Поперечное сечение рассеяния

Как уже было отмечено (см. 3.2, б), в модели бесконечной среды поперечное сечение рассеяния не играет роли, поэтому выражение (3.12) не зависит от величины 2 [c.43]

Поперечное сечение рассеяния [c.74]

Функция д (т], ф) имеет размерность площади и называется дифференциальным поперечным сечением рассеяния. Интеграл от функции (111.66), взятый по всему телесному углу 4л, [c.74]

Из формулы (И 1.86) находим дифференциальное поперечное сечение рассеяния свободного электрона для плоскополяризованной [c.76]

Фо)— конфигурационный фактор, определяющий форму масс-анализатора (слабо зависит от и и для всех практических случаев может быть представлена как функция только Фо) ао — поперечное сечение рассеяния, введенное Фирсовым для малых углов рассеяния ионов на атомах 55] [c.65]

Применение бериллия в ядерных реакторах обусловлено тем, что бериллий является превосходным замедлителем и отражателем в реакторах благодаря малому поперечному сечению поглощения тепловых нейтронов и большому поперечному сечению рассеяния нейтронов. [c.210]

I (0) — дифференциальное поперечное сечение рассеяния на угол [c.220]

Дифференциальное поперечное сечение рассеяния 7(0) (в системе координат центра инерции) и прицельный параметр р связаны соотношением [c.222]

Для водорода в связанном состоянии, например в твердом парафине, поперечное сечение рассеяния нейтронов очень малых энергий порядка 80-10-2< см и примерно в 4 раза больше сечения рассеяния на свободных протонах. [c.165]

Поперечное сечение рассеяния объекта а пропорционально энергии, рассеиваемой в пределах определенного пространственного угла, отнесенной к величине падающей энергии на единицу площади. Для проводящей сферы радиуса г < ко можно записать по Релею [c.178]

Другое нежелательное явление — рассеяние ионов на молекулах остаточного газа. Этот эффект бывает более значительным, чем обычно предполагают, поскольку поперечное сечение рассеяния под малыми углами значительно превосходит нормальное [c.90]

Тогда для полного колебательного поперечного сечения рассеяния имеем [c.318]

В работе [176] выполнен теоретический расчет поперечных сечений рассеяния электронов молекулами [c.253]

V и поперечное сечение рассеяния 8 и) следующим образом [c.82]

Некоторые общие аспекты измерений остаточного удельного сопротивления иллюстрируются рис. 2 и 3 гл. 2. Изменение удельного сопротивления в зависимости от чистоты пробы приведено на рис. 2. Спрямление кривых в области низких температур указывает на остаточное сопротивление пробы. Из рис. 3 гл. 2 можно сделать три важных заключения первое — остаточное сопротивление прямо пропорционально числу атомов данной примеси второе — примеси можно обнаружить на уровне менее 10 % третье — разные примеси вызывают разное изменение сопротивления в связи с тем, что меняется поперечное сечение рассеяния. Поэтому, если не известно, что в пробе преобладает какая-либо одна примесь, абсолютные онределения суммарного содержания примесей методом измерения остаточного удельного сопротивления невозможны. [c.380]

Обычно можно полагать, что при большом поперечном сечении (более чем 10 барнов, если Z> 10) главным процессом является захват, а при малом поперечном сечении — рассеяние. Для быстрых нейтронов вероятны процессы рассеяния и разрушения ядер. Значения поперечных сечений для редкоземельных элементов, как указывает Бете [246], могут быть неточны вследствие возможного загрязнения проб гадолинием, самарием или европием. [c.112]

Следует обратить особое внимание на два момента в уравнении (3.3). Во-нервых, в нем не учитываются потери нейтронов вследствие миграции их через границы элементарного объема. Однако в рассматриваемой здесь идеализированной модели в среднем такой потерн не происходит, поскольку каждый нейтрон, теряемый нри выходе из элементарного объема, немедленно замещается нейтроном, входящим в этот объем (предположение 1). Во-вто-рых, совершенно не отражается рассеяние в настоящей модели, поскольку реакции рассеяния не оказывают влияния на плотность нейтронов. Оба эти момента следуют из иредположения о бесконечности среды и, следовательно, однородности плотности нейтронов. В случае реакторов конечных размеров поперечные сечения рассеяния влияют на баланс нейтронов. Если первоначально установившаяся плотность нейтронов [п Ф 0) сохраняется на протяжении всего времени, т. е [c.40]

Отметим, что вероятность нейтрону избежать резонансного поглоп1,е-ния, определяемая экспонентой в формуле (4.155), выражается через поперечное сечение рассеяния, в то время как в формулу (4.137) входит поперечное сечение полного рассеяния. Однако это отличие незначительно ввиду того, что формула (4.137) применяется для слабо поглощающей среды, как в данном случае, так как иначе нельзя делать иредположения о том, что ноток есть функция, слабо меняющаяся на одном интервале столкновснп11. [c.88]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Рис. III.2. Полярная диаграмма поперечного сечения рассеяния электрона = f для плоскополяризованной (кривая I) и неполяризованной чСкривая П) первичной электромагнитной волпы.

Для вывода (III.8г) неполяризовап-ную волну следует разложить на сумму двух взаимно ортогональных нло скополяризованных волн с векторами поляризации, лежащими соответственно в плоскости падения (сечение описывается форму--лой III.8в) и перпендикулярно к ней (сечение не зависит от угла грассеяния и равно г ), и сложить энергии этих волн с весами, д )авными 1/2. Полное поперечное сечение рассеяния свободного электрона К получаем интегрированием (III.8в) по сфере [c.76]

В данном конкретном случае рекомбинацию при обращенном процессе Оже можно обнаружить, если удается наблюдать излучение с диффузных уровней или резонансные эффекты в поперечных сечениях рассеяния одних частиц другими. Первый метод был использован для обнаружения обращенной предиссоциации в радикале А1Н, о чем уже говорилось раньше (стр. 182), а также для изучения образования СО2 из СО + О и ЫОг из N0 + О, хотя в последних случаях спектр испускания почти непрерывный и не позволяет сделать такие же определенные выводы, как для А1Н. Второй метод применялся при исследованиях преионизированных [c.191]

Эффективное поперечное сечение захвата тепловых нейтронов 0,0090х Х10 2 м , эффективное поперечное сечение захвата рентгеновских лучей 20-10 м2, эффективное поперечное сечение рассеяния 7,54-10 м . Работа выхода электронов сро=3,92 эВ. [c.88]

Фирсов [33] разработал метод нахождения рассеиваю1цего потенциала V(/i) по наблюдаемой зависимости 0 от р. Экспериментальные результаты получают в форме зависимости поперечного сечения рассеяния а(0) (0 — угол рассеяния в лабораторной системе координат) от энергии иона. J[ein и Эверхарт использовали метод Фирсова и проанализировали экспериментальные результаты Фул-са с сотр. [34, 35], полученные при изучении столкновений ионов с атомами в системах Аг — Аг, Ne+ — Аг, Л — Ne, Ne+ — Аг, Не — 1 е, Не+ — Не при энергиях столкновения 25—100 кэв. Они нагали, что взаимодействие между сталкивающимися частицами можпо с точностью до 10% описать томас-фермиевскпм экранированным потенциалом вида [c.223]

Небольшие межатомные расстояния. Работа Амдура с сотр. [36а посвящена изучению рассеяния частиц с энергией от нескольких десятков электронвольт до 5 ков (см. также книгу [36б(). В этой работе измеряли полное поперечное сечение рассеяния [c.223]

Предполагаемые эксперименты [40] по изучению рассеяния в системе Не — Не , возможно, покажут, обусловлено ли различие теории и эксперимента неадиабатичностью из-за движения ядер. Кроме того, измерения дифференциального поперечного сечения рассеяния (а не полного поперечного сечения) позволят более точно определить вид ме/катомного потенциала. [c.226]

Просуммировать по всем начальным и конечным вращательным состояниям, то, как показали Плачек и Теллер [19], полная энергия, рассеиваемая при колебательном переходе будет равна энергии, рассеиваемой колеблющейся невращающейся молекулой (фиксированной в пространстве), усредненной по всем возможным ориентациям. Соответствующее правило сумм состоит в том, что изотропный и анизотропный вклады в поперечное сечение рассеяния даются следующим образом [c.317]

Здесь Ог и бг — действительная и мнимая части поперечного сечения рассеяния соответственно, п — число молекул в единице объема, и — относительная скорость двух соударяющихся молекул, Ре1 — вероятность упругого соударения (т. е. вероятность соударения без изменения квантового числа /), т]вращ — вращательный фазовый сдвиг [346], а — угол переориентации, т. е. угол поворота вектора момента количества движения молекулы при соударении, Ь — параметр соударения. Скобки обозначают статистическое среднее. Смещение линий считается положительным вдали от релеевской линии. Поляризованная изотропная компонента самой релеевской линии не подвержена влиянию молекулярных соударений. Деполяризованная анизотропная компонента подвержена влиянию уширения, причем ширина линии определяется как [c.338]

Расчеты полной интенсивности рассеяния электронов атомом Ne с сильно коррелированной волновой функцией (с учетом конфигурационного взаимодействия), дающей 86% корреляционной энергии [186, 187], находятся в хорощем соответствии с экспериментальными измерениями поперечного сечения рассеяния на атоме Ne прибором с регистрацией интенсивности сцинтнлля-ционными счетчиками [188], причем расчеты с волновой функцией без учета электронной корреляции хуже согласуются с экспериментом. Было обнаружено также, что интенсивность рассеяния электронов в области углов рассеяния l s lOA"" в особенности чувствительна к эффектам корреляции электронов в рассеивающем объекте. [c.252]

Предположим теперь, что мы имеем большую сферическую частицу, например, d = 100Х, и рассмотрим изменение ее оптических свойств при уменьшении диаметра. Введем функцию К, равную отношению поперечного сечения рассеяния частицы к площади ее геометрического сечения. Тогда увеличение J обозначает увеличение светорассеивающего действия частицы, т. е. улучшает ее способность возвращать падающий свет обратно из пленки. Мы найдем, что для нашей большой частицы К будет равно 2. Свет зеркально отражается от поверхности и, следовательно, его распределение не соответствует тому, которое желательно для хорошей белой краски. Отражение имеет неселективный характер и потому не требует исправления цвета, которое иногда желательно (как мы видим из фиг. 36). Частицы пигмента имели бы вид, подобный стеклянным шарикам. Когда диаметр уменьшается, 82 [c.82]

Следовательно, если известна величина Сй , можно вычислить полную интенсивность рассеяния, поперечное сечение рассеяния и т. д. Момент Сй —вектор если единичные векторы вдоль осей л , у и 2 декартовой системы координат обозначить /, а к соотв -ственно, то [c.31]

Свенсон и Пауэлл [161] исследовали спектры потерь энергии электронами с энергией 20 кэв при их нормальном падении на тонкие пленки полистирола и сходных полимеров. Кроме интенсивного пика при нулевой энергии, соответствующего электронам, которые проникают в пленку без потери энергии, они наблюдали два отчетливых пика в спектре потери энергии, полученном в случае полистирола резкий пик при энергии 7 эв и более интенсивный и более широкий пик при энергии 21,3 эв. Первый соответствует я-электронному возбуждению, так как его положение согласуется с положением интенсивного пика в оптическом спектре поглощения (гг Еех)-Аналогичный пик наблюдался на кривой зависимости поперечного сечения рассеяния от энергии электрона в случае паров бензола, облученных монохроматическим пучком электронов малой энергии (>3эе) [162]. Пик при 21,3 эв, наблюдавшийся Свенсоном и Пауэллом, соответствует ст-электрон-ному возбуждению и ионизации. Отношение площадей под пиками 7 и 21,3 зе соответствует отношению полных поперечных сечений я-электрона и ст-электрона (потеря) и равно примерно 0,1. В пределах экспериментальных ошибок эта величина согласуется со значением Рх в случае полистирола. Приведенные результаты показывают также, что надежные значения Вех могут быть получены из оптических спектров поглощения, несмотря на различия между процессами фотонного и электронного возбуждения. Теория последнего процесса применительно к органическим молекулам была рассмотрена Ридом и Уайтродом [163]. Опыты Свенсона и Пауэлла подтверждают предполагавшуюся модель первичного процесса в органических сцинтилляторах и указывают пути экспериментального определения соответствующих параметров. [c.159]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология