Бюргерса вектор смещения

Основная особенность дислокационной деформации заключается в том, что при обходе вокруг линии дислокации полное приращение вектора упругого смещения отлично от нуля и равно вектору Бюргерса. Итак, дислокацией в кристалле мы будем называть особую линию D, обладающую следующими свойствами при обходе по любому замкнутому контуру L, охватывающему линию D (рис. 84), вектор упругого смещения и получает определенное конечное приращение Ь, равное (по величине и направлению) одному из периодов решетки. Это свойство записывается в виде [c.248]

Дислокации в кристалле являются центрами поля внутренних напряжений. В пределах удвоенного межатомного расстояния от оси дислокации ( ядро дислокации ) теория упругости не применима, так как смещения атомов в ядре слишком велики. Поле напряжений дислокаций распространяется на большие расстояния. Для средних и больших расстояний напряжения и деформации решетки обратно пропорциональны расстоянию от дислокаций. Упругая энергия дислокации пропорциональна квадрату вектора Бюргерса. На единицу длины дислокации общая упругая энергия дислокации [c.228]

Величина суммарного вектора Бюргерса, сцепленного с любым замкнутым макроскопическим контуром внутри системы, остается малой по сравнению с длиной этого контура. Замкнутый контур строится путем очевидного использования ближнего порядка в каждой его промежуточной точке, а сцепленный с ним вектор Бюргерса равен смещению атома в конце контура относительно атома в его начале. [c.269]

Винтовая дислокация, расположенная параллельно поверхности фольги, вызывает различные смещения атомов в зависимости от их положения относительно линии дислокации (см. рис. 21.23). Атомы расположены выше и ниже центра дислокации, смещены один относительно другого на половину вектора Бюргерса Ь. Если считать, что смещения атомов происходят, как в упругой среде, то вектор смещения атома с вертикальной координатой Z в столбике, отстоящем от центра винтовой дислокации на расстоянии х равен [c.508]

Из (15.41) следует, что при наличии дисклинации вектор Франка описывает относительный жесткий поворот двух частей тела, расположенных по обеим сторонам поверхности 5. Ясно, что для однозначного определения би по формуле (1) должно быть зафиксировано пространственное положение вектора й, т. е. положение оси поворота дисклинации. Смещение оси поворота дисклинации на вектор К равносильно добавлению к дисклинации обычной дислокации с вектором Бюргерса Ь = [ЙН]. Поэтому определение дисклинаций с помощью условия типа (15.40) станет однозначным, если переписать его в виде [c.255]

Из формулы (21.24) следует, что при n=gb=0 (т.е. 0 L ) контраст возле дислокации отсутствует. Это условие имеет простой физический смысл контраст отсутствует, если вектор Бюргерса лежит в отражающей плоскости, т. е. атомные смещения, параллельные отражающим плоскостям, не изменяют интенсивности. Очевидно, при заданном положении кристалла выявляются не все дислокации чтобы получить дифракционный контраст от разных дислокаций, может оказаться необходимым наклонить кристалл (т. е. приблизиться к другому отражающему положению, соответствующему вектору g другого направления). [c.508]

Для краевой дислокации только при расположении отражающей плоскости перпендикулярно к линии дислокации контраст полностью исчезает, поскольку и основные смещения атомов (вдоль вектора Бюргерса) и так называемые побочные смещения (перпендикулярно плоскости скольжения) лежат именно в этой плоскости. Это соответствует дополнительному (к условию gb=0) условию исчезновения контраста [c.511]

На рис. 21.38 приведены результаты расчетов зависимости ширины области контраста (ширины изображения) от величины вектора Бюргерса дислокационной петли или от величины упругих смещений в матрице, обусловленных несоответствием межплоскостных рас- [c.529]

Точно такой же контур АВ = И, ВС = 7, СВ = И, ВА = 7), проведенный по совершенной решетке вокруг участка, в котором есть дислокация, на рис. 269, б окажется незамкнутым. Чтобы его замкнуть, надо пройти еще один шаг. Разрыв контура характеризует сумму всех упругих смещений решетки, накопившихся в области вокруг дислокации. Вектор, замыкающий этот разрыв, называется вектором Бюргерса и обозначается Ь (на рисунке он не обозначен). [c.320]

IV.7. Вектор Бюргерса. В случае рассмотренной выше краевой дислокации мы удаляли половину одной атомной плоскости, а в случае винтовой дислокации происходило смещение па одно межатомное расстояние. В обоих случаях, следовательно, вектор Бюргерса равен единице. Но в обоих случаях вектор Бюргерса может иметь и большую величину (кратную единице) в случае краевой дислокации можно удалить более чем одну полуплоскость, а в случае винтовой дислокации смещение может произойти на несколько межмоле-кулярных расстояний. [c.123]

В решетке алмаза самые короткие векторы трансляции соединяют одинаковые соседние атомы, расположенные вдоль направлений <110> эти векторы равны половине диагонали грани куба элементарной ячейки, т. е. У2 <И0>. Следовательно, в структуре алмаза дислокации будут иметь векторы Бюргерса, равные V2Q<110> и плоскости скольжения 111 . Любой путь в решетке можно разбить на ряд последовательных смещений в направлениях <110>. Поэтому простейшими типами дислокаций в алмазе будут такие, у которых вектор Бюргерса и ось дислокации лежат по одному и тому же или по разным направлениям <110>. [c.231]

Если вектор Бюргерса параллелен плоскости кристаллической пленки, то в случае полной дислокации смещения линий муара не должно быть. В случае частичной дислокации следует он идать некоторого смещения линий на долю периода на одной стороне изображения. [c.182]

Правда, в отличие от вектора Бюргерса обычной дислокации, распределение (15.44) зависит от координат на поверхности 5. Но это ие мешает нам непосредственно воспользоваться формулой (15.32), не вынося вектор Бюргерса за знак интеграла. Следовательно, задача об отыскании вектора смещений и (г) вокруг отдельной дискли-национной петли сводится к вычислению интеграла [c.257]

Если граница между смещенными друг относительно друга участками плоскости скольжения параллельна вектору Бюргерса, то эта граница образует винтовую дислокацию. Присутствие винтовой дислокации обусловливает рост кристаллов при малых пересыщениях р-ра или расплава, когда вероятность появления зародыша невелика, выход винтовой дислокации на пов-сть образует ступеньку, т.е. обрыв атомной плоскости, к к-рому непрерывно присоединяются атомы, обеспечивая тем са.мым рост кристалла с миним. активац. затратами энергии. [c.30]

Наряду с точечными дефектами в макромолекулярных кристаллах могут существовать и линейные — дислокации, которые чаще всего возникают из-за наличия в кристалле лишней полуплоскости (краевые дислокации) или из-за смещения одной части кристалла относительно другой (винтовые дислокации) (рис. 1.9). Дислокации характеризуют вектором Бюр-герса . Винтовые дислокации с вектором Бюргерса, равным молекулярной складке, возникают при росте кристалла во время кристаллизации и легко могут быть обнаружены на ЭМ снимках реплик с кристаллов. Дислокации в макромолекулярных кристаллах, имеющие вектора Бюргерса, сравнимые с периодом идентичности, можно обнаружить уже только по нарушению периодичности муаровых картин, возникающих при прохождении электронного пучка через пару наложенных друг на друга кристаллических ламелей. [c.39]

Дислокации можно грубо разделить на две группы краевые дислокации, в которых вектор скольжения перпендикулярен линии дислокации, и винтовые дислокации, у которых вектор скольжения параллелен линии дислокации. Рис. 4 является наглядной иллюстрацией кристалла, содержащего краевую дислокацию AD, а рис. 5 представляет атомную плоскость кристалла, перпендикулярную линии дислокации на этом рисунке видно, каким образом скольжение приводит к дефектам ориентации в решетке. Очевидно, что показанная на рисунке краевая дислокация образовалась в результате смещения на одно межатомное расстояние атомной плоскости AB D в направлении вектора скольжения с образованием дополнительного атомного ряда вдоль AD. Направление вектора скольжения может быть найдено по Бюргерсу [15] простым построением симметричного контура, проходящего через соответствующие места решетки, лежащие в упорядоченных областях, как это показано пунктирной линией на рис. 5. Если такая операция не приводит к образованию замкнутой петли, значит имеется дислокация, а вектор, который нужен, чтобы замкнуть эту петлю, называется вектором Бюргерса. Его направление соответствует направлению вектора [c.196]

Более строгое определение вектора Бюргерса дается с помощью понятия о тензоре упругих смегцений в решетке. Вектор Бюргерса Ь есть ветвление вектора смеш ения, или циркуляция тензора упругих смещений при обходе вокруг линии дислокации [c.321]

Краевая дислокация. Представим себе кристалл с координационной решеткой, мысленно надрезанный вдоль плоскости AB по линии АВ (рис. II.3, а). Атомные полусетки, лежащие друг над другом, пронумеруем одинаково 1 и 1-, 2 и 2 я т. ц. Приложим усилие, определяемое вектором сдвига (вектор Бюргерса), перпендикулярным ylZ), причем произойдет смещение атомов, лежащих в плоскости B D А (плоскость скольжения), таким образом, что каждый атом вдоль трансляции ВЛ сместится на один период идентичности в соседний узел. Так же сместятся все вышележащие агомы. Теперь атомы верхней полуплоскости 1 располажатся над атомами нижней полуплоскости 2 атомы верхней полуплоскости 2 — над атомами нижнех 3 и т. д. (рис. II.3, Ь). Последняя перед краем разреза AD верхняя полуплоскость 4 окажется как бы подвешенной в решетке под ней никакой полуплоскости нет (рис. II.3, с). Выход дислокации AD отмечен знаком перпендикуляра L. Дислокации такого рода называются краевыми или линейными и часто трактуются как линейные дефекты. Исходя из того, что протяженность дефекта перпендикулярно линии дислокации не превышает нескольких атомных диаметров, Рид [7] дает определение дислокацией называется линейное (выделено нами — Б. О.) несовершенство, образующее внутри кристалла границу зоны сдвига. Такое широко распространенное определение нам не кажется точным. [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология