Нейтроны вторичные

Тритий непрерывно образуется в верхних слоях атмосферы в результате взаимодействия нейтронов вторичного космического излучения с ядрами атомов азота по реакции [c.263]

Протоны и нейтроны вторичного космического излучения образуются преимущественно в верхних слоях атмосферы. Вследствие быстрой потери энергии в результате ионизации и взаимодействия с ядрами атомов плотность потока этих частиц резко уменьшается с уменьшением высоты над уровнем моря. Поэтому вклад их в суммарную мощность дозы на уровне моря составляет всего несколько процентов [1]. Основной вклад в индекс мощности поглощенной дозы в атмосфере (за исключением ее самых нижних слоев) вносят электроны, образующиеся при распаде мюонов при ионизации воздуха, производимой другими заряженными частицами, или во время каскадных ливней. Плотность потока частиц космического излучения варьирует во времени вследствие модуляции в пределах цикла солнечной активности, солнечных вспышек либо за счет изменения атмосферного давления и (или) температуры. Данные, характеризующие вариабельность плотности потока различных компонент вторичного космического излучения, приведены в табл. 4.3. [c.65]

Это недостаточно строгая схема, так как существуют ядерные реакции типа реакций (ш, 2п) в бериллии (.захват одного нейтрона вызывает получение двух нейтронов), которые используются как вторичные источники нейтронов. [c.16]

Следовательно, физически ф есть избыток вторичных нейтронов по отношению к падающим нейтронам при столкновениях. Если использовать обычное определение 2 [c.321]

В то время как свет поглощается полимером только когда его частота соответствует частоте поглощения молекулы, радиационное излучение поглощается всеми молекулами, вызывая акты ионизации и переводя молекулы в возбужденное состояние. Ионизирующее излучение делят на корпускулярное (электронное, протонное, нейтронное) и электромагнитное (рентгеновское излучение, у-излучение). Под действием ионизирующего облучения происходит не только обрыв, но и сшивание молекул. В качестве стабилизаторов-антирадов могут быть предложены вторичные амины. [c.109]

Здесь т) имеет обычное определение. Следует отметить, что с=1, и ф>0 только в тех случаях, когда среднее число (т]) вторичных нейтронов на один поглощенный больше единицы. Эти параметры могут быть также выражены как функции эффективного поперечного сечения поглощения 2. Соответствующее определение для с было дано в уравнении (8.93). Избыток вторичных нейтронов на одно столкновение (ф) дается соотношением [c.321]

Выделение в явном виде среднего числа вторичных нейтронов на один акт деления v позволяет разработать математический метод количественной оценки неоднородных изменений нейтронных параметров реакторной системы путем компенсации их однородным изменением v таким образом, чтобы система оставалась критичной. Другими словами [см. уравнения (4.140) и (5.151)], относительное изменение эффективного коэффициента размножения, обусловленное неоднородными изменениями, можно оценить по соотношению [c.565]

Для случая, когда образовавшийся в результате ядерной реакции радиоактивный изотоп имеет большое сечение захвата нейтронов, вследствие чего необходимо учитывать возможность уменьшения числа его атомов за счет вторичной реакции (п.Т). приводится значение сечения поглощения а. Для случая делящихся изотопов приводится сечение деления [c.543]

При взаимодействии рентгеновского излучения, электронов и нейтронов с веществом часть их энергии превращается в различные виды внутренней энергии вещества и в энергию вторичного излучения. Это приводит к частичному поглощению падающего на образец излучения. Поэтому интенсивность рассеяния не может быть правильно определена без внесения поправки на поглощение. Эта поправка зависит от формы образца и угла рассеяния. В случае плоского образца при съемке на прохождение лучей эта поправка вычисляется по формуле [c.101]

Первая ядерная реакция, которую применили для получения энергии, представляет собой реакцию деления ядра 92 и под действием проникающего в ядро нейтрона. При этом образуются два новых ядра — осколка близкой массы, испускается несколько нейтронов (так называемые вторичные нейтроны) и освобождается огромная энергия при распаде 1 г 92 выделяется 7,5 10 кДж, т. е. больше, чем при сгорании 2 т каменного угля. Вторичные нейтроны могут захватываться другими ядрами и, и свою очередь, вызывать их деление. Таким образом, число отдельных актов распада прогрессивно увеличивается, возникает цепная реакция деления ядер урана. [c.95]

Не все вторичные нейтроны участвуют в развитии этого цепного процесса некоторые из них успевают вылететь за пределы куска урана, не успев столкнуться с ядром способного к делению изотопа. Поэтому в небольшом куске урана начавшаяся цепная реакция может оборваться для ее непрерьшного продолжения масса куска урана должна быть достаточно велика, не меньше так называемой критической массы. При делении урана цепной процесс может приобрести характер взрыва именно это и происходит при взрыве атомной бомбы. Для получения же управляемой реакции деления необходимо регулировать скорость процесса, меняя число нейтронов, способных продолжать реакцию. Это достигается введением в реакционный объем стержней, содержащих элементы, ядра [c.95]

Для сравнения биологического действия различных типов радиоактивного излучения введена величина относительной биологической эффективности (ОБЭ), согласно которой биологическая эф< ктивность рентгеновского или у-излучения принята равной единице. Поскольку ионизирующее действие у-лучей, как было Показано в гл. 3, обусловлено вторичными электронами, образующимися при взаимодействии у-квантов с молекулами вещества, ОБЭ электронного и позитронного излучений также будет равно единице. Для а-частиц и протонов (с энергией 10 МэВ) ОБЭ в 10 раз выше по сравнению с у-излучением ОБЭ нейтронов в зависимости от энергии колеблется в пределах 2,5—10 МэВ. [c.126]

Детектирование потока нейтронов можно проводить во-первых, непосредственным измерением борными счетчиками во-вторых, по количеству образующегося в детекторе (родий, марганец и т. п.) при ядерной реакции с нейтронами радиоактивного изотопа в-третьих, по возбуждаемому в результате ядерной реакции вторичному корпускулярному излучению, например, определение лития ио вторичным а-ча-стицам и тритонам, образующимся по реакции 1л(/г, а) Н. Подобно этому, по а-лучам или протонам, образующимся при реакциях В (п, а) Ве, N(/1,/ )) С и т. п., можно определить содержание бора, азота п других элементов. [c.365]

В ходе исследования различных ядерных реакций было установлено, что ядра некоторых тяжелых элементов способны делиться. В 1939 г. было обнаружено, что при бомбардировке урана нейтронами происходит деление ядра на два новых, причем процесс сопровождается вылетом вторичных нейтронов и выделением колоссальной энергии. Выделение при реакции вторичных нейтронов позволило осуществить цепной процесс распада ядра урана и разработать технологию получения атомной энергии. [c.22]

Для бомбардирующих частиц, вызывающих ядерные реакции, и вторичных частиц, образующихся в результате реакции, применяются обозначения, указанные в таблице XVI- . Среди них большей частью фигурируют элементарные частицы (нейтроны, протоны и др.), но имеются и более сложные частицы (ядра атома дейтерия, гелия и т. д.). [c.374]

В примере 2 приведена самопроизвольно протекающая ядер-ная реакция (радиоактивный процесс). Бомбардирующей частицы нет. В сокращенной записи на ее месте ставится черта. Пример 4 — фотоядерная реакция, сопровождающаяся выделением, наряду с дочерним ядром, двух вторичных частиц (протона и нейтрона). [c.66]

Причиной такой своеобразной периодичности считают образование в атомных ядрах из свободных протонов и нейтронов структурных единиц вторичного порядка. [c.213]

Космическими лучами называется поток элементарных частиц и атомных ядер, идущий непрерывно из межпланетного пространства на Землю. Различают первичные и вторичные космические лучи. Первичные лучи в основном состоят из протонов и а-частиц и около 1% других ядер. Энергия этих частиц очень высока и достигает порядка 10 " эв у отдельных частиц энергия доходит до Ю взв. На высоте около 30 км над уровнем моря первичные космические лучи в результате столкновения с ядрами различных элементов порождают вторичные лучи, состоящие из мягкой и жесткой компонент. В состав последней входят фотоны, позитроны, электроны и мезоны. Мезоны обусловливают большую проникающую способность космических лучей. Сложные ядерные процессы, протекающие в зоне первичных и вторичных космических лучей, приводят также к образованию нейтронов. [c.68]

Рентгенографические, электронографические и нейтронографические исследования атомной и молекулярной структур жидкостей и аморфных тел основываются на анализе углового распределения интенсивности рассеянного рентгеновского излучения, электронов и нейтронов. Рассеяние веществом этих трех видов излучений не одинаково, что объясняется различием их физической природы. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов и молекул. Процесс рассеяния не характерен обычному отражению или преломлению. Рентгеновское излучение, взаимодействуя с электронами, приводит их в колебательное движение. Колеблясь с той же частотой, что и электрический вектор первичной электромагнитной волны, электроны порождают вторичное электромагнитное излучение, распространяющееся во всех направлениях. Интенсивность рассеянного излучения, фиксируемая в некоторой точке, пропорциональна электронной плотности атомов и молекул. [c.26]

При щип действия установок для нейтронографического анализа в общих чертах сводится к следующему (рис. 51). Пучок нейтронов, источником которых является атомный реактор, проходит биологическую защиту / и по трубе кадмиевого коллиматора попадает на монохроматизирующий кристалл 2 (например, меди, свинца и т. д.), помещенный в защитную камеру 3 из боризоваиного парафина и свинца. Монохроматизированный пучок нейтронов попадает на образец 5 обычно в виде порошка в тонкой алюминиевой оболочке, слабо поглощающей нейтроны, и после отражения регистрируется счетчиком нейтронов 6. На пути луча перед образцом помещается контрольный счетчик 4. Вследствие того что нейтроны не действуют на фотопластинку, их регистрация проводится по сложной схеме, которая основана на фиксации вторичных электронов, возникающих при взаимодействии нейтронов с определенными веществами. Так, например, рассеянные образцом нейтроны могут бомбардировать двухслойный экран, состоящий из пластинки индия и обычной фотонластпнки. Нейтроны выбивают из индия электроны, и последние экспонируют фотопластинку, фиксируя на ней дифракционную картину, создаваемую нейтронами. [c.107]

Основное применение торий находит в качестве источника вторичного ядерного горючего — который получают в ядерных реакторах при облучении тория нейтронами [c.436]

Вторичные реакции — это процессы, при которых частицы или кванты, выделившиеся в процессе желаемой первичной реакции, вступают в реакции дальнейшего ядерного взаимодействия с анализируемым образцом или окружающей средой. Вторичные реакции играют незначительную роль, поскольку частицы или фотоны, образующиеся при облучении вещества нейтронами в реакторе, обладают небольшой частотой или энергией. При бомбардировке вещества протонами нейтроны, образующиеся в процесге [c.312]

Менее часто встречаются вторичные мешающие реакции, представляющие собой ядерные реакции, включающие продукты первичных реакций. Этот тип мешающих реакции следует учитывать только при длительном облучении большим потоком нейтронов. [c.122]

В настояш,ее время благодаря многочисленным наблюдениям установлено, что при взаимодействии космических протонов, обладаюш их очень высокой энергией, с атомами элементов в атмосфере образуется несколько вторичных частиц, которые, в свою очередь, способны при столкновении с другими ядрами давать еш е несколько частиц. Таким образом, одна быстрая частица, пришедшая в атмосферу из космоса, дает начало целой гамме вторичных частиц — протонов, нейтронов, мезонов, электронов, позитронов и, наконец, фотонов. Такие ливни частиц образуются в атмосфере повсеместно. Иногда они бывают очень больших размеров и захватывают огромные плош,ади земной поверхности. Образующиеся в ливнях позитроны и электроны поглощаются в очень тонком слое земной коры. Они и образуют мягкую компоненту космического излучения. Нейтроны и мезоны составляют жесткую компоненту этого излучения они могут полностью поглотиться только большим слоем земной коры и поэтому проникаю далеко вглубь ее. [c.82]

При высокой энергии бомбардирующих частиц, свыше 100 Мэе, возможны качественно новые ядерные процессы. Сущность их заключается в том, что налетающая на ядро очень быстрая частица возбуждает его до высоких энергий, при которых ядро как бы закипает . Из кипящего ядра вылетает большое число вторичных частиц — протонов, нейтронов, дейтронов и альфа-частиц. Благодаря этому остается ядро со значительно меньшими значениями Л и 2 по сравнению с исходным. Чем больше энергия бомбардирующих частиц, тем больше вылетает вторичных частиц из ядра и тем легче его остаток. Обнаружены случаи, когда [c.143]

Это вторичное излучение вызывает дополнительные повреждения в смазочных материалах, которые могут быть весьма значительными. Поэтому сравнительно небольшие количества таких элементов, как В, Ы, С1 и некоторых других, содержащихся в смазочных материалах, предназначаемых для работы в нейтронных потоках, могут способствовать быстрой потере радиационной стойкости смазочных материалов. Так, при облучении различных полимеров в ядерном реакторе [4] в течение одинакового времени хлорсодержащий образец поглощает в 4 раза большую дозу, чем образец, не содержащий хлора (в рад.) [c.240]

Спектр нейтронов в реакторе определяется всеми тремя типами реакций взаимодействия нейтронов с веществом. Однако средняя энергия нейтронов, роледающнхся в реакторе, определяется реакциями деления. Детальная же форма спектра обусловлена процессами рассеяния и поглощения. Наибольшее влияние оказывает рассеяние, которое главным образом и определяет общую форму спектра. Влияние поглощения на спектр до некоторой степени вторично и в большинстве реакторов приводит лишь к искажению спектра, полученного в результате рассеяния. [c.48]

Имеется другой, до некоторой стенени вторичный эффект, который также бJtaгoпpuят твyeт з величснню вероятности нейтрону избежать резонансного захвата. Из-за физического разделения двух материалов нейтроны в процессе замедления нри прохождении резонансного интервала имеют меньшую вероятность столкнуться с ядрами горючего, и число резонансных иоглоще-пий, следовательно, сокращается. Этот эффект зависит главным образом от геометрии ячейки. [c.476]

Если атомное ядро имеет четный заряд (четный атомный номер), то оно может быть построено только из гелионов, так как каждая пара протонов с таким же числом нейтронов образует гелион. Если же заряд ядра нечетный, одному из протонов для образования гелиона не хватает парного протона. В этом случае в атомном ядре остается дейтон, как вторичная структурная единица. [c.213]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

Космические лучи при попадании в атмосферу Земли испытывают соударения с атомными ядрами элементов атмосферы, в результате чего возникают вторичные нейтроны разнообразных энергий и мезоны. Во всей толще атмосферы образуется в среднем 2,6 нейтр1см сек. В зависимости от энергии нейтронов в атмосфере протекают следующие ядерные реакции (тепловые нейтроны) [c.163]

Например, величину поглсщенной дозы от быстрых нейтронов в минеральных маслах (без учета вторичных эффектов) можно рассчитывать по формуле [c.243]

На всех заводах США [3.15, 3.206, 3.227] в качестве хладоаген-та применяется фреон R-114 (тетрафтордихлорэтан, IF2 — IF2), который имеет точку кипения 3 С при атмосферном давлении. Поскольку давление паров хладоагента всегда находится на уровне нескольких атмосфер, гексафторид урана не проникает в холодильник. Хладоагент фреон R-114, будучи инертным, не реагирует с UFe и с конструкционными материалами контура технологического газа течь из холодильника не может повредить гексафториду урана или пористым фильтрам. Теплота, передаваемая от сжатого газа, вызывает кипение хладоагента. Пары о.хлаждаю-щей жидкости отводятся по трубкам через ловушку к установленному наверху конденсатору, где их теплота передается охлажда ющей воде, а сконденсировавшийся жидкий хладоагент возвращается в газоохладитель под действием силы тяжести [3.207J. Вода направляется в обычную градирню. Такая система охлаждения с двойным контуром преследует и другую цель она предотвращает опасность самопроизвольной цепной реакции в тех секциях завода, в которых имеется высокая концентрация Фреон-114 не содер кит водорода в отличие от воды и поэтому не будет замедлять нейтроны при случайном смешивании технологического газа с хладоагентом. Вторичный контур водяного охлаждения используется также для отвода тепла из системы масляного охлаждения двигателей компрессора [3.206, 3.233]. [c.134]

Среди люминофоров выделяют сцинтилляторы, в которых под действием ионизирующих излучений возникают световые вспышки — сцинтилляции. Сцинтилляторами могут служить многие кристаллофосфоры, например, ZnS, Nal. Основные требования к сцинтилляторам — прозрачность для собственного излучения. Применяют их в сцинтилляционньпс счетчиках-детекторах ядерных частиц, состоящих из люминофора-сцинтиллятора и многокаскадного фотоумножителя, способного регистрировать чрезвычайно слабые световые вспышки. Заряженная частица, проходя через сцинтиллятор, наряду с ионизацией атомов и молекул возбуждает их. Возвращаясь в основное состояние, они испускают фотоны. Регистрация нейтральных частиц (нейтронов, у-квантов и др.) происходит по вторичным заряженным частицам, образующимся при их взаимодействии с атомами сцинтиллятора. Время высвечивания определяется временем жизни на возбужденных уровнях и для большинства сцинтиллято- [c.294]

Ускорители заряженных частиц, обычно электронов, непосредственно создают поток частиц, движущихся с определенной энергией, зависящей от его режима работы. С их помощью при достаточной скорости движения электронов можно получить и другие виды корпускулярных излучений и уизлученне путем бомбардировки специально подобранных мишеней. Так, используя мишени из дейтерия, трития, бериллия, урана или висмута, при бомбардировке их электронами можно получать нейтронное излучение, а мишени из вольфрама или молибдена создают тормозное у-излучение. Тормозное излучение, полученное с помощью облучения мишени от ускорителей, имеет немоноэнергетический спектр, подобный излучению рентгеновской трубки. Размер фокусного пятна вторичного тормозного излучения ускорителей составляет доли квадратного миллиметра. [c.282]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология