Измерение очень малых и очень больших доз

В практике исследования неньютоновских жидкостей, встречающихся в процессах нефтедобычи, основной методикой получения зависимостей эффективной вязкости и напряжения сдвига от скорости деформации является ротационная вискозиметрия с воспринимающими элементами типа коаксиальные цилиндры и конус-плоскость . Интерпретация полученных зависимостей связана с некоторыми затруднениями. Прежде всего следует отметить, что течение жидкости в зазоре прибора (коаксиальные цилиндры, параллельные диски, конус - плоскость и т.д.) радиально, то есть отличается от условий чистого сдвига (линейное течение), и часть прилагаемой к жидкости энергии тратится на сообщение ей центростремительного ускорения (неустойчивость Куэтта). Поэтому наблюдаемая вязкость системы оказывается ниже истинной, и чем больше прилагаемое напряжение сдвига, тем больше отклонение. Кроме того, непосредственное измерение истинного пластического напряжения сдвига в большинстве ротационных вискозиметров невозможно, что вызвано трудностью измерений очень малых скоростей и напряжений сдвига. Поэтому То приходится вычислять [c.50]

Таким образом, возникает разница давлений. Это явление вызвано наличием градиента температуры, и поэтому оно называется термодиффузией. Так как Рд больше, чем Pg, на диск действует сила, пропорциональная (Р — Pg). Эта сила вызывает отклонение нити, которое можно измерить оптически с помощью зеркальца от гальванометра. Зная отклонение, можно вычислить Рз — Pg и, поскольку Гз и Tg известны, найти Pg и Р в отдельности. Такого рода измерительный прибор можно использовать для измерения очень малых давлений — вплоть до 10 мм рт. ст. . [c.148]

Для измерения сравнительно - больших количеств электричества можно также использовать анодную реакцию с образованием из иоднда калия иода, обладающего желтой окраской. Для измерения очень малых количеств электричества применяют иод-крахмальную реакцию. [c.213]

При полярографических измерениях необходимо, как известно, применять очень маленький индикаторный электрод (в виде ртутной капли или в виде короткого отрезка платиновой проволоки, который часто называет микроэлектродом ) и электрод сравнения, рабочая поверхность которого должна быть неизмеримо больше поверхности индикаторного электрода. Так как ток, протекающий через электроды при полярографических измерениях, очень мал (он измеряется обычно микроамперами), то плотность тока на большой поверхности электрода сравнения будет настолько незначительна, что электрод сравнения не будет изменять своего потенциала, т. е. не будет поляризоваться (под поляризацией понимается изменение потенциала электрода) . В таком случае его потенциал можно принять за постоянную величину и, следовательно, изменение приложенного извне напряжения V будет сказываться только на величине потенциала другого электрода — индикаторного. [c.31]

Как установлено ранее, одной из особенностей исследования сополимеризации является большое количество данных, которые можно получить при определении только составов сополимеров. Необходимые для этого приборы, а также теоретические предпосылки [главным образом уравнение (5.8)] несложны. С другой стороны, для определения относительных количеств различных структурных единиц в сополимере необходимы тщательная очистка полученных веществ и точный чувствительный метод анализа. Чтобы иметь возможность пользоваться уравнением (5.8), а не его интегральной формой, большинство исследователей ограничивали свои измерения очень малыми глубинами превращения. В этих условиях приходится выделять очень малые количества полимера. [c.187]

Здесь, разумеется, не имеются в виду измерения очень малых масс или очень больших скоростей и т. п. [c.225]

Одним из наиболее чувствительных методов измерения поглощения фотона является детектирование излучения флуоресценции. Все возбужденные молекулярные и атомные уровни в той или иной степени способны флуоресцировать. Другие процессы, такие, как безызлучательная дезактивация, перепое энергии, тушение за счет соударений и фотохимические реакции, конкурируют с обычной флуоресценцией и в некоторых случаях затрудняют ее наблюдение. С помощью современных оптических методов детектирования можно непосредственно обнаружить 1—10 фотон/с. Разумная эффективность геометрического сбора фотонов достигает 10%. Лазер мощностью 1 Вт в видимой области испускает приблизительно 10 фотон/с, поэтому в принципе возможно детектирование флуоресценции с квантовым выходом порядка 10 для основной массы частиц. И наоборот, можно обнаружить очень малые концентрации частиц, обладающих большими квантовыми выходами. К сожалению, другие факторы, в принципе такие, как рассеяние излучения источника возбуждения, определяют фактически наблюдаемые пределы обнаружения. Несмотря на эти ограничения, недавно было показано, что можно детектировать концентрации вплоть до 100 атом/см и даже еще меньше (см. ниже). [c.563]

Большая мощность излучения лазеров па красителях позволила использовать новые методы регистрации поглощения, основанные не на измерении ослабления прошедшего светового потока, а на измерении поглощенной энергии. Эти методы резко повысили чувствительность и сделали возможным измерение очень малых коэффициентов поглощения. Шумы приемника и флуктуации источника практически ограничивают измерение поглощения прямыми методами на уровне 0,1%. Однако, если падающая энергия велика, то даже при очень малых коэффициентах абсорбции поглощенная энергия может быть достаточной, чтобы зарегистрировать изменение температуры, [c.377]

Аналитические данные могут быть также получены с помощью объемного метода анализа. Начинающие легко добиваются в этом случае точности до 0,2%, но даже опытным экспериментаторам редко удается достигнуть точности большей 0,02%, в то время как при весовом анализе ошибка составляет 0,001%. Однако уменьшение точности компенсируется большими удобствами и скоростью объемных измерений. Проблемы, связанные с переносом вещества, в этом случае оказываются наименее сложными, кроме того, часто удается избежать длительных процедур осаждения, фильтрации и высушивания. Дополнительным достоинством объемного анализа является то, что во многих случаях с его помощью возможно измерение очень малых количеств вещества, которые трудно взвесить с достаточной точностью на обычно доступных весах. Химики почти всегда отдают предпочтение объемному анализу по сравнению с весовым. [c.39]

ИЗМЕРЕНИЕ ОЧЕНЬ МАЛЫХ И ОЧЕНЬ БОЛЬШИХ ДОЗ [c.109]

Интегральная теплота растворения полимера может быть измерена калориметрическим методом. Это достигается смешением определенной навески полимера, взвешенного в ампуле, с определенным количеством низкомолекулярного компонента, находящегося в калориметрическом сосуде. При соприкосновении с растворителем полимер набухает, а затем растворяется. Процесс в целом, даже при очень малых навесках полимера, продолжается от 20 до 60 мин. Основная трудность при использовании этого метода заключается в том, что в единицу времени выделяется или поглощается очень небольшое количество тепла. Поэтому подобные измерения требуют очень точных приборов и большого умения экспериментатора. Применять большие навески полимеров практически невозможно, так как при этом, во-первых, значительно увеличивается вя. -кость образующихся растворов, что затрудняет перемешивание, а во-вторых, очень возрастает время тепловой реакции. Поэтому в большинстве исследований определяют интегральную теплоту образования растворов, в которых весовая доля полимера не превышает 0,1. Однако для растворов полимеров можно получить значения интегральных теплот растворения и во всей области концентраций . [c.360]

Термопара хромель — константан по сравнению с парой медь — константан характеризуется несколько большей термо-э. д. с. и низкой теплопроводностью. Пара хромель—константан очень удобна для измерения разностей температур. В частности, термостолбик для калориметра, изображенного на фиг. 4.6, был изготовлен из хромель — константана. Для работы при низких температурах в Лейденской лаборатории был разработан новый сплав, дающий в паре с медью еще большую величину термо-э. д. с., чем упомянутые пары. Сплав состоит из золота и кобальта (2,11 ат.% Со). Чтобы иметь малую теплопроводность, вместо меди лучше пользоваться сплавом серебра с небольшим количеством золота. Эта термопара при 20° К дает 16 мкв на 1°, причем в интервале температур О—20° К термо-э. д. с. падает пропорционально температуре. Некоторые проволоки для таких термопар имеют неоднородности, вызывающие появление паразитных термо-э. д. с., величина которых не превышает 1/500 от полной термо-э. д. с. термопары. Имеются данные о том, что сплав золото — кобальт не вполне стабилен и что его перегрев меняет величину термо-э. д. с. В настоящее время в криогенной лаборатории НБС проводятся исследования стабильности сплава с тем, чтобы, если это возможно, найти методы ее повышения. Несмотря на большую по сравнению с парой медь — константан величину паразитной термо-э. д. с., термопара (Аи -f Со) — (Ад + Аи) в тех случаях, когда большая величина термо-э. д. с. полностью компенсирует паразитную э. д. с., дает хорошие результаты. Предположим, требуется измерить разность температур около 10° в температурном интервале 20—30° К. Такая задача может возникнуть, например, при измерении разности температур на концах образца при определении теплопроводности тела. Термопара (Аи + Со) — (Ag + Аи) в этих условиях дает около 200 мкв. Паразитная э. д. с. от неоднородностей составит 0,4 мкв. Медные [c.146]

Калориметрические измерения теплот растворения полимеров весьма сложны, так как в единицу времени выделяется или поглощается очень малое количество тепла. Подобные измерения требуют точных приборов и искусства экспериментатора. Применять большие навески полимеров практически невозможно, так как, во-первых, значительно увеличивается вязкость образующихся растворов, что затрудняет их перемешивание, а, во-вторых, очень возрастает продолжительность тепловой реакции. Поэтому в большинстве исследований определяют интегральную теплоту образования растворов, в которых массовая доля полимера не превы шает 0,1. Их значения приведены в табл. 11.2. [c.316]

Потенциал элемента удается с большой точностью измерить приборами, предназначенными для измерения очень малых [c.45]

Нормальный элемент при 20° дает э. д. с., равную 1,018300 международных вольта. Помещение элемента в термостат необязательно, если измерения не требуют очень большой точности, так как температурный коэффициент э. д. с. этого злемента очень мал. Для температур, отличных от 20°, э. д. с. определяется по эмпирической формуле [c.284]

Нормальный элемент при 20 °С дает э. д. с., равную 1,018300 В. Помещение элемента в термостат необязательно, если измерения не требуют очень большой точности, так как температурный коэффициент э. д. с. этого элемента очень мал. Для температур, отличных от 20 °С, э. д. с. определяется по эмпирической формуле Е= 1,018300 —4,06 10-5 ( — 20) —9,5-10-7 ( — 20)2 + 1 10 (/ — 20) В, где — температура в °С. [c.261]

Он обращает внимание на то, что за время первых нериодов после начала импульса напряжения потери электронов путём диффузии очень малы и электроны постепенно накапливаются в объёме внутри волновода в течение нескольких (или даже многих) периодов. Поэтому в качестве критерия пробоя он выдвигает условие, чтобы за время прохождения импульса концентрация электронов возросла до достаточно большого значения. Напряжённость поля он определял расчётным путём, исходя из измерения мощности волн, распространяющихся по волпо воду и вызывающих пробой в суженном участке последнего. Чтобы обеспечить воспроизводимость результатов, Позин применял облучение полости волновода радиоактивным излучением достаточной интенсивности. Вследствие такого облучения в волноводе имелась всегда некоторая начальная концентрация электронов По- [c.666]

Эффективная катодная защита обеспечивается только в том случае, когда потенциал выключения составляет менее -0,85 В , т.е. является более отрицательным, чем указанное значение. При этом, однако, следует учитывать значение горизонтальной составляющей (воронки напряжения), соответствующей точки измерения. Положительная воронка напряжения указывает на то, что поляризационное напряжение более положительно (т.е. хуже), чем измеренное. При отрицательной воронке напряжений коррозионный элемент, т.е. потенциально опасное место на поверхности трубы без изоляции, является более поляризованным, чем показывает результат измерения. Очень малые воронки напряжения (примерно несколько мВ) могут не учитываться. Для больших воронок напряжения точное значение потенциала, свободного от омической составляющей 1Н", можно определить с помощью компьютера по соответствующей формуле. [c.102]

При спектрофотометрических измерениях люминесцирующих объектов следует иметь в виду, что интегральная интенсивность их свечения обычно невелика, а при разложении свече шя в спектр для каждой отдельной длины волны она становится очень малой. Поэтому необходимо, чтобы прибор обладал значительной светосилой. Вторая особенность спектров люминесценции заключается в том, что у большинства веществ они представляют собой широкие лишенные структуры полосы, при измерении которых величина дисперсии прибора не очень существенна. Поэтому для изучения спектров люминесценции, как правило, целесообразно пользоваться приборами с большой светосилой, дисперсия которых не очень велика. [c.425]

Промывание пипетки имеет большое значение при измерении очень малых объемов раствора анализируемого вещества, так как объем промывных вод должен быть минимальным и в то же время даже самые незначительные потери раствора не должны иметь места. Пипетку промывают дважды небольшими порциями промывной жидкости, объем которых должен быть значительно меньше объема раствора. Жидкость набирают до метки, после чего пипетку опорожняют. Следует заметить, что двукратное промывание небольшими количествами промывной жидкости почти эквивалентно двукратному промыванию жидкостью в объеме пипетки и во всяком случае значительно эффективнее однократного промывания вдвое большим количеством жидкости. Ошибка измерения объема раствора, связанная с неполным вытеканием его из пипетки, не превышает нескольких десятых процента. Во избежание образования воздушных пробок в шейке при выливании раствора кончик пипетки следует погрузить на дно колбы и легкими ударами встряхивать колбу. Перед тем как мениск раствора достигнет метки, колбу с раствором следует подвергнуть центрифугированию в течение нескольких секунд с помощью ручной или электрической центрифуги с малым числом оборотов, для того чтобы перевести в колбу капельки жидкости, которые могут задержаться на стенках шейки. Ошибка, которая может иметь место в том случае, если эту операцию не производить, часто значительно превышает большинство других ошибок манипулирования. [c.302]

Прибором для регистрации тепловых эффектов является термопара с соответсттвующим гальванометром. Достоинством термопары является ее малая тепловая инерция и возможность измерения температур в очень большом интервале от —200 до +1600° С и выше. [c.48]

Л1едный кулонометр. При про.хождении тока через сравнительно концентрированный раствор сульфата меди в сернокислой среде на Pt-катоде откладывается плотный слой металлической меди. После промывки и сушки электрод взвешивают с достаточно большой точностью на аналитических весах. Вследствие частичного взаимодействия выделенной меди с находящимися в растворе Си +-ионами и образования Сы+ при измерении очень малых величин количества электричества точность определения несколько снижается. [c.212]

Этот тип прибора, известный также как вибрационный усилитель, был в аоследние годы усовершенствован и используется для измерения очень малых значений тока с достаточно большой точностью. Рабочая часть прибора, внешне напоминающая радиолампу, имеет две электродные поверхности, отделенные друг от друга небольшим воздушным зазором. Один из электродов неподвижен, другой же приводится в движение при помощи соленоида, который сообщает ему синусоидальное колебательное движение. Такое устройство гарантирует устойчивую работу конденсатора. Электрометр с динамическим конденсатором и приспособлением для измерения pH примерно в 4 раза дороже продажного рН-метра, однако он очень удобен для [c.44]

Успехи методики измерения пробоев при очень малых избыточных напряжениях позволили еще раз произвести проверку применимости теории Таунсенда. Когда AVjVg очень мало (рис. 111), настолько велико, что даже ионы имеют определенную вероятность пройти через короткие разрядные промежутки, но все же фотоэмиссия электронов с катода остается и в этом случае, по-видимому, основным вторичным эффектом. Кроме того, при наличии некоторых поверхностных слоев на катоде возможен особый вид низковольтной автоэлектронной эмиссии [5]. При больших избыточных напряжениях время [c.220]

Большие трудности, представляет измерение очень малых количеств газа (10 —10 л-мм рт. ст. и менее) при определении изотермы адсорбции в области сверхвы- [c.53]

Разработкой последующих лет является усовершенствованный фотоповторитель фирмы Д. В. Манн . В этой установке фотопластина перемещается под объективами, которые представляют собой обращенный минро-скоп. На таких установках достигается очень высокая разрешающая способность. Отличительной особенностью таких установок является очень короткое время выдержки, около 5 мкс, достигающееся за счет использования импульсной ксеноновой лампы. Расстояние перемещения между отдельными интервалами настолько мало, что позволяет осуществлять непрерывные перемещения фотопластины. Заданная продолжительность выдержки обеспечивается или установлением необходимой скорости перемещения, или контролем перфорированной лентой. Точность перемещения по шагу составляет 1,25 мкм. Применение многолинзовых объективов позволяет обрабатывать одновременно несколько фотошаблонов на одной установке. Поскольку совмещение изображений в том случае, когда размеры приборов все время уменьшаются, стало особенно существенным, поэтому для преодоления этого затруднения были разработаны новые методы и аппаратура высоко чувствительного контроля перемещения координатного стола. К ним относятся оптический метод сканирующего луча и лазерные интерферометры [25]. В частности, последний метод позволяет производить очень точные измерения длины на очень больших расстояниях. Прн этом достигается точность отсчета в 0,25 мкм для интерферометрических систем с управлением от электронно-вычислительной машины [44]. На одном из таких фотоповторителей с применением лазера была достигнута точность отсчета менее 0,1 мкм [45]. [c.581]

Этот метод, как и все другие методы определения молекулярных весов полимеров, применим в определенном интервале молекулярных весов. При небольши.х М оо екулярны х весах (молекулы полимера ачинают. проходить через мембрану осмометра, и поэтому результаты измерения иахажаются. При очень больших молекулярны.л весах осмотическое давление разбавленных растворов становится слишко.м малым, чтобы его можно было точно измерить и правильно шроэкстрапоЛ Ировать к нулевой концентрации. Поэтому практически осмометрическим методом можно. измерять молекуляр ные веса от 2-10 до 108. [c.209]

Посмотрим теперь, какими из этих переменных при измерениях можно без ущерба пренебречь. Изменения в распределении частиц пыли по размерам, вероятно, приводят к изменению дозы менее чем в 2 раза, и поэтому при оценках доз, по-видимому, можно пользоваться данными Уилкенинга (см. табл. 8) для воздуха вне помещений и даже для воздуха внутри зданий, где частицы пыли размером более нескольких микрон (которые не достигают собственно легочной ткани) играют в качестве носителей а-активности второстепенную роль. Выше указывалось, что в условиях радиоактивного равновесия излучение торона и последовательных продуктов его распада создает в легких мощность дозы на порядок больше, чем радон вместе с его продуктами распада (при той же концентрации, выраженной в с/см ). Поэтому необходимо знать концентрации изотопов обоих этих семейств. Кроме того, выше отмечалось, что при удовлетворительной вентиляции доза, обусловленная излучением эквивалентного количества радона, может оказаться в 10—20 раз меньше, чем в случае радиоактивного равновесия (это справедливо, если преобладают торон и последовательные продукты его распада для радона и его дочерних продуктов соответственный коэффициент равен приблизительно 4). Следовательно, мы должны также определять равновесные соотношения в семействах продуктов распада. Такие определения возможны только в тех случаях, когда содержание торона мало по сравнению с содержанием радона и его можно не принимать во внимание. Но даже при этом условии они практически неосуществимы вследствие того, что обычно уровни активности в воздухе помещений очень малы (см. стр. 123). Поэтому приходится ограничиваться лишь выяснением верхнего и нижнего пределов дозы для равновесных соотношений (см. стр. 146 и далее). Такая методика измерений оправдана также и тем, что мы могли лишь очень грубо определять легочную вентиляцию, поскольку при проведении этих исследований по вполне понятным причинам невозможно измерять ее у большого числа людей и в течение длительного времени. [c.95]

Измерения температуры. Броди [14] измерил средние темнературы и поглощательную способность частиц сажи на различных высотах ламинарного бутано-воздушного нламени эмиссионно-абсорбционным методом, использовав для этого излучение в области линии натрия. Струя, вытекавшая с очень малой скоростью (0,457 см сек), была окружена кольцевым воздушным потоком, скорость которого (8,23 см сек) выбиралась так, чтобы не было колебаний пламени. Так как в этих пламенах был избыток кислорода, то факел пламени оканчивался на осп струи. Длина видимого пламепи, выходящего из трубки диаметром 25,4 мм, составляла около 115 мм. Зона максимальной температуры находилась па высоте 33 мм над срезом сонла. Максимальное поглощение (концентрация сажи) наблюдалось для того же пламени на большой высоте, приблизительно на расстоянии 56 мм от среза сопла. Это объясняется постепенным расширением профиля температуры по мере увеличения высоты. Вблизи сопла сажа может образовываться лишь в узкой области высоких темнератур, прилегающей к зоне горения. На больших высотах от среза сопла расширение зоны высоких температур создает условия для образования сажи во внутренней части струи горючего газа. [c.314]

ГОДНЫМ для широкого применения метода термического или фазового анализа, оказалась термопара с соответствующим гальванометром. Достоинством термопары является ее малая тепловая инерция и возмон ность измерения температур в очень большом интервале от —200 до +1600° С и выше. Особенное значение получил этот метод после того, как были разработаны автоматические регистрирующие установки (Н. С. Курнаков [1-81], Ле-Шателье — Саладен [1-285, 1У-158], Робертс-Остен [111-487, 488]. [c.13]

Для измерения очень малых тепловых эффектов, которые часто имеют место в опытах по разбавлению, требуются калориметры, обладающие очень высокой чувствительностью. Такие приборы называют микрокалориметрами, причем не из-за их размера (они обычно содержат приблизительно около литра вещества), а вследствие их большой чувствительности. Для таких работ особенно пригоден метод двойного калориметра Гетр. 89 и 113), так как измеряемые разности температур здесь очень малы. Калориметр высокой чувствительности такого типа был описан Нернстом иОртманом [186]. Эти исследователи применили для измерения разности температур между двумя калориметрами термобатарею, имеющую 100 спаев, и достигли чувствительности в несколько миллионных долей градуса. [c.165]

Кроме дополнительных данных по адсорбции газов, необходимо также знать количественные характеристики десорбции газов из обычно применяемых металлов и влияние различных способов обезгаживания металлов. Проведение экспериментов по адсорбции при очень низких давлениях не является простой задачей. Прежде всего точное измерение очень малых давлений весьма сложно. Кроме того, как показали эксперименты, установление равновесия является медленным процессом. Лопес-Гонзалес и др. [13] обнаружили, что в случае адсорбции азота на костяном угле при 90° К и равновесном давлении 0,4 мкм рт.ст. для достижения равновесия потребовалось около 8 час. Дэшман [10] указывает, что достижение равновесия при адсорбции водорода требует по сравнению с кислородом (и, разумеется, с азотом) примерно в десять раз большего времени. Наконец, измерениям при очень [c.192]

В микро- и полумикрометодах количественного анализа используют навески от 1 до 50 мг и объемы раствора от десятых долей миллилитра до нескольких миллилитров. Для микро- и по-лумикроопределений применяют более чувствительные весы, например микровесы (точность взвешивания до 0,001 мг), а также более точную аппаратуру для измерения объемов растворов или газов. Основными достоинствами микро- и полумикрометодов являются большая скорость выполнения анализов и возможность проводить их, располагая очень малым количеством исследуемого вещества. Однако наиболее распространен все же макрометод, являющийся наиболее удобным методом для изучения количественного состава веществ. [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология