Распределение потенциала

Рис. 171. Строение двойного электрического слоя (/) на границе металл— раствор и распределение потенциала в ионной обкладке при различной концентрации раствора (//) а6 — плотная часть 6в — диффузная часть, ф — разность потенциалов между раствором и металлом 1)), 1)1 — падение потенциала в плотной и диффузной частях двойного слоя х — расстояние от поверхности металла

Рис. XX, 6. Распределение потенциала при перезарядке поверхности вследствие сильной специфической адсорбции анионов.

Рис. XX, 5. Распределение потенциала в двойном электрическом слое.

Рис. 7.12. Кривые распределения потенциала вдоль стенки скважины и поверхности водяного конуса

Строение двойного электрического слоя в условиях специфической адсорбции. Адсорбция — концентрирование вещества из объема фаз на поверхности раздела между ними — может быть вызвана как электростатическими силами, так и силами межмолекулярного взаимодействия и химическими. Адсорбцию, вызванную силами неэлектростатического происхождения, принято называть специфической. Вещества, способные адсорбироваться на границе раздела фаз, называются поверхностно-активными (ПАВ). К ним относятся большинство анионов, некоторые катионы и многие молекулярные соединения. Специфическая адсорбция ПАВ, содержащегося в электролите, влияет на структуру двойного слоя и величину ф1 потенциала (рис. 172). Кривая 1 на рис. 172 соответствует распределению потенциала в двойном электрическом слое в отсутствие ПАВ в растворе. Если раствор содержит вещества, дающие при диссоциации поверхностно-активные катионы, то за счет специфической адсорбции поверхностью металла катионы будут входить в плотную часть двойного слоя, увеличивая ее положительный заряд (кривая 2). В условиях, способствующих усилению адсорбции (например, увеличение концентрации адсорбата), в плотной части может оказаться избыточное количество положительных зарядов по сравнению с отрицательным зарядом металла (кривая 3). По кривым распределения по- [c.474]

Однако точный вид распределения потенциала при наличии конуса обводнения неизвестен. Поэтому нужно исходить из каких-то других предпосылок, которые позволят оценить приближенно величину подъема конуса и наиболее интересную для практики величину предельного безводного дебита. [c.225]

Теперь посмотрим, какой вид будет иметь распределение потенциала вдоль стенки скважины и ниже в нефтяной части пласта. Наименьшее давление, а следовательно, и наименьший потенциал будут на стенках скважины, причем вдоль стенок скважины потенциал считается распределенным равномерно, так как на стенке скважины давление можно считать гидростатическим. Обозначим потенциал на стенке скважины. Ниже донышка скважины потенциал будет возрастать так, как показано на рис. 7.12, т.е. выпуклостью вправо. Действительно, вертикальная составляющая скорости фильтрации определяется по формуле = —дФ/дг. Вершина конуса по условию неподвижна. Следовательно, скорость нефти на этой вершине обращается в нуль, откуда вытекает. [c.224]

Анализируя распределение потенциала вдоль оси скважины при невозмущенном и возмущенном движении нефти, И. А. Чарный устано-15—164 225 [c.225]

Теория электрохимического перенапряжения относилась первоначально к тому случаю, когда можно было пренебречь тонкой структурой двойного слоя и не учитывать распределения потенциала между его плотной и диффузной частями. Это допущение оправдывается (с наибольшей полнотой — в области малых перенапряжений), если выполнены следующие условия. [c.347]

На рис. 7.12 приведены кривые распределения потенциала вдоль оси скважины и вдоль цилиндрической поверхности радиусом Лд. Вдоль поверхности Кд потенциал будем считать постоянным Ф = Фд (прямая ОМ). [c.224]

Отсюда следует, что перед началом прорыва воды распределение потенциала в нефтяной части Ф(0,г) ниже дна скважины будет изображаться кривой СВ, касательная к которой в вершине конуса составит [c.225]

Реальное существование местных микроэлементов было доказано экспериментально Г. В. Акимовым, который с помощью тонкого капилляра, наполненного раствором, измерял распределение потенциала вдоль поверхности металла или сплава, причем показал, что разности потенциалов между отдельными частями поверхности обычно равны нескольким милливольтам. [c.640]

Как видим, распределение потенциала вблизи гидратированной (ЬфО) гидрофильной поверхности существенно отличается от классического выражения Гуи — Чепмена [c.152]

Распределение потенциала электрического поля вблизи фосфолипидной поверхности с учетом нелокальной поляризуемости электролита определяется уравнением [429] [c.159]

Кривая распределения потенциала в адсорбционном пространстве, т. е. зависимость е=/( ), называется характеристической (рис. Х1-3). Согласно потенциальной теории физической адсорбции, адсорбционный потенциал, а следовательно н характеристическая кривая не зависят от температуры. Характеристическая кривая зависит лишь от рода поглощаемого вещества. Отношение ординат (или адсорбционных потенциалов) для двух различ- [c.718]

Основное отличие полученного решения от классического заключается в том, что теперь распределение потенциала описывается двумя экспоненциальными членами и при условии [c.159]

Как уже было сказано выше, экранирование поверхностных источников электрических полей в водных электролитах происходит по двум механизмам. При выполнении условия (9.27) одна и та же поверхность по одному механизму может быть заряжена положительно, а по другому — отрицательно. В результате распределение потенциала вблизи фосфолипидной по- [c.159]

Следует отметить, что прямое экспериментальное исследование рассмотренных эффектов связано с определенными трудностями. Немонотонность распределения потенциала проявляется лишь на расстояниях 1—2 нм от поверхности. Экспериментальное исследование параметров ДЭС на таких расстояниях в настоящее время вряд ли возможно. Вместе с тем на больших [c.160]

Интегрирование уравнения (608) при краевых условиях дает распределение потенциала и плотности тока в электролите [c.275]

Рис. 4.2. Распределение потенциала вдоль оси дуги между электродами

Распределение потенциала в ионной обкладке двойного электрического слоя представлено на рис. 171, //. Величина скачка потенциала на границе раствор — металл складывается из падения потенциала ф в плотной части двойного слоя и падения потенциала [c.473]

Рис. 172. Влияние поверхностно-активных катионов на распределение потенциала в ионной обкладке двойного электрического слоя при отрицательном заряде электрода

Распределение потенциала вдоль защищаемого сооружения в момент отключения и включения цепи тока [c.202]

Если пластины находятся на расстоянии к — 2х, на котором они не взаимодействуют (рис. VI. 13а), то их двойные электрические слои не перекрываются и потенциалы в них снижаются практически до нуля. При сближении пластин их двойные электрические слои перекрываются и соотношение (11.97) может быть применено только для области, близкой к поверхности пластин (рис. VI.136), Принимают, что в середине расстояния между пластинами в результате взаимодействия их двойных слоев потенциал становится равным 2(рх, т. е. распределение потенциала происходит в соответствии со сплошной кривой на рис. VI. 136. [c.326]

Приборы динамического тииа играют большую роль ири исследовании высших слоев атмосферы. С помощью масс-спектрометрического зонда может быть исследована физическая природа плазмы газового разряда и получены сведения о характере взаимодействия соударяющихся частиц, распределении потенциала, а также о концентрации и энергии частиц в плазме как функции положения и времени. [c.8]

Для полимерных электролитов проводимость полностью определяется ионизацией макромолекул. В пользу ионного характера проводимости полимеров свидетельствует распределение потенциала по толщине образца. Так, измерения такого распределения в образцах резины из СКН-26 показывают, что по форме оно совпадает с теоретическим, рассчитанным для материалов с ионной проводимостью, и наблюдаемым для низкомолекулярных диэлектриков, ионная природа проводимости которых доказана прямыми экспериментами. [c.72]

Неблагоприятно влияет на скорость разрушения пористость графита. Одной из причин разрушения пористых анодов является высокая плотность тока на острых краях пор. Другая причина заключается в окислительных процессах, протекающих в глубине пор [8]. Распределение потенциала по глубине анода показывает, что потенциал быстро убывает (рис. V- ) и на глубине более 2 мм снижается настолько, что приближается к равновесному значению для системы. [c.137]

Наряду с указанными объяснениями механизма действия поверхностно-активных веществ высказано [7, 12] также предположение о влиянии адсорбированного вещества на скорость разряда иона. Торможение или ускорение разряда ионов металла поверхностно-активными веществами может быть обусловлено влиянием адсорбированного вещества на распределение потенциала на границе фаз. При этом изменяются как концентрация разряжающихся ионов в плотной части двойного электрического слоя, так и энергия активации самого акта разряда ионов. [c.347]

В каждой данной электролитической ванне уравнение (1.2) имеет свой конкретный вид. Обычно функцию распределения потенциала в электрическом поле называют просто потенциалом данного поля. При отсутствии зависимости поляризации от плотности тока в электролитической ванне реализуется первичное поле, потенциал которого обозначается 71 и определяется только соотношением геометрических параметров ванны. Появление на электродах поляризации, зависящей от плотности тока, можно рассматривать как появление так называемого поля поляризации, потенциал которого обозначается и . На значение 1 а влияют геометрические параметры электролитической ванны и электрохимические характеристики электролита электропроводимость и поляризуемость. Это поле 7о, суммируясь с первичным полем, дает в результате реально существующее на практике вторичное поле, потенциал которого обозначается Г/г. Очевидно, что [c.6]

Если заряженная до потенциала фо повер хность граничит с раствором электролита, распределение потенциала в образующемся одиночном двойном ионном слое описывается уравнением [c.273]

Уравнение Пуассона для распределения потенциала относительно к-то иона, центр которого принят за начало координат, имеет вид [c.391]

Теория конусообразования Маскета Чарного исходит из допуще- иия, что стеснение потока нефти образующимся водяным конусом мало лияет на распределение потенциала в нефтяной части пласта, и поэтому для приближенной оценки предельных значений дебита и высоты подъема конуса можно воспользоваться известным выражением для потен- Циала напорного (невозмущенного) течения нефти в однофазно-анизо-(тропном пласте с горизонтальной проницаемостью /с, и вертикальной Ьроницаемостью к . [c.225]

Н. Н. Павловским. Этот метод состоит в использовании аналогии между стационарной фильтрацией и расчетом электрических цепей (см. табл. 13.1 пп. I, 5). Чтобы получить аналог процесса фильтрации в пласте, достаточно взять специальную электропроводную бумагу, вырезать выкройку , повторяющую форму месторождения в плане, подключить скважины и задать необходимые граничные условия. Тогда по бумаге будет протекать электрический ток, вдоль нее установится соответствующее условиям задачи распределение потенциала, которое можно замерить при помощи щупа и тем самым найти (после соответствующего пересчета) распределение давления. Очевидны больщие преимущества этого метода по сравнению с моделированием на самом пласте. При помощи метода ЭГДА можно моделировать двумерные задачи однофазной установивщейся фильтрации. [c.378]

При наличии сильной специфической адсорбции ионов, происходящей под действием химических сил или сил Ван-дер-Ваальса, например адсорбции аниона на поверхности ртутного электрода, общий заряд ионов в плотном слое может оказаться больше заряда поверхности электрода. Такое явление называется перезарядкой поверхности. В этом случае потенциал на расстоянии ионного радуса от поверхности электрода (-ф -потенциал) имеет знак, противоположный знаку разности потенциалов между электродом и раствором. Распределение потенциала в двойном электрическом слое в этом случае схематически представлено на рис. XX, 6. [c.538]

Итак, структура ДЭС вблизи фосфолипидной поверхности может существенно отличаться от предсказаний классической теории Гуи — Чепмена. Эти отличия связаны с двумя особенностями водно-липидных систем. Во-первых, водный электролит является нелокально поляризующейся средой и, во-вторых, поверхностные источники электрических полей (заряды и диполи) распределены в прииоверхностном слое. Влияние этих особенностей на структуру ДЭС приводит к тому, что распределение потенциала вблизи фосфолипидной поверхности становится немонотонным, знакопеременным. [c.160]

Механизм КРН латуней был предметом многих исследований. Сплавы высокой чистоты и монокристаллы а-латуни также растрескиваются под напряжением в атмосфере NH3 [27]. В под-тверждение электрохимического механизма показано, что в растворах NH4OH потенциалы границ зерен поликристаллической латуни имеют более отрицательные значения, чем сами зерна. В растворах Fe lg, где коррозионное растрескивание не происходит, не наблюдается и подобного распределения потенциала [28]. Согласно другой точке зрения, на латуни образуется хрупкая оксидная пленка, которая под напряжением постоянно растрескивается, а обнажившийся подлежащий металл подвергается дальнейшему окислению [29, 30]. Возможно также, что структурные дефекты в области границ зерен напряженных медных сплавов способствуют адсорбции комплексов ионов меди с последующим ослаблением металлических связей (растрескивание под действием адсорбции). В соответствии с этим предположением, ионы Вг и С1 действуют как ингибиторы, вытесняя с поверхности комплекс металла (конкурирующая адсорбция). [c.338]

Исследование распределения потенциала в модельной щели и яз-не. проведенные в потеншюстатических условиях в карбонат-бикар-Сонатных средах, показало, что потенциал в щели стремится к приложенному через достаточно длительное время. [c.40]

Расчет распределения потенциала поляризации в гранулах пористых углеродных материалов основанный на предположении о реализаш1и активационно-омического режима, показал, что с уменьшением радиуса пор возрастает неравномерность распределения потенциала. [c.201]

Допуская, что внешнее поле не изменяет равновесного заряда и распределения потенциала в ДЭС в направлении, перпендикулярном к границе скольн<ения, и, подставляя р из уравнения Пуассона (И 1.7), получают следующее уравнение [c.71]

I — потенциальная кривая для специфически адсорбирующихся онов 2 — направление движе ния ионов в диффузном слос 3 — распределение потенциала в двойном слое [c.420]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология