Функция относительного спектрального распределения

Рис. 1.24. Функции относительного спектрального распределения реакций глаза, обусловленных работой колбочек в сетчатке глаза по теории Юнга —

Возможная интрузия палочек представляет собой другую специфическую проблему в уравнивании по цвету больших полей. Когда МКО в 1964 г. принимала стандартного наблюдателя для большого поля, было четко показано, что функции сложения для большого поля, определяемые дополнительным стандартным наблюдателем, предназначены для применения при сравнениях, когда яркость и относительное спектральное распределение энергии сравниваемых стимулов таковы, что нельзя ожидать участия палочковых рецепторов зрительного механизма. Это условие является важным, поскольку интрузия палочек может нарушить прогноз стандартного наблюдателя [101]. [c.191]

Иногда более желательным представляется воспроизведение функции сложения, умноженной на относительное спектральное распределение энергии одного из стандартных излучений. В этом случае в качестве требуемых функций вместо х (X), у (X), г (X) выбираются функции [c.240]

Точность измерений зависит, главным образом, от характеристик спектральной чувствительности колориметра, т. е. от того, насколько хорошо они совпадают с функциями сложения наблюдателя МКО 1964 г. Фотометрические шкалы трех приемников должны быть также линейными, иными словами, величина реакции каждого из них должна расти или уменьшаться прямо пропорционально росту или уменьшению лучистого потока, попадающего на приемник. Точность измерений зависит также от степени соответствия относительного спектрального распределения энергии источника, освещающего образцы, распределению Dgg. И наконец, точность измерений зависит от точности калибровки рабочего стандарта отражения. [c.248]

В зтих уравнениях 5 (X) — относительное спектральное распределение энергии источника, освещающего объект, например дневной свет, представленный стандартным излучением Вд5 (рис. 2.6) X (А,), у (X), г (Я) — функции сложения стандартного колориметрического наблюдателя МКО 1931 г. (рис. 2.12). Аналогичные уравнения существуют, если в качестве наблюдателя принят дополнительный стандартный колориметрический наблюдатель МКО 1964 г. (рис. 2.15). [c.254]

Когда функция р %) определена одним из двух методов (рис. 2.41 или 2.44), спектральная характеристика цветового стимула задается относительным спектральным распределением энергии р X) S (к), где S (к) выбирается в соответствии с применением исследуемого образца. Если объект должен рассматриваться при дневном свете, S (X) соответствует распределению Dej. Если же объект наблюдается при свете лампы накаливания, выбирается S (к) стандартного излучения А. Поскольку S (А,) представляет стандартное распределение (табл. 2.1), не требуется никаких дополнительных измерений (кроме первоначально проведенных измерений р (к)), чтобы определить цветовой стимул и затем рассчитать его координаты цвета. [c.257]

ИСТОЧНИКОМ, относительное спектральное распределение энергии S (л) которого воспроизводит распределение стандартного излучения Dg5. Результатом измерения является функция р к, D s), показанная на рис. 2.45. Функция р (к, Dgj) имеет вблизи точки к 610 нм колоколообразный максимум, величина которого превышает единицу. При повторении измерений, но на этот раз с источником S (к), воспроизводящим стандартное излучение А, получается функция р к, А), которая явно отличается от р (Я, Dge) [c.258]

Характер спектров люминесценции определяется относительным спектральным распределением лучистого потока в полосах испускания. Обычно оно не меняется при изменении длины волны падающего лучистого потока. Часто распределение потока в полосах имеет вид колоколообразной кривой с максимумом вблизи центральной длины волны полосы испускания. Однако абсолютная величина лучистого потока, испускаемого при люминесценции в длине волны X, может значительно меняться с изменением длины волны падающего потока. Величина потока люминесценции является функцией лучистого потока, поглощенного на длине волны и квантового выхода вещества в этой длине волны. Если вещество поглощает до квантов в данной длине волны и излучает в общей сложности q квантов внутри всей полосы испускания, его квантовый выход определяется отношением Те поглощенные кванты, которые не излучаются при люминесценции, превращаются в тепловую энергию. По-видимому, квантовый выход большинства твердых люминофоров остается почти постоянным в значительном диапазоне длин волн л падающего потока. Однако квантовый выход резко снижается, если длина волны потока облучения попадает внутрь полосы испускания. [c.262]

При обсуждении фундаментальных положений науки о цвете и, в частности, цветового сравнения было показано, что для определения координат цвета несамосветящегося объекта необходимо знать относительное спектральное распределение лучистого потока, падающего на объект, спектральные апертурные козффициенты отражения объекта и функции сложения наблюдателя. Соответственно можно ожидать, что основные колориметрические стандарты посвящены а) источникам освещения, б) измерению спектральных апертурных коэффициентов отражения и в) функциям сложения наблюдателей с нормальным цветовым зрением. [c.134]

Функция (плп кривая) [5 ().)] относительного спектрального распределения [c.509]

Функции о ( ) Ш, 2 Ш ДЛЯ расчета относительного спектрального распределения энергии 5 (X) различных излучений В МКО [c.142]

Относительное спектральное распределение энергии излучения северного дневного света соответствует нормированному источнику С. Значения, принятые в 1931 г., были определены в поле зрения 2°. В 1964 г. был введен наблюдатель 10 , а позднее — нормированный свет Dgj для замены С. Наконец, определенное значение имеет и нормированный тип света А. Это относительное спектральное распределение энергии излучения лампы накаливания, определяющей вечернюю окраску образца. Перечисленные три вида излучения изображены на рис. 1.14. В части 7 DIN 5033 для отдельных видов нормированного света приводятся данные относительно спектрального распределения излучения, соответствующие определенным длинам волн, например, в интервале от 5 до 10 нм. Для этого введена величина S , —функция излучения нормированного света или соответствующие функции для каждого вида — Si.a- [c.20]

Расчет координат цвета объектов с заданными спектральными характеристиками при освещении одним из стандартных излучений МКО может быть упрощен, если использовать специальные таблицы, приведенные в Приложении (табл. Б). В зтих таблицах ординаты функции сложения МКО 1931 и 1964 гг. уже умножены на значения относительного спектрального распределения энергии для стандартных излучений А, В, С, Dgj, D(,5, D75. Заданная функция р (Я) может быть затем непосредственно умножена на значения S (Я) X (Я) и т. д. по соответствующей табл. Б. [c.177]

Причина расхождений теории и опыта — в тех упрощениях, которые были использованы при описании колебаний в кристалле согласно модели Дебая. Прежде всего. это предположение о гармоническом характере колебаний. Как было показано выше, постоянство теплоемкости кристалла при высоких температурах (классическое значение v = 3R) вытекает из формул гармонического приближения самого общего вида и не связано с предположением о характере распределения частот. Объяснить зависимость v Т при высоких температурах удается только при учете ангармоничности колебаний. Далее, в теории был сделан ряд допущений относительно вида спектральной функции g (v). Дискретность структуры кристалла при этом не была учтена. Рассмотрение колебаний атомов как колебаний непрерывной упругой среды обосновано лишь для длинных волн (Я Ro), т. е. для области малых частот. В теории Дебая спектр упругих колебаний экстраполируется также и на высокие частоты. На примере вольфрама (рис. 47, б) можно видеть, в каком отношении находятся колебательный спектр кристалла по Дебаю и спектр, рассчитанный значительно более строго, с учетом дискретности структуры (теория [c.331]

Предел разрешения спектрографа бЯ, определяется как минимальная разность длин волн двух монохроматических спектральных линий равной интенсивности, разрешаемых на спектрограмме. Наименьшее расстояние 8у, разрешаемое оптической системой спектрографа, определяется, как говорилось выше (п. 4), полушириной Ье аппаратной функции А (у, г). Эта функция или отличающаяся от нее постоянным множителем функция у, г) характеризует относительное распределение освещенности в монохроматическом изображении щели. [c.66]

Прп облучении ОС СВЧ-полем происходит нагревание медленных электронов. Функция распределения электронов по энергиям с ростом СВЧ-мощности деформируется так, что относительное число быстрых электронов в распределении уменьшается, пока функция распределения не станет максвелловской. Дальнейшее повышение мощности приводит к тому, что хвост распределения обедняется быстрыми электронами 3, 4, 7]. Нагревание электронов СВЧ-полем приводит к возрастанию интенсивности спектральных линий. [c.119]

Функция цветового (светового) стимула. Относительное спектральное распределение мощности цветового (светового) стимула. Для стимула самосветящихся объектов (источников света) функция совпадает с относительным спектральным распределением мощности излучения 5 (X) источника света. Для стимулов несамосветящихся объектов функция определяется произведением р %.) 8 ( .) или т ( ) 5 ( ), где р Х) является спектральным коэффициентом отражения, а т Х) — спектральным козффициентоы пропускания объектов. [c.421]

Спектральной плотностью иа данной длине волны некоторой энергетической (или фотометрической) величины, например энергии излучения, называют отношение количества этой величины для волн, сосредоточенных в бесконечно малом спектральном интервале вокруг данного значения, к ширине этого интервала. Изменение спектральной плотности с изменением длины волны носит название функции спектрального распределения величини. Функция (или кривая) относительного спектрального распределения есть изменение спектральной плотности с длиной волны (частотой), но измеренное в каких-либо произвольных единицах. Другими словами, эта функция (или кривая) определяет только относительные значения величины для различных длин волн (частот) [c.509]

Отношение потока энергии, рассеиваемого или поглощаемого сферической частицей, к потоку, падающему на единицу площади поверхности, называют соответственно сечением рассеяния или сечением поглощения (в сумме — сечением ослабления). Отношение такого сечения к геометрическому сечению (проекции частицы) называют коэффициентом эффективности соответственно поглощения, рассеяния или ослабления, Теория Ми дает выражения для коэффициентов эффективности рассеяния и ослабления в виде сложных функций от отношения ра змера частицы к длине волны излучения и от комплексного показателя преломления сферической частицы относительно окружающей среды. Если излучение распространяется в среде, содержащей в единице объемд определенное количество сферических частиц одинакового состава и одинакового размера, то спектральные,коэффициенты поглощения и рассеяния определяются как произведение, сечений рассеяния или поглощения отдельной частицы на указанное количество частиц. Для нолйдисиерс-нон системы частиц необходимо учесть функцию распределения ио размерам. [c.45]

В других приборах временная щель является одновременно спектральной щелью прибора, выделяющей узкий участок спектра (рис. 7.21). Распределение освещенности по высоте этой щели воспроизводит распределение яркости по выбранному сечению источника. Такой спектрохронограф регистрирует яркость источника света как функцию координаты и времени при фиксированной длине волны (7, табл. 7.1). Конструктивно спектрохронографы обоих типов отличаются только ориентацией развертывающего устройства относительно диспергирующего элемента. Они просто преобразуются из одного в другой либо взаимным поворотом частей, либо введением оптического элемента, осуществляющего поворот изображений (см., например, рис. 7.22). [c.205]

Рис. 1.25. Функции относительного спектрального распределения реакций зрительного механизма по теории противоположных цветов Геринга, в кривых не учтен спектральный коэффициент пропускания Т (X) внутриглазных сред. Изображенные функции являются инепнычи преобразованиями кривых сложения цветов МКО 1931 г. х (X), й

На рис. 2 показана зависимость относительного изменения интенсивности спектральных линий от СВЧ-мощности для 0,8 и 1,5 мм рт. ст. и разрядных токов 600 и 1000 мка. Интенсивности различных линий изменяются по-разному. Например, для линии 3889 А интенсивность при 28 вт возрастает более чем в 6 раз по сравнению с Р = 0. Для линии 5016 А интенсивность возрастает всего лищь в 2,3 раза. Аналогичная зависимость существует и для давления 1,5 мм рт. ст. при разрядном токе 1000 мка, но в этом случае имеет место более крутой рост интенсивности с СВЧ-мощностью. Поведение интенсивностей спектральных линий гелия при облучении ОС СВЧ-полем объясняется различным видом сечения возбуждения соответствующих линий. Максимум сечения возбуждения линии 5016 А лежит в пределах 90— 110 в и равен 3,5-10 ° см , а для линии 3889 А максимум находится при 28 в и равен 75-10-2° см , а возбуждение обеих линий начинается с 23 в. 1аки.м образом, при одной и той же функции распределения электронов интенсивность линии 3889 А растет быстрее, чем интенсивность линии [c.120]

Фотографирование спектров производилось на спектрографе ИСП-28. Источник возбуждения спектра — горизонтальная дуга переменного тока, получаемая от генератора ПС-39. Проба помещалась в кратер одного из угольных электродов межэлектродное расстояние 3 мм. Спектрограммы снимались при токе, равном 9 а, экспозиция — 2 сек. На каждую пробу снято и обработано 15снимков. Фотометрированиепроизводилось на микрофотометре МФ-2 по всей длине спектральной линии. Температура дугового газа определялась экспериментально по относительной интенсивности двух линий 8п I 2850,6 А и 8п I 3009,15 А, вероятности перехода взяты из [2]. За ось дуги брали место наибольшего почернения линии 8п П 2483,4 А. На каждую линию в среднем приходилось по 10—14 значений интенсивности. Используя данные фотометрирования снимков, получаемых для точек на различных расстояниях от оси по методу Хёрмана, ранее нами проводился расчет радиального распределения температуры для всех пяти составов проб. Для исследования функций температурного возбуждения выбраны три линии олова 8п 2706 А (и,- = 4,78 эв), 8п 3034 А (о,- == 4,3 эв), 8п 2850 А Vi = 5,41 эв) и две линии лития Ы 3232 А (и,- = 3,83 эв) и Ь1 2741 А (у/ = =4,52 эв). [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология