Теория вязкости Андраде

Теория вязкости Андраде, во многом сходная с теорией Френкеля, но имеющая в основе другой, более реальный для органических жидкостей механизм вязкого течения, приводит к формуле [c.132]

Уравнение (9.10.1) обычно известно как корреляция Андраде, поскольку он первым предложил эту форму на основе анализа теории вязкости жидкостей [6,7]. За годы, прошедшие со времени появления уравнения (9.10.1), предложены буквально сотни других соотношений вязкость—температура. Многие из них могут быть записаны в следующем обобщенном виде [c.380]

Влияние враш,ательного движения молекул на вязкость. Рассмотренные выше теории вязкости не учитывают влияния на вязкость вращения самих молекул. Однако в некоторых случаях вращательное движение молекул и его изменения могут оказывать такое влияние [29]. Температурную зависимость вязкости воды можно достаточно точно описать уравнением Андраде, аналогичным уравнению Аррениуса [c.126]

Теории вязкости Френкеля и Бачинского не описывают изученных систем. В лучшем согласии с опытом оказалась теория Андраде. [c.134]

При температурах, близких к температуре плавления вещества, его строение в жидком состоянии приближается по закономерности расположения молекул к строению кристалла твердого вещества. При высоких же температурах (близких к температуре кипения) состояние жидкости приближается к газовому агрегатному состоянию. На этой концепции строения жидкостей основываются методы Андраде [27] и теория Эйринга [28] о зависимости вязкости жидкости от температуры. [c.298]

Температурный коэффициент вязкости жидкостей противоположен по знаку температурному коэффициенту вязкости газов, и это дает основание считать, что механизм вязкости жидкости должен существенно отличаться от такового для газов. Согласно теории Энского и Чэпмена [38] вместо передачи количества движения движущимися частицами одного слоя к другому имеет место передача его за счет межмолекулярных сил. Это оказывается возможным из-за достаточно большой плотности жидкости, когда среднее расстояние между молекулами сравнима с радиусом действия межмолекулярных сил. Андраде [39] в рамках своей теории полагал, что многие проблемы жидкого состояния, в том числе и вязкость жидкости, могут быть рассмотрены с позиций квазикристаллического состояния, когда кристаллическая структура, характерная для твердого тела, размыта тепловым движением. В жидкостях, особенно при температурах, близких к кристаллизации, колеблющиеся молекулы длительное время находятся в своих слоях в положениях равновесия, и передача количества движения от слоя к слою совершается только в момент сближения колеблющихся молекул. Им было показано, что вблизи температуры плавления [c.77]

В отношении же действия электрического поля на вязкость можно предположить, что это действие сводится к повышению степени ближнего порядка. Если же говорить языком теории вязкости Андрад , то влияние поля приводит к улучшению, тех условий, которые необходимы Для создания сиботаксическнх групп. В результате этого имеется увеличение вязкости. Сказанное, конечно, относятся к неполярному эффекту. Максимальное поле в наЩих опытах было 7<Ю0 вольт/см, а разно< ть потенциалов соответс,твенно-40 ССО вольт. Говорить о полной однородности поля, конечно, нельзя. Одйако, поляр (ый эффект обнаруживает линейную зависимость, что имеет место, как известно, только в однородном поле. , [c.108]

Подбор базовых масел стал возможен к насто оцему времени с развитием определенных теоретических и эмпирических подходов. Например, зависимость вязкости масел от температуры в первом приближении можно прогнозировать исходя из кинетической теории жидкости Френкеля и теории вязкости Андраде [7], а также предложенных к ним дополнений [в]. [c.5]

В своей теории вязкости Андраде [92] также исходит из близости жидкостей к твердым телам. По Авдраде передача движе-вия от одного слоя текущей жидкости к другому осуществляется не путем перескока молекул, как у газов, а вследствие временного соединения их на границе слоев. Временное комбинирование молекул связано с их взаимной ориентацией. Очевидно, что тепловое движение нарушает ориентацию и она будет тем более стойкой, чем ниже температура. Этим объясняется падение вязкости с увеличением температуры, присущее жидкостям. В окончательном виде уравнение зависимости вязкости от температуры Андраде имеет следующий вид [c.135]

Для силикатных стекол Лилли , а позже М. П. Воларович и А. А. Леонтьева определяли увеличение размера молекул в стекле с понижением температуры, согласно теории вязкости, предложенной Андраде . Трудно, однако, представить себе реальное значение вычисленных молекулярных весов для силикатных стекол, которые нельзя непосредственно сравнивать с органическими легкоподвижными веществами вследствие. их типичных электролитических свойств. Вычисления производились по формуле Шеппарда и Хаука , в которую вошли удельная теплоемкость Ср, вязкость Т] и плотность р [c.208]

Андраде [3] и Кирквуд с сотр. [4] получили несколько численных значений вязкости для некоторых жидкостей с простой структурой при определенных усло виях, используя только молекулярные константы, известные из других явлений. Однако эти результаты нельзя обобщить, не вводя некоторые эмпирические параметры, поэтому они не могут служить основой для общей теории вязкости жидкостей. [c.105]

Однако выражение (6) справедливо, если предэкспонент разделить на два. Это находится в согласии с теорией вязкости Френкеля при учете ориентационного порядка и указывает на недостаток теории Андраде. Сравнение двух рассмотренных теорий вязкости показало, что iv и А по Андраде равны средним значениям BIR и Л по Френкелю. Следовательно, теория Андраде оперирует усредненными параметрами аномальных жидкостей. Вода ведет себя несколько иначе. Графики In (ijfVa) — IT, В — T и А — Т — ломаные линии. Для более широкого температурного интервала подобные изломы следует ожидать и для этиленгликоля. Зависимость текучести от удельного объема df ldv с ростом температуры для воды падает, особенно сильно до 40° С, тогда как у этиленгликоля наблюдается линейный и у глицерина почти линейный рост. [c.133]

Основные представления о структуре жидкости, которые существуют в настоящее время, указывают на тесную связь между жидким и твердым состоянием. Но тогда как в твердом теле отдельные атомы могут колебаться, но не могут изменять своего среднего взаимного расположения, в жидкости на эти атомные колебания накладывается движение средних положений ). Измерения самодиффузни в расплавленном свинце показали [50], что атом дрейфует на расстояние, в среднем равное межатомному расстоянию в течение времени, отвечающего 35 колебаниям. Как показали Мотт и Герни [98] в своей последней обзорной статье, из этого следует, что воз1Можны два пути развития теории. Можно предположить, что атом или движется из одного положения равновесия к другому один раз за 35 колебаний, или он движется на значительно меньшее расстояние при каждом колебании. Первое предположение образует основу теории вязкости Эйринга 2), тогда как второе является исходной точкой теории Андраде. [c.188]

Диффузионные теории выводящие коэффициент вязкости жидкостп из рассмотрения диффузионного (или вернее самодиффузионного) движения ее молекул, в предположении полного рассасывания энергии активации, необходимой гля перехода молекул из исходного положения в конечное при элементарно 1 перемещении. Примером этой группы является теория, предложенная мной в 1926 г. и позднее разрабатывавшаяся в несколько -нио1 1 форме Андраде и Эйрингом. В этом случае вязкость определяется не как функция объема по как функция температуры, и выражается формулой [c.24]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология