Диффузия из точечного источника

В стационарном поле концентраций в зернистом слое определяется коэффициент радиальной диффузии. При этом в слое должны находиться постоянные источники вещества (примеси). На рис. III. 4 показаны схемы организации экспериментов при. подаче примеси а) в один из параллельных потоков в зернистом слое б) из точечного источника. [c.93]

Для стационарного точечного источника, расположенного в точке с координатами (О, О, /г), при постоянных коэффициентах турбулентной диффузии и скорости ветра, решение имеет следующий вид [c.68]

Если рассмотреть диффузию от точечного источника, расположенного на высоте Н от поверхности земли, то получается формула для определения концентрации в приземном слое в точках на разных расстояниях от источника (г), и высоте от [c.84]

Диффузия из точечного источника в движущуюся среду. Рассмотрим диффузию компонента А, инжектируемого в растворитель В, движущийся в направлении 2 с постоянной скоростью В этом случае должно быть решено уравнение [c.208]

Рис. 16-18. Диффузия из точечного источника в поток, движущийся с постоянной скоростью Vq начало координат помещено в точку ввода вещества А вводится молей вещества А в секунду.

Диффузия из точечного источника исиользуется при анализе профиля концентраций и определении коэффициентов вихревой диффузии. [c.208]

Опасное значение обобщенного коэффициента диффузии для точечного источника согласно [67] определяется следующей зависимостью [c.107]

Диффузия из точечного источника в ламинарный поток. Ламинарный поток жидкости (химически однородного вещества В) движется с одинаковой [c.483]

Для исследования, проведенного в лаборатории Института им. П. И. Баранова, был выбран открытый стационарный факел с центральным источником поджигания. Так как размеры источника были малы, то можно было принять, что образование фронта пламени происходит от точечного источника поджигания в потоке. Пламя от точечного источника распространяется с некоторой скоростью, определяемой механизмом турбулентной диффузии и нормальной скоростью распространения пламени. Поверхность пламени при распространении его в неподвижном газе представляла бы собой поверхность сферы, но при горении в потоке пламя сносится набегающим потоком горючей смеси и осредненный фронт пламени представляет собой (приближенно) поверхность конуса, ось которого совпадает с ОСЬЮ потока. [c.230]

ДИФФУЗИОННЫХ ПЛАМЁН МЕТОД, используется для определения констант скорости быстрых бимолекулярных газофазных р-ций, отдельных стадий сложных р-ций, напр, параллельных би- и тримолекулярных р-ций с образованием конденсирующихся продуктов. Принцип метода заключается в определении профиля концентрации (см. Реакторы химические) либо одного из реагентов, вводимого из точечного источника в атмосферу второго реагента, либо продукта р-ции. При вьшолнении ряда условий сферич. зона р-ции достаточно точно описывается ур-ниями диффузии с учетом кинетики хим. р-ции, поэтому экспериментально найденный профиль концентрации позволяет вычислить константу скорости р-ции. Концентрации измеряют обычно методами оптич. спектроскопии или масс-спектроскопии. Д. п. м. имеет неск. модификаций, из к-рых наиб, простым и распространенным является термометрический вариант, основанный на подобии концентрационных и температурных полей в поле р-ции. Он позволяет вычислять константу скорости р-ции по результатам сравнительно точного определения температурного профиля в зоне р-ции при условии, что известен ее продукт. [c.102]

Различают модели долгосрочного и оперативного прогнозирования. Для долгосрочного прогнозирования наибольщее распространение получили расчетные (аналитические, аппроксима-ционные) модели, полученные на основе решения уравнений турбулентной диффузии. Это модели факела , клубка , ящика , конечно-разностные. Для оперативного прогнозирования широкое распространение получили статистические модели линейной и нелинейной регрессии, а также модели эвристической самоорганизации (метод группового учета аргументов). Для оперативного прогнозирования загрязнения воздуха при аварийных и залповых выбросах следует использовать расчетные (аналитические методы) — модели клубка , применяемые для прогнозирования распространения примесей от мгновенных точечных источников. [c.59]

Гауссовы (диффузионные) модели получают, рассматривая диффузию вещества из точечного источника в трехмерной воздушной среде. Недостатки этой модели заключаются в пренебрежении сложной структурой атмосферных потоков, сложных препятствий на пути потоков и их деформацией на различных препятствиях (технические сооружения, рельеф местности и т. д.). [c.135]

Тенденция к увеличению размеров реакционного объема камер в экспериментах по наращиванию алмаза на затравку требует решения вопросов, относящихся к оценке длительности насыщения углеродом расплава металла-растворителя, т. е. периода времени предварительного растворения затравок, а также распределению растворенного углерода в реакционном объеме. Проведенными исследованиями установлено, что прирост концентрации углерода в интервале времени от 5,4-10 до 7,2-10 с составляет 3% от максимальной величины, а время, необходимое для достижения концентрации углерода, равной 95 % от равновесной (при растворении точечного источника), составляет 3-10 —3,6-10 с. Распределение растворенного углерода в реакционном объеме изучалось путем оценки его количества в пробах, находящихся на различном расстоянии от источника. Результаты анализов показывают, что при выдержке 2 ч достигается практически равномерное распределение углерода за счет переноса его преимущественно путем концентрационной диффузии. Максимальное отклонение содержания углерода в периферийной области образца от его содержания 362 [c.362]

Коэффициент А не зависит от угла наклона подложки, что говорит об отсутствии влияния силы тяжести на кинетику процесса [62, 73] и свидетельствует о наличии диффузионного механизма. Нетрудно показать, что зависимость (1П.43) вытекает из уравнения, описывающего двумерную диффузию от точечного источника с массой т по бесконечной плоскости [180] [c.135]

Диффузионных ПЛАМЕН метод, используется для определения констант скоростей к быстрых бимолекулярных газофазных р-ций, отдельных стадий сложных р-ций. Принцип метода заключается в определении профиля концентрации одного, из реагирующих в-в (вводимого из точечного источника в атм. второго реагента) или продукта р-ции. При выполнении ряда условий массоперенос в сферич. зоне р-ции достаточно точно описывается ур-нием диффузии с учетом хим. р-ции, поэтому экспериментально найденный профиль концентрации позволяет вычислить к. Концентрации измеряют методами оптич. спектроскопии и масс-спектроскопии. Важную кинетич. информацию дает измерение температурного профиля в зоне р-ции (температурный вариант метода). Этот вариант основан на подобии полей концентрации и т-ры и дает возможность вычислить константы скорости экзотермич. р-ций. [c.187]

Итак, рассмотрим диффузию тепла из точечного источника в среде с постоянной теплопроводностью к. Уравнение теплопроводности для твердых тел имеет вид [c.160]

Диффузия и 8 постоянного точечного источника [c.183]

Поток загрязняющих веществ от точечного источника непрерывного действия движется вместе с воздушными массами, перемещаемыми ветром турбулентные вихри изгибают, разрывают поток и перемешивают его с окружающими воздушными массами. Некоторые вихри вызывают диффузию струй выброса, другие заставляют струю извиваться в вертикальной и горизонтальной плоскости. Молекулярная диффузия в этом процессе практически не играет никакой роли. [c.31]

Определение коэффициента вихревой диффузии. В задаче 16-11 приведена формула для концентрационных профилей, возникающих при диффузии от точечного источника в потоке. Для изотропного развитого турбулентного течения уравнение (16.123) может быть модифицировано путем замены и [c.562]

Пользуясь терминологией науки о рассеянии (конвективной диффузии) примесей в атмосфере, можно представить трактор или самолет с опрыскивателем как движущийся непрерывный точечный источник аэрозоля. [c.59]

Вторая группа представляет методы определения коэффициентов диффузии при стационарных условиях стационарного процесса испарения в открытом цилиндре, диффузии через пористые перегородки, ламинарного потока или точечного источника и неизотермического переноса в капиллярно-пористых телах. [c.221]

В результате введенных упрощений задача о распространении тяжелой примеси от движущегося непрерывного точечного источника сводится к решению уравнения стационарной диффузии [c.63]

Бородуля и Тамарин [118] применяли тепловую пометку, т. е. в слой вводили порцию нагретых частиц (плоский или точечный источник), и измеряли изменение распределения температуры со временем на некотором расстоянии г от источника. Исходя из решения уравнения нестационарной теплопроводности, аналогичного уравнению диффузии (II.40), коэффициент температуропроводности определяли по времени достижения максимума температуры на данном расстоянии от источника. В случае точечного источника расчет вели по соотношению [c.100]

При изучении атмосферной диффузии, как отмечалось выше, обычно пользуются осредненными характеристиками турбулентности, концентрации примеси С и плотности ее отложений на земле g. Однако при мгновенном или движущемся непрерывном точечном источнике примеси местные значения g определяются не только средними, но и случайными кратковременными пульсациями скорости ветра I] и концентрации С. Поэтому наряду с определенными закономерностями для средних значений g в опытах наблюдаются местные флуктуации этой величины. [c.85]

Далее для расчета используются формулы теории атмосферной диффузии. Задача формулируется следующим образом непрерывный точечный источник оседающей примеси движется на высоте Н с постоянной скоростью перпендикулярно ветру и проходит за время Т путь I. Требуется определить плотности отложений примеси, осевшей на обрабатываемой полосе. Решение этой задачи рассмотрено в разделе 1 главы П. Результаты расчетов удовлетворительно согласуются с имеющимися экспериментальными данными [15]. [c.123]

В исследовании [39] указывается на возможность применения метода точечного источника для определения коэффициентов диффузии в газовой фазе при высоких температурах. [c.220]

Диффузия из постоянного тотечного источника. Если линейные размеры рудного тела малы по сравнению с расстоянием до поверхности земли, то оно мо кет рассматриваться как точечный источник диффундирующего вещества. Если залежь находится в точке x y z) и из нее выделяется в породу б о = onst вещества в единицу времени, то решение уравнения (7.62) для тех же начальных и граничных условий, что и в рассмотренной выше задаче диффузии из линейного источника, находится методом источников и стоков 1181. Решение имеет вид [c.182]

Кольца Лизеганга. Когда два вещества, реагируя, образуют нерастворимый осадок, то в условиях взаимной встречной диффузии этих двух веществ их кристаллизация во времени и пространстве происходит периодически — осадок продукта образует в пространстве характерные кольца. Пространственная периодичность связана со следующими обстоятельствами. Кристаллизация начинается там и тогда, где и когда произведение концентраций реагентов становится больше некоторой критической величины. Как только появились зародыши кристаллизации, начинается их рост за счет диффузии реагентов из окружающего пространства, поэтому осадок образуется в определенных зонах. Если пространство заполнено одним компонентом (например, аммиаком), а другой компонент (например, хлористый водород) истекает в одной точке (точечный источник), то образование осадка ЫН4С1 наблюдается в пространстве в виде сфер, расстояние между которыми подчиняется закону геометрической прогрессии. [c.301]

Если на промышленном предприятии возможны аварии с кратковременным выделением большого количества вредных веществ, то, как это указывалось выше (гл. б), исходя из расчета турбулентной диффузии при нестационарном процессе из точечного источника, необходимая ширина санитарно-защитной зйны может быть определена по формуле [c.148]

Жаботинский и Заикин наблюдали и изучали автоволновые процессы в описанной химической системе. Для того чтобы система была распределенной, необходимо отсутствие конвекции при наличии диффузии. Это осуществляется в тонких трубках (одномерная система) или в тонких слоях (двумерная система). Б качестве катализатора применялся не Се " , а ферроиновый комплекс железа. Возбуждение системы производится прикосновением к поверхности раствора иглой, смоченной раствором AgNOJ (Ag связывает Вг") или нагретой проволокой. Возникают волны, бегущие со скоростью около 0,01 см/с. Экспериментально были обнаружены точечные источники автогенерации — [c.519]

По другому пути пошли Уэстенберг и Уокер [26], которые разработали и широко использовали для измерения коэффициентов диффузии газов при высоких температурах метод точечного источника. В этом методе один из газов инжектируется через тонкую трубку в медленный ламинарный поток второго газа. Ниже по течению отбираются пробы газовой смеси, в которых микрометодами газового анализа определяется концентрация инжектируемого газа. Метод точечного источника более сложен в экспериментальном отношении, но в принципе представляется более точным. В нашем методе состав смеси меняется вдоль капилляра от чистого первого до чистого второго газа. Между тем, в высших приближениях кинетической теории бинарный коэффициент диффузии оказывается зависящим от состава смеси. Кроме того, при диффузии через капилляр довольно велико гидравлическое сопротивление и, следовательно, не гарантировано постоянство общего давления. В методе же точечного источника общее давление заведомо постоянно и условия эксперимента отвечают предельному случаю очень малой концентрации инжектируемого газа, когда ее изменение не моя ет влиять на значение коэффициента диффузии. [c.221]

На рис. 19 представлены результаты измерений бинарных коэффициентов диффузии различных пар газов в широком интервале температур. Эти графики удобшл для справочных целей. Все приводимые данные получены методами диффузии через капилляр и точечного источника и взяты из цитированной выше литературы. В работе [22] мы предлагали описывать температурную зависимость коэффициентов диффузии с помощью формулы Сезерленда. Однако накопившийся с тех пор обширный экспериментальный материал показывает, что вполне достаточную точность дает простой степенной закон. Если представить данные, приведенные на рис. 19 в логарифмической шкале, то они ложатся на почти параллельные прямые. Это значит, что зависимость бинарных коэффициентов диффузии от температуры в широких пределах ее изменения может быть представлена единым степенным законом [c.223]

Метод, который был использован нрп получении асимптотики больших времен (6.44), по существу представляет собой метод перевала. Выражение (6.44) представляет собой решение уравнения диффузии для бесконечной изотропной системы с точечным источником. Это находится в согласии с хорошо известным фактом, что асимптотика больших времен задачи о с.пучайных блужданиях представляет собой решение уравнения диффузии с точечным источником (см., например, [40]). [c.75]

Диффузия сопроЕс диется сорбцией или ионным обменом шчцеств со средой. Получено распредечение аномальных концентраций над бесконечной и конечной эалежами, над линейными и точечным источниками диффундирующего вещества. Приведены экспериментальные результаты по изучению кинетики ионного обмена на породах, фильтрации, полученные авторами. Обсуждается концепция фильтрационного эффекта . [c.3]

Несмотря на формальность лфавнения (1) применительно к турбулентным режимам течения, его применение оправдано, так как оно дает результаты, идентичные результатам, получаемым при использовании сложных статистических уравнений, описывающих турбулентную диффузию массы из точечного источника [1]. [c.69]

Из этих уравнений следует, что концентрация прямо пропорциональна производительности источника и приблизительно обратно пропорциональна скорости ветра. Измерения в дымовых облаках подтвердили, что для точечного источника распределение концентрации в поперечном и вертикальном направлениях приближенно выражается гауссовской кривой с тем лищь отличием, что вследствие отражения от поверхности земли вертикальное распределение соответствует лищь одной половине этой кривой. При п=1/4, что соответствует диффузии над поросшей травой ровной возвышенностью в условиях адиабатического градиента, из уравнений (8.1) и (8.2) следует, что максимальная концентрация (соответствующая у = г = 0) должна убывать с расстоянием в направлении ветра как д—для точечного источника и как д -о,88 бесконечного линейного источника. Этот вывод хорошо согласуется с экспериментальными данными, полученными для газовых и дымовых облаков на Британской военно-химической экспериментальной станции в Нортоне. [c.275]

Приведенные выше формулы применимы лишь к аэрозолям е настолько мелкими частицами, что можно пренебречь потерями за счет их осаждения. При наличии крупных частиц выпадение на землю может сильно уменьшить концентрацию аэрозоля. Частицы разных размеров, выпущенные с некоторой высоты к над землей, при ламинарном ветре осели бы на землю на расстояниях Ни1о по горизонтали (где и — скорость ветра, а V — скорость оседания частицы). Таким образом, частицы с малой скоростью оседания достигли бы земли лишь очень далеко от источника. В турбулентной атмосфере частицы переносятся к поверхности земли турбулентной диффузией и осаждаются на поверхности за счет,седиментации, инерционного осаждения, диффузии и, возможно, также под действием электрического поля Земли. Взаимодействие факторов, управляющих осаждением аэрозолей из атмосферы, весьма сложно и еще недостаточно изучено. Все же полезно оценить скорость осаждения хотя бы приблизительно, предполагая, что вертикальное распределение вещества в облаке не изменяется в прО цессе осаждения и что скорость выпадения (количество вещества, выпадающего на единице площади за секунду) в любой точке вдоль пути облака выражается произведением концентрации аэрозоля у самой земли % и скорости оседания частиц V. Используя метод, примененный при оценке осаждения взвешенных в воздухе спор и для расчета радиоактивных выпадений мы можем вычислить количество вещества, выпавшего из облака от непрерывного наземного точечного источника, заменив постоянную производительность источника Q величиной Р (д ). Последняя представляет [c.279]

Эксперимент поставлен Прушеком [55] аналогично многочисленным замерам при определении коэффициента диффузии из точечного источника (см. рис. IV. 10, в). В отличие от подачи трассирующего газа, метод подачи нагретого теплового потока весьма сложен по своему экспериментальному оформлению. Неизбежная при потоке с различными температурами неравномерность в распределении скоростей (см. раздел II. 9) здесь усугубляется необходимостью иметь значительные разности температур в течение ввода нагретого газа. [c.346]

Бызова И. Л. Формулы для расчета турбулентной диффузии оседа- < ющей примеси от точечного источника и их применение для анализа опытов.— В кн. Вопросы ядерной метеорологии. М., Госатомиздат, j [c.146]

Решение задачи диффузии из линейного источника по всем] объему тела и из точечного источника по плоскости дается урав пением (VIII. 29) с заменой коэффициента 2 в знаменателе на 4 Если диффузия в рассматриваемом теле может происходить лиш1 по одну сторону от плоскости X = О, коэффициент в знаменател( следует уменьшить в два раза. В других подобных задачах (на пример, в случае полуограниченного тела) надо поступать ана логичным образом). [c.220]