Гаусса приборы

Автоколлиматор А КТ-1000 по конструкции подобен автоколлиматору АКТ-250. В оптической схеме применен пятилинзовый объектив вместо двухлинзового и изменено расположение оптических деталей в осветительной системе. Кроме того, помимо основного окуляра (симметричного) с кубиком, к прибору прилагаются сменные окуляры Гаусса и Кельнера. [c.74]

При распылении раствора контрольной задачи снимают не менее 10 показаний величин атомного поглощения по шкале прибора ТЭС I (для построения кривой Гаусса —30—50 показаний). Для каждого значения по градуировочному графику определяют неизвестную концентрацию примеси (мкг/мл). Полученные результаты обрабатывают статистически. [c.189]

Оптимальная ширина щелей ААо г и минимальная величина суммарной относительной среднеквадратичной ошибки Р зависят как от свойств прибора, так и от свойств измеряемого контура для полос поглощения, описываемых функцией Гаусса, [c.214]

Зависимость измеряемой интенсивности и наблюдаемой ширины полосы от разрешения рассматривалась различными авторами [85, 91 ]. Если целью работы является измерение интенсивности, то, как было показано, необходимо, чтобы ширина щели прибора была несколько меньше, чем ширина полосы. Пример влияния ширины щели прибора на спектральную полосу приведен на рис. 4 [51 ]. Этот пример относится к полосе 2814 см , наблюдаемой в спектре кристаллической пленки закиси азота толщиной 12,9 мк, полученной путем сублимации. При самых узких щелях (около 0,5 см ) наблюдаемый контур полосы (на графике зависимости 1п (/о//) от частоты) в пределах экспериментальной ошибки передается функцией Гаусса с полушириной, равной 2,36 см . На рисунке показаны зависимости наблюдаемой полуширины наблюдаемой максимальной оптической плотности [c.595]

Из тангенса наклона этой прямой и предельного значения У н—н = = а можно раздельно найти 5 о и бд, причем опять отметим, что определяется с точностью до неопределенного множителя, зависящего от калибровки прибора. Линия Гаусса (4.9) спрямляется в координатах 1п Р Н — Яд) , (Я — Яо) , в которых уравнение кривой становится линейным [c.185]

Среднее число частиц в дозе. При использовании приборов с одноканальными анализаторами (интегральными или дифференциальными дискриминаторами) среднее число частиц в дозе зависит от допустимой величины статистической ошибки. Так как числа частиц по дозам распределены по закону Гаусса с дисперсией, равной среднему значению [826], то вероятная ошибка числа частиц (коэффициент вариации) [c.125]

Для определения газов и идентификации хроматографических пиков фирма СЕС выпускает два циклоидальных фокусирующих прибора (модели 21-620 и 21-130). Фокусировка первого порядка по скорости и по направлению в пределах 2,5 см фокальной плоскости обеспечивается анализатором. Источник с электронным ударом и коллектор (с электрометром) располон е-ны в отдельном блоке, помещенном в магнитное поле (постоянный магнит, 4500 гаусс). Разрешающая способность около 200. [c.340]

Изготовление цилиндров Фарадея довольно затруднительно по ряду причин. Необходима хорошая изоляция, прибор должен работать в высоком вакууме, так как ионизация газа вблизи цилиндра может исказить результаты. При изготовлении цилиндров Фарадея основное внимание уделяют тому, чтобы обеспечить поглощение вторичных заряженных частиц, в особенности вторичных электронов. Для уменьшения телесного угла утечки вторичных электронов электрод выполняют в форме чаши с отверстием малого диаметра и относительно большой глубиной. Рассеяние электронов можно устранить также при использовании магнитных полей в сотни гаусс. С другой стороны, в цилиндр Фарадея не должны попадать вторичные электроны, образованные при взаимодействии пучка с любыми другими объектами (например, с окошками, коллиматорами и т.п.). С ростом энергии пучка удержание вторичных заряженных частиц становится все труднее, так что размер цилиндров Фарадея, применяющихся для измерения пучков с энергиями в несколько сотен Мэв, становится весьма значительным. [c.392]

Как можно видеть на рис. 30, 180 -й гауссов импульс обеспечивает как хорошую селективность, так и фазовый режим, который, кроме того, поддерживается импульсом REBURP. Необходимо упомянуть, что на более старых приборах, не имеющих блоков запоминания формы огибающей, импульсы современной формы также могут быть запрограммированы - с помощью DANTE [68]. [c.73]

Наиболее чувствительным из всех инструментов для определения течи является масспектрожтршеский гелиевый индикатор [120, 121]. Основу этого прибора составляет видоизмененный масспектрометр Астона и Демп-стера [122, 123], настроенный для обнаружения ионов гелия. Однократно заряженный положительный ион с массой М (на моль) разгоняется в отрицательном поле, имеющем градиент потенциала Е, попадает в магнитное поле силой в Н гауссов и проходит искривленный путь с радиусом г см, согласно уравнению [c.497]

Для такой высокой чувствительности описанные выше методы усиления и регистрации сигнала непригодны. Частота модуляции поля должна быть высокой (10 гц), а амплитуду делают малой, значительно меньше ширины линии, чтобы усилитель мог иметь узкую полосу пропускания с целью максимального исключения шумов. Модулированное поле передвигается по резонансной области путем постепенного изменения постоянного тока, создающего основное поле. Постоянную времени усиливающей системы специально увеличивают для уменьшения шумов для прохождения линии поглощения может понадобиться 10 мин. Маленькая амплитудная модуляция развертки сканирует линию ногло-щения и дает сигнал, пропорциональный ее наклону (первая производная). Сигнал усиливается и выпрямляется фазочувстви-тельпым детектором, и выход постоянного тока записывается самописцем. Форма линии поглощения может быть рассчитана из производной кривой. Описание деталей этого и более совершенных методов можно найти в монографиях [2, 3]. Разрешающая способность хорошего спектрометра ЭПР около 0,03 гаусс (10 гц). Приборы имеются в продаже. [c.211]

Атомные спектральные линии, измеренные специальным спектральным прибором с высокой дисперсией, обычно шире предсказываемых квантовой механикой. Это уширение возникает в силу ряда причин, наиболее существенными из которых являются допплеровское и штарковское уширения. Допплеровское уширение возникает в связи с тем, что наблюдаемые атомы находятся в постоянном движении. Те атомы, которые движутся к точке наблюдения, испускают излучение более высокой частоты, чем те, которые удаляются. Значительн ое число атомов, испускающих излучение, движется беспорядочно и в результате создает более широкий профиль спектральной линии, имеющий форму кривой Гаусса. Уширение Штарка связано с взаимодействием излучающих атомов с электрическим полем. Электрическое поле вызывает расщепление энергетических уровней каждого атома. Неоднородное поле пламе- [c.717]

Мы видели ранее в п. 5, что в том случае, если и спектральная линия и аппаратная функция спектрального прибора имеют форму кривых Гаусса с полуширинами и то после прохождения через прибор форма спектральной линии также опишется кривой Гаусса I Я ), но уже с полушириной АХнабл- [c.218]

Еще одна экспериментальная трудность обусловлена малой шириной полос поглощения, которая для многих разрешенных правилами отбора полос менее 1 [155, 187]. Для точного измерения интенсивности таких полос необходимы приборы с возможно более высоким разрешением, а в наблюдаемый контур полосы часто нужно вносить поправку, учитывающую аппаратную функцию прибора. Современный уровень экспериментальной техники позволяет определять истинный контур полосы поглощения в кристаллах. Это представляет большой интерес, поскольку контур полосы поглощения, по-видимому, тесно связан с взаимодействием между внутримолекулярными колебаниями и движением самих молекул в кристаллах и, следовательно, с механизмом преобразования световой энергии в тепловую. Было показано [120], что в спектрах жидких разбавленных растворов контур полосы описывается в основном функцией Лоренца. Однако есть данные о том, что в спектрах молекулярных кристаллов контур полос гораздо ближе к кривой Гаусса. Например, в спектре кристаллического этилена [187] было исследовано десять полос, причем сравнива- [c.611]

Лучшие результаты при гкзмерении площадей пиков получаются тогда, когда их полунгирина находится в пределах 3 — 6 мм и форма пх максима.чьно приблиилается к треугольнику (1 ]чривой типа Гаусса). Всегда выгоднее записать пики на шка,ле максимальной чувствительности прибора, хотя ид полученной хроматограммы может быть менее красивым . Иногда имеет смысл увеличить ск о-рость продвижения. че П ы регистратора, чтобы увеличить 1ни[ ипу пиков. [c.101]

При применении окуляра Гаусса увеличение прибора повышается с 46 до 48 , поле зрения снижается с 48 30" до 4ГЗО", диаметр зрачка выхода — с 1,48 до 1,42 мм. [c.75]

Способом, который, повидимому, MOJK T дать некоторые результаты, является метод, предложенный Капицей и Вебстером [9], согласно которому небольшой намагниченный стерженек, подобный стрелке компаса, подвергается воздействию магнитной восприимчивости прочно закрепленного образца. Желаемая чувствительность достигается помещением всего прибора в сильное однородное поле (12 000 гаусс). Это последнее требование, повидимому, оказалось слишком серьезной похмехой для реализации предложения Капицы, однако современные возможности получения больших постоянных магнитов делают, очевидно, этот метод осуществимым. [c.397]

Сигнал. Информация о качественном составе анализируемого образца, содержащаяся в его пробе, находит свое выражение в константах вещества 2 (рис. 1.1). Во многих методах инструментального анализа измерения проводят в интервале ги —> а появляющиеся сигналы непосредственно записывают при помощи регистрирующих приборов (рис. 1.1, б, разрев перпендикулярно плоскости у — г). Во многих случаях форму сигнала можно описать функцией Лоренца или Гаусса (рис. 1.1, а). В некоторых методах, например в полярографии, сигналы записывают в интегральном виде. Координата максимума сигнала или точки перегиба интегральной кривой соответствует определенному положению сигнала 2] в интервале 2о — 2ц. Для определения г используют вспомогательный графический прием (см., например, рис. 4.7). В общем случае максимум на кривой можно легко найти как точку перегиба кривой [1]. [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология