спектры суммарные

Ультрафиолетовые спектры суммарных и узких фракций были сняты нами совместно с Г. Н. Горшковой. [c.222]

На основании измерения относительных интенсивностей спектральных линий можно проводить количественные измерения определять число ядер, вызывающих тонкую и сверхтонкую структуру спектра. Суммарная интенсивность линий характеризует полное число неспаренных электронов в системе. [c.197]

Важное значение каротиноидов как дополнительных пигментов, поглощающих свет в сине-фиолетовой и синей частях спектра, становится очевидным при рассмотрении распределения энергии в спектре суммарной солнечной радиации на поверхности Земли. Как следует из рис. 3.7, максимум этой радиации приходится на сине-голубую и зеленую части спектра (480-530 нм). В естественных условиях доходящая до поверхности Земли суммарная радиация слагается из потока прямой солнечной радиации на горизонтальную поверхность и рассеянной радиации неба. Рассеивание света в атмосфере происходит благодаря аэрозольным частицам (капли воды, пылинки и т. д.) и флуктуациям плотности воздуха (молекулярное рассеяние). Спектральный состав суммарной радиации в области 350-800 нм при безоблачном небе в течение дня почти не меняется. Объясняется это тем, что увеличение доли красных лучей в прямой солнечной радиации при низком стоянии Солнца (см. рис. 3.25) сопровождается увеличением доли рассеянного света, в котором много сине-фиолетовых лучей. Атмосфера Земли в значительно большей степени рассеивает лучи коротковолновой части спектра (интенсивность рассеяния обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени), поэтому небо выглядит голубым. При отсутствии прямого солнечного света (пасмурная погода) увеличивается доля сине-фиолетовых лучей. Эти данные указывают на важность коротковолновой части спектра при использовании наземными растениями рассеянного света и возможность участия каротиноидов в фотосинтезе в качестве до- [c.77]

Для источников излучения с непрерывным спектром суммарный лучистый поток определяется площадью, заключенной между спектральной кривой излучения и осью абсцисс [c.12]

Компенсатор состоит из двух призм Амичи, которые могут вращаться вокруг общей оси в противоположных направлениях. Призма Амичи склеена из трех частей, подобранных так, что желтые лучи не меняют направления, проходя через призму. Белый свет, пройдя через компенсатор при положении призм / (см. рис. 11), разложится в спектр (суммарная угловая дис- [c.48]

АЕа 60 кэВ) и статистических флуктуаций времени, измеренного в цепочках ядерного распада. Рис. 11.3.2 показывает спектры а-частиц для трёх событий, соответствующих а-распаду ядра 116, восьми событий, соответствующих распаду 114, и восьми событий — распаду 112, а также спектр суммарных энергий осколков деления, относящихся к восьми событиям спонтанного деления полученный в экспериментах [c.56]

А — приборы, измеряющие в широкой области спектра суммарную (интегральную) яркость флуоресценции [c.61]

Диспергирующий элемент в расходящемся пучке лучей дает мнимые монохроматические изображения находящейся перед ним щели объектив преобразует их в действительные изображения, образующие спектр. Суммарные аберрации для этих изображений равны [c.257]

Изученная нами люминесценция растворов фенил-4-дифенил-кетона (при возбуждении 366 нм) показала, что у этого соединения также отсутствует иное свечение, кроме фосфоресценции, т. е. растворы люминесцируют только при низкой температуре и спектры суммарного свечения и фосфоресценции совпадают. [c.164]

Пептидные соединения определяли методом Лоури (0,2 мг/ /мг суммарного продукта). В ИК-спектре полученных проб выявлены связи пептидного типа в азотсодержащих компонентах (О) п в суммарном продукте (В) в первой и восьмой фракциях (Е) эти связи отсутствуют. На рис. 30 показано, что ИК-спектр суммарного продукта содержит полосы поглощения пептидов [c.66]

Если же возьмем две границы раздела со средними глубинами залегания Л, и Лз, спектры которых, определенные относительно этих уровней Л, и h , выражаются одной и той же функцией 5(ю) , а избыточные плотности равны соответственно Аа и -Ао, то по типу равенства (3.61) для спектра суммарной аномалии силы тяжести от этой совокупности двух границ получим [c.109]

Пусть аномальные источники одинаковой формы и мощности расположены на одной и той же глубине /г, но на различных расстояниях от начала координат. Предположим, что первый источник находится под началом координат, его энергетический спектр обозначим через ( ((й). Тогда энергетический спектр суммарной аномалии можно записать в следующем виде [40] [c.202]

К двум взятым телам добавим справа на расстоянии третье тело, т.е. получим сл) ай трех тел, из которых два расположены симметрично от центрального на расстояниях по обе стороны от начала координат. Для энергетического спектра суммарной аномалии получим [c.203]

Рассмотрим некоторые типичные графики изменения энергетического спектра суммарной аномалии вид которых зависит и от особенностей функции 0(со). Если 0(со) имеет только одно максимальное значение и оно наблюдается при со = О, то максимумы функции Ое(со) будут убывающими от начала координат. Если же энергетический спектр О (со) имеет максимальное значение при некоторой промежуточной величине со, то максимумы кривой ( (со) могут возрастать от начала координат, но потом с ростом со они будут затухающими. Наличие на кривой Ог ряда периодически повторяющихся максимумов является признаком наличия смещенных по горизонтали источников. В этих случаях в областях максимальных значений исходной аномалии на кривых автокорреляционных функций также будут наблюдаться вторичные относительно слабые максимумы. [c.204]

Перейдем теперь к аномалиям от тел, расположенных под началом координат и залегающих по вертикали на разных глубинах. Энергетический спектр суммарной аномалии от двух тел с глубинами залегания Л, и Л2 можно записать в следующем виде [c.204]

При наличии вдоль профиля большого числа смещенных аномальных тел зависимость энергетических спектров суммарной аномалии от расстояния % будет слабее. Например, для случайной последовательности импульсов (отдельных аномалий) с одинаковой формой энергетического спектра р(со) верно равенство [c.207]

Пример, иллюстрирующий это положение, приведен на рис. 37. Кривая 1 на нем соответствует энергетическому спектру магнитной аномалии ДГ, взятой на профиле длиной 1800 км. Кривая 2 - огибающая максимумов, кривая 3 усредняющая энергетический спектр суммарной аномалии (она проведена таким образом, чтобы сохранить амплитуду основного центрального максимума). Кривые 2 и 3 достаточно близки друг к другу и поэтому в реальных случаях, когда вычисляют спектры аномалий по длинным профилям, необходимо усреднять получаемые кривые энергетических спектров с сохранением положения основного максимума и брать за основу при интерпретации эту кривую. Глубина, определяемая по ней, будет средней глубиной залегания аномальных тел, а масса -суммарной массой. Полученная на рис. 37 для интерпретации кривая 2 соответствует формуле (5.5). Точке ее максимума соответствует 0 3, = 0,05 км , для которой из формулы (5.6) (при 4 = 0) найдем к = 1/(0 , = 20 км. [c.208]

На рис. 44, а кривая 1 соответствует модулю спектра суммарной магнитной аномалии 2 Николаевского месторождения железистых кварцитов 5((о) . Значения 1п 5((й) нанесены на рис. 44, 6. Асимптотой правой их части является прямая 1, из данных которой найдены значения h = 0,5 км, 1п а, = 0,6, т.е. а, = 1,82. Из того, что 1п а, 1п 5(0) , следует, что исходный спектр аномалии соответствует случаю формулы (5.69). На основании выражения (5.70) найдем [c.234]

Если обозначить через 55 ((о) модуль спектра суммарной аномалии (здесь и дальше в данном параграфе знаки модуля опускаем), то под спектром, приведенным к уровню ближайшей особой точки (глубина залегания /г,) будем понимать выражение [c.248]

Для двухмерного случая (вся рассматриваемая ниже методика без изменений годится и для трехмерного случая) воспользуемся равенством, которым можно аппроксимировать модуль спектра суммарной аномалии от нескольких тел, залегающих по вертикали на разных структурных этажах [c.249]

Отсюда видно, что в значениях 52 (со), уже отсутствует влияние первой ближайшей к поверхности особой точки аномалии. Пользуясь последним равенством, можно определить величину влияния первой особой точки (часть спектра суммарной аномалии, связанной с первой ее особой точкой) [c.250]

На следующем этапе вычитанием исключают из данных спектра суммарной аномалии влияние первой ближайшей к поверхности особой точки. Из равенств (5.109) и (5.112) получим [c.250]

Из рисунка видно, что если воспользоваться признаком постоянства значений 52(ш), при различных со, то в качестве / 2 можно принять Я = 7,9 км, соответствующее кривой (в работе [40] полученное значение из модуля логарифма энергетического спектра суммарного поля равно 8,0 км). Значение постоянной Й2, зависящее от массы, равно 1,47. [c.253]

Ю - ,6-10 Гц, т.е. с длинами волн X 380-760 нм (т. наз. ввдимая часть спектра). Суммарное действие алектро-мапт. излучений во всем указанном интервале вызывает ощущение белого цвета, отсутствие определенного интервала длин волн - окрашенного (см. Цветометрия). В табл. 1 приведены приблизит, границы интервалов длин волн монохроматич. световых лучей (т. наз. спектральные цвета) и дополнит. цвета, к-рые возникают в зрительном аппарате, если из белого луча изымается (поглощается) к.-л. из спектральных цветов. [c.327]

Ионы, образующиеся в искровом источнике, обычно ириоб-ретают большую энергию, поэтому, если зерно галоидного серебра подвергается удару хотя бы одного из них, оно оказывается обнаруживаемым. Для всего масс-спектра суммарная экспозиция Q пропорциональна полному ионному току, поэто.му закономерна замена двух инструментальных отсчетов /(/) и t измерением экспозиции Q. Закон взаимозаменяемости дает возможность связать измеренные монитором ионные токи с почернением линий изотопов элементов на различных экспозициях и далее с их интенсивностью. [c.84]

Рис. 30. ИК-спектр суммарного продукта и продукта, полученного путем гидролиза (спектрометр ип1сат 5Р-200, диски из КВг).

Справочник химика 21

Химия и химическая технология