Фотоумножитель число катодов

Устройство фотоумножителей и их характеристики. Фотоумножитель состоит из светочувствительного катода и ряда вторичных эмиттеров (динодов), расположенных так, чтобы наибольшее число фотоэлектронов, испущенных эмиттером, достигло следующего эмиттера. Эмиттеры изготавливаются из материала с большим коэффициентом вторичной эмиссии, а их форма и расположение задаются выбранным способом фокусировки и ускорения электронов. И то и другое обычно осуществляется с помощью электростатического поля. Оно создается в результате приложения к каждому эмиттеру последовательно возрастающего положительного потенциала. Иногда для фокусировки электронов применяется комбинация электрического и магнитного полей. В последние годы этот метод фокусировки как более громоздкий используется редко. На рис. 12.24 приведена схема, поясняющая устройство и действие фотоумножителя. [c.319]

Регистрация света люминесценции. После прохождения через монохроматор слабый свет флуоресценции должен быть преобразован в электрический сигнал. Для этого в современных приборах используют фотоумножители. Фотоумножитель представляет собой вакуумную трубку с большим числом электродов. Они расположены таким образом, что электроны, выбитые из первого электрода (фотокатода) под влиянием падающего на него света, попадают на второй электрод из него, в свою очередь, выбиваются электроны, попадающие на третий электрод, и т. д., через весь длинный ряд электродов до анода. При этом количество электронов, летящих от электрода к электроду, последовательно увеличивается. Поэтому относительно слабое излучение, попавшее на фоточувст- вительнып катод, вызывает мощный электрический импульс на аноде, который попадает на регистрирующее устройство. [c.66]

В действительности порог, определяемый статистикой фотоэлектронов, не может быть достигнут, так как на собственные флуктуации числа электронов накладываются флуктуации от других источников. Часто основную роль играют флуктуации термоэмиссии катода, а также первого эмиттера, которые усиливаются последующими. Флуктуациями темнового тока всех эмиттеров, кроме первого, можно пренебречь, так как общее усиление для них в фотоумножителе существенно меньше. Флуктуации темнового тока, обусловленные термоэмиссией катода, часто являются основным фактором, ограничивающим пороговую чувствительность фотоумножителя. Для их уменьшения существуют два пути. [c.323]

Фотоумножители представляют собой лампы с анодом и катодом и рядом промежуточных электродов, число которых может доходить до 13. [c.537]

Фотометры с фотоумножителями. Фотоумножитель представляет собой вакуумный фотоэлемент, конструкция которого дает возможность усиливать фототок в одной трубке в несколько миллионов раз. Это достигается посредством явления вторичной эмиссии. Под действием света электроны выделяются катодом, как и в простом эмиссионном фотоэлементе. Однако в умножителе эти электроны ускоряются положительным потенциалом и ударяются о вторую чувствительную поверхность. Здесь каждый электрон при соударении освобождает примерно пять вторичных электронов. Они в свою очередь ускоряются и ударяются о другую чувствительную поверхность, где число электронов снова увеличивается в 5 раз. Этот процесс можно повторять столько раз, сколько требуется. [c.198]

Свойства фотоумножителей подобны свойствам обычных вакуумных фотоэлементов. Они изготавливаются с различными фотокатодами (5Ь — Сз, Ад — О — Сз и др.), с различным числом промежуточных катодов (каскадов усиления) и на выходе могут давать ток до 200—300 мкА, который нетрудно измерить с помощью обычных микроамперметров. Питание ФЭУ осуществляется от стабилизаторов высокого напряжения (до 2000 В) [68]. [c.137]

Для изучения изготовленных ламп применялся спектрофотометр на базе монохроматора ЗМР-3 фотоумножитель ФЭУ-18А (питание от выпрямителя ВСВ-2), пламя воздуш-но-пропановое модуляция света механическим прерывателем (диск с вырезами, частота модуляции 75 гц) узкополосный усилитель АШ-2М питание ламп с полым катодом осуществлялось от выпрямителя УРШ-1. Для фотографирования спектров применялся спектрограф средней дисперсии ИСП-28 с трехлинзовой конденсорной системой. Рассмотрение полученных спектрограмм показало, что спектры излучения изготовленных ламп состоят из линии углерода С1 2478,6 А, небольшого числа линий неона и линий элемента, введенного в полость. Молекулярных спектров обнаружено не было. Резонансные линии (А) Р(1 2448, Ки 3728, Ag 3281, Мп 2795, С а 4227, 6708, исключая линию Ы 6708 А, от наложений и помех свободны. [c.519]

Детектор непосредственно помещают вплотную к катоду фотоумножителя или же его свечение проектируют на этот катод при помощи разных оптических приспособлений. Возникающие фотоэлектроны направляют на другой металлический катод, покрытый СздЗЬ, МпО или другим соединением, увеличивающим эмиссию. Он испускает вторичные электроны в большем количестве, чем их было в первичном пучке. Эти вторичные электроны направляют на следующий катод и т. д. Если каждый катод увеличивает число электронов в к раз, то при п катодах импульс тока растет в к"- раз. В обычных фотоумножителях применяют 10—20 катодов, и усиление тока доходит до 10 —10 и более раз. В жидкостных счетчиках большого объема применяют несколько фотоумножителей для более полного использования свечения. [c.229]

При переходе от катода к аноду поток электронов постепенно увеличивается. Каждая пара соседних эмиттеров составляет отдельный каскад усиления фотоумножителя. Напрян ение между эмиттерами, их расположение в приборе и форма выбраны с таким расчетом, чтобы на следующий эмиттер попадала ббльшая часть электронов с предыдущего эмиттера. Отношение числа электронов, попавших на следующий эмиттер, к числу электронов, оторвавшихся от предыдущего, называется коэффициентом использования электронов в каждом каскаде (а). Таким образом, усиление одного каскада равно аа. [c.154]

Без внешних усилителей позволяют работать фотоумножители по принципу действия они представляют собой фотоэлементы с внешним фотоэффектом внутри трубчатой эвакуированной колбы между фотокатодом и анодом у них дополнительно расположено несколько промежуточных электродов — динодов (эмиттеров), на которые подают внешнее напряжение. Электроны, выбитые квантами света из фотокатода, под действием приложенного к динодам напряжения ускоренно движутся к первому из них попадая на него, каждый из электронов вырывает из его поверхности несколько вторичных электронов, которые направляются к следующему диноду, где число их опять возрастает в несколько раз. В результате такого лавинообразного увеличения числа электронов на каждом из динодов первоначальный фототок усиливается в миллионы раз. В зависимости от типа фотоумножителя для такого усиления его следует питать общим напряжением 1000—2000 в, которое при помощи высокоомного делителя подают на катод, анод и диноды (с последовательным увеличением на 100—150 в на каждом следующем диноде). Например, для питания фотоумножителя ФЭУ-29 с тринадцатью динодами при 1000—1100 в делитель напряжения набирают из сопротивлений ВС-0,5 по 2 Мом каждое точность подбора сопротивлений должна быть порядка 1 % [62, 77]. [c.109]

Применяют щелочные металлы для фотоэлектронных катодов, фотоэлементов, фотоумножителей, передающих телевизионных трубок (в том числе и инфракрасной области излучения), холодных катодов газоразрядных приборов, для рентгеновских трубок (литий). [c.274]

Практическая эффективность системы сцинтиллятор — фотоумножитель, используемой в качестве сцинтилляционного счетчика, определяется числом фотоэлектронов, выбиваемых из фотокатода, усиливающихся на последующих динодах и дающих на выходе импульсный сигнал. Мы можем определить практическую сцинтилляционную эффективность через число фотоэлектронов Т, получающихся на катоде под действием N фотонов флуоресценции, порожденных при падении на сцинтиллятор электрона с энергией 1 Мэе. Величина Т зависит не только от Ы, но также от фотоэлектрической квантовой эффективности катода и от степени согласования спектра испускания сцинтиллятора и кривой спектральной чувствительности фотокатода [c.168]

Если фотоумножитель не освещен, но к эмиттерам приложено напряжение, то в цепи ФЭУ будет наблюдаться темновой ток, являющийся результатом термоэмиссии электронов с фотокатода, а также утечек вследствие несовершенства изоляции между электродами ФЭУ. При освещении слабым светом в цепи ФЭУ появляется полезный сигнал, величина которого также подвержена статистическим флуктуациям. Последние связаны с дискретым характером фотоэффекта. Если катод эмиттирует Ng фотоэлектронов, то средняя квадратичная флуктуация этого числа будет [c.320]

Фотоумножители. В настоящее время все шире используется другой тип вакуумных фотоэлектрических приемников — фотоумножители. В них совмещены вакуумный фотоэлемент и усилитель, действие которого основано на вторичной электронной эмиссии. Первичные электроны, освобожденные из катода под воздепствие.м света, ускоряются электрическим полем и попадают на металлическую пластинку — эмиттер (рис. 124). За счет своей кинетической энергии они вызывают с поверхности эмиттера вторичные электроны. При этом каждый первичный электрон выбивает несколько вторичных. Общее число электронов возрастает. Следующий эмиттер заряжен положительно по отношению к первому и электроны направляются к нему, разгоняясь по дороге под действием электрического поля. Все увеличивающийся поток электронов переходит от одного эмиттера к другому и на анод попадает поток во. много раз больший, чем начальный. Поэтому чувствительность фотоумножителей составляет уже не десятки или сотни микроампер, как у фотоэле.ментов, а десятки, сотни и даже тысячи ампер на люмен. [c.209]

Объективное определение интенсивности рассеянного света производят при помощи фотоумножителя. Для этой цели пригодны несколько типов фотоумножителей с фотокатодами различной площади и различным коэффициентом усиления, который зависит от приложенного напряжения и числа каскадов. Обычно, применяя чувствительные лампы при напряжении, меньшем максимально допустимого, можно получить лучшую стабильность, чем при использовании ламп меньшей чувствительности, работающих при максимальном напряжении. Как будет показано ниже, геометрия приемника света должна быть точно известна, поэтому следует употреблять лампы с вполне определенной площадью поверхности катода, который является плоским окном фотоумножителя. При этих условиях свет, падающий на фотокатод, не проходит через искривленную часть колбы фотоумножителя и ток от фотоумножителя не зависит от степени поляризации света. Для измерения светорассеяния фотоумножители такого типа (E.M.I. и 20 th entury Ele troni s) оказались весьма пригодными они имеют очень низкий темповой ток (около 10 а) и хорошую стабильность, особенно при работе с нагрузкой, не превышающей максимально допустимой величины. [c.195]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология