Токов распределение

Если выход по току изменяется в зависимости от плотности тока, распределение металла будет описываться уравнением [c.361]

При постоянном токе распределение токов по объему зоны технологического процесса зависит от распределения активных (омических) сопротивлений Я, а рав- номерность теплогенерации по объему зоны определяется распределением величин РЯ. Если отбросить влияние на сопротивление температурного фактора, то задача в данном случае сводится к распределению материалов в зоне технологического процесса. [c.209]

Распределение тока определяют в конце опыта по падению напряжения на калиброванных сопротивлениях Гк по 0,07 Ом, включенных последовательно в цепь каждой катодной секции. Численное значение этих сопротивлений невелико и не оказывает существенного влияния на характер распределения тока. Распределение металла определяют по изменению массы катодных секций за время электролиза. [c.9]

Если выход по току изменяется в зависимости от плотности тока, распределение металла будет в простейшей геометрической системе описываться уравнением [c.265]

Однако заметим, что уравнение (72-5) получено без предположения о равенстве плотности тока нулю. Отсюда следует интересный и полезный вывод, что даже при наличии тока распределение концентрации в растворе единственной соли подчиняется тому же уравнению, что и распределение концентрации нейтральных компонентов. [c.252]

Рассмотрим распределение тока на вращающемся дисковом электроде [3, 5] (рис. 103-1), вмонтированном в еще больший диск из непроводящего материала. При этом оба диска вращаются в растворе электролита. Предполагается, что противоэлектрод находится достаточно далеко и что он не влияет на распределение тока на дисковом электроде. Вопрос о предельном токе рассматривался в разд. 103, 114 и 120. В этом случае ток распределен по поверхности электрода равномерно. Первичное и вторичное распределения тока обсуждались в разд. 116 и 117. [c.431]

Пусть в некоторых условных единицах сила тока местных элементов равна четырем. На рис. 128, II показано, как некие 6 единиц тока от внешнего анода распределились бы на поверхности нашего металла, если бы на нем не было местного тока распределение внешнего тока зависит от сопротивлений иот внешнего анода (В,, А) до участков /С и Л на металле. На рис. 128, III показано совмещение фигур I и II, т. е. случай наложения 6 единиц внешнего тока на 4 единицы местного тока мы видим, что векторная сумма тока, приходящегося на анодные участки А, стала равной нулю, весь ток от внешнего анода (В А) идет на катодные участки поверхности, коррозия прекратилась. На рис. 128, IV показан случай, если сила внешнего тока увеличится с 6 до 12 условных единиц бывшие анодные участки также стали катодом. [c.265]

В основе электрической схемы установок, в которых используются электролитические ванны, лежит мостовая схема измерения. Ванна питается переменным током. Распределение электрического потенциала на поверхности электролита измеряют обычно зондом (иглой), который погружают на небольшую глубину. В качестве нуль-индикатора используют зеркальный гальванометр или другие приборы. [c.60]

Из теории электрического поля постоянных токов в земле вытекает, что функция электрического поля любого источника в общем случае может быть определена, если известны форма и размер источника тока, распределение плотности тока утечки в грунт на поверхности источника, расположение источника относительно точки, где определяется потенциал, и изменение в зависимости от координат удельного электрического сопротивления грунта в объеме, охватывающем источник тока и точку определения потен- [c.50]

Для адекватного описания сложных электрических процессов в целых органах (сердце, мозге, крупных мышцах) применяют эквивалентные генераторы более сложной структуры, чем один токовый диполь. Их можно подразделить на две категории — дискретные и непрерывно распределенные. Дискретные эквивалентные генераторы обычно представляют собой совокупность точечных диполей, расположенных в определенных точках изучаемого органа таким образом, чгобы каждый диполь характеризовал электрическую активность соответствующего участка. К да скретным эквивалентным генераторам можно отнести также мультипольный генератор, который, однако, отличается тем, что его параметры (особенно компоненты высших порядков) не имеют прямой связи с конкретной структурой биоэлектрического процесса. Непрерывно распределенные эквивалентные генераторы — это сторонние токи, распределенные по объему, поверхности или линии. Формулировка таких эквивалентных генераторов направлена на возможно более точное описание реального биоэлектрического процесса с учетом его распределенной в пространстве структуры. Если рассматриваются поверхностные или линейные генераторы, то в зависимости от ориентации вектора стороннего тока по отношению, к поверхности или линии, на которой он распределен, получаются распределенные генераторы с разными свойствами (токовый двойной слой, поверхностный ток, нитевидный генератор и др.). Довольно подробные сведения о дискретных и непрерывно распределенных эквивалентных генераторах, используемых при исследовании сердца и мозга, содержатся, например, в [18, 20, 43]. Различные варианты генераторов распределенного типа, предназначенных главным образом для анализа биомагнитного поля, рассмотрены в [73, с. 278, с. 456 99, 101]. Заметим, что непрерьшно распределенный генератор описывается не обязательно детерминированными характеристиками. Это может быть непрерывное распределение дипольных источников со случайными дипольными моментами, описываемое статистическими характеристиками [20, 99]. [c.264]

Рассеивающая способность в гальванотехнике характеризует способность электролитов давать более или менее равномерные по толщине покрытия. Она зависит от характера распределения тока на поверхности катода и от того, как изменяется выход металла по току с повышением плотности тока. Распределение тока, в свою очередь, зависит от характера и степени изменения катодного потенциала с плотностью тока и от электропроводности раствора. Важную роль, кроме того, играют геометрические факторы — размеры и форма электродов и сосудов, расположение электродов относительно друг друга и относительно стенок электролизера. [c.5]

Распределение металла на катоде точно соответствует распределению тока, если выход осаждаемого металла по току не зависит от плотности тока. Если выход по току возрастает при увеличении плотности тока, распределение металла менее равномерно, чем распределение тока, если же выход по току уменьшается с ростом плотности тока, то металл распределяется более равномерно, чем ток. Поэтому различают рассеивающую способность электролитов по току и по металлу. [c.138]

В случае низких удельных сопротивлений грунта могут оказаться опасными участки с небольшим градиентом потенциала, так как при этом будет возникать большой коррозионный ток. Распределение коррозионных аварий на одном из трубопроводов, пролежавшем в почве 14 лет, в зависимости от сопротивления почвы приведено в табл. 42. [c.201]

Поскольку при последовательном гидравлическом соединении рабочих камер одинаковой формы [12] плотность тока, распределенная по поверхности мембраны, определяется однозначно через зависимость [c.218]

На рис. 1 схематично показаны линии тока, распределения температуры О и нормальной компоненты скорости w = т -f ет) [c.169]

Рассмотрены явления, протекающие в одномерной распределенной системе, работаюш ей в активационно-омическом режиме. Обнаружено, что при наличии падаюш их участков па локальной поляризационной характеристике полный ток распределенной системы может претерпевать скачкообразные изменения при варьировании параметров. [c.236]

Приведенные выше результаты касались влияния колебательной неравновесности на течение вдоль оси сопла с угловой точкой в критическом сечении. На других линиях тока распределение давления отличается от распределения давления вдоль оси сопла. Поэтому возникает вопрос о влиянии колебательной неравновесности на потери удельного импульса и параметры течения на различных линиях тока. В качестве примера исследовано течение вдоль оси и контура сопла с угловой точкой в критическом сечении и равномерным потоком на выходе с числом Маха М=5,092 при показателе изэнтропы, равном п=1,18. Это значе- [c.62]

Принимая во внимание биофизический смысл указанных полей по отношению к изучаемым объектам, а также некоторые условия реального исследования, в частности тот факт, что для измерения доступна лишь ограниченная область пространства, обычно полагают, что прямая задача заключается в определении характеристик электромагнит-нога поля в области, которая считается пригодной для измерения, или наблюдения, по заданным характеристикам генератора, а обратная задача — в определении характеристик генератора по заданным (измеренным) характеристикам электромагнитного поля. Под характеристиками электромагнитного поля понимаются электрическая напряженность, магнитная напряженность (индукция) или соответствующие потенциалы (скалярный или векторный), а под характеристиками генератора — само векторное поле плотности стороннего тока, распределение в пространстве его источников и вихрей или же некоторые параметры этого распределения. В отношении электрического поля такая формулировка вполне соответствует вышеуказанной строгой формулировке, применяемой в теории поля, так как источники электрического поля и поля плотности стороннего тока совпадают (с точностью до постоянного коэффициента). В отношении магнитного поля эта формулировка имеет существенное отличие от строгой, так как его вихри не совпадают с вихрями поля плотности стороннего тока — они определяются полной плотностью тока, которая, в отличие от плотности стороннего тока, существенно зависит от структуры среды, окружающей область стороннего тока. Тем не менее при заданных свойствах среды магнитное поле однозначно определяется вихрями и источниками поля I . [c.226]

Опишем кратко метод решения системы (6.28) — (6.33) при заданном вдоль струйки тока распределении давления [79, 94, 143]. Пусть требуется определить решение в точке Хт при известном решении в точке Xm-i и известном значении давлепия в точке х,п. Тогда система(6.28) — (6.33) (без уравнений (6.30) и (6.32), которые используются на заключительном этапе расчета для определения р а F) аппроксимируется со вторым порядком точности следующей системой разностных уравнений [c.263]

При развитии кавитации в обратных токах возрастают потери, приводящие к уменьшению их энергии. Вследствие этого уменьшается длина обратных токов распределения и воздействие на активный поток (рис. 5.16). В некоторых случаях при начальной стадии кавитации наблюдается некоторое увеличение длины распространения зоны обратных токов, что, очевидно, объясняется уменьшением потерь на границах между струями обратных течений, вытекающих из межлопаточных каналов шнека и потоком, входящим в шнек. [c.286]

Замкнутая сеть может иметь один, два и более источников питания, действующих одновременно. На рис. 6.13 дан пример замкнутой сети одной секции жилого дома. Преимущество замкнутой сети состоит в том, что при изменениях нагрузки в любой точке сети автоматически меняется токо-распределение в ветвях, которое всегда является оптимальным. [c.128]

Равномерное распределение тока по поверхности вращающегося диска достигается лищь в предельных условиях. При 1<1д плотность тока убывает от центра диска к его краю. Однако, если увеличить концентрацию фона (ионов, участвующих только в переносе тока), распределение тока будет равномерным. [c.75]

В случае систем, изображенных на рис. 2.17,6 для принятия решения о выборе типа защиты нужно учесть уровень защитного тока, распределение тока по формуле (2.44), вторичные продукты электролиза и эксплуатационную надежность в связи с характером поляриза-цгюнных кривых по рис. 2.14. Для пояснения на рис. 2.18 показано относительное положение нестационарных и квазистационарных кривых 1(1 ) по отношению к критическому диапазону потенциалов для коррозионного растрескивания под напряжением. Очевидно, что нестационарные измерения кривых 1(1]) ведут к ошибочным выводам и что г.виду меньшего расстояния между областью защиты и стационарным потенциалом, меньшей плотности защитного тока и большего сопротивления поляризации более выгодна анодная защита [69]. [c.73]

Задача Баклея-Леверетта получила существенное развитие огромным количеством исследователей, но и для нее не найдено классическое решение. Решение системы уравнений (3.6) - (3.10) показывает, что через определенное время после начала фильтрации в некоторых сечениях трубки тока распределение насыщенности неоднозначно (в одном и том же сечении потока несколько значений насыщенности), что физически бессмысленно. Для устранения неоднозначности большинство авторов находят разрывные решения со скачками насыщенности на фронте вьггеснения. [c.169]

Где и Y — электрохимический эквивалент и плотность осаждаемого металла А (г) — выход по току. Распределение толщины покрытия на поверхнсюти деталей я на деталях одновременно обрабатываемых в ванне зависит от распределения тока, определение которого представляет собой сложную задачу. Научную основу ее решения составляет теория электрических полей в электролитах [6, 8]. [c.662]

Значительно сложнее условия при производстве гальванических покрытий. Здесь имеется целый ряд факторов, влияющих на токо-распределение и, следовательно, на распределение металла при его о.саждении. Значительное влияние оказывает омическое сопротивление. Плотность тока обратно пропорциональна сопротивлению, поэтому при нанесении покрытий на профилированные изделия наибольший ток будет на участках, расположенных ближе к аноду. В результате образуется слой, неравномерный по толщине Для того чтобы получить равномерное осаждение при хро-мировании, необходимо даже устанавливать дополнительные аноды, форма которых повторяет форму хромируемого изделия. При этом выход по току зависит от плотности тока. Это усложняет расчет количества электричества, необходимого для нанесения покрытия данной толщины. Плотность тока обычно рассчитывается только по геометрической форме изделия, или, как это, к сожалению, еще часто бывает, устанавливается по привычному напряжению в ванне. В связи с этим необходимо составлять электролиты таким образом, чтобы поляризация была достаточно высокой,—тогда возможно достичь сглаживающего действия электролита. [c.614]

Электрическое нагревание колонки применяли Хьюпе и Байер [80] при изучении градиентов температуры в колонках большого диаметра. При этом они прямо по стенкам колонки пропускали большие электрические токи. Распределение температуры в колонке получалось равномерным, а режим колонки — изотермическим. Для такого нагревания не требуется переделывать колонку и ее можно легко вынуть из хроматографа. Кроме того, при непосредственном нагревании стенок колонки потери тепла невелики, и в результате экономится электрическая энергия и материал теплоизоляции. Градиенты температуры в колонке при этом не превышали 1 °С. [c.148]

Постоянный ток распределяется по всему сечению однородного проводника равномерно. Под действием переменного тока вокруг проводника и внутри нёго образуется переменное магнитное поле, которое создает в теле проводника ток самоиндукции, имеющий направление, обратное направлению основного тока. Распределение тока самоиндукции в теле проводника неравномерно и зависит от количества линий магнитного поля, охватывающего отдельные слои проводника. Поскольку внутренние слои проводника охватываются большим количеством линий, естественно, и ток самоиндукции в этих слоях достигает наибольшего значения. Вследствие этого основной ток в проводнике как бы вытесняется к поверхности проводника. Это явление, называемое п о-верх костным эффектом, приводит к уменьшению расчетного сечения проводника, повышая его сопротивление, и в конечном счете является причиной дополнительной потери мощности. [c.45]

В случае, если внешним источником тока является рельсовая сеть городского или магистрального электрифицированного железнодорожного транспорта на постоянном токе, распределение потенциалов и токов в земле и на подземном трубопроводе имеет специфический характер. Токовые нагрузки электропо-движного состава изменяются в зависимости от профиля пути и режима движения. Особенно резко изменяются токи, потребляемые тяговыми двигателями в пусковые периоды. При отключении двигателей токовая нагрузка падает до нуля. Колебание нагрузок отдельных поездов влияет на характер распределения потенциалов в рельсовой сети. Неравномерность изменения потенциального состояния рельсов зависит от числа поездов на линии. Наряду с непрерывным изменением нагрузок по величине, а иногда и по знаку происходит непрерывное их перемещение вдоль линии в разных направлениях с изменяющейся скоростью. [c.11]

На нулевой позиции (схема обесточена) включают отключатели моторов 0М1—О Мб и отключают регулировочную обмотку ампли-стата. В тяговом режиме на XV позиции нагружают генератор током 1800—2000 А. Проверяют и при необходимости регулируют токо-распределение по парам кабелей, проходящим через каждый ТПТ от поездных контакторов к реостату (табл. 14), по схеме на рис. 154. [c.322]

Напротив, при пропускании постоянного тока, распределение концентрации углерода по отношению к науглероженному участку становится асимметричным (рис. 129). Диффузионный поток к катоду превышает таковой для переменн< го тока обратное имеет место для потока к аноду. Следовательно, постоянный ток ускоряет движение к катоду и тормозит его перемещение к аноду. [c.393]

Рис. 3. Схема распределения защитного тока, которое наблюдалось бы , если бы на поверхности металла не было. местного тока. Распределение зависит от сопротивлений и и не зависит от и (рис. 1). Низкое сопротивление анодного участка обусловливает ббльшую плотность тока. Сила защитного тока /= 6 условным единицам.

ШОТВ-01 предназначен для приема электрической энергии переменного тока и преобразования ее в электрическую энергию постоянного тока распределения электрической энергии по цепям собственных нужд постоянного тока питание цепей постоянного тока через выпрямительные устройства, так и от встроенной аккумуляторной батареи, которые подключаются при исчезновении напряжения на обеих секциях собственных нужд переменного тока. [c.117]

Рис. 85. К определению скорости распространения электротони-ческого сигнала, а — Схема опыта. В некоторый момент через волокно в точке о начинают пропускать постоянный ток и регистрируют изменение потенциала со временем в этой точке и на разных расстояниях от нее. Чем дальше находится точка регистрации от места пропускания токг , тем медленнее нарастает в ней потенциал и тем меньшего конечного значения он достигает, б — Графики распределения потенциала вдоль по длине волокна в разные моменты времени ( 1, 2, Ц, <4) после включения постоянного тока. Распределение постепенно приближается к стационарному экспоненциальному (< — оо)

Источник тока, распределенный по некоторой поверхности 5, называют простым слоем источников тока, а его интенсивность выражают поверхностной плотностью источников По аналогии с (3.101) можно получить следующее выражение для электрического потешдаала простого слоя источников тока в однородной неограниченной среде [c.170]

В гл. 2 описан метод численного решения обратной задачи теории сопла для случая идеального газа с постоянным показателем адиабаты. Ниже приводится конкретная разностная схема для расчета плоского и осесимметричного течения [94]. В этом случае к системе (6.28) — (6.33), описывающей неравиовесиое течение в одномерном приближении, добавляются уравнения, необходимые для определения геометрии линии тока, распределения давления и составляющих скорости на ней. Отметим, что в двумерном случае в формуле (6.31) следует заменить на и. Имеем [c.272]

Разряд с интегрально холодным катодом горит в парах хорошо охлаждаемого катода, вьшолненного из геттера, независимо от концентрации газа минимальный ток устойншого горения 130-150 А (для титана) при напряжении несколько десятков вольт. На катоде разряд локализ тся в виде хаотически перемещаюйщхся по поверхности сильно разогретых катодных пятен (КП). Их траектории представляют собой ломаные прямые. Средняя температура катода не превьшиет 400 К. Испарение происходит из КП удельное количество испаренной массы геттера составляет 0,1—1 мг/Кл. По поверхности анода разряд-ньй ток распределен равномерно. [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология