Контур допплеровский

Допплеровское уширение. Существенно большее влияние на уширение спектральных линий оказывает эффект Допплера, т. е. уширение линий вследствие хаотического теплового движения атомов. Допплеровское распределение интенсивности (коэффициента поглощения) по контуру линии подчиняется экспоненциальному закону [c.140]

СО. Эта корреляция меаду векторами v и /со была подтверждена экспериментально из анализа допплеровских контуров спектров возбуждения молекулы СО. Использование закона сохранения энергии показало, что в этой реакции образуется атом серы в электронном состоянии D. [c.144]

Допплеровское уширение линии происходит вследствие быстрого хаотического движения излучающих атомов, скорость которых увеличивается с повышением температуры. Контур линии, вызванный допплеровским уширением, описывается функцией Гаусса (рис. 5.1) [c.34]

Допплеровская полуширина контура пропорциональна корню квадратному из отношения абсолютной температуры светящегося тела к молекулярному весу его частиц. [c.34]

В случаях, когда а>1, можно пренебречь допплеровским уширением линии и считать контур чисто дисперсионным. Тогда коэффициент поглощения может быть выражен формулой [c.41]

ЛИНИЙ С ДИСПЕРСИОННЫМ ИЛИ ДОППЛЕРОВСКИМ КОНТУРОМ [c.39]

Рассмотрим наиболее важный тип симметричного контура линии,, а именно контур, возникающий в результате одновременного действия всех рассмотренных ранее уширяющих факторов. Аналитическое выражение для такого контура удобнее всего получить, заметив, что нри наличии допплеровского уширения волновое число в формуле (3.27) должно быть заменено на [c.41]

Светимость изолированных спектральных линий является важным параметром во многих задачах прикладной спектроскопии. Как будет показано в гл. 5, она в принципе может быть измерена с помощью чувствительного спектрального прибора независимо от характера аппаратной функции. Так как для многих практических приложений достаточно рассмотреть только естественное, ударное и допплеровское уширения спектральных линий, то мы ограничимся здесь количественным расчетом светимостей спектральных линий с чисто допплеровским, чисто естественным и ударным уширениями, а в заключение рассмотрим светимости в спектральных линиях в том случае, когда все эти механизмы уширения действуют одновременно. В заключение будет проведено обсуждение кривых роста и контуров линий некоторых излучателей. [c.47]

Если эффекты Допплера и Лорентца действуют одновременно, то центральная часть линии в основном определяется допплеровским уширением, а края линии — лорентцевским. Суммарный контур описывается уравнением Фойхта [c.140]

Максимальное значение спектральной светимости линии с допплеровским контуром равно [c.49]

Номограмма для определения величин В1 , Пь, Хо На фиг. 4.4 показана номограмма, составленная для определения максимальной и полной светимостей спектральных линий с допплеровским контуром. Она может быть использована и как удобный источник данных для Шкалы пронумерованы римскими или арабскими цифрами. Шкалы 3, 5, 13, 15 [c.49]

Фиг, 4.2. Параметр в зависимости от Il соо ио — Р Х) для спектральных линий с чисто допплеровским контуром (по ра- [c.50]

Фиг. 4..3. Параметр в зависимости от Р Х для спектральных линий с допплеровским контуром (по работе [22]).

ЛИНИИ С КОМБИНИРОВАННЫМ ДОППЛЕРОВСКИМ И РЕЗОНАНСНЫМ КОНТУРОМ [c.53]

Фиг. 4.6. Кривые роста для спектральных линий с комбинированными допплеровским и дисперсионным контурами для различных значений параметра формы линии а (по работе [18], использующей данные [21]).

В общем случае для оценки абсолютных светимостей спектральных линий, контуры которых комбинируются из допплеровского и дисперсионного распределений, может быть использована номограмма для линий с допплеровским уширением, рассмотренная в разд. 4.2, совместно с кривыми роста. Прежде всего с помощью номограммы, приведенной на фиг. 4.4, определяется для а = 0 (т. е. для чисто допплеровского уширения). Отношение ординаты кривой роста нри фиксированном значении Р Х и произвольном а к соответствующей ординате для а = 0 имеет вид [c.62]

Для случая смешанного контура — допплеровского и дисперсионного — расчет влияния самопоглощення на контур линии испускания проведен Л. М. Биберманом и Е. М. Новодворской [ 2]. Для значений < 2 полученная ими зависимость ширины линии от Хц/ приведена на рис. 290. Здесь [c.518]

Лорентцевское уширение. Допплеровское уширение играет основную роль только в случае достаточно разреженных газов. При атмосферном давлении большое дополнительное влияние на уширение линий оказывают столкновения частиц (эффект Лорентца). В случае, когда преобладающими являются столкновения атомов с посторонними частицами, зависимость ky от частоты в пределах контура линии поглощения описывается соотношением [c.140]

Дув — допплеровская полуширина линии vo —частота, соответствующая центру лорентцевского контура линии V — то же для допплеровского коп> тура. [c.140]

Лазерные методы позволяют получать частицы как с определенным значением и направлением вектора скорости, так и с определенной ориентацией в пространстве. Если для возбуждения молекулы, контур линии поглощения которой обусловлен допплеровским уширением, использовать лазер, дающий излучение со спектральной шириной, заметно меньшей ширины линии поглощения, то возбуждению подвергнутся лишь молекулы, двигаюцдаеся с определенной скоростью в направлении луча лазера. Например, если частота генерации лазера соответствует частоте центра линии поглощения молекулы, то возбуждаться будут лишь "покоящиеся" молекулы. [c.136]

При проведении этих исследований требуется детектировать не только вращательные и колебательные состояния продуктов, но и распределение по скоростям разлета продуктов. Для этого используется либо времяпролетная масс-спектроскопия, либо метод ЛИФ с высоким спеюральным разрещением. При использовании ЛИФ измеряют допплеровский контур линии спектра возбуждения. Поскольку атомы, имеющие разные векторы скорости, согласно эффекту Допплера поглощают (из- [c.142]

Допплеровское уширение. Существенно большее влияние на уширение спектральных линий оказывает эффект Допплера, т. е. утиирение линий вследствие хаотического теплового движения атомов. Как уже отмечалось ранее, это движение описывается распределением Максвелла. Соответственно распределение коэффициента поглощения (интенсивности) по контуру линии подчиняется экспоненциальному закону [c.825]

Функция Фойгга-Райхе. Если эффекты Допплера и Лорентца оказывают значимое действие одновременно, то центральная часть линии, в основном, определяется допплеровским уширением, а края линии — лорентцев-ским. Суммарный контур описывается функцией Фойг-та-Райхе [c.825]

АУд — допплеровская полуширина линии, Уо тота, соответствующая центру лорентцевского контура, (14.101) V — то же для допплеровского контура. [c.825]

Уширение спектральной линии вызывается различными факторами. В пламенах наиболее важными являются уширение вследствие теплового движения атомов (допплеровское уширение) и уширение вследствие соударений возбужденных атомов с другими частицами (лорентцовское уширение). Величины ло-рентцовского и допплеровского уширений характеризуются полушириной линии, т. е. расстоянием между точками на контуре линии, в которых интенсивность линии равна половине максимальной. С ростом концентрации атомов в источнике возбуждения интенсивность излучения достигает максимума, равного интенсивности излучения черного тела лишь в центре линии и дальнейший рост интенсивности излучения возможен за счет периферических частей линии ( крыльев ). В целом поглощение света в источнике возбуждения и интенсивность его излучения определяются параметром а, равным отношению лорентцовской полуширины спектральной линии Аю , к допплеровской полуширине Дсоо [c.67]

Итак, контур линий поглощения при температурах 1000—3000° К и давлениях постороннего газа около 1 атм определяется допплеровским и лорентцевским эффектами. По форме допплеровский и лорентцевский (дисперсионный) контуры существенно различаются (рис. 4). В случае допплеровского контура коэффициент поглощения зависит от частоты экспоненциально. Поэтому [c.26]

Приведенные выше сведения из теории контуров линий относились к простым атомным линиям. Однако во многих случаях линии состоят из нескольких компонент различной интенсивности, которые можно различить лишь приборами с высоким разрешением при специальных условиях опыта, когда допплеровское и лорентцевское уши-рения не превышают расстояния между компонентами. [c.27]

Таким образом, для линий, имеющих сверхтонкую структуру, суммарный контур определяется, кроме допплеровского и лорентцевского эффектов, сверхтонкой структурой линии, т. е. расщеплением и относительной интенсивностью компонент. В зависимости от соотношения между величиной сверхтонкого расщепления (Аустс) и шириной отдельных компонент, обусловленной допплеровским (Дув) и лорентцевским (Дуь) эффектами, следует различать три основных случая [c.28]

Уолш учитывает при этом, что контур линий в пламенах обусловлен не только допплеровским, но и лорентцевским эффектом. Поэтому для определения ка в измеренный коэффициент поглощения реальной линии необходимо вводить соответствующую поправку. Такой подход основан на следующих допущениях [c.39]

Интерферометрическое измерение контура линии Нд 2537 А при использовании одноизотопной ртути Нд-198 показало, что полуширина линии с учетом аппаратурного ущирения линии составляет около 0,09 см К Допплеровская полуширина линии при температуре нагретой части капилляра -700°К должна быть равна 0,054 СЖ". Итак, уширение линии в результате самопоглощения оказывается меньше допплеровской ширины линии. [c.91]

Изменение давления вблизи 1 атм вообще оказывает значительно меньшее влияние на величину поглощения, чем при повышенном давлении, так как контур линии поглощения при атмосферном давлении определяется лорентцевским и допплеровским эффектами. [c.330]

Формула (4.41) по существу представляет разложение в степенной ряд контура, близкого к допплеровскому [ср. с формулой (4.2)]. Первые два члена разложения (4.41) даны Митчеллом и Земанским [1], следующие три оценены в работе [2], и, наконец, все выражение приведено Харрисом [14]. Функция Р ) протабулирована в работе [15]. При использовании первых трех членов разложения (4.41) точность результата получается порядка 0,08% и даже выше, если 0<а<0,2. Численные значения ехр (— ) и коэффициентов а, а , а и а" в разложении (4.41) затабулированы в [14] в зависимости от величины изменяющейся в диапазоне 0< <12. Эти данные воспроизведены в табл. 4.2. Для больших значений /а хорошее приближение представляет упоминавшаяся ранее асимптотическая форма. [c.55]

Численное определение абсолютных значений наблюдаемых спектральных показателей поглощения было выполнено рядом авторов [5—8]. В частности, максимальные значения наблюдаемых показателей поглощения и ширина спектральных линий с дисиерсионным или допплеровским контуром были рассчитаны [8] как функции отношения аппаратной ширины щели к полуширине линии и максимального значения истинного показателя поглощения. Аппаратная функция предполагалась гауссовой или дисперсиоппой формы. В дополнение к искажению контуров линий рассматривались также малые (5% и менее) абсолютные ошибки П1)и измерениях интегральных показателей поглощения [8]. Хотя ошибки при оценках интегральной интенсивности понятны только применительно к расчетам, включающим онределенный допуск для инструментальных потерь, следует помнить, что для гауссовой или дисперсионной аппаратной функции и реальных показателей поглощения интервал сканироваиия, требуемый для удовлетворения условий, установленных в разд. 5.1, бесконечно широк. [c.75]

В гл. 3 рассмотрено несколько примеров простого (симметричного) уширения линий. Для линий с допплеровским и дисперсионным контурами были получены точные соотношения для подсчета показателей спектрального поглон] еиия и светимостей в зависимости от параметра формы линии а, который содержит только одну эмиирнчески определяемую величину, а именно сумму естественной у и ударной Ьс полуширин (Ъ = Ь -Ьс). [c.164]

Для средних значений давления было найдено, что WIp не зависит от р в соответствии с тем фактом, что х не зависит от давления для чистого газа с лоренцовским уширением, поскольку обе величины X ж Ъ являются линейными функциями давления. Для очень малых значений р отношение WIp возрастает вследствие допплеровского вклада в контур линии для достаточно больших значений р наблюдаемое значение WIp убывает из-за частичного перекрывания смежных вращательных линий, а также вследствие того, что поправка на крылья, даваемая формулами (9.5) и (9.6), не пригодна в случае сравнительно больших потерь. Было найдено, что формула (9.7) правильно описывает взаимозависимость экспериментальных результатов для давлений примерно 4 ч- 80 мм рт. ст. [c.198]

В предыдущих главах был приведен основной материал, необходимый для решения ряда практически важных проблем количественной спектроскопии. Рассмотрим теоретический расчет излучательных способностей равновесных газов в инфракрасной области исходя из спектроскопических данных. Будут обсуждаться расчеты излучательной способности молекул с неперекрывающимися и перекрывающимися спектральными линиями, в которых спектральный показатель поглощения является медленно меняющейся функцией волнового числа. Контуры линий будут описываться дисперсионной формулой, чисто допплеровским уширением или комбинацией допплеровского и дисперсионного профилей. [c.219]

Получите явное выражение для излучательной способности двухатомных молекул с колебательно-вращательными полосами, состоящими из неперекрывающихся спектральных линий с допплеровским контуром. [c.310]

КОЛИЧЕСТВЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ НАБЛЮДАЕМЫХ ВРАЩАТЕЛЬНЫХ ТЕМПЕРАТУР ОН, НОЛУЧЕННЫХ ПО МАКСИМУМАМ И ПО ДАННЫМ ПОЛНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ И ПОГЛОЩЕНИЯ для СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ С ДОППЛЕРОВСКИМ. КОНТУРОМ [c.417]

Формулы для определения наблюдаемых температур заселения. Для спектрально линии с допплеровским контуром максимзш наблюдаемой [c.417]

Чтобы распространить расчеты, выполненные для спектральных линий с допплеровским контуром, на спектральные линии, форма которых обусловлена совместным действием допплеровского и ударного уширений, удобно воспользоваться кривыми роста (см. фиг. 4.6). Форма линии опять определяется параметром а. Для заданных значений произведения оптической плотности (X) и максимума показателя поглощепия для линий с чистым доннлеровским контуром = Рмакс.) ордината кривой роста дает величину, пронорциональпую полной изморенной светимости 7 для произвольно выбранного значения иараметра контура линии а. Таким образом, из кривых роста легко получить, Rj (a-=0), R a)IR] a = Q) наконец, абсолютное значение Rb a)- Подробностей трудоемких, но непо-сродстр.енных расчетов мы здесь касаться но будем. [c.429]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология