Диполь точечный

Рис. 5.4. К расчету потенциала электрического поля диполя Если I г (диполь точечный), можно принять (рис. 5.4)

Для того чтобы выразить коэффициенты активности полярных молекул через три параметра — радиус, дипольный момент растворенного вещества и диэлектрическую проницаемость растворителя, —можно воспользоваться простой электростатической моделью. Для нахождения величины свободной энергии сольватации сферической молекулы радиусом г с точечным диполем в центре можно использовать обычную модель растворителя. Величина / в, полученная Кирквудом [62] из электростатической теории, равна [c.457]

Связь иона с молекулами растворителя, в частности с молекулами воды, ионно-дипольная, а так как напряженность поля на поверхности нона лития гораздо больше, чем на поверхности иона калия (ибо поверхность первого меньше поверхности второго, а радиус, т. е. расстояние диполей воды от эффективного точечного заряда в центре иона, меньше), то степень гидратации иона лития больше степени гидратации иона калия. Со-г/,асно формуле Стокса, многозарядные ионы должны обладать большей подвижностью, чем однозарядные. Как видно из м 2, скорости движения многозарядных ионов мало. л . очевидно, [c.431]

Виток с током в последнем случае можно рассматривать как диполь точечных размеров. Ось диполя совпадает с осью контура с током. [c.655]

Так как наиболее сильно ионизирующие растворители обладают диполь-ным моментом, интересно подсчитать силы взаимодействия между точечным зарядом е и диполем ц. Для взаимодействия в газовой фазе найдем [c.445]

Лиганды рассматриваются как точечные заряды (С1 , Вг и др.) или точечные диполи (Н2О, МНд и др.), создающие вокруг центрального иона электрическое поле. [c.121]

Суперпозиция потенциала жестких сфер и зависящего от ориентации потенциала. Самая простая модель получается внесением точечных диполей или квадруполей в центры жестких сфер. В качестве более совершенной модели могут быть рассмотрены электрически поляризующиеся сферы. В частном случае г>ст аналитические выражения для указанных моделей записываются следующим образом [c.226]

Суперпозиция потенциала Леннарда-Джонса и зависящего от ориентации потенциала. Значительно лучшие результаты по сравнению с рассмотренными выше моделями получаются при суперпозиции потенциала Леннарда-Джонса и потенциала, зависящего от ориентации. Первые удовлетворительные результаты в этом направлении были получены Штокмайером [138], который добавил точечные диполи к потенциалу Леннарда-Джонса п — 6). Потенциал, полученный в результате такой комбинации, в настоящее время часто называют потенциалом Штокмайера. Он может быть представлен в следующей форме [c.228]

В теории кристаллического поля (ТКП) лиганды рассматриваются как точечные заряды или диполи. Природа координационных связей объясняется электростатическим влиянием лигандов на АО центрального иона, ведущим к расщеплению энергетических уровней его внешних электронов. [c.43]

В случае относительно низких энергий электростатического ориентационного межмолекулярного взаимодействия и известной величины и локализации электрического момента в молекуле можно рассчитать вклад электростатической ориентационной энергии в общую энергию межмолекулярного взаимодействия как дополнительное взаимодействие эффективного точечного диполя и [c.217]

Таким образом, в общую потенциальную энергию Ф межмолекулярного взаимодействия полярных молекул с цеолитом такое электростатическое взаимодействие, точечного диполя или квадру- [c.217]

Видно, что напряженность электрического поля диполя убывает обратно пропорционально третьей степени расстояния от диполя, т. е. более резко, чем напряженность поля, создаваемого точечным зарядом. [c.13]

Электростатические взаимодействия проявляются, когда частицы содержат в себе электрические заряды, хотя бы и скомпенсированные. Простейшей моделью системы, содержащей электрические заряды, но в целом электронейтральной, является так называемый электрический диполь. Он представляет собой два заряда Q, равных по величине, но различных по знаку, находящихся на некотором расстоянии / друг от друга. Линия, соеди. яющая заряды, является осью диполя. Положительным направлением вдоль оси диполя считается направление от отрицательного заряда к положительному. Вокруг диполя, как и вокруг точечного заряда, существует электрическое поле. Определим, например, напряженность ( Г поля диполя в точке А, находящейся на расстоянии г от центра диполя по его оси (рис. 2). Для этого нужно сложить напряженности, создаваемые отдельными точечными зарядами, составляющими диполь [c.14]

Аналогичным образом можно рассмотреть взаимодействие между двумя диполями. Пусть для простоты оба диполя находятся на общей оси. На рис. 3 приведены параметры рассматриваемой системы (заряды и расстояния). Суммируя все четыре силы кулоновского взаимодействия Р между парами точечных зарядов и полагая / >/], Ь, подобно предыдущему случаю, можно получить [c.15]

Лиганды независимо от их реальной структуры рассматриваются в ТКП как точечные заряды (реже — диполи), характер расположения которых относительно центрального иона определяет симметрию действующего на него внешнего электростатического поля. [c.415]

Во всех случаях напряженность поля описывается единым образом с помощью закона Кулона. Однако группировка противоположных зарядов в источнике поля в значительной мере ослабляет силу поля и при Г <Сг удобно вводить понятие точечного диполя с напряженностью поля, пропорциональной или точечного [c.239]

В этом уравнении первое слагаемое описывает энергию взаимодействия иона с п окружающими его молекулами НгО, рассматриваемыми как точечные диполи, второе учитывает взаимодействие гидратированного иона с остальной массой воды (борновское взаимодействие). Величина (У определяет электростатическую потенциальную энергию молекулы воды в воде. [c.272]

Потенциальная функция (Х.34) есть наложение потенциала 6—12 и потенциала (Х.12) ориентационного взаимодействия двух точечных диполей. Потенциал 6—12 в данном случае учитывает дисперсионные и индукционные взаимодействия (а также отталкивание молекул на близких расстояниях). [c.282]

Допустим теперь, что первая сфера окружена сферой с диэлектрической проницаемостью как это показано на рис. 3. Поле диполя в среде, имеющей диэлектрическую проницаемость e i, будет такое, как если бы внутренняя сфера на рис. 3 была бы заполнена средой с диэлектрической проницаемостью а в центре сферы находился точечный дипольный момент, равный [101 [c.44]

Уравнение (11.28) показывает, что 1. не зависит от радиуса сферы, окружающей точечный диполь. Следовательно, дипольный момент, содержащийся между какими-либо двумя сферическими поверхностями внутри однородного изотропного диэлектрика,равен нулю. Это справедливо даже в том случае, если две сферы не концентричны ([ 10] стр. 213—214). [c.46]

Примем, что полярная молекула жидкости представляет собой сферу с диэлектрической проницаемостью е 2 = 1. погруженную в среду с диэлектрической проницаемостью е 1 = е ,. В центре. молекулы расположен точечный диполь Радиус сферической области, занимаемой молекулой, равен а. Реактивное поле / , создаваемое молекулой в том элементе объема, который она занимает, согласно (П. 19) имеет вид [c.46]

В случае поля, наведенного точечным зарядом Z8 на расстоянии г от молекулы, обладающей сферической симметрией, энергия взапмодейст-Р и с. XV.4. Взаимодействие вия дается уравнением двух диполей. Плоскости не- az gi [c.446]

Уравнение (10.12) можно решить для энергий других состояний. Однако приведенные выше уравнения выведены при допущении, что лиганды-это точечные заряды или точечные диполи и что связь металл— лиганд нековалентна. Если это допущение справедливо, то определенную таким образом величину Dq можно подставить в уравнение (10.12) и рассчитать, исходя из характеристик атомного спектра газообразного иона, энергию [10] и энергию других двух уровней в комплексе. Частоты ожидаемых спектральных переходов определяют из полос, соответствующих разностям между энергиями уровней T g F) - и TigiP) - Л2д. Э К С п С р И м С н т а Л b н ы С энергии, полученные из спектров, почти всегда ниже, чем величины, рассчитанные таким путем. Отклонение приписывают ковалентности. [c.94]

Приведенных ниже формул было предложено Букингемом и Поплом [55, 58, 143] и Киличем [56]. Кроме того, этот список можно легко расширить за счет формул, получаемых по предложенной Поплом схеме. В достаточно общем случае выражение для потенциала, полученного в результате суперпозиции модели (12—6) и внесенных точечных диполей и квадруполей применительно к поляризующимся анизотропным молекулам, можно представить следующим образом [c.231]

С другой стороны, в первом приближении можно представить внешнее поле поляризованного капилляра как поле диполя, образованного двумя точечными зарядами +е, находящимися на расстоянии 21 друг от друга с дипольным моментом М = 2е 1 = = 2еМйУ1 = РУ. [c.137]

Теория кристаллического поля. В применении к комплексным соединениям теория кристаллического поля исходит из следующих предпосылок связь центральный ион — адденд носит электростатический характер адденды, располагающиеся вокруг центрального нона в вершинах правильных многогранников, представляют собой точечные заряды или диполи и создают вокруг центрального иона электростатическое поле. Причем, одни адденды отличаются от других только величиной этого поля при рассмотрении поведения центрального иона в поле учиты- [c.253]

Выбор повторяющихся объемов в полостях цеолитов и силовых центров в их решетке. Потенциалы межмолекулярного взаимодействия с цеолитом в атом-ионном приближении с учетом индукционного электростатического притяжения и зависимость потенциала от положения молекулы в полости. Полузмпирический расчет константы Генри для адсорбции цеолитами благородных газов, алканов и ненапряженных цикланов. Расчет константы Генри для адсорбции цеолитом полярных молекул в атом-ионном приближении и в приближении точечных диполей и квадруполей. Расчеты для неорганических полярных молекул, этилена и бензола. Хроматоскопическая оценка квадрупольного момента циклопропана. Расчеты для адсорбции си-лнкалитом и возможности расчета для аморфных кремнеземов. [c.205]

Его можно представить как взаимодействие двух точечных магнитных диполей один из них — неспаренный электрон, другой-—магнитное ядро. Для описания псевдоконтактного взанл-юдействня пользуются представлением о диполярном магнитном поле, центр которого помещают в начале полярной системы координат, а главную магнитную ось направляют вдоль оси у (рис. 48). Величину псевдоконтактного сдвига [c.108]

В дальнейшем при рассмотрении различных составляющих ван-дер ваальсовых взаимодействий мы ограничимся дипольным приближением, уподобляя молекулы точечным диполям. Более строгий подход требует, однако, учета не только дипольного вклада в общий создаваемый молекулой потенциал, но также вкладов, обусловленных наличием у молекулы электрических моментов (мультипольных моментов) более высокого, порядка квадрупольного момента, октупольиого и т. д., причем вклад этих членов тем больше, чем меньше расстояние до молекулы. [c.275]