Пузыри соотношение параметров

Проблемы теплоотдачи к кипящим жидкостям очень специфичны. Например, вследствие образования паровых пузырей на иоверхности нагрева поблизости от нее обычно возникает мелкомасштабная турбулентность, благодаря которой даже в неподвижном объеме жидкости коэффициент теплоотдачи, по-видимому, очень велик. Сопровождающие этот процесс явления и соотношения между основными параметрами настолько сложны, что им посвящена отдельная глава (см. гл. 5). [c.67]

Расчет и экспериментальное определение осредненных параметров фазы пузырей. При изложении методов нахождения параметров, характеризующих соотношение сечений плотной и разреженной фазы, соотношение потоков газа в этих фазах, будем опираться на ряд соотношений, следующих из пузырьковых моде- [c.62]

Для определения кинетических коэффициентов а и р необходимо уметь измерять величины остальных параметров (температур, концентраций, потоков), входящих в соотношения (VI. 65) и (VI. 66). Локальные измерения этих параметров для каждого движущегося зерна практически неосуществимы. Когда же структура данного кипящего слоя хорошо соответствует той или иной теоретической модели (идеальное смешение твердой фазы, идеальное вытеснение газовой фазы, двухфазная модель с обменом газом между пузырями и сплошной фазой или без такого обмена), исходные уравнения (VI. 65) или (VI. 66) могут быть проинтегрированы вдоль всего реактора и величины аир определятся из полученных интегральных соотношений. Измерять в этом случае было бы достаточно лишь входные и выходные значения температур или концентраций в газе. Естественно, что, если при этом будет выбрана неправильная модель структуры кипящего слоя, то полученные таким путем расчетные значения кинетических коэффициентов могут оказаться значительно ниже или выше истинных. [c.483]

Величины /о, Rw, Rp и входящие в них значения Яд, и-, Тк в общем случае зависят от свойств твердых частиц, газа, геометрии ПС и теплообменной поверхности, а также от конструкции аппарата, решетки и других факторов, и в настоящее время теоретический их расчет затруднителен. Однако оказывается целесообразным выразить эти сложные величины через более простые, поддающиеся измерению параметры процесса псевдоожижения. Это можно сделать на базе основных результатов двухфазной модели ПС относительно скорости подъема газовых пузырей, расширения ПС и т. д. Окончательный вид расчетного соотношения может быть следующим [77] [c.195]

Интенсивность подвода и обмена газа вблизи частицы твердого носителя зависит от типа аппарата и способа введения газа. Наиболее пригоден для практического использования струйный подвод. Движение газа в неподвижном и псевдоожиженном слоях широко исследовано рядом авторов [85—90]. Развитие газовой струи в общем случае приводит к образованию неустойчивой поверхности раздела слоя с областью газового пузыря, его отрыву и зарождению нового. В зависимости от параметров истечения меняются размеры и частота зарождения пузырей, а также интенсивность циркуляции через них твердых частиц. Различают три режима истечения газа фильтрационный, пузырьковый и струйный, определяемые характерным соотношением размера факела и высоты слоя над ним [85]. Частный случай струйного режима — каналообразование. [c.84]

Линейность соотношений между током и напряжением в ряде эпителиальных тканей показывает, что формализм, использованный ранее для анализа активного транспорта натрия в коже лягушки, жабы, мочевом пузыре жабы, вероятно, применим и к другим транспортным процессам. В большинстве таких случаев анализ ограничивался рассмотрением эквивалентных электрических контуров. Шульц и др. [36] продемонстрировали линейность зависимости между скоростью активного транспорта натрия и Аф) в толстой кишке кролика и на этой основе предложили эквивалентный контур, для анализа которого были введены феноменологические коэффициенты сопротивления и сродство в рамках уравнений линейной неравновесной термодинамики. Однако параметры этих уравнений экспериментально не определялись. [c.181]

Между тем, для оценки интенсивности теплообмена можно использовать соотношения пакетной теории (см. главу X). При этом, помимо теплофизических параметров жидкостей (плотность, теплопроводность, теплоемкость), необходимо располагать данными о доле времени Д, в течении которой образующийся паровой пузырь соприкасается с поверхностью, и частоте фд отрыва пузырей от нее. [c.494]

По результатам измерений массообмена для нереагирующей примеси (/( = 0) стараются оценить все входящие сюда параметры (/, р, 7, WnViIKp), а изучая кинетику данной реакции в неподвижном продуваемом зернистом слое катализатора, определить константу скорости каталитической реакции К (с ). Если определены все эти параметры, то можно далее аналитически или с помощью ЭВМ рассчитать распределение концентраций в плотной фазе Спл (г, I) и в пузырях с уз (г, t) и по соотношению (П.61) рассчитать выход—степень превращения реагирующего компонента в аппарате. [c.179]

Соотношение между параметрами фазы пузырей и , S, Uq, Umf. Для нахождения соотношения между параметрами сдоя с небольшими (медленными) пузырями, где ujuf <1, а доля пузырей составляет б, проведем поперечное сечение так, чтобы оно проходило через центр какого-нибудь пузыря, как показано на рис. IV-22. [c.125]

Поведение частиц в ПС отличается сложным статистическим характером частицы перемещаются по объему ПС как в составе пакетов дисперсного материала, так и индивидуально при распаде одного пакета и образовании другого. Пакеты совершают случайное движение в результате прохождения через слой газовых пузырей, а также могут совершать циркуляционное движение. Каждая частица твердого материала в течение некоторых интервалов времени может находиться в составе пакета около стенки, в основной массе ПС, внутри газового пузыря при этом характер обтекания поверхности частицы газовым потоком оказывается различным (внутри пакета газ фильтруется со скоростью, близкой к Ыкр, и частица не имеет возможности индивидуально вращаться, а в газовом пузыре относительная скорость скольжения близка к скорости витания и частицы могут вращаться). Кроме того, каждая частица находится на разных уровнях по высоте ПС случайное время, контактируя с газом, имеющим различные температуры. Отмеченные обстоятельства не позволяют использовать для расчета коэффициента межфазной теплоотдачи ос соотношения, полученные в опытах с закрепленными индивидуальными частицами и в опытах с плотным слоем или с газовзвесью. Поскольку теоретические расчеты интенсивности конвективной теплоотдачи здесь невозможны, то надежные данные по средним величинам а и зависимости а от основных параметров можно получить из экспериментов с ПС дисперсного материала. Однако экспериментальное исследование межфазной теплоотдачи здесь осложнено тем, что при значительном теплостоке от газа на суммарную поверхность частиц газовый поток может принимать температуру, близкую к температуре поверхности частиц уже на сравнительно небольших расстояниях от газораспределительной решетки. При этом точность определения средней разности температур между газом и поверхностью дисперсного материала оказывается незначительной и существенно зависящей от принятой модели движения сплошной фазы через ПС (полное вытеснение, наличие продольного перемешивания, учет газовых пузырей и т. д.). [c.199]

Лабарка и др. [2 ] не согласны с этим анализом. Они показали, что / аАсОз статистически одинаково при +50 и —50 мВ. Такое расхождение во взглядах, по-видимому, обусловлено тем, что мы несколько иначе определяем смысл стационарного состояния. Поскольку эти авторы считали, что изменения Дтр вызывают зависящие от времени изменения и со > Длящиеся 20—40 мин, в их работе сопоставлялись результаты измерений, проведенных спустя 20 мин после возврата к исходному значению потенциала, когда отношение уже стало постоянным. Мы же рассматриваем квазисга-ционарное состояние , в котором /щ консервативен и соответствующим образом связан с Это состояние достигается значительно быстрее. Вначале мы рассчитывали на это в связи с отмеченным выше наблюдением, что при симметричных изменениях Д1 ) на 6 мин / и линейно зависят от Д 1> в широком интервале. Позже было проведено исследование мочевого пузыря жабы в камере для непрерывной перфузии, в которой хорошо известные характеристики смешивания позволяли постоянно поддерживать определенное соотношение между концентрацией СОг в омывающем растворе и скоростью выброса СОг из тканей (/с02)[3 . 32]. Как было показано, хотя постепенное изменение Дтр приводит к длительным изменениям концентрации СОг в омывающем растворе, расчеты, учитывающие емкость системы, позволяют сделать вывод, что /сОг сохраняет постоянство (в пределах шума системы) в течение 3 мин и остается на том же уровне до 7 мин после изменения Д 1). Это дает возможность проверить стехиометрию путем варьирования ДФ в подходящих пределах (см. рве. 8.16), Принимая, например, средние параметры, полученные Лангом и др. [23] для половинок мочевого пузыря, [c.356]