Индукция магнитного поля

Таблицы констант экранирования, вычисленных с помощью этого уравнения, не нашли широкого применения, поскольку частоты поглощения данных протонов удобнее сравнивать не с частотами поглощения изолированного протона, а с частотами поглощения протонов (или ядер 0 ТМС, химические сдвиги которых условно приваты равными нулю. Из приведенного выше уравнения следует, что резонансная частота зависит от внешнего магнитного поля, а, следовательно, на химический сдвиг 8 индукция магнитного поля спектрометра не влияет. Химический сдвиг 6 определяется следующим образом [c.121]

Индукция магнитного поля в магнетике описывается выражением [c.38]

Принцип действия основан на измерении индукции магнитного поля с помощью преобразователя Холла с цифровой индикацией результатов измерения. [c.169]

Принципы устройства и действия спектрометров ЭПР сходны со спектрометрами ЯМР, а отличия связаны в основном с различиями области частот и диапазона напряженности магнитного поля. Обычно стандартные приборы рассчитаны на получение спектров ЭПР при частотах 9,5 ГГц (Х-полоса), 25 ГГц (Л -полоса) и 35 ГГц (Р-полоса), а индукция магнитного поля меняется в диапазоне 0,34... 1,25 Т. Работа на X полосе ведется обычно с растворами и при изучении систем, не требующих очень высокого разрешения спектров, а при высоких частотах и напряженности поля чаще исследуются твердые образцы малого размера и при низких температурах. [c.77]

За счет электродинамического эффекта ЭМА преобразователями возбуждают самые различные типы волн. Общее правило, которым следует руководствоваться при проектировании ЭМА-преобразователя для возбуждения волн определенного типа, состоит в том, что возникающие при электродинамическом взаимодействии механические напряжения о пропорциональны векторному произведению индуцированного в изделии переменного тока I на индукцию магнитного поля В а 1хВ. Отсюда следует, что направление колебаний в волне перпендикулярно направлениям как электрического тока, так и магнитного поля. Например, по схеме, при- [c.68]

Оцените индукцию магнитного поля, котороя потребуется для того, чтобы выстроить спины обоих электронов в атоме гелия в одном направлении. [c.37]

Магнитная восприимчивость измерялась методом Фарадея в интервале температур 3,5 — 280 К при двух значениях индукции магнитного поля — 0,4 и 1,1 Тл. [c.143]

Анализ экспериментальных результатов позволяет сделать следующие выводы пироуглероды имеют ОМС, величина которого зависит от температуры и индукции магнитного поля МС является структурно-чувствительным фактором, связанным с особенностями структурного состояния исследуемых пироуглеродов. [c.144]

Отметим также, что во внешнем магнитном поле триплетный терм расщепляется на три уровня, величина расщепления равна где р -магнетон Бора, g - фактор спектроскопического расщепления, - индукция магнитного поля. [c.20]

Видно, что частота осцилляций пропорциональна разности -факторов радикалов пары и индукции магнитного поля. Для органических свободных радикалов порядка 0.001. Согласно последней формуле в поле 5,1 = 0.3 Тл /2=5-10 рад/с. При этих значениях параметров синглет-триплетные переходы в РП происходят за времена в десятки наносекунд. Мы видели, что именно в эту область могут попадать времена жизни РП. [c.23]

II эффективность S-T смешивания проходит через максимум с ростом индукции магнитного поля (см. рис. 5). Но ситуация оказывается еще более интересной. В промежуточных магнитных полях иногда появляются еще инварианты спиновой динамики, это приводит к уменьшению эффективности S-T смешивания при некоторых определенных значениях индукции магнитного поля (см. рис. 5). Особыми точками являются точки пересечения спиновых уровней энергии [4]. [c.35]

Очень важно иметь оптимальное время жизни РП. В невязких растворах время жизни РП довольно короткое, меньще или порядка наносекунд, и поэтому для реакций в невязких жидкостях магнитные эффекты слабо выражены при типичных значениях разности -факторов и констант СТВ радикалов. Но очень большое время жизни РП тоже нежелательно, так как при этом независимо от индукции магнитного поля успеет установиться статистическое распределение РП по синглетному и триплетному состояниям. Оптимальным является время жизни РП, которое соизмеримо со временем синглет-триплетных переходов в РП. Например, для реакции РП в мицеллах реализуется такое оптимальное время жизни. Поэтому не удивительно, что именно в мицеллярных растворах наблюдаются часто магнитные эффекты. [c.42]

Рис. 2. Интегральный эффект ХПЭ. Схематическое изображение равновесного спектра ЭПР двух радикалов, имеющих разные -фак-торы (а). АЕ (б) или ЕА (в) спектры радикалов А и В, вышедших из клетки в раствор в условиях формирования эффекта ХПЭ. В д, суть индукции магнитного поля, при которых выполняется условие резонанса в эксперименте по ЭПР.

Рис. 3. Мультиплетный эффект ХПЭ для простейшей модельной ситуации, когда -факторы радикалов пары равны и только один из радикалов пары (А) имеет одно магнитное ядро со спином 1/2. Изображен спектр типа ЕА. В д (=йов) индукция магнитного поля, при которой зеемановское расщепление для электронных спинов равно частоте СВЧ поля в эксперименте по ЭПР.

Рис. 6. к формированию мультиплетного эффекта ХПЭ в спектре ЭПР пары радикалов с одинаковыми -факто-рами. Равновесный спектр ЭПР (а), спектр ЭПР в подансамбле двух радикалов с проекцией ядерного спина +1/2 (б), спектр ЭПР в подансамбле двух радикалов с проекцией ядерного спина -1/2 (в), суммарный спектр ЭПР (г). оА= ов индукции магнитного поля, при которых [c.103]

Эта вероятность зависит от индукции магнитного поля Вц резонансным образом, она проходит через максимум, когда зеемановское расщепление оказывается в резонансе с частотой переменного поля, т.е. при выполнении условия С0( = со. [c.121]

Теперь предположим, что для — оо < / < индукция магнитного поля есть В Н- АВ и в момент времени это значение скачком изменяется и становится равным В. Тогда распределение в момент имеет вид [c.93]

Таблица 9.3-2. Резонансные частоты ядер и при различной индукции магнитного поля Во

Измерение магншпиой проницаемости и электрической проводимости плоских образцов [61]. Продольная составляющая индукции магнитного поля В внутри образца [c.263]

Поскольку индукция магнитного поля световой волны значительно меньще внешнего поля, в уравнениях учитывают только послед-НЮЮ, т. 0. Ванеш1= [c.250]

РП в синглетном состоянии могут рекомбинировать. Было показано [11], что скорость S-T конверсии РП уменьшается в несколько раз при увеличении индукции магнитного поля до 0.5 тесла (см. рис. 12). Это согласуется с ожидаемым магнитным эффектом для индуцированного анизо- [c.40]

Квадратичный рост этой скорости объясняется тем, что матричный элемент для магнитного дипольного перехода из связывающего синглетного терма в несвязывающий триплетный терм пропорционален индукции магнитного поля, и отсюда во втором порядке теории возмущений скорость предиссоциации пропорциональна квадрату индукции поля. Наклоны двух линий с разными номерами колебательных состояний V отличаются из-за того, что для переходов из разных колебательных состояний Франк-Кондоновские факторы разные. [c.43]

Рис. 1. Уровни энергии ядерного спина / = 1/2 во внешнем магнитном поле (а) и схематическое изображение спектра ЯМР двух невзаимодействующих между собой магнитно-неэквива-лентных ядер со спинами /д = 1/2, / = 1/2 (б). На рисунке прямоугольниками условно обозначены населенности уровней. в д и - индукции магнитного поля в условиях резонанса для /д и /ц, соответственно.

Рис. 4. Схематическое представление ЕАЕА (а) и АЕАЕ (б) спектра ЭПР РП в условиях формирования ХПЭ. й д, - суть индукции магнитного поля, при которых выполняется условие резонанса в эксперименте по ЭПР.

Рис. 6. ЭПР спектр РмзОд в гпЬЯС в замороженном растворе при 30 К (а). Стрелкам .- показаны значения индукции магнитного поля, при которых бьии сняты зависимости V. -.-тенсивности сигнала ЭПР от времени (б). Спектр снят при частоте СВЧ поля 9.70 83 ГГ , мощность СВЧ поля 20 мВт [4].

Рис. 9. Спектр ЭПР РП с одним магнитным ядром со спином 1/2 в случае слабого СВЧ поля, (И < а (а), и в случае сильного СВЧ поля, б> > а (б). Зависимость вероятности рекомбинации РП с положительной (А) и с отрицательной (Б) ориентацией ядерного спина от индукции магнитного поля В - суммарная вероятность рекомбинации обоих подансам-блей (сумма спектров ЭПР, представленных кривыми А и Б, т е. спектр ОДЭПР) Г - разность вероятностей рекомбинации обоих подансамблей (разность спектров ЭПР, представленных кривыми А и Б, т.е. спектр ЭПР, измеренный по эффекту СПЯ. Внизу схематически показан равновесный спектр ЭПР [5].

Предполагается, что РП рекомбинируют только в синглетном состоянии. Следовательно, в обсуждаемой ситуации выход продуктов рекомбинации осциллирует с частотой, равной ( д - gg) ЗB( tl2h. На рис. 1 приведены экспериментальные данные по рекомбинационной люминесценции пары (дифенилсульфид-с1[о)+/(р-терфенил-с1[4) в изооктане при комнатной температуре [3]. Отчетливо видны осцилляции, причем с ростом индукции магнитного поля В частота осцилляций растет. Полученные результаты полностью согласуются с приведенной выше формулой, они показывают, что в данной системе основной механизм синглет-триплетных переходов в РП связан с разностью -факторов радикалов пары. [c.140]

Выше было показано (разд. 4.9.3), что в магнитном поле с индукцией 1,41 Тл облученйе образца радиочастотным полем (60 МГц) может индуцировать перевертывание спина и таким путем поглощение энергии. Указанная величина индукции магнитного поля рассчитана для идеальной ситуации изолированного протона. Очевидно, что если бы все протоны поглощали радиочастотное излучение в совершенно одинаковых условиях, то было бы невозможно дифференцировать протоны, находящиеся в различном химическом окружении. В реальных ситуациях каждай тип протонов резонирует в условиях, слегка отличаюгцихся от условий резонанса протонов другого типа, поскольку магнитные поля, в которых находятся протоны двух типов, также несколько различны. Причина этого явления заключается в ослаблении внегпнего магнитного [c.120]

Изучаемый образец помещают в стеклянную ампулу, которая вращается в пространстве между полюсами магнита (рис. 4.27), что компенсирует любые неоднородности магнитного поля в направлении, перпендикулярном оси вращения. Если индукция магнитного поля спектрометра равна 1,41 Тл, то в катуппсу, охватывающую ампулу с образцом, подают переменный ток частотой 60 МГц и на такую же частоту настраивают детектор. Частоту переменного тока поддерживают постоянной, а магнитное поле постепенно изменяют, п пуская через катушки развертки с помощью генератора раз- [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология