Движение жидкостей квазистационарное

Динамические процессы в гидро- и пневмосистемах происходят при нестационарном движении жидкости или газа в напорных каналах элементов. Описание таких процессов в одних случаях может быть построено с использованием квазистационарных гидродинамических характеристик элементов, полученных по результатам экспериментальных исследований при установившихся течениях. В других случаях приходится учитывать изменение гидродинамических характеристик, вызванное нестационарностью структуры потока жидкости или газа. С помощью методов теории автоматического регулирования и управления оказалось возможным получить формализованное описание нестационарных гидродинамических процессов в виде, удобном для исследования и расчета гидро- и пневмосистем. [c.10]

Величина бкс является коэффициентом затухания, полученным в предположении квазистационарного характера гидравлического сопротивления линии для использования в линеаризованном выражении операторного коэффициента распространения [ (5)] е. При ламинарном движении жидкости значение бкс можно определить по формуле (10.50), принимая = ХрР = 1. [c.283]

Так, авторы [51 в предположении постоянства массы растекающейся капли, равномерного утоньшения пленки жидкости и постоянства градиента скорости по толщине пленки получили для одномерного и двухмерного растеканий х = и г = Лзт /-.. Движение считается квазистационарным, инерционные эффекты не учитываются. [c.62]

Рассмотрим квазистационарную модель теплообмена, так как скорость углубления скважины мала по сравнению со скоростью движения жидкости. Допустим, что существуют термобарические условия для разложения гидрата в шламе на некоторой глубине Ь = = /1 , тогда кольцевой канал разбивается на две области, разделенные поверхностью фазового перехода область течения однофазного бурового раствора Н< Ь < л область течения газожидкостной смеси /] < /7 < О (Н - глубина скважины). [c.22]

Рассмотрим массообмен в системе периодически расположенных частиц при малых числах Пекле. Пусть смесь монодисперсна. Каждый кристалл окружим концентрической с ним ячейкой 0(г), куда не попадают центры других кристаллов. Диаметр ячейки определяется расстоянием между кристаллами 21. Используем предположения движение частиц относительно жидкости отсутствует концентрационное поле вокруг кристалла квазистационарно. [c.128]

Рассмотрим теперь задачу о стационарном (строго говоря, квазистационарном) движении несжимаемой жидкости в круглой трубе при стабилизировавшемся турбулентном режиме течения. Эта задача представляет для нас большой интерес прежде всего как объект применения метода характеристических масштабов, так как [c.268]

Различают ламинарный и турбулентный режимы течения вязкой жидкости. В ламинарном потоке результирующая скорость элементарного объема жидкости соответствует струйному движению и параллельна оси потока профиль скоростей в сечении, перпендикулярном оси, имеет форму параболы, вершина которой лежит на ос.ч трубы. В турбулентном потоке каждая частица описывает сложные траектории, струи завихрены кроме квазистационарного главного движения вдоль оси имеются поперечные беспорядочные перемещения, связанные с постоянным возникновением, нарастанием и исчезновением отдельных вихрей. Скорость движения основной массы потока в большей части сечения примерно одинакова и близка к средней. У стенки образуется тонкий ламинарный слой, толщина которого уменьшается с увеличением скорости. Переход от одного режима течения к другому (переходная область) в значительной мере зависит от конкретных условий. Для труб круглого сечения нижний предел критического числа Ке составляет обычно 2000—2300. Верхний предел существенно зависит от условий входа, состояния поверхности и других причин и для гладкой трубы может принимать значения от 4000 до 10 ООО. [c.255]

Различают ламинарный и турбулентный характеры движения вязкой жидкости. В ламинарном потоке результирующая скорость каждой частицы соответствует струйному движению и, например, в прямой трубе параллельна оси потока в сечении потока векторы скорости образуют параболоид вращения. При турбулентном потоке каждая из частиц описывает сложные траектории, струи завихрены кроме квазистационарного главного движения вдоль оси потока, имеются поперечные беспорядочные движения. Скорость главного движения в большей части сечения примерно одинакова и близка к средней скорости. У стенки образуется тонкий пограничный ламинарный слой, толщина которого уменьшается с увеличением скорости, Переход от ламинарного характера движения к турбулентному определяется значением критерия Рейнольдса так, например, при движении газа в гладких трубах обычно за переходное критическое значение принимается Не=2 300 меньшие значения Не соответствуют ламинарному потоку, большие — турбулентному. Действительное значение критического числа Не зависит от многих трудно учитываемых факторов (возмущение потока местными сопротивлениями, шероховатости трубопровода и пр.) при значениях [c.230]

Отметим, что если Р > М, то в случае прямотока величина гп[ всегда отрицательна, а в случае противотока — положительна. Это значит, что при прямотоке величина Со несколько больше предсказанной по квазистационариой гипотезе. В этом случае наблюдается отрицательное накопление, потому что Сд уменьшается в направлении движения жидкости. При противотоке величина несколько меньше предсказанной по квазистационарной гипотезе, т. е. при положительном накоплении, так как с увеличивается в направлении движения жидкости. [c.82]

В технических приложениях широко используют квазиодно-мерные модели неустановившихся потоков. В таких моделях состояние потока рабочей среды в каждый момент времени характеризуется усредненными по сечению значениями давления, скорости и плотности. При этом в уравнения вводятся полученные при усреднении по сечению потока перечисленные гидродинамические величины с коэффициентами количества движения, кинетической энергии и гидравлического сопротивления. Ввиду недостаточной изученности неустановившихся течений в гидродинамических расчетах долгое время использовали только к вази-стационарные значения коэффициентов, которые определяются, если реальный неустановившийся поток заменить сменяющейся во времени последовательностью установившихся потоков. Квази-стационарные коэффициенты находят по экспериментальным зависимостям и формулам гидравлики. Однако теоретические н экспериментальные исследования показывают, что в действительности при неустановившемся движении жидкости или газа изменяются законы распределения местных скоростей, поэтому в общем случае мгновенные коэффициенты усреднения гидродинамических величин должны отличаться от квазистационарных значений [281. [c.239]

Решение Гельфериша [29] относится к общей теории жидкостной хроматографии при конечных концентрациях. Оно исходит из частной концепции, согласно которой перемещение жидкости квазистационарно такое движение было названо когерентностью и оно позволяет рассматривать смещение при постоянном составе. Есть и очевидное преимущество у этой теории, даже если понятие когерентности не кажется очевидным эта теория приложима к разным состояниям, едина и основывается на прикладном математическом аппарате, который называется Н-преобразова-нием . Это преобразование имеет то преимущество, что позволяет одинаково обрабатывать как случай непрерывности, так и случай прерывности и таким образом обсуждать хроматографические явления с единой точки зрения. Недостатком метода является относительная непригодность трактовки явлений разделения, кроме примеров расчета, упомянутых в работе [29]. Однако следует уточнить, обязаны ли мы распространить априори результаты этого метода на некогерентные области или же этот метод применим к ним безоговорочно. [c.175]

Это выражение определяет приращение температуры в точке Р в результате единичного притока тепла в точке Р. Временем запаздывания пренебрегаем. В этом случае функция влияния соответствует квазистационарным условиям и является такой же, как при стационарном движенни жидкости, характеризующемся мгновенным полем скоростей в момент 1. Соотношение (6.2.6) принимает вид [c.125]

Рассматривается квазистационарная задача, т. е. движение шара считается столь иедленным, что пока он успеет сколько нибудь заметно переместиться от центра окружающей его жидкой сферы, то вокруг него успеет установиться новое распределение скоростей в жидкости, повторяющее предыдущее, но [c.39]

Температура Тя зависит от параметров испаряющейся жидкости (фракционного состава, температуры кипения, давления насыщенных паров) и давлення и температуры окружающей среды, но мало зависит от относительной скорости движения и диаметра капли. Для определения Тя могут быть использованы соответствующие зависимости, предлагаемые в работах [126, 133]. При высвкнх температурах окружающей среды (например, в дизелях и ВРД) можно принимать Тя равной температуре кипения Т,. Прн определении Тя в условиях поршневых ДВС тепло лучеиспускания обычно ие учитывается, его доля составляет менее 1,5% [126]. Следует отметить, что при Гв<Г, испарение близко к изотермическому и лимитируется диффузней паров при Тя>Т, испарение лимитируется теплообменом. В процессе испарения капли ее диаметр постоянно уменьшается, однако, по данным [134], если рт>С< (где С. — концентрация паров у поверхности капли), испарение можно считать квазистационарным и можно рассчитывать его скорость по формулам, приведенным в работе [135] [c.109]

От указанных недостатков в значительной мере свободен частотный метод определения вязкости псевдоожиженных систем, разработанный и реализованный в МИТХТ [2, 3]. Он состоит в наложении на псевдоожиженную снстему неустановившегося (но квазистационарного) возмущающего воздействия (предпочтительнее — медленных гармонических колебаний). Здесь возможно возвратно-поступательное движение двух плоских пластин или вращательное (реверсивное) движение соосных цилиндров с исевдоожижен-ным слоем между пластинами или цилиндрами. Как частный случай, наиболее удобный на практике, может быть использован одиночный цилиндр. Теоретический анализ позволил получить амплитудно-фазовые характеристики, по измеренным локальным значениям которых можно рассчитать кажущуюся вязкость псевдоожиженной системы или истинную вязкость капельной жидкости. Поскольку использование амплитудно-частотных характеристик связано с необходимостью предварительной калибровки прибора, вязкость псевдоожиженного слоя практически определяли по фазово-частотыым характеристикам, получаемым при размещении в слое миниатюрных тензодатчиков (их калибровка не требуется) на фиксированных расстояниях от оси цилиндра. По осциллограммам с тензодатчиков легко найти запаздывание одних слоев системы относительно других и рассчитать кинематическую вязкость псевдоожиженного слоя. — Доп. ред. [c.230]

Систему газ—твердые частицы будем изучать с позиций концепции двойной сплошной среды, считая, что одна среда — идеальная жидкость (назовем ее G-фазой) — находится в квазистационарном движении, а другая среда — специфическое упругопластическое тело, имитирующее усредненные свойства многих твердых частиц ( -фаза),— обычно находится в квазистати-ческом состоянии. Вопрос о характере соответствия усредненных характеристик множества движущихся твердых частиц и параметров воображаемого упругопластического тела обсуждается ниже, в 4. [c.27]

Если размер частиц очень мал (й Яд), то они полностью следуют за турбулентными пульсациями. При этом относительная скорость жидкости (по отношению к частице) равна нулю, и движение частицы носит квазистационарный характер. Толш ина диффузионного слоя при исчезаюш,е малых относительных скоростях становится того же порядка, что и размер частицы. Поэтому слой теряет устойчивые границы он размывается проходяш,ими вблизи частицы турбулентными пульсациями масштаба Я Я,о, для которых силы вязкости играют заметную роль. Такой режим движения частицы называют вязким. Локальные скорости и вблизи поверхности частицы не зависят от ее диаметра п определяются вязкостью V и скоростью диссипации е энергии (на единицу массы). Анализ размерностей позволяет получить такое выражение для характеристической скорости и [c.57]

Очевидно, до тех пор, пока не указана связь между и и, система уравнений для усредненных величин будет незамкнута. Обычно для ее замыкания используется предположение о том, что характеристики сопротивлений, установленные для стационарных течений, сохраняются и для нестационарных -гипотеза квазистационарности. В действительности, как известно, распределение скоростей при нестационарном течении существенно отличается от такового при стационарном. Для случая ламинарного движения несжимаемой жидкости этот факт был теоретически установлен в работах И.С. Громеки, П. Лямбосси и других авторов. Экспериментальные исследования подтвердили, что при малых частотах распределение скоростей остается таким же, как и при установившемся течении, а при высоких оказывается существенно иным. Отсюда следует, что гипотеза квазистационарности является лишь приближенной и даваемая ею погрешность тем больше, чем выше частота рассматриваемого процесса. [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология