Минимальная скорость псевдоожижения

Эти корреляции подтверждают обычные наблюдения, что малые частицы легче подвергаются псевдоожижению, но при этом слой больше расширяется. Псевдоожижение может протекать эффективнее, если большая часть подводимой энергии поглощается при хаотическом движении частиц, так как именно их подвижностью и обусловлены особенности псевдоожиженного состояния. Насколько нужно увеличить скорость против минимальной скорости псевдоожижения, в общем случае еще не выяснено. [c.266]

При отсутствии экспериментальных данных скорость начала псевдоожижения можно вычислить, пользуясь зависимостью между перепадом давления и скоростью потока ожижающего агента в свободном сечении аппарата, принимая перепад давления в слое эквивалентным весу содержащихся в нем твердых частиц (с учетом силы Архимеда). Для этого необходимо знать порозность слоя при минимальной скорости псевдоожижения (е ). Последняя зависит от формы и размера твердых частиц для частиц сферической формы может быть принято = 0,4. Попытки связать величину с фактором формы частиц оказались неудачными [c.44]

Исследование работы пневматических транспортных установок показало существование такой характерной скорости среды, при достижении которой поток как бы насыщается материалом при этом работа системы нарушается и материал перестает перемещаться в заданном направлении. Для пневматического транспорта такая скорость называется скоростью захлебывания . Скорость захлебывания может в несколько раз превышать минимальную скорость псевдоожижения (аи р) этого же материала в псевдоожиженном слое с решеткой. [c.454]

Расчет минимальной скорости псевдоожижения. В технических приложениях используемые для псевдоожижения частицы имеют различную форму. Их распределение по размерам также может варьироваться в довольно широких пределах. [c.155]

Ожижение требует энергии для его достижения. Падение давления в слое равно массе слоя на единицу площади, и оно может быть чрезмерно велико для глубоких слоев, хотя его относительная важность уменьшается при увеличении статического рабочего давления. Очевидно, что рабочие условия ограничиваются областью течения газа, в которой можно ожижать слой. Если скорость газа очень низка, может произойти разделение слоев с более или менее широким распределением частиц по размерам, и слой перестанет быть псевдоожиженным, если скорость течения станет ниже минимальной скорости псевдоожижения. Напротив, если скорость газа очень большая, вынос материала из слоя станет чрезмерным. Это зависит от размера частиц и физических свойств жидкости и твердого тела [1—4]. Такое рассмотрение [c.445]

IV, обращаясь в нуль при минимальной скорости псевдоожижения и при оо. [c.77]

Пусть в рассматриваемом примере средний размер частиц равен с1 — 1 мм. Минимальную скорость псевдоожижения можно определить по формулам (VI.10)—(VI.14) с учетом сделанных 264 [c.264]

При расчетах возникает вопрос вести ли определение минимальной скорости псевдоожижения по условиям на входе газа в слой, средним условиям или же условиям выхода При подстановке в (VI. 13) и (VI. 14) v/Vo (Т/То) /. р/ро = (То/Г) р, = = 2000 кг/м получим [c.265]

Определить а) минимальную скорость псевдоожижения [c.86]

Решение. Минимальную скорость псевдоожижения определяем па уравнению (III. 51) [c.87]

Скорость начала псевдоожижения в ряде случаев используется для оценки качества ожижения [16, 17]. Для этой цели введено понятие числа псевдоожижения 7 — отношение рабочей скорости газа к минимальной скорости псевдоожижения. В частности, установлены пределы существования псевдоожиженных слоев для ла- [c.169]

Гидродинамический режим в слое рассчитывается по среднему размеру гранулированного продукта (сток) согласно формуле (6.9). Рабочая скорость должна быть в 2—10 раз больше минимальной скорости псевдоожижения (е = 0,4), но меньше (0,8—0,9) скорости витания (е = 1,0). [c.339]

Примем пористость слоя материала в момент его псевдоожижения о = 0,6. Тогда минимальная скорость псевдоожижения из уравнения (3.3.2.12) = 0,048 м/с. [c.219]

Это выражение определяет минимальную скорость псевдоожижения слоя сферических частиц. При беспорядочном расположении сферических частиц е = I — ф = 0,4. Следовательно [c.175]

МИНИМАЛЬНАЯ СКОРОСТЬ ПСЕВДООЖИЖЕНИЯ, [c.74]

Первое из этих допущений не имеет принципиального значения, так как всегда можно ввести некий эффективный коэффициент пропорциональности, играющий роль проницаемости пористого тела. Второе допущение практически соотве ствует действительности. Скорость фильтрации 1/° может быть как больше, так и меньше минимальной скорости псевдоожижения 17/. Коэффициент гидравлического сопротивления слоя а зависит от порозности при U° > I//величина а(7 равна массе единицы объема слоя, что определяет его порозность как функцию от / . [c.51]

При 0->O (m-> oo), T.e. для аппаратов с вертикальными стенками, опять приходим, как и выше, к известной форме выражения для определения минимальной скорости псевдоожижения. [c.62]

Используя уравнение (2.81Х можно построить отвечающие разным значениям р и Г границы, на которых вертикальная составляющая скорости газа точно совпадает с минимальной скоростью псевдоожижения. Границы, изображенные на рис. 219, соответствуют р->оо. Пусть Г, а следовательно, и отношение QJh , фиксированы. С уменьшением р (т.е. с увеличением I/ ) область, в которой Uy> 11/и имеется возможность появления восходящего движения частиц, расширяется. Прт достижении значения [c.78]

Эта скорость называется минимальной скоростью псевдоожижения. Значение ее зависит от минимального значения 8 ,, при [c.116]

Для достижения псевдоожиженного состояния необходимо подавать большое количество газа, так как часть его будет уходить с материалом через выпускное отверстие. Переход от псевдоожиженного слоя к неподвижному незаметен. Псевдоожиженный слой будет всюду, где превышена минимальная скорость псевдоожижения и давление газа и слоев материала находится в равно-124 [c.124]

В это уравнение вместо Uf,s подставлена Пщ/ — минимальная скорость псевдоожижения. При известном е квадратное уравнение (16. 35) легко решить относительно ит . Пористость лучше определить экспериментально для данного вида частиц и сосуда. Примерные значения для нескольких распространенных материалов приводятся на рис. 16. 10 [100]. [c.215]

Расчеты по этой формуле сраппиваются с некоторыми экспериментальными результатами, полученными для ряда условии при статических рабочих давлениях вплоть до 1 МПа [151 (рис. 4). Для более крупных частиц, когда скорость ожижения, при которой пол) чается максимальный коэффициент теплоотдачи, близка к минимальной скорости псевдоожижения, совпадение сравнительно хорошее, 1ю корреляцию нельзя рекомендовать для работы с порошкообразным материалом со средним диаметром частиц меньше 400 мкм, где различие между этими двумя скоростями растет. [c.449]

Опыты проводили при различных конусности, высоте слоя и скорости воздуха. Определенная форма слоя требовала создания определенной высоты. В качестве псевдоожижаемо-го материала применяли медные частицы величиной от 0,30 до 0,50 мм. После нескольких минут исевдоожижения слоя снимали показания приборов ио падению давления в слое в зависимости от скорости потока и определяли минимальную скорость псевдоожижения из иостроенного графика. После этого скорость снижали до величины, несколько меньшей минимальной скорости псевдоожижеиия (гi, y =0,457 м/сек), и при этой скорости в верхнюю часть слоя загружали частицы никеля в количестве 1% веса слоя. Постепенно скорость воздуха увеличивали до требуемой величины и приступали к систематическому отбору проб. Когда отбор проб заканчивался, частицы разделяли магнитным полем и взвешивали. Остав-1иид 1ся материал в аппарате после загрузки также разделяли этим методом. [c.90]

Д Ж, Ф. Ричардсон, ссылаясь на статью Роу и вопрос расчета минимальной скорости псевдоожижения сказал, что выражение //м - =е", связывающее скорость исевдоожижения u f со свободным объемом е, хорошо обосновано. Здесь Нг приблизительно равна скорости свободного падения частиц. Когда система хорошо исевдоожижена, то доля свободного объема равна 1/2, и для чисел Рейнольдса порядка 100, рассматриваемая Роу величина индекса п около 3 это дает отношение скоростей, равное 1/8. [c.171]

Таким образом, для определения минимальной скорости, при которой начинается псевдоожижение слоя одинаковых сферических частиц, нужно выполнить следующие расчеты. По заданным размеру частиц и физическим свойствам фаз нужно определить значение Аг, затем по формуле (11.209) рассчитать оНе , далее с помощью соотнощений (II. 168) или (II. 169) найти Не = ШдпРс / 1с и отсюда вычислить минимальную скорость псевдоожижения Шдп. Формула (11.208) пригодна также для определения минимальной скорости псевдоожижения частиц произвольной формы. Для этого необходимо располагать данными об упаковке таких частиц, т. е. нужно знать значение ф. При расчете Не и Аг в качестве определяющего размера используется эквивалентный диаметр. [c.175]

Для решения этих уравнений нужно знать минимальную скорость псевдоожижения и максимальную высоту слоя Я , способного фонтанировать. Значение м м. п можно определить, подставляя перепад давления, задаваемый уравнением (2.6), в уравнение для плотноунакованного слоя, например в уравнение Эргуна [61] при условии, что 8 = 8 . = 8о (где п — порозность нри минимальном псевдоожижении) [54, 117]. Метод расчета Ям будет обсуждаться в главе 6. Используя уравнения (2.8) или (2.9), можно предварительно оценить скорость, при которой достигается пик перепада давления, не зная значения самого пика перепада давления. [c.34]

Из данных рис. 2.8 следует, что для высот слоя, представляющих практический интерес, т. е. когда HolD ==2- -4, минимальная скорость фонтанирования для данного материала в зависимости от размера аппарата может быть либо выше, либо ниже минимальной скорости псевдоожижения. Поэтому важная задача получения уравнений для вычисления ф, привлекшая широкое внимание исследователей [1, 15, 36, 50, 68, 75, 78, 84, 104, 130, 134, 137, 161, 173, 219, 228, 230, 256], является значительно более сложной, чем соответствующий вопрос для псевдоожижения или пневмотранспорта, где минимальная скорость легкой фазы не зависит от масштаба аппарата. Существует очень много экспериментальных данных относительно г м.ф полученных с разнообразными материалами в аппаратах малых размеров как цилиндрической, так и конической формы. Было также изучено влияние размера аппарата при изменении его диаметра вплоть до 61 см, в основном для слоев пшеницы. Из-за сложности системы подход к обработке экспериментальных данных почти всегда был эмпирическим, в результате чего в литературе появилось свыше десятка различных уравнений для расчета скорости фонтанирования. При отсутствии какого-нибудь единого теоретического подхода в данном вопросе это может быть и не удивительно. Считают, что только два из этих урайнений для цилиндрических аппаратов имеют практическое значение и заслуживают дальнейшего обсуждения все остальные как для цилиндрических, так и конических аппаратов приведены в табл. 2.3 наряду с указанием основных параметров, для которых они получены и краткими комментариями для каждого слзпгая. [c.44]

Нижний предел устойчивой работы аппарата определяется минимальной скоростью псевдоожижения, которая может быть рассчитана по эмпиричесшй зависимости [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология