Мягкие рентгеновские лучи

Мягкие рентгеновские лучи 3 10 [c.216]

Поскольку зависимость (П.27) логарифмическая, то во избежание значительных погрешностей излучение приходится подбирать с такими коэффициентами поглощения, чтобы отношение начальной и конечной интенсивностей (показании измерительного прибора) находилось в пределах 0,1 лабораторных колонках используются сравнительно мягкие рентгеновские лучи с энергией кванта 20—30 кэВ. В более крупных промышленных аппаратах необходимо применять для просвечивания проникающее 7-излучение с энергией кванта до 1 МэВ, и требуется мощная биологическая защита персонала от этих излучений. [c.80]

Свойства. Совершенно прозрачное для мягких рентгеновских лучей стекло. Используется в качестве материала для изготовления окошек в рентгеновской аппаратуре и капилляров для образцов. Температура размягчения довольно высокая. Немного чувствительно к влаге воздуха, поэтому его следует хранить в эксикаторе. [c.879]

Проникающая способность рентгеновских лучей меняется в широких пределах. Так, жесткие рентгеновские лучи проникают через слой свинца толщиной в несколько сантиметров (для 3 Мэе рентгеновских лучей слой половинного поглощения свинцом составляет около 1,5 см). В то же время мягкие рентгеновские лучи (например, излучение, получаемое при максимальном значении разности потенциалов на трубке 50 кв) с трудом проникают сквозь стенки стеклянного сосуда. Поэтому при работе с такими мягкими рентгеновскими лучами не требуется практически никакой защиты оператора. Установки на средние напряжения (например, терапевтический рентгеновский аппарат на 200 кв максимум) необходимо помещать в закрытые кабины с выносным пультом управления. Для ускорителей электронов, как уже говорилось выше, строят специальные помещения с толстыми стенами. [c.44]

Как следует из названия, ультрафиолетовая область распространяется на волны более короткие, чем фиолетовые, которые сами находятся у коротковолновой границы видимой области электромагнитных волн. Для практических целей в качестве границ видимого восприятия приняты 750 ммк (красная) и 400 ммк (фиолетовая), и поэтому ультрафиолетовая область начинается примерно от 400 ммк, переходя на другом конце спектра в мягкие рентгеновские лучи. Не все части этой весьма обширной области экспериментально доступны. Измерения свыше 190 ммк не представляют трудностей, так как можно использовать обычный спектрометр с призмой из плавленого кварца. Но ниже ммк прозрачность кварца резко падает, в то время как составные части воздуха, особенно кислород, начинают сильно поглощать, заставляя полностью изменить технику измерений. В связи с этим ультрафиолетовую область полезно делить на две части, известные под названием ближней (>190 ммк) и дальней (<190 ммк) ультрафиолетовых областей. Ближняя ультрафиолетовая область широко применяется в органической химии для структурных исследований. [c.51]

Ионизация световыми квантами. Возбуждение и ионизация могут также происходить, если налетающей частицей является фотон или квант света (фотоионизация). Здесь различают два случая когда энергия поглощенного кванта hv — величина того же порядка, что и энергия ионизации, и когда она значительно больше энергии ионизации. Пары щелочных металлов легко ионизируются фотонами с энергией порядка энергии ионизации. При этом необходимое излучение находится в ультрафиолетовой области. Для ионизации инертных газов и молекулярных газов требуются кванты из далекой ультрафиолетовой области или из области мягких рентгеновских лучей. [c.83]

При давлениях ниже 10 лш рт. ст. ионный ток становится весьма малым, а ускоряющий электрод под влиянием бомбардировки электронами испускает мягкие рентгеновские лучи. [c.525]

Поскольку интенсивность очень мягких рентгеновских лучей (1—100 KeV) зачастую можно определять с большей эффективностью, чем интенсивность у-лучей, они представляют существенный интерес при исследованиях с радиоактивными индикаторами. Особенно велико значение этих рентгеновских лучей в тех случаях, когда отсутствуют другие виды излучения. При этом основным видом взаимодействия излучения с веществом является фотоэлектрическое поглощение, так что ионизационные камеры и счетчики должны иметь слабо поглощающие окошки и их следует наполнять газом с высоким коэфициентом поглощения. При измерении интенсивности радиоактивных образцов существенное значение имеет определение поглощения в самих образцах, поскольку эти рентгеновские лучи поглощаются сильнее, чем большинство 8-частиц, особенно в присутствии элементов с большим атомным номером. Для введения соответствующих поправок на поглощение в радиоактивных образцах можно пользоваться теми же теоретическими и практическими методами, которые были описаны для -частиц. [c.53]

Моль фотонов. Единица лучистой энергии, отвечающей молю фотонов, — Эйнштейн. Здесь большую роль играет длина волны % излучения. Так, для красного цвета с X = 760 нм энергия излучения составляет около 155 кДж/эйнштейн, а для мягких рентгеновских лучей с Я, = 2 нм энергия моля фотонов составит уже приблизительно 60 ООО кДж. Вообще, к оценке лучистой энергии моля фотонов необходимо подходить дифференцированно. Это входит в задачу фотохимии (гл. 10, 6). [c.10]

Для ионизации инертных газов, паров металлов и молекулярных газов требуются кванты большой энергии из далекой ультрафиолетовой области или из области мягких рентгеновских лучей. [c.78]

Механизм эмиссии до сих пор еще точно не известен. Сначала предполагалась, что первичные электроны, энергия которых значительно превышает потенциал ионизации, поглощаются атомами, испускающими при этом мягкие рентгеновские лучи, которые в свою очередь выбивают вторичные [c.95]

Появляются мягкие рентгеновские лучи, типична [c.64]

Антирахитическая активация эргостерина мягкими рентгеновскими лучами. [c.387]

Однако определение нек-рых элементов Р. а. на медленных нейтронах может встречать значительные трудности. Такими трудностями могут быть очень малые или очень большие периоды полураспада образующихся радиоизотопов, излучение сравнительно мягких рентгеновских лучей или электронов и у-лучей низкой энергии, что вызывает большие осложнения при регистрации этих излучений, наконец, слишком малое сечение активации. Поэтому метод определения легких элементов от Н до Ке, а также Mg, 8, Т1, Ке, КЬ, Т1, РЬ, В1 с помощью активации тепловыми нейтронами малопригоден. Для определения указанных элемеитов могут использоваться другие ядерные реакции, В первую очередь это реакции, идущие на быстрых нейтронах [c.224]

Фотоэлектрические приемники — фотоумножители, фотоэлементы, фотосопротивления чувствительны в ультрафиолетовой, видимой и ближней инфракрасной области. Чувствительность же тепловых приемников (термоэлементы, болометры, оптикоакустические приемники) не зависит от длины волны излучения. Монохроматоры применяются во всех областях оптического диапазона длин волн — от мягких рентгеновских лучей до миллиметровых радиоволн, но главным образом — в инфракрасной области, где неприменим фотографический метод регистрации. [c.8]

Схемы скользящего падения. Монохроматоры скользящего падения с вогнутыми решетками, нарезаемыми на стекле, применяются при исследовании наиболее коротковолновой части оптического диапазона спектра (50 нм и менее), вплоть до мягких рентгеновских лучей. Чем короче длина волны, тем больше должны быть углы ф. При скользящем падении (ф > 80°) используются, как правило, только схемы, в которых обе щели и решетка находятся на круге Роуланда. При этом сканирование вращением решетки вокруг оси, проходящей через ее вершину, неприемлемо. Возможно использование схемы Пашена—Рунге с движением вы- [c.236]

Методы рентгеноспектрального анализа, о которых сообщается в ряде статей сборника, открывают новые возможности определения распределения внешних электронов в кристалле в нормальном и возбужденном состояниях. Представляет несомненный интерес осуществление еще не вполне реализованной возможности определения распределения внешних электронов по рассеянию мягких рентгеновских лучей и видимого света. Эта задача в настоящее время уже поставлена и ждет своего решения. [c.4]

См. Санитарные правила работы с источниками мягких рентгеновских лучей Л 2 756 — 68 от 23/Х 1968 г. В Справочнике не приводятся. [c.352]

При работе с аппаратурой, в которой используются электровакуумные приборы с рабочим напряжением выше 10 кВ, должны применяться меры предосторожности от воздействия мягкого рентгеновского излучения, изложенные в Санитарных правилах работы с источниками мягких рентгеновских лучей № 756—68. [c.359]

Рис, 16. Характеристические кривые эмульсии для мягких рентгеновских лучей в области длин волн от И до 15 А (по данным Гирша) [c.22]

Следовательно, в теории Свободных электронов плотность электронных состояний описывается параболической кривой (см. рис. 50, а), что обусловлено сферической симметрией поверхности Фермит- В действительности (см. п. 5) форма поверхности Ферми даже в случ 1е самых простых металлов отличается от сферической и потому g (е) отклоняется от параболической зависимости. Схематический вид кривой g (е), которая была получена для твердого натрия при изучении спектра испускания мягких рентгеновских лучей [18], приведена на рис. 50, б. Отметим прежде всего, что энергия Ферми натрия почти та же, что предсказана теорией ( 2,5 эВ, см. выше), и что форма кривой g (г) приблизительно параболическая, исключение составляет область А. [c.118]

Для снижения интенсивности излучения до предельно допустимых величин в конструкции оборудования и noJшзyeт я экранирование элементов, являющихся источниками излучения (конденсаторов, ВЧ-трансформаторов, индукторов и т.п.), поглотителей, ослабителей и делителей мощности, волноводных разветвлений. Оборудование с электровакуумными приборами с рабочим напряжением выше 10 кВ должно обеспечивать защиту от воздействия мягкого рентгеновского излучения в соответствии с требованиями "Санитарных правпл работы с источниками мягких рентгеновских лучей". [c.222]

Максимум на кривой спектрального излучения люминофора BaSO -Pb лежит при 350—360 нм (см. рис. VII.1, кривая i). Длительность послесвечения близка к 10 7 с. Люминофор возбуждается даже мягкими рентгеновскими лучами, а также катодными лучами, но не возбуждается УФ-лучами с л = 253,7 нм. [c.161]

Говоря о приборах с вертикальной фокусировкой рентгеновских лучей, нельзя не указать на попытки ряда исследователей создать спектрограф, отражающая поверхность которого представляла бы собою сферу. Создание такого прибора позволило бы в известной мере объединить оба принципа используемых при создании современных светосильных спектрографов—рассматривающегося до сих пор метода вертикальной фокусировки и метода горизонтальной фокусировки лучей, о котором более подробно речь пойдет в следующем параграфе. Как показывает расчет, в таких приборах можно было бы при работе с мягкими рентгеновскими лучами и при углах отражения, близких к 90°, ожидать дополнительного (7соз 6) выигрыша в интенсивности рентгеновских лучей. Однако и в этом случае радиус кривизны кристалла оказывается зависящим от [c.18]

Ранний период (1900—1927 гг.). В этот период химические методы дозиметрии использовались в основном для медицинских целей. Они применялись для измерения потоков сравнительно мягких рентгеновских лучей, с которыми в то время приходилось иметь дело в медицине. Эти дозиметры основывались на изменении цвета некоторых паст и таблеток в результате действия излучения. В 1902 г. Г. Хольцкнехт [1] Предложил так называемый хроморадиометр , который представлял собой небольщие диски сплавленной смеси хлористого калия и соды. Эта смесь при действии рентгеновских лучей изменяла свой цвет. Несколько позже в качестве дозиметра рентгеновских лучей было рекомендовано использовать таблетки и пасты из платиносинеродистого бария [2, 3]. Под действием излучения эти таблетки изменяли свой цвет от светло-зеленого до темно-оранжевого. Степень изменения окраски зависела от количества излучения. Дозиметры на основе этого соединения находили применение до второй мировой войны [4]. Однако эти дозиметрические системы обладали рядом существенных недостатков. Облученные таблетки или диски на свету постепенно принимали свою первоначальную окраску. Кроме того, в их состав входили элементы [c.328]

Это высокочастотное излучение возникает вследствие переходов между сильновозбужденными состояниями атомов, соответствующими таким конфигурациям, в которых в одной из внутренних заполненных оболочек нормального атома недостает электрона. Практически вся рентгеновская спектроскопия имеет дело с излучающим веществом, находящимся в твердом состоянии. Дело в том, что энергия взаимодействия атомов в твердом теле порядка одного ридберга или меньше, тогда как в обычном рентгеновском спектре энергия в тысячу раз больше. Поэтому в первом приближении этими взаимодействиями можно пренебречь и рассматривать спектры, как если бы они излучались изолированными атомами. Конечно, термин спектры рентгеновских лучей имеет практическое происхождение, возникшее на основе классификации экспериментальной техники. С теоретической точки зрения нет резкого различия между оптическими и рентгеновскими спектрами. Области одних и других, естественно, соприкасаются. Но экспериментально они довольно резко отделены вследствие больших экспериментальных трудностей работы в области мягких рентгеновских лучей и ультрафиолетовой части оптического спектра, где одни соприкасаются с другими. [c.311]

Ударные волны получают в длинных трубах, разделенных разрушаемой диафрагмой на два отделения. Одно заполнено ускоряющим газом, обычно водородом или гелием, при давлении 400—750 мм рт. ст., другое — исследуемым газом (в частности, кислородно-ацетиленовыми смесями) в Аг или Хе при полном давлении в несколько миллиметров ртутного столба. При резком разрыве диафрагмы в секции ударной трубы, где находится смесь при низком давлении, со сверхзвуковой скоростью распространяется плоская ударная волна. При этом температура может быть вычислена на основании термодинамических свойств газа. Для исследования протекаюпщх в ударной волне процессов применяли различные методики [7] анализ газов, истекаюпщх через малое отверстие, с помощью времяпролетного масс-спектрометра [8], измерение плотности газа в ударном слое в зависимости от времени с помощью поглощения мягких рентгеновских лучей [9], исследование излучения 10, а также измерение ионизации в ударной волне методом проб Лэнгмюра [11. [c.558]

Некоторые редкоземельные элементы и их соединения нашли применение в ядерных реакторах как поглотители тепловых нейтронов. Так, окислы Сс120з и ЗшгОз как сильные поглотители нейтронов входят в состав специальных керамических покрытий в атомных установках. Тулий после облучения в ядерном котле становится радиоактивным. Он служит портативным источником мягких рентгеновских лучей, заменяет громоздкие рентгеновские установки, расширяет возможности диагностики в медицине и дефектоскопических исследований. [c.405]

Метод Ли-Дагмора имеет ряд преимуществ перед другими контрольными методами, применяемыми для оценки степени диспергирования сажи в резиновых смесях. Однако и этот метод имеет недостатки. Одна из причин погрешности заключается в том, что агломераты не состоят целиком из сажи, а могут содержать каучук, проникающий в них в процессе смешения или вулканизации. Наиболее вредны агломераты, содержащие наибольший процент сухой сажи. Агломераты, хорошо смоченные каучуком, можно отличить по коричневой окраске, которую они имеют в тонких срезах. Кроме того, они слабее поглощают мягкие рентгеновские лучи и обладают более высокой прочностью при растяжении среза, как будет показано ниже. [c.175]

Изучение степени диспергирования при помощи мягких рентгеновских лучей особенно эффективно для неорганических наполнителей, содержащих элементы с относительно большим атомным номером. Такие наполнители, как каолин, окись цинка или двуокись кремния, поглощают мягкие рентгеновские лучи значительно сильнее, чем большинство каучуков, поэтому их можно легко обнаружить при плохом диспергировании. Методом микрорадиографии можно разрешать большие агломераты сажи, чем световой микроскопией, однако контраст при этом будет невелик вследствие небольшой разницы между поглощающей способностью сажи и каучука. Другое преимущество метода микрорадиографии перед световой микроскопией заключается в том, что он позволяет исследовать препараты большей толщины. Для получения хорошего разрешения следует применять микротомные срезы толщиной до 50 мк, а при некотором снижении разрешающей способности можно исследовать и более толстые препараты. Последнее позволяет исследовать невул-жанизованные резины без набухания. [c.176]

Микрофотографии, приведенные на рис. 6.6 и 6.7, были получены на установке контактной микрорадиографии фирмы РНЛИрб . Она работает на очень мягких рентгеновских лучах (А, = 3—12 А) н поэтому является идеальной для исследования эластомеров. Установка может работать при напряжениях от 1 до 5 кв для исследования саженых резин оптимальным является напряжение 3,5 кв. При напряжениях менее 3 кв в камере образца необходимо создавать вакуум, чтсбы избежать поглощения рентгеновских лучей воздухом. [c.176]

О взаимодействии перечисленных катионов с водой известно, что оно довольно глубокое и носит в значительной степени ковалентный характер. Для каждого из перечисленных ионов, как известно, характерна склонность к образованию гексааквакомплексов, которые весьма устойчивы в составе твердых кри-ста.тлогидратов перхлоратов, нитратов, сульфатов и некоторых других солей. Что касается состава обсуждаемы.ч аквакомплексов в водных растворах, то здесь существующие мнения менее определенны. В частности, отдельные авторы полагают, что ионы цинка имеют в воде координационное число 4, а не 6. Однако более убедительными нам представляются голоса, высказывающиеся в пользу октаэдрического окружения иона цинка, по крайней мере в разбавленных растворах перхлората. Особенно убедительным выглядит исследование спектров поглощения мягких рентгеновских лучей в соответствующих системах [4]. Волюмометрическое исследование растворов, предпринятое Челедой [5], также говорит в пользу гексааквоком-плекса цинка. Работа показывает, что при малых концентрациях ионов цинка понижение координационного числа в аквакомплексе происходит лишь при добавках хлорной кислоты, которая обладает сильным дегидратирующим действием. Высокие концентрации растворов перхлоратов цинка плохо изучены с обсуждаемой точки зрения. [c.96]

Зависимость почернения фотоэмульсии от длины волны рентгеновских лучей была достаточно подробно изучена в упомянутых ранее работах Фридриха, Глокера и сотрудников, Боуэрса и Белла. Обследованию подвергалась область длин волн от 0,14 до 2 А. Исследованиями фотографического действия мягких рентгеновских лучей, с длиной волны от 11 до 14 А [c.21]

Рис, 15, Зависимость оптической плотности почернения О для различных эмульсий от экспозиции Н для мягких рентгеновских лучей (Х=45 А) (по данным Бройли и Кисига). [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология