Дискриминаторы

Рис.2. Часть функциональной схемы электронно-вычислительного устройства ПР-14 и У4 - усилитель дискриминатор У5-блок управления У7...У10 - счетчики импульсов.

Измерение размеров частиц проводилось следующим образом. Луч гелий-нео-нового лазера ЛГ-79 ( о= 6328 А) фокусировался линзой в центр цилиндрической кюветы с образцом. Рассеянный свет принимался фотоэлектронным умножителем ФЭУ-79, работающим в режиме счета фотонов [200]. Указанный режим позволяет получить большой динамический диапазон по входу — около 10 . Частота следования импульсов на выходе ФЭУ пропорциональна интенсивности рассеянного света. Импульсы с выхода ФЭУ попадали на амплитудный дискриминатор, который отсекал шумовые импульсы, а затем подавались на вход цифрового трехбитового парал,-лельного коррелятора, работающего в реальном масштабе времени [201 ]. Коррелятор измерял автокорреляционную функцию рассеянного света. Автокорреляционная функция аппроксимировалась на микрокомпьютере ДВК-1М одноэкспоненциальной моделью вида [c.272]

Блок-схема установки, реализующей метод счета фотонов , приведена на рис. 37. В качестве источника возбуждающего света используется импульсная лампа, работающая от источника постоянного тока. Электрические импульсы, получаемые на втором электроде, используются в качестве стартовых импульсов время-амплитудного преобразователя. Серьезной трудностью, ограничивающей разрешающую способность данного метода, является тот факт, что импульсы на выходе ФЭУ имеют длительность нескольких наносекунд и широкий разброс по амплитуде. Электронная аппаратура позволяет регистрировать положение крутого переднего фронта импульсов с точностью до 0,01 не, однако само его положение зависит от амплитуды импульса (рис. 38), Преодолеть эту трудность позволяет использование дискриминатора импульсов с изменяющимся порогом, зависящим от амплитуды поступающего импульса. Таким путем удается резко повысить временную разрушающую способность метода (без такого дискриминатора не удается получить разрешение лучше нескольких наносекунд). Преобразование интервала времени в амплитуду импульса производится гак называемым время-амплитудным преобразователем, имеющим два входа старт и стоп соответственно для первого и второго импульсов. Такие схемы хорошо разработаны в электронике. Особенность таких преобразователей в том, что они срабатывают от первого поступающего импульса стоп и не регистрируют никаких последующих импульсов в течение определенного мертвого времени . Поэтому, если на фотоумножитель после импульса возбуждения попадут последовательно два фотона, будет зарегистрирован лишь первый из них. В результате при большой интенсивности флуоресценции, когда вероятность попадания более чем одного [c.106]

Одновременное использование двух из рассмотренных схем позволяет создать амплитудно-фазовые и амплитудно-частотные схемы выделения информации. На рисунке 3.4.14 представлена структурная схема амплитудно-частотного способа. Схема состоит из автогенератора 2, амплитудного детектора 4, частотного дискриминатора 3 и индикаторного устройства 5. Выходное напряжение, регистрируемое устройством 5, зависит как от изменения частоты, так и от амплитуды напряжения автогенератора 2, в колебательный контур которого подключен преобразователь I. [c.171]

Приращение выходного напряжения амплитудно-частотной схемы складывается из приращения напряжений на частотном дискриминаторе и амплитудном детекторе. Схема реагирует как на изменение индуктивности обмотки, так и на изменение активного сопротивления ВТП, причем степень влияния изменения индуктивности выше. Эго свойство схемы используют для исключения влияния параметра, мешающего измерению контролируемого. [c.172]

Счет импульсов высокой интенсивности и их дискриминация. Амплитуда импульса и, даваемого сцинтилляционным и пропорциональным счетчиками, пропорциональна длине волны рентгеновского излучения. Применяя подходящую электронную схему включения счетчика (схема с дискриминатором), можно различать амплитуды импульсов, соответствующих определенным значениям энергии. Это необходимо в том случае, когда проба излу- [c.206]

Блок-схема установки, реализующей метод счета фотонов , приведена на рис. 37. В качестве источника возбуждающего света используется импульсная лампа, работающая от источника постоянного тока. Электрические импульсы, получаемые на втором электроде, используются в качестве стартовых импульсов время-амплитудного преобразователя. Серьезной трудностью, ограничивающей разрешающую способность данного метода, является тот факт, что импульсы на выходе ФЭУ имеют длительность нескольких наносекунд и широкий разброс по амплитуде. Электронная аппаратура позволяет регистрировать положение крутого переднего фронта импульсов с точностью до 0,01 не, однако само его положение зависит от амплитуды импульса (рис. 38). Преодолеть эту трудность позволяет использование дискриминатора импульсов с изменяющимся порогом, зависящим от амплитуды поступающего импульса. Таким путем удается резко повысить временную разрушающую способность метода [c.106]

Опыты проводили (совместно с И. Г. Абдуллиным) в специальной электрохимической ячейке, снабженной платиновыми электродами и устройством для механического нагружения образца. Резистометрическая установка была собрана на основе потенцио-, метрической схемы и включала генератор звуковой частоты (20 кГц) со стабилизирующим дискриминатором, потенциометр, детектор и самописец с усилителем постоянного тока типа Н37. Платиновые электроды располагались в непосредственной близости к поверхности образца, что позволило проводить измерения в нестационарных условиях диффузионной кинетики. [c.36]

Указанный метод реализуется иа специальной установке (рис. 12а) (аппарат РУП-120, применяемый для дефектоскопии сварных соединений). Максимальное напряжение рентгеновской трубки — 120 кВ. Указанный аппарат использован для получения. достаточно жесткого излучения, способного проникать через стенки криокамеры. За образцом устанавливается универсальный сцинтилляционный датчик УСД-1. Детектором служит кристалл йодистого натрия (с добавкой таллия) цилиндрической формы, имеющий диаметр 40 и высоту 40 мм. К датчику УСД-1 подведено высокое напряжение от стабилизированного высоковольтного источника. Информация от датчика в виде цифрового кода подается на пересчетное устройство с дискриминатором, а интегратор преобразует его в непрерывный сигнал, поступающий на вход оси абсцисс двухкоординатного самописца. Возможно получение дискретной информации при помощи механических блоков записи типа БЗ-15 или перфораторов. Применение по-следни.х или других дискретных запоминающих устройств позволяет изучать разрушение в условиях высоких скоростей деформирования и непосредственно вводить информацию в ЭЦВМ для ее дальнейшей обработки. [c.33]

Если амплитуда импульса широкополосного усилителя выше уровня ограничения дискриминатора (точка 4 , сигнал (точка 7) направляется в устройство контроля наложения импульсов, которое может не пропустить сигнал с выхода главного усилите.дя к многоканальному анализатору (точка 5). Можно блокировать либо оба импульса, если второй импульс приходит прежде, чем первый достигнет своего максимального значения, либо только второй, если первый импульс прошел максимальное значение и обработался многоканальным анализатором, но уровень сигнала не достиг базовой линии. Правильная установка дискриминатора весьма критична, так как, если уровень слишком низкий, шум будет восприниматься как рабочие импульсы, вызывая их ненужное подавление однако если уровень слишком высок, то низкоэнергетические импульсы пройти не смогут. Поэтому подавление импульсов труднее осуществить для низкоэнергетического рентгеновского излучения, которое трудно отделить от шума. На рис. 5.30 сравниваются два спектра железа, полученные при использовании схемы подавления наложения импульсов [c.226]

Наиболее целесообразно использовать /-метры для измерения диэлектрической проницаемости образца. Простейшим /-метром является Q-мeтp, в состав которого вводят эталонный генератор и блок смесителя частот (рис. 29,в). Такой прибор можно назвать / -метром по методу биений, или Q, Р иетром. Блок-схема сложного /-метра дает возможность преобразовывать в частотные единицы как изменения реактивной, так и прирост активной составляющих ячейки с образцом (рис. 29, г). Для повышения чувствительности прибора и с целью стабилизации его режима в схему этого устройства введены каскады усилителя-ограничителя 9 и частотного дискриминатора УЛ [c.131]

Следует сказать, что наряду с фоном космического излучения и загрязнений в ФЭУ появляютёя паразитные импульсы (фон) вследствие выбрасывания фотокатодом тепловых электронов и выбивания электронов с динодов положительными ионами. Уменьщение фона достигается с помощью дискриминатора, пропускающего сигналы только с достаточно большой амплитудой. [c.339]

Счетчики нейтронов соединяются параллельно с выходом на один регистрирующий прибор с амплитудным дискриминатором. При четырех борных счетчиках, использовании в качестве источника уизлуче-ния 100 мкюри 24Sb и массе исследуемой пробы 100 г чувствительность установки составит 4- 10" 7о- [c.358]

Блок-схема простого криостата для оптических измерений при низких температурах приведена на рис. 104. Охлаждение кюветодержателя спектрофотометра достигается за счет пропускания через него паров жидкого азота, поступающих из металлического сосуда Дьюара с размещенным в нем электрическим нагревателем-испарителем. Пары жидкого азота поступают из сосуда Дьюара в кюветодержатель по теплоизолированному трубопроводу. В кю-ветном отделении спектрофотометра размещена управляющая работой нагревателя-испарителя медь-константановая термопара, присоединенная к регулирующему самопишущему потенциометру КСП-4 или цифровому вольтметру с дискриминатором. Система регулировки работает таким образом, что в тот момент, когда температура в кюветном отделении превышает заданную, срабатывает микровыключатель и на нагреватель-испаритель подается через ЛАТР напряжение. При переохлаждении системы напряжение иа испарителе автоматически выключается. Для измерения температуры непосредственно в кювете предназначена односпайиая измерительная медь-константановая термопара, присоединенная к цифровому вольтметру. Точность измерения температуры составляет 0,15° С. Холодные спаи обеих термопар помещены в нуль-термостат, где термостатируются при 0° С. С помощью криостата подобного типа можно получать температуру в теплоизолированном кюветном отделении спектрофотометра до —50° С, точность термостатирования составляет 0,2° С. Во избежание запотевания стенок кювет при работе ниже 0° С металлический кюветодержатель спектрофотометра необходимо снабдить теплозащитной пенопластовой рубашкой с вмонтированными двойными кварцевыми окнами. [c.286]

Как известно, при взаимодействии рентгеновского излучения с веществом возникают когерентное, некогерентное и флуоресцентное излучения. Если длина волны падающего излучения гораздо больше длины волны флуоресцентного излучения, то последнее можно ослабить соответствующим фильтром. Флуоресцентное излучение можно почти полностью исключить с помощью кристалла монохроматора, поместив его за образцом. Если регистратором рентгеновского излучения является счетчик, то флуоресцентное излучение может быть отфильтровано амп. литудным дифференциальным дискриминатором. [c.92]

СВОЮ энергию на ионизацию, возбуждение и частично на диссоциацию молекул. Часть этой энергии преобразуется в энергию излучения—сцинтилляции. Фотоны сцинтилляций, попадая на катод ФЭУ, выбивают из него электроны, каждый из которых, ускоряясь в электрическом поле на пути к первому диноду, получает энергию, достаточную для того, чтобы выбить из него п электронов. Этот процесс, развиваясь лавинообразно от дннода к диноду, создает на выходе ФЭУ электрический импульс, пропорциональный количеству электронов, выбитых из фотокатода. С выхода ФЭУ импульс подается на усилитель, а затем на дискриминатор, который выделяет из всего спектра импульсов только те, амплитуда которых соответствует энергии когерентно рассеянных рентгеновских фотонов. [c.98]

Регистрация методом счета фотонов. Появление многоканальных анализаторов импульсов, разработанных первоначально для ядерной физики, позволило применить их для статистической регистрации слабых световых сигналов. В определенных условиях ФЭУ могут работать в режиме регистрации одиночных фотонов. Для этого используют нелинейное распределение напряжений на диподах и фокусирующих электродах ФЭУ и усилители с малым входным сопротивлением. При этом на выходе получают отдельные короткие (порядка 10 не) импульсы, соответствующие попавшим на фотокатод фотонам. При удачно подобранном распределении напряжений питания ФЭУ амплитуда полезных импульсов существенно выше амплитуды большинства шумовых импульсов. Поэтому полезные импульсы могут быть выделены при помощи амплитудного дискриминатора. [c.212]

Основу блока автоматики составляет двухканальный дифференциальный амплитудный дискриминатор. С его помощью оценка содержания б-феррита производится по градациям ниже нормы , норма и выше нормы . В каждом из этих случаев включается соответствующий световой индикатор. Содержание б-феррита может быть оценено также и по стрелочному индикатору. Чувствительность ферритометра ФМ- достаточна для измерения количества феррита 0,5% и более при зазоре между датчиком и швом до [c.148]

Для измерения очень низкой интенсивности света используется аппаратура, называемая счетчиком фотонов. При низких интенсивностях фотоусилительная трубка дает индивидуальные (отдельные) сигналы тока, которые можно считать. Такие индуцируемые фотонами импульсы нужно отличать от импульсов темпового тока, возникающих внутри трубки по иным причинам. Амплитуда их существенно ниже. Для пропускания импульсов с интенсивностью выше минимальной можно использовать амплитудный дискриминатор импульса, который является эффективным усилителем с дифференциальным вводом. Число проходящих импульсов регистрируется соответствующим устройством прибора. [c.178]

Форму импульсов, приведенных на рис. 5.7, можно легко наблюдать с помощью обычного лабораторного осциллографа со скоростью развертки не ниже 0,1 мкс/см. Рекомендуется проводить периодический контроль импульсов на выходе усилителя, поскольку это удобный способ наблюдать, как происходит обработка сигнала в детекторной электронике. Таким образом, нетрудно обнаружить и скорректировать такие нежелательные эффекты, как, например, ограничение пика, нестабильности базовой линии, шумы и выбросы сигнала, характерные дефекты электроники или неправильную установку регулирующих ручек. Более того, наблюдение импульсов с выхода усил ителя на экране осциллоскопа является наилучшим способом правильной установки коэффициента усиления и напряжения смещения на трубке счетчика. Информацию об истинном распределении амплитуд импульсов в выбранные периоды времени легко получить с помощью одноканального и многоканального анализаторов. Одноканальный анализатор в основном выполняет две функции. Во-первых, он используется как дискриминатор, выбирающий и пропускающий для последующей обработки импульсы, амплитуда которых находится в пределах заданного напряжения, во-вторых, как выходное задающее устройство, преобразующее любой прошедший импульс в прямоугольный импульс с фиксированной амплитудой и длительностью в соответствии с требованиями к входным сигналам счетчика или интенсиметра. На рис. 5.7, в показан типичный импульс на выходе одноканального анализатора (точка С на рис. 5.1). Амплитуда и длительность импульса составляют 6 В и 0,2 мкс соответственно. [c.201]

Даже при оптимальной юстировке дискриминатора есть энергия, ниже которой полезные имлульсы настолько близки к уровню шума, что дискриминация становится бесполезной. Такая ситуация для магния и кремния схематически иллюстрируется на рис. 5.31. Импульсы магния почти не разрешаются на фоне шума, и, следовательно, для магния трудно осуществить должную настройку дискриминатора. Более того, из-за дрейфа в электронных схемах, обусловленного изменениями температуры, влажности, временными нестабильностями и т. д., уровень ограничения дискриминатора может изменяться. Таким образом, если для кремния можно достичь адекватной дискриминации по совпадению импульсов (рис. 5.32, а), дискриминации для магния практически достичь нельзя (рис. 5.32,6), где [c.228]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология