, основанных на системах благородный газ — галоген, точнее подходило бы название экснплексные . Аргон, криптон и ксенон образуют эксиплексы с атомами Р и С1 (так же как Хе с Вг). Можно получить лазерное излучение в вакуумной УФ-области, с наиболее короткой длиной волны А=175 нм для АгС1. Первоначальное возбуждение происходит в форме электрического разряда, и последовательность реакций можно записать как [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология