Пекле Рейнольдса

Как критерий Рейнольдса Re, так и критерий Пекле Ре содержат произведение d. Его можно исключить, если Ре разделить на Re. Полученное частное представляет собой критерий Прандтля Рг. Таким образом, уравнение (7-22) можно переписать следующим образом [c.86]

В работе [244] уравнение (4,42) решалось численно при граничных условиях (4.43) и изменении внешнего критерия Рейнольдса, внутреннего модифицированного критерия Пекле и отношения вязкостей внутри и вне капли в диапазонах 1 [c.182]

Уравнение Кронига, Бринка получено для малых значений критерия Рейнольдса. Однако, как указывалось в гл. 1, линии тока не деформируются или мало деформируются при увеличении критерия Рейнольдса до тех пор, пока капля остается сферической. При увеличении критерия Рейнольдса возрастает критерий Пекле и, следовательно, скорость циркуляции. Увеличение скорости циркуляции расширяет область применимости модели Кронига, Бринка. [c.190]

Опыты при постоянной скорости потока (и=0,0б см/с) показали, что изменение вязкости жидкости от 1 до 20 сПз не сказывается на величине Еп. Результаты опытов при Ре<100 обобщены уравнением (1) табл. 9. Оказалось, что в диапазоне чисел Рейнольдса Ке = 0,01 —150 число Пекле Ре= н / п изменяется от 0,3 до 0,8. [c.184]

При исследовании [17] насадочной колонны диаметром 38 мм, длиной от 152 до 915 мм, заполненной различными насадками (шары, кольца Рашига и др.), кривые отклика на импульсный ввод трассера в поток воды регистрировали в двух сечениях. С увеличением критерия Рейнольдса от 0,1 до 1000 наблюдалось возрастание Еп от 0,2 до 10 см с и Ре—от 0,1 до 1,3. При Ке = 0,1—100 величина Еп линейно зависит от Ре, а при Не = 100—400 показатель степени у Ке падает от 1 до 0,25, после чего наблюдается излом кривой. Авторы объясняют это переходом от ламинарного режима течения к турбулентному. Заметим, что при Ке=1—400 числа Пекле весьма близки для всех испытанных типов насадок (Ре 0,8). С увеличением размера элемента насадки продольное перемешивание несколько возрастает (Ре падает). [c.184]

Экспериментальные исследования радиальной диффузии при модифицированных критериях Рейнольдса Ке > 100 (турбулентный режим) показали, что при этих условиях значения критерия Пекле укладываются в пределах от 10 до 12. [c.49]

Рис. 1-33. Зависимость критерия Пекле от модифицированного критерия Рейнольдса(зернистый слой) при диаметре частиц

Рис. 1-33. <a href="/info/26151">Зависимость критерия</a> Пекле от модифицированного <a href="/info/535691">критерия Рейнольдса(зернистый слой</a>) при диаметре частиц

Усредненное значение критерия Пекле для данного сечения можно получить по графику, приведенному на рис. 1-46, зная критерий Рейнольдса. [c.61]

Рис. 1-46. Зависимость между моди- Рис. 1-47. Элемент зернистого слоя фицированными критериями Пекле и Рейнольдса (пунктир автора).

Рис. 1-46. <a href="/info/25969">Зависимость между</a> моди- Рис. 1-47. <a href="/info/1455304">Элемент зернистого слоя</a> фицированными <a href="/info/12635">критериями Пекле</a> и Рейнольдса (пунктир автора).

Рис. -51. Зависимость критерия Пекле от модифицированного критерия Рейнольдса (цилиндрическая насадка).

Рис. -51. <a href="/info/26151">Зависимость критерия</a> Пекле от <a href="/info/64502">модифицированного критерия Рейнольдса</a> (цилиндрическая насадка).

Эти величины позволяют определить безразмерные критерии подобия, к которым относятся известные критерии Рейнольдса, Пекле, Нуссельта, Шервуда, Стэнтона а также критерии Дамкелера, более подробно рассматриваемые в разделе, посвященном теории подобия (глава П1). [c.153]

Тепловой критерий Пекле, в свою очередь, можно представить как произведение двух критериев — Рейнольдса и Прандтля [c.138]

Диффузионный критерий Пекле можно представить в виде произведения двух критериев — Рейнольдса и Прандтля [c.139]

Для обеспечения гидродинамического подобия необходимо постоянство критериев Рейнольдса и Пекле, т. е., принимая вязкость и коэффициент диффузии неизменными, надо выполнить условие [c.31]

Рис. VI. . Экспериментальные зависимости эффективного продольного числа Пекле от числа Рейнольдса - для жидкостей ) и газов (2).

Рис. VI. . <a href="/info/24148">Экспериментальные зависимости</a> эффективного <a href="/info/230966">продольного числа Пекле</a> от <a href="/info/10755">числа Рейнольдса</a> - для жидкостей ) и газов (2).

Е. Числа Рейнольдса и Пекле. Если массовую скорость потока т умножить на характерную длину и разделить на коэффициент вязкости жидкости т , то получается безразмерный параметр, носящий название числа Рейнольдса, [c.19]

Выше указывалось, что на числа Нуссельта и Стентона, как правило, влияют и число Рейнольдса, и число Пекле. Однако обычно в соответствующих формулах стоит только число Рейнольдса, а вместо числа Пекле включают числа Прандтля или Шмидта. Эта подстановка возможна потому, что оба этих числа представляют собой число Пекле, деленное на число Рейнольдса Ниже приводятся некоторые соотношения для числа Нуссельта. [c.20]

Критерий Пекле можно представить также в виде произведения двух критериев критерия Рейнольдса Re, характеризующего гидродинамическое подобие потоков в массообменных аппаратах, и диффузионного критерия Прандтля РГд=у/Д характеризующего влияние сил вязкости [c.47]

Делением диффузионного критерия Пекле на критерий Рейнольдса [c.34]

Условия процесса могут быть постоянными по всему сечению реактора только при хорошем поперечном перемешивании реагирующей смеси. Последнее обычно описывается эффективным коэффициентом поперечной диффузии Е . В неподвижном слое поперечное перемешивание вызывается разделением и слиянием потоков при обтекании твердых частиц. Анализ этого процесса с помощью метода случайных блужданий приводит к значению радиального числа Пекле Ре = vdJE , равному — 8. В многочисленных экспериментальных исследованиях в неподвижных слоях без химических реакций были найдены числа Пекле от 8 до 15 причем при Ке > 10 число Пекле не зависит от числа Рейнольдса. Это подтверждает предположение о том, что поперечное перемешивание является чисто гидродинамическим эффектом. Числа Пекле для переноса тепла те же, что и для переноса вещества, а это говорит о пренебрежимо малой роли твердых частиц в процессе поперечной теплопроводности. С уменьшением числа Рейнольдса ниже 10 число Пекле сначала возрастает, но затем начинает уменьшаться, так как при [c.263]

Для решения задач теплопередачи необходимо, помимо критерия Рейнольдса, ввести еще и другие безразмерные критерии, которые отражают различные стороны процесса теплообмена. Они носят имена заслуженных исследователей и обозначаются 1ачаль-ны.ми буква.ми их имен. Наиболее важными являются критерии Прандтля, Грасгофа, Пекле и Нуссельта. [c.30]

Массо- и теплообмен без циркуляции внугри капли. При больших значениях критерия Пекле внешняя задача решается в приближении диффузионного (теплового) пограничного слоя. В зависимости от критериев /5 Рейнольдса и Пекле внешний кри-Z герий Шервуда Sha находится по формулам, приведенным в разделе 4.3 для случая обтекания твердой частицы (м > 10 ). Внешний коэффициент массоотдачи к2 =Shii)2Id. [c.206]

Скорость движения бензольной капли диаметром 2,8 - 10 м в воде, рас-считаная по рис. 1.8, равна и=0,075 м/с. Критерий Рейнольдса Ке=210, критерий Пекле Ре=мг//0, =2 06- 10 . [c.276]

На рис. У-19 показана [156] зависимость модифицированного числа Пекле (есвРес) для сплошной фазы от числа Рейнольдса СПЛОШ1НОЙ фазы, сферичиости частиц 1)3 и отнош ения удельных расходов дисперсной и сплошной фаз (ид/ис). Зависимости построены для трех значений Ке/(1—есв). [c.187]

О — диффузионный критерий Пекле Ке = с д/ — критерий Рейнольдса = 2Ре С//(Згг)Ь). В критериях 3 — коэффициент массоот-цачи —эквивалентный диаметр (для каналов круглого сечения с1 = (1, а для каналов прямоугольного сечения — ши- [c.176]

В рамках диффузионной модели (см. раздел VI. ) процессы гидродинамического перемешивангия характеризуются эффективными коэффициентами продольной и поперечной диффузии Дц, или числами Пекле Рец = ц / >ц, PeJ = и1 0 (/ — диаметр зерна). Имеющиеся экспериментальные данные по продольному перемепш-ванию свидетельствуют о различии в характере зависимости числа Пекле от числа Рейнольдса для потоков жидкости и газов (рис. VI.7). В газах при числах Рейнольдса от 30 и выше значение Рец практически постоянно и равно 2 [9, 10]. Иная картина наблюдается в случае жидких потоков. Экснериментальн ге данные, полученные различными исследователями [9—12], показывают, что в жидкостях при Не = 30-1-200 наблюдаются значительно меньшие величины Рец, чем в газах. С ростом числа Рейнольдса число Пекле обнаруживает тенденцию к увеличению, и приКе > 10 достигается /] предельное значение Ре ц = 2. При малых скоростях потока, когда перенос вещества в слое осуществляется, в основном, путем молекулярной диффузии, число Пекле линейно возрастает с увеличением числа Рейнольдса. Интересно отметить, что разброс экспериментальных значений Ре ц для потоков жидкости особенно велик и, например, приКе = 30 достигает 100%. [c.219]

В [31] исследуется влияние однородного магнитного поля на массообмен сферической частицы с обте1 ающей вязкой электропроводной жидкостью при больших числах Пекле, малых числах Рейнольдса и Гартмана. Получено соотношение [c.259]

Поскольку число Пекле можно представить в пиде проиг ведеиия чисел Рейнольдса и Прандтля Ре—RePг. более правильным с позиции теории подобия япляется утверждение, что 1К1 интенсивность теплоотдачи влияют число Ке н число Рг (см, в этой связи, например, монографию Б. С, Петухова, Л. Г. Генина, С. А. Ковалева. Теплообмен в ядериых энергетических установках . М. Атомиздат. 1974.— Прим. ред. [c.20]

С. Замечания. В области чисел Пекле Pe=Re Pr< <500-г-1000 экспериментально определенные в плотно-упакованных слоях коэффициенты теплоотдачи от частиц к жидкости оказываются значительно ниже величин, рассчитанных с помощью (2). Большое число таких экспериментальных результатов проанализировано и обобщено в [6]. Отличие между теорией и экспериментом объяснено в [7] с помощью простой модели, учитывающей неравномерность порозности слоя. Модель рассматривает плотно-упакованные слои из неравномерных частиц со средней порозностью г]5, в которых малая часть общего поперечного сечения имеет большую порозпость. Поскольку градиент давления, приложенный к плотноупакованному слою, одинаков, скорость будет заметно больше в сечении с большей порозностью, особенно в области низких чисел Рейнольдса. Большинство экспериментальных данных в [6] свидетельствует о том, что, даже если местные коэффициенты теплоотдачи в обеих частях слоя вычисляют, используя уравнения (2), средние коэффициенты теплоотдачи для неоднородной системы будут намного меньше, хотя и будут обладать теми же характерными зависимостями от числа Пекле н отношения диаметра частиц к высоте слоя. [c.259]

Другим условием теплового подобия рассматриваемь1 х труб является их гидродинамическое подобие, т. е. равенство критериев Рейнольдса. При прак тических расчетах критерий Пекле заменяют критерием Прандтля [c.387]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология