Псевдоожижение измерение однородности

Дэвидсон и Харрисон вычисляли максимальный размер устойчивого пузыря, приравняв скорость его подъема и экспериментально измеренные скорости витания частиц. Они выявляли зависимость отношения диаметров пузыря и частицы (а не просто диаметра пузыря) от размера частиц, разности плотностей твердого материала и ожижающего агента и вязкости последнего. Если в данной системе отношение диаметров пузыря и частицы менее 1, то псевдоожижение следует считать однородным в диапазоне 1—10 псевдоожижение носит переходный характер от однородного к неоднородному если указанное отношение превышает 10, можно определенно ожидать интенсивного образования пузырей. Данный подход, несомненно, обоснован и согласуется с экспериментом однако, размеры пузырей, рассчитанные по упомянутому отношению, оказываются меньше обычно наблюдаемых в неоднородных псевдоожиженных системах. [c.34]

Для измерения однородности псевдоожижения пользуются различными методами в соответствии с задачей исследования. [c.133]

Измерения проводили также при понижении скорости газа до исчезновения пузырей, причем для установления равновесного состояния при фиксированном расходе воздуха требовалось значительное время. Для высоких зернистых слоев не очень узкого гранулометрического состава наблюдался циклический режим с чередующимся появлением и исчезновением пузырей. Это явление обусловлено частичной сепарацией твердых частиц по размеру в период однородного псевдоожижения и тем, что скорость воз- [c.54]

Анализ экспериментальных данных о скоростях подъема газовых пробок в жидкости и в однородном псевдоожиженном слое показал, что изложенная выше теория невязкого движения вокруг изолированной поднимающейся пробки удовлетворительно согласуется почти со всеми опубликованными данными как для двухмерного, так и для осесимметричного потока. В табл. V- приведены данные для систем (в состоянии минимального псевдоожижения), полученные либо в опытах с инжекцией одиночных пузырей , либо путем измерения скорости поршня при V = = В общем данные для труб, приведенные в табл. V- , [c.175]

Однородность слоя, которая наряду с равномерностью псевдо ожижения характеризует качество псевдоожижения, оценивали также по величине порозности е. Локальную порозность слоя рассчитывали по перепаду давлений, измеренному на каждых 100 ла высоты слоя (как средний результат щести замеров). В табл. ХП. 6 в качестве примера приведены данные об изменении порозности по высоте слоя. [c.534]

Если бы поведение однородного псевдоожиженного слоя было аналогично поведению неподвижного слоя такой же порозности, то можно было бы предсказать зависимость между С/ и е(т. е. результаты опытов Ричардсона и Заки), базируясь на уравнениях для неподвижного слоя, при точно измеренных значениях е. Как будет показано, уравнения для неподвижного слоя дают результаты, близкие к полученным Ричардсоном и Заки, хотя и в совершенно иной форме. [c.33]

Для изучения радиальной диффузии твердых частиц [14] использовался тонкий прямоугольный псевдоожиженный слой, схематически показанный на рис. У-7. Величина )5,, оценивалась по измерениям скорости достижения однородности твердой фазы после быстрого удаления разделительной пластины. В работах [15—16] использовалась по существу та же методика некоторые результаты представлены на рис. У-8. [c.139]

Экспериментальные измерения расширения слоя однородных сферических частиц при псевдоожижении водой и другими жидкостями проводились многими исследователями. Сводка этих данных приведена в табл. III. 2. [c.178]

Непосредственная проверка формулы (4.4.8), как правило, невозможна, поскольку измерение пульсаций относительной скорости связано с большими техническими трудностями. В то же время флуктуации г локальной порозности могут быть измерены с достаточной степенью точности. В локально однородном псевдоожиженном слое как мгновенные, так и средние значения порозности е и [c.222]

Измерение однородности слоя с помощью емкостного датчика в настоящее время получило наибольшее распространение. Датчик представляет собой электроконденсатор (в простейшем случае — из двух параллельных пластинок), емкость которого, пропорциональная диэлектрической проницаемости среды, зависит от концентрации твердого материала (порозности) между пластинами С—Со- усл, где Со и С — емкости конденсатора, соответственно пустого и погруженного в псевдоожиженный слой. Пульсации емкости могут быть измерены емкостной мостовой схемой, которая, однако, по ряду причин [402] работает не вполне устойчиво. В связи с этим целесообразнее использовать схему резонансного моста, изображенную на рис. 1У-32, а. Упрощенная электрическзя [c.135]

Не представляет затруднений распространение метода Мюррея на пузыри, форма которых ближе к действительной, путем использования конформного отображения Коллинса. Мюррей рассмотрел также случай двухмерного пузыря с замкнутой кильватерной зоной, ограниченной более сложными (с точками перегиба) линиями тока в потенциальном поле. Позднее Мюррей использовал подобный метод для анализа развития во времени пузыря, возникающего в однородном псевдоожиженном слое и первоначально имеющего сферическую (или круглую, в двух измерениях) форму. Он показал, что на нижней поверхности такого пузыря быстро развивается вогнутость, образующая верхнюю границу кильватерной зоны за пузырем. [c.113]

Однородность (псевдогомогенность) псевдоожиженного слоя может быть обеспечена лишь приближенно и, как правило, при использовании в качестве ожижающего агента капельной жидкости (либо газа, но только в непосредственной близости от начала псевдоожижения). В каждой точке реального псевдоожиженного слоя наблюдается пульсационное изменение порозности, давления и скорости. Действительные значения е, усл., о>, Р и АР колеблются около некоторого среднего положения обычно с частотой в пределах 2—10 периодов в секунду, причем колебания величин Р и АР легко наблюдать при их непосредственном измерении. [c.122]

В слой были помещены два прибора (рис. ХП-23,б) для измерения перепада давлений между различными точками над перераспределительной решеткой (по перепаду давлений вычисляли порозность слоя, что в свою очередь позволяло оценить однородность псевдоожижения). Приборы были установлены на расстоянии 60 мм от центра, для измерения перепада давления в различных точках слоя производили вращение приборов вокруг оси. В качестве рабочих тел использовали промытый и просеянный кварцевый иесок с размером частиц 0,1—0,25 мм (скорость начала псевдоожижении равна примерно 4 см/сек) и воздух при температуре 10—25" С и относительной влажности около 45%. [c.522]

В настоящее время нет единого мнения о методах оценки и измерения качества псевдоожижения. Одни авторы используют измеритель емкости Морса и Баллоу /I/, другие судят об однородности слоя по поглощению рентгеновских лучей,по перемешиванию в слое меченых частиц,по порозности,по отношению наблюдаемого перепада давлений к теоретическому,по величине числа Фруда,по степени неустойчивости,с помощью фотометрических методов регистрации пульсаций давления и т.д. Однако эти определения характеризуют качество псевдоожижения с точки зрения флуктуаций порозности,но не учитывают наличия малоподвижных /застойных/ зон у обечайки и непосредственно на решетке. [c.271]

Сублиматор конструируется как простая или как тарельчатая колонна. Для простой сублимации в кипящем слое достаточна обычная колонна. Если нужно провести фракционную сублимацию, то применяются тарельчатые колонны, причем верхняя тарелка служит дефлегматором, ее температура поддерживается более низкой. В этом случае сублимация в кипящем слое подобна ректификации, поскольку твердая фаза превращается в псевдоожиженную. Г аз-носитель (воздух или азот) засасывается в вакуумную систему через прибор для измерения расхода газа и проходит через сублиматор, фильтр и конденсатор в вакуум-насос. Давление в системе регулируется количеством подаваемого газа. Если постепенно понижать давление в системе, то при каком-то предельном давлении уже нельзя сохранить состояние кипящего слоя. Это предельное давление зависит от высоты кипящего слоя, характера материала кипящего слоя, диаметра аппарата, скорости откачки насоса и потерь давления на отдельных участках. Порядок достигаемых давлений 1—30 мм рт. ст. Для сублимации в кипящем слое предпочтительно иметь величину зерен материала 30—40 м.к. Так как материал непрерывно испаряется, то никакого кипящего слоя не получится, если не ввести в испаритель какой-либо посторонний материал, обеспечивающий поддержание однородного кипящего слоя. Смесь в соотношении между количеством постороннего материала и сырья 20 1 непрерывно подается через среднюю по высоте часть аппарата непосредственно в кипящий слой, несублимируемый остаток вместе с посторонним материалом выносится через дно сублиматора. После этого посторонний материал регенерируется выжиганием или просеиванием и снова возвращается в сублиматор. Вымывание остатка растворителем следует применять только, если этот остаток должен быть сохранен. Пар суб-252 [c.252]

Для однородного псевдоожижения в слз чае умеренного рас-с ода газа архимедова поправка пренебрежимо мала. Хотя уравнение (2.6) хорошо описывает в первом приближении пик перепада давления, подстановка в него данных других исследователей (табл. 2.1) приводит к определенным расхождениям, особенно для аппаратов, больших размеров. Такие значительные расхождения с данньши Малека и Лу, вероятно, могут быть объяснены тем, что в отличие от исследователей, чьи результаты приведены в табл. 2.1, в опытах Малека и Лу штуцер для измерения давления располагался на 25 мм выше входного отверстия. [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология