Электрон вероятность локализации

Электроны (сплавы) 77, 1025 Электроны, вероятность локализации 511 [c.543]

I V (х, у, г, <) dV есть вероятность локализации электрона к моменту времени t в элементе объема dV окрестности точки х, у, г). Тогда IVi , у, г, i) 1 следует понимать как плотность вероятности локализации электрона в окрестности точки (х, у, г) к моменту времени t. [c.34]

Часто вероятность локализации электрона в пространстве изображают наглядно с помощью множества точек, похожего на облако (рис. 8). Чем больше точек в некоторой области, т. е. чем гуще облако, тем большую часть времени проводит там электрон. Там же, где вероятность застать его меньше, точечное облако разреженней. [c.35]

Легко видеть, что вероятность локализации электрона в окрестности некоторой точки внутри ямы может существенно изменяться при переходе от одного состояния к другому. Этот вывод имеет весьма общий характер. Так, например, распределение электронной плотности в основном и возбужденных состояниях молекулы различно. [c.55]

Далее, вероятность локализации любого из N электронов системы в элементе йх в N раз больше приведенной выше величины (в силу принципа тождественности) [c.74]

Для графического представления радиальных функций используется либо график самой функции Rni(r), либо график соответствующей ей плотности вероятности локализации электрона на расстоянии г от атомного ядра [c.85]

Чем длиннее такая полиеновая цепь, тем менее вероятна локализация заряда на одном из ее концов. Переход электронов с высшего уровня основного состояния молекулы в низшее возбужденное состояние настолько облегчен, что может происходить уже под влиянием длинноволнового света. Поэтому цвет полиметиновых красителей быстро углубляется с увеличением числа винильных групп. [c.598]

На рис. 18 даются кривые радиального распределения вероятностей локализации электронов для р-, (1- и /-состояний в функции атомных радиусов, максимумы которых отвечают определенным расстояниям. Однако формы электронных облаков здесь значительно усложнены. В отличие от 5-об-лаков, все остальные не имеют сферической симметрии. Не вдаваясь в теоретические детали этого вопроса (см. специальные руководства), отметим, что для -облака его форма не меняется, независимо от того, накладывается ли на атом внешнее магнитное или электрическое поле (здесь влияет только величина радиуса). [c.35]

Из (104,22) следует, что при сх <С 1 вероятность локализации электронного возбуждения на акцепторной молекуле пропорциональна квадрату энергии резонансного взаимодействия (W4 oo) Ка ). В частном случае диполь-дипольного резонансного взаимодействия 4(00)где R — расстояние между молекулами. [c.493]

В дополнение к трем основным предположениям, общим для всех теорий, Хаш делает следующие допущения 1) на всех стадиях реакции электронного обмена конфигурации координационных сфер находятся в равновесии с зарядами на реагентах 2) принимает конкретную модель внутренней координационной сферы с определенными свойствами, в частности, что функция потенциальной энергии первой координационной сферы линейна по отношению к заряду иона 3) рассматривает адиабатические реакции 4) среду считает ненасыщенным непрерывным диэлектриком 5) пренебрегает тем, что перенос электрона происходит в некоторой области расстояний между реагентами 6) принимает, что можно не рассматривать детальный механизм прохождения системой области пересечения поверхностей потенциальной энергии 7) считает, что параметр электронной плотности X можно использовать как меру вероятности локализации электрона на окисляющем агенте. [c.303]

Диссоциация и локализация заряда. В обычных масс-спектрометрах молекула испытывает столкновение только с одним электроном, вероятность столкновения с которым для всех атомов в молекуле приблизительно одинакова. После столкновения образовавшийся на одном из атомов положительный заряд, или дырка, расплывается по всей молекуле. Процесс этого расплывания описывается квантово-механически качественно можно представить, что с течением времени меняется распределение по вероятности обнаружения дырки на том или ином атоме молекулы. В начальный момент времени вероятность обнаружения дырки на атоме, испытавшем столкновение, равна 1, для остальных атомов молекулы [c.13]

В действительности указанные явления обусловлены, по-видимому, другими причинами. Совершенно очевидно, что вероятность трансформации энергии рекомбинации электрона и дырки в энергию возбуждения активирующей примеси должна зависеть от концентрации последней. В частности, от концентрации активатора должна зависеть вероятность локализации положительной дырки вблизи иона активирующей примеси. В связи с этим фосфоресценция может практически отсутствовать при малых концентрациях активирующей примеси. [c.249]

Электронное строение и реакционная способность феноксильных радикалов. Делокализация неспаренного электрона в феноксильных радикалах имеет немаловажное значение как фактор стабильности, а следовательно, и реакционной способности подобных радикалов. Количественно оценить вероятность локализации неспаренного электрона в том или другом месте феноксильного радикала (спиновую плотность) позволяет метод ЭПР-спектроскопии. [c.98]

Рис. 5. Волновой пакет а — зависимость амплитуды ф-функции от зс б — кривая интенсивности (1(1 ) волнового пакета в — вероятности локализации электрона в различных точках пространства, занимаемого волновым пакетом (вероятность пропорциональна плотности точек) г — распределение вероятностей значений импульса электрона, состояние к-рого описывается волновым пакетом.

Рис. 10. Вероятности локализации электрона в атоме водорода в разных состояниях а — ход 11) для -состояний атома водорода (пунктир) и распределение вероятностей локализации электрона в этих состояниях (сплошная штриховка) б — ход 11) для 2 р-, Зр- и 3(г-состояний (пунктир) и распределения вероятностей локализации электрона в этих состояниях (сплошная штриховка).

Атом водорода, вероятности локализации электрона 518 волновая функция 511 [c.526]

Волновая функция квадрат этой функции и функция распределения вероятностей локализации электрона в зависимости от г для атома водорода в нормальном состоянии. [c.115]

При проверке правильности этих представлений большую помощь могут оказать мессбауэровская, люминесцентная и инфракрасная спектроскопия, а также изучение химических сдвигов в рентгеновских спектрах, комбинационного рассеяния, оптических спектров поглощения и ЭПР. Эти методы позволяют найти вероятность локализации электрона или дырки вблизи атомов примеси, выявить симметрию расположения атомов кристаллизанта в ближайшей координационной сфере атома примеси и в более отдаленном его окружении определить частоты и амплитуды колебаний примесных частиц и локальных колебаний атомов кристаллизанта, окружающих примесь. [c.263]

Знание коэффициентов позволяет вычислить вероятность нахождения л-электронов в поле данного центра (заряд на атоме), вероятность локализации электронов между данной парой атомов (порядок связи) и ряд других величин [3]. [c.37]

Согласно интерпретации Борна квадрат модуля волновой функции Ч (х, у, 2, I) определяет вероятность обнаружения электрона в момент времени с в точке пространства с координатами (х, у, г). Иными, более точными, словами, выражение Ч (х, у, г, есть вероятность локализации [c.34]

Часто вероятность локализации электрона в пространстве изображают наглядно с помощью множества точек, похожего на облако (рис. 8). Чем больше точек в некоторой области, т. е. чем гуще облако, тем большую часть времени проводит там [c.35]

Полярная диаграмма описывает распределение вероятности локализации электрона по направлениям, заданным углами 0 и ф. Легко видеть, что полярные диаграммы аксиально симметричны, если атомные орбитали характеризуются определенными значениями квантового числа т, так как в этом случае их зависимость от угла ф должна иметь вид [c.83]

Физический смысл волновой функции (53) состоит в том, что квадрат ее модуля определяет вероятность одновременной локализации первого электрона в окрестности точки (Г1, Стх) конфигурационного (координатно-спинового) пространства, второго электрона-в окрестности точки (г , стг) этого пространства и т.д., в то время как первое ядро находится в окрестности точки К1, второе-в окрестности Кг и т.д. Существенным обстоятельством при этом оказывается принципиальная неразличимость всех электронов молекулы, в силу чего целесообразно ввести функции электронной плотности, определяющие вероятность локализации любого из N электронов системы в окрестности точки г, независимо от значения их спиновых переменных и координат ядер. [c.99]

Эта реакция является простой моделью процесса электронного переноса (разд. 8.9). При этом 1г-электронная плотность, соответствующая неспаренному электрону, переносится слева направо, тогда как вероятность локализации 7г-пары, определяемая простой схемой взаимодействия (3-41), [c.95]

Обоснование метода Хартри с помощью варпационного принципа и его обобщение, связанное с учетом квантовомеханического принципа Паули, дано Фоком (1930 г.). В методе Фока благодаря выполнению пршщипа Паули частично учитывается корреляция движения электронов вероятность локализации в ОДНО точке электронов с одинаково ориентацией спина обращается в нуль. [c.172]

Соответствующее атомным орбиталям распределение плотности вероятности локализации электрона в определенной точке трехмерного пространства может характеризоваться семейством изовероятностных поверхностей (или поверхностей равной вероятности), определяемых уравнением [c.87]

Сложнее обстоит дело с анализом насыш енных фракций, где удалось получить некоторые оценки, используя спектры при низких энергиях электронов. Так, в последних фракциях термодиффузионного разделения гюргянской нефти, не содержащих моноциклоалканов, имеются сравнительно интенсивные пики ионов С Н2и-1 с массами от 41 до 195. Максимальную интенсивность в этом ряду имеют пики ионов с массами 83—125, соответствующие циклоалкильным фрагментам с О—4 С-атомами в цепях алкильных заместителей. Образование таких осколочных ионов из полициклических структур, как показали масс-спектры модельных соединений, маловероятно. Следовательно, возможно, они обусловлены отщеплением циклоалкильных фрагментов от конденсированных ядер. В предположении, что вероятность локализации заряда на насыщенном фрагменте пропорциональна относительному числу С-атомов в нем, оценка относительного количества молекул, содержащих циклоалкильные фрагменты с 5—13 С-атомами, дает величину 1Ъ%. [c.237]

Плотность вероятности пребывания электронов в отдельных состояниях выражается через г . Эта величина равна нулю в узлах, максимальна в пучностях и в отличие от амплитудной функции всегда положительна (заштрихованные плоскости на рис. 1.13, в). Реальное состояние молекулы бутадиена характеризуется наложением отдельных стационарных состояний, реальная электронная плотность отдельных связей — наложением плотностей вероятности пребывания электронов для отдельных состояний. Видно, что плотность я-электронов максимальна действительно в тех местах, где в классической формуле располагаются двойные связи. Однако в отличие от классических представлений некоторая вероятность локализации я-электронов имеется и в области простой связи между С-2 и С-3. Все же электронная плотность этой связи ниже, чем в области KJ Ia ичe киx двойных связей (рис. 1.13, г). [c.44]

Таким образом, волновая функция (х, у, г, I), в отличие от обычной волны, дает статистич. картину поведения электрона. Интенсивность гр-волны в каждой точке, выражаемая квадратом амплитуды 1 -функ-ции в малой области пространства т = йхйуёг (точнее, квадратом модуля, или абс. значения 11131 ), характеризует вероятность локализации электрона вблизи этой точки в области Л. Величину 111)1 , являющуюся отношением вероятности к величине области локализации, называют плотностью вероятности в данной точке. Если взять квадрат амплитуды гр-функции электрона в атоме, умноженный на Ыг йг — объем бесконечно тонкого слоя на расстоянии г от ядра, — то мы получим для данного состояния распределение вероятностей локализации электрона в атоме на разных расстояниях от центра (рис. 6, о) сами же значения в разных [c.256]

Вейля — Сальковского реакция 786 Вернера номенклатура 659 Вероятность локализации электрона 511 Версен — см. Комплексон III Весовая доля 707 Весовой анализ 641 [c.527]

Рис. 1. Распределение вероятности локализации электрона в атоме родорода

Согласно общепринятым представлениям, первичные центры электронного возбуждения молекул, предшествующие первичному разрыву связей, распределяются по веществу пропорционально средней электронной плотности, т. е. примерно равномерно. Поэтому в случае молекулы (2) вероятность первичного возбуждения в одной из шести центральных СНа-групп должна быть примерно равна вероятности локализации его в одной из групп — (СН2СООН). [c.179]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология