Излучение коэфициенты

Практически излучение достаточно монохроматично, если относительное изменение коэфициента погашения вещества в выделяе.мом спектральном интервале Я Л пренебрежимо мало. [c.378]

Кратко остановимся на влиянии недостаточной монохроматичности излучения, особенно значительном для фотоэлектрических спектрофотометров, где измерения производятся с более широкими, чем при фотографической спектрофотометрии, щелями, т. е. при меньшей практической разрешающей способности (см. фиг. 8). Недостаточная монохроматичность излучения приводит не только к отклонениям от закона Ламберта-Беера (3), т. е. зависимости измеряемого коэфициента погашения от концентрации и толщины слоя, о чем упоминалось ранее, но и существенно влияет на абсолютную величину е, причем последний эффект может быть значительно больше первого. [c.383]

Для некоторых весьма важных углеводородов данного класса, как, например, бутадиен, этенилбензол (стирол) и др., количественные данные известной степени точности могли бы оказаться очень ценными. Имеющийся литературный материал, однако, недостаточен, а также слишком разнороден для сравнительной оценки спектров и выбора надежных значений коэфициентов погашения. Дополнительная (сравнительно с алкилбензолами и алкилнафталинами) неопределенность вносится нестабильностью соединений, склонностью многих из них к полимеризации, окислению и другим изменениям (в частности, различные фотохимические процессы могут вызываться ультрафиолетовым излучением при исследовании спектров образцов), существенно влияющим на спектр. [c.396]

Для излучения с заданным значением энергии и для определенного поглотителя часто полагают равным сумме частных коэфициентов, соответствующих различным видам поглощения [c.40]

Следовательно, уравнения (1) и (2) применимы лишь в тех случаях, когда можно принимать во внимание только коэфициенты фотоэлектрического поглощения и поглощения с образованием пар. При этом мы не учитываем таких второстепенных эффектов, как вторичное излучение, вызываемое электронами, и излучение, связанное с аннигиляцией позитронов, возникающих при образовании пар. [c.41]

Поблизости от источника излучения интенсивность фотонов может превосходить то значение, которое получается, если принять коэфициент поглощения равным хд — так как под влиянием обратного рассеяния интенсивность может увеличиваться, [c.43]

Эффективность определения у-лучей с помощью ионизационных камер и счетчиков Гейгера-Мюллера незначительна, поскольку их стенки содержат мало вещества, поглощающего фотоны. Так, с помощью счетчиков можно обнаруживать не более 2% общего числа у-фотонов, проходящих через них. Кроме того, эффективность счета у-фо-тонов понижается вследствие влияния геометрических условий, для учета которых надо вводить поправочный коэфициент, меняющийся от до О по мере уменьшения величины телесного угла, в котором заключена часть излучения, попадающая в измерительный прибор. Таким образом, для обнаружения и исследования у-лучей с помощью счетчиков Гейгера-Мюллера их источники должны обладать значительно большими активностями, чем соответствующие источники, 8-лучей. Полученные за последнее время результаты со счетчиками нового типа свидетельствуют о возможности осуществления высокочувствительного (10—50%) счета у-фотонов в связи с этим измерения активности у-лучей будут в дальнейшем играть все более существенную роль. [c.52]

Поскольку интенсивность очень мягких рентгеновских лучей (1—100 KeV) зачастую можно определять с большей эффективностью, чем интенсивность у-лучей, они представляют существенный интерес при исследованиях с радиоактивными индикаторами. Особенно велико значение этих рентгеновских лучей в тех случаях, когда отсутствуют другие виды излучения. При этом основным видом взаимодействия излучения с веществом является фотоэлектрическое поглощение, так что ионизационные камеры и счетчики должны иметь слабо поглощающие окошки и их следует наполнять газом с высоким коэфициентом поглощения. При измерении интенсивности радиоактивных образцов существенное значение имеет определение поглощения в самих образцах, поскольку эти рентгеновские лучи поглощаются сильнее, чем большинство 8-частиц, особенно в присутствии элементов с большим атомным номером. Для введения соответствующих поправок на поглощение в радиоактивных образцах можно пользоваться теми же теоретическими и практическими методами, которые были описаны для -частиц. [c.53]

Так как коэфициент обогащения уменьшается с продолжительностью бомбардировки, то обратная реакция должна привести к превращению активной сурьмы в первоначальное химическое состояние. Обратная реакция не наблюдается в отсутствии излучения и, следовательно, должна приписываться его действию. Образец, облученный приблизительно в течение 1 мин. (нормально ожидалось отделение 60% активной сурьмы) экранировался карбидом бора и снова облучался в течение 1 часа. В конце этого периода количество отделяемой активной сурьмы уменьшилось до 25%. Это указывает на то, что обратная реакция обуслов- [c.237]

Коэфициенты излучения С различных материалов могут быть вычислены по уравнению [c.154]

Рис. 45. Коэфициенты излучения Н О. Основная диаграмма для чистого водяного пара (1 ат). Вспомогательная диаграмма учитывает разбавляющее

При совместном излучении водяного пара и углекислоты коэфициенты излучения газовой смеси определяются для Тт и Тот по )фав-нению [c.156]

Коэфициенты излучения и приведены на рис. 44 и 45. Величины поправок Аз приведены в табл. 17. [c.156]

Найти коэфициент излучения г и Дг для СОд и НдО при температурах материала и газа во вращающейся печи 400° и 1200°, [c.171]

Коэфициенты Вт- -п и Вп т известны под названием эйнштейновских коэфициентов вероятности перехода для вынужденного испускания и поглощения соответственно. Так как система в возбужденном состоянии может излучать даже в отсутствии электромагнитного поля, завершение теории излучения требует расчета коэфициента вероятности перехода для самопроизвольного испускания. Прямой квантово-механический расчет этой величины является весьма трудной задачей, но ее значение было определено Эйнштейном [11] путем рассмотрения равновесия между двумя состояниями с различными энергиями. Если число систем в состоянии с энергией равно а в состоянии с энергией равно АГ , [c.151]

В том приближении, какое мы использовали выше, коэфициент самопроизвольного испускания зависит только от матричного элемента для электрического дипольного момента между двумя состояниями. Если не пренебрегать изменением поля в пределах молекулы, то в выражение Ат п войдут добавочные члены, причем первые два добавочных члена будут соответствовать магнитному дипольному и электрическому квадрупольному излучению. Включение этих членов [c.153]

Форма записи (17.1) содержит предположение, что коэфициенты всех волновых функций, исключая очень малы. Развивая далее принципы теории излучения, мы приняли [c.443]

Коэфициент К, называют константой излучения абсолютно черного тела. Его численное значение равно [c.196]

Величина С всегда меньше коэфициента излучения абсолютно черного тела и зависит, главным образом, от химического состава излучающего тела, цвета и характера поверхности тела существенное влияние на величину С оказывает обработка поверхности тела, т. е. является ли поверхность его полированной или шероховатой. [c.197]

Значения коэфициентов Сг-а и ф зависят от отношения поверхностей тел, участвующих. в излучении, и их взаимного расположения в пространстве. [c.198]

Излучение в замкнутом пространстве. Когда тело,,, излучающее тепло, полностью охватывается другим телом, например трубы и аппараты в помещениях, то для этого случая угловой коэфициент 9 =1, а коэфициент излучения [c.198]

Сг — коэфициент, излучения охватывающего тела, [c.198]

Излучение двух параллельно расположенных В этом случае коэфициент излучения определяемся формулой [c.198]

Излучение двух взаимно, перпендикулярных плоскостей с е ч е н и я Гх и F2 с общей стороной (рис. 121). В этом случае общий коэфициент Сг-э определяется, так жё как и для предыдущего случая, по формуле (226), и значения углового коэфициента даются в таблицах, в зависимости от размера поверхностей тел. [c.198]

Излучение вух отдаленных друг т друга тел, произвольно расположенных в пространстве (рис. 122).. В этом случае коэфициент излучения определяется формулой [c.198]

Рис. 121. к определению коэфициента излучения двух взаимно перпендикулярных плоскостей с общей стороной. [c.198]

Коэфициент Ах показывает, какую часть от излучения абсолютно черного тела излучает данный газ в пределах данной полосы поглощения прн заданных температуре и толщине слоя газа. [c.202]

Если газ с температурой Г] °К имеет в своем составе углекислоту и водяные пары и заключен внутри полого тела с.температурой поверхности Т-2 и коэфициентом излучения Сз [c.202]

Q — коэфициент излучения материала котла в [c.307]

Найденная таким образом толщина слоя половинного поглощения (около 200 м воздуха) вдвое больше той толщины, которая получается при использовании для расчета полного коэфициента поглощения. Для свинца экспериментальное значение толщины слоя половинного поглощения составляет около 1,5 см (Ш /з ej M ) если не учитывать при расчете коэфициента поглощения т, получается значение 2,77 см, и, следовательно, РЬ не принадлежит к числу тех веществ, для которых взаимодействие с излучением в этой области энергии определяется только эффектом Комптона. [c.47]

Так как величина коэфициента излучения подвержена резким колебаниям, то можно, вместо того чтоб )1 вести расчеты по точным уравнениям, просто учитывать тот факт, что общий коэфициент Излучения С1 з всегда должен быть не-сколько меньше любого из коэфициентов излучения, участвующих в теплообмене тел. Часто практически вместо С1 а в расчет вводят коэфициент излучения того тела, которое отдает тепло посредством излучения, т. е. принимают 1- 1= Сг. [c.199]

Величину р в дальне йшем мы будем называть коэфициентом теплоотдачи, который по к. а з ы в а е т, какое количество тепла отдает стенка поверхностью в 1л окружающей среде при разности температур между ними в 1 С одновременно путем конвекции и теплового излучения. [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология